Ньютона инерционная сила

Обратим внимание на физическое содержание уравнений (3.8) и (3.9). Они выведены из закона количества движения системы, которая для случая сплошной среды образуется непрерывной совокупностью жидких частиц, составляющих объем W. Поэтому указанные уравнения можно рассматривать как специфические для жидкой среды формы уравнения количества движения. Но при сделанном предположении о постоянстве массы жидкого объема эти же уравнения можно вывести непосредственно из второго закона Ньютона или принципа Даламбера. Поэтому уравнения (3.8) и (3.9) можно также рассматривать как соответственно интегральную и дифференциальную формы второго закона Ньютона для жидкого объема. При этом левая часть уравнения (3.8) представляет собой суммарную инерционную силу, а правