Поляризация воли

Практическое осуществление генерации света. Как осуществить практическую генерацию (усиление) световых волн на частотах (Oj и (1)2 Для этого нужно направить на нелинейный прозрачный кристалл, поляризация которого имеет вид (18.22), мощную волну накачки (рис. 18.10). При этом усиливаются те из всех возможных внутри кристалла пар воли, суммарная частота которых удовлетворяет условию синхронизации (18,28а). Если же в кристалле распространяется лишь одна сигнальная волна частоты oi, то в среде автоматически возникает другая волна с частотой Ы2 — i и происходит одновременное их усиление. Для получения эффективного усиления нелинейный кристалл располагают между зерка- [c.408]

Однако значение V может зависеть и от различия в состояниях поляризации интерферирующих воли, и от наличия некогерентного света в составе интерферирующих световых пучков и т. д. Вопрос о влиянии состояния поляризации интерферирующих волн на значения параметра видимости интерференционной картины обсуждается подробнее в 18. [c.68]

Однако, поскольку явление происходит в поляризованном свете, у него будет своя специфика. Нетрудно предсказать, что интерференционная картина должна обладать аксиальной симметрией и в фокальной плоскости объектива она должна иметь вид концентрических светлых и темных окружностей. Первые будут соответствовать выходу из пластинки волн, поляризованных так, что они создают результирующее колебание (см. рис. 26.22, б) с поляризацией, совпадающей с главным направлением анализатора. Вторые — вол- [c.518]

В гл. 2 уже рассматривались основные законы оптики — законы отражения и преломления света. Пользуясь принципом Гюйгенса, мы дали формулировку законов и определили направление распространения отраженной п преломленной волн. Однако такие важные вопросы, как интенсивность и поляризация отраженной и преломленной волн, фазовые соотношения на границе раздела двух сред и некоторые другие, остались без рассмотрения. Собственно говоря, ответ на эти вопросы нельзя дать, поскольку принцип Гюйгенса позволяет определить только направление распространения фронта волны, ничего не говоря о других характеристиках воли. [c.11]

Полуволновые слои (без потерь), расположенные в однородной изотропной среде, являются неотражающими в некотором диапазоне углов падения волны на слой, который шире при вертикальной поляризации падающих воли и уменьшении кратности толщины слоя половине длины волны в диэлектрике. [c.210]

Рис. 33. Зависимости Sq отх (//-поляризация, гр = 0°, 6 = 2) при ф = 30 (а) и 75° (б). Цифры иа кривых соответствуют точкам скольжения воли вдоль решетки.

Мы видим, что поле в нелинейной среде можно представить в виде суммы двух воли. Амплитуда первой, имеющей волновой вектор кс, так же, как и амплитуда отраженной волны R, мала - порядка или меньше амплитуды нелинейной поляризации. Значительно интересней вторая волна, волновой вектор которой равен к = [c.26]

Поляризация определяется параллельно ( Ц ) или перпендикулярно ( ) к плоскости, проходящей через направление распространения световой и акустической воли. Продольная (поперечная) поляризация помечена знаком %(%%). Коэффициенты качества нормированы по плавленому кварцу. Коэффициент перевода 1,51 10"1 сек /г. Ослабление звука нарастает с частотой как f , где х > При экстраполяции к f=500 Мгц [c.778]

Влияние рельефа земной поверхности на Р. р. зависит от высоты неровностей к, их горизонтальной протяжённости /, Я н угла 0 падения волны на поверхность. Если неровности достаточно малы и пологи, так что ЛЛсозб < < 1 (Л — волновое число), н выполняется т, в. критерий Рэлея Л2) со50 < 1, то они слабо влияют на Р, р. Влияние неровностей зависит также от поляризации воля. Наир., для горизонтально поляризованных волн оно меньше, чем дляг волн, поляризованных вертикально. Когда неровности не малы и не пологи, анергия радиоволны может рассеиваться (радиоволна отражается от них). Высокие горы и холмы с к % [c.257]

Эффекты, которыми до сих пор пренебрегали, определяют более низкий достижимый предел дисперсии в области дисперсионного минимума, В частности, был исследован эффект двулучепреломлення, наведенного под действием напряженного состояния. В результате напряжения, создаваемого в волокне, световые волны, поляризованные в разных плоскостях, распространяются с различными скоростями. Другими словами, показатель преломления в этом случае зависит от ориентации плоскости поляризации волиы. Предполагают, что это установит более низкий (худший) предел дисперсии (около 50 пс/км). Предложение по минимизации этого э екта состоит в использовании [c.145]

Теория вращения Френеля. Интерпретация вращения плоскости поляризации была дана впервые Френелем, который показал, что это явление сводится к особому типу двойного лучепреломления. В основе рассуждений Френеля лежит гипотеза, согласно которой скорость распространения света в оптически активных веществах различна для воли, поляризованных по правому или левому кругу, т. е. Vпx фu aa В силу этого все оптически активные вещества можно разделить па правые (Ущ1> лсв) и левые ( Упр<Плсп) [c.73]

В этом приближеиии вероятность рассеяния не зависит от поляризации взаимодействующих воли. Таким способом были получены следующие результаты [c.236]

Вещество Область прозрачности, мкм X, мкм п Направление акустической волны зв 10 см/о Поляризация, направление световой волиы Mr м. Мг Ослабление звука для f = 500 МГц, дБ/МКС [c.876]

Уравнения (279) имеют точно форму уравнений Лагранжа, но Н теперь содержит также члены первой степени относительно скоростей. Движения не могут происходить точно в обратном порядке. Маятник, с которым соединен вращающийся волчок, имеет (как мы это уже видели в 22) для колебаний, при которых его центр тяжести движется по кругу, разные периоды колебаний для одного и для другого направлении обращения, в то время как волчок вращается в одну и ту же сторону. Совершенно аналогично этому потенциал электрических токов, если имеются постоянные магниты, содержит члены, линейные относительно сил тока или скоростей. От этого обстоятельства зависит электромагнитное вращение плоскости поляризации света. Эта поразительная аналогия, разумеется, не служит доказательством того, что при только что упомянутых физических явлениях действительно играют роль скрытые вращательные движения. Но эта аналогия может быть самым естественным образом объяснена этой гипотезой и указывает во всяком случае на то, что сравнительное изучение обоих родов явлений обещает объяснение дальнейших фактов. Движение твердого тела, рассматриваемое в описанном примере, является, между прочим, чистым моноциклом, если силы 9I и имеют как раз такие значения, что А иС меняются очень медленно в сравнении с В, в противном случае это — смешанный моноцикл. [c.495]

Интерференцией света называется сложение в пространстве двух или нескольких световых волн с одинаковыми периода.ми, в результате которого в разных точках пространства получается усиление или ослабление амплитуды результирующей световой волны в зависимости от соотношения между фазами складывающихся волн. Явление интерференции наблюдается при соединении только когерентных световых воли, т. е. таких волн, для которых за время, достаточное для наблюдения, сохраняется неизменная разность фаз. Интенсивность результирующего колебания в этом случае отличается от суммы интенсивностей составляющих колебаний и может быть меньше или больше ее в зависимости от разности фаз. Способность когерентных воли к интерференции означает, что в любой точке, которой достигнут эти волны, имеют место когерентные колебания. Они будут интер-фериро15ать, если ориентация и поляризация волн таковы, что направления колебаний совпадают. Результат интер- [c.226]

Ф1 Фо1 + пп пЕ11Х и фл = фо2 лп т,1,Е11Х и оказываются сдвинутыми по фазе на Г = ф1 — фл- Выходной поляризатор пропускает только компоненты воля, параллельные с . Интенсивность света на выходе поляризац. ячейки равна / = /о81п (Г/2). Разность фаз Г содержит компоненту Гд за счёт ес-теств. анизотропии кристалла Го = ф — фо = [c.179]

Разность частот, интенсивносте] ) и поляризаций встречных воли в кольцевом лазере создаётся также с помощью магнитооптических Керра аффектов, возникающих при отражении от ферро-магн. зеркал резонатора. Эти эффекты проявляются в зависимости характеристик отражённого света от вектора иа.магеиченности ферромагнетика J и от направления распространения и поляризации падающего света. Б случае меридионального и полярною эффектов Керра в плоскости падения) происходит изменение поляризации падающего линейно поляризованного излучения. При зкваториальном эффекте Керра (/ перпендикулярен плоскости падения) интенсивность отражённого излучения зависит от /], Разность частот линейно поляризованных встречных волн (с поляриза- [c.251]

Информацию о связи поляризаций и фаз падающей рассеянной волн даёт матрица рассеяния. Применяются два типа матриц одни связывают векторные величины-амплитуды падающей и рассеянной вола, другие связывают тензорные величины — Стокса параметри или элементы квантовых матриц плотности падающего в рассеянного полей. Первые матрицы применяются для описания когерентного рассеяния, вторые — при описании Р. с, частично когерентных световых потоков или потоков с меняющейся степенью когерентности. В случае изотропного Р. с. матрицы рассеяния зависят только от угла между кик — угла рассеяния 0. [c.278]

В СВЧ-приборах, напр, лампе бегущей волны (ЛБВ), вместо волны поляризации следует рассматривать волну конвекционных токов, фазовая скорость к-рой совпадает со скоростью потока электронов. В этом сду де условие С. заключается в совпадении фазовой скорости эл.-магн. волны со скоростью электронного потека. Э о рассмотрение соответствует приближению, не учитывающему обратного влияния эл.-магн. волны на по нк электронов (в нелинейной оптике, подобный подход наэ. приближением заданного поля). При учёте этого влияния наиб, усиление эл.-магн,. волны в ЛБВ достигается при нек-ром. превышении начальной скоррети электронов над фазовой скоростью эл.-магн. вол ы. [c.528]

СТОКСА ПАРАМЕТРЫ — параметры, используемые для описания состояния поляризации эя.-магн. воли. Введены Дж. Г. Стоксом (G. G. Stokes) в 1852. [c.690]

В, Л. Гинзбург, 1958) (см. Кристаллооптика). Эти условия определяют, в частности, эффективность возбуждения в ней разл. нормальных воли (поляритонов), в т. ч. поперечных (Е к) и продольных (i ll А, D = B Q) (см. Плазмой). Дисперсия А = А (со) или ш = (о (А), а также поляризация Е (к) и групповая скорость Vrp = dajdk всех этих [c.529]

Когерентность пространственная — понятие, харакгернзующее постоянство или изменение по определенному закону основных характеристик волны (амплитуды, частоты, фазы, поляризации) в пространстве. Пространственная когерентность нарушается там, где исчезает закономерная связь характеристик волиы и вместе с ией интерференционная картина. [c.186]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...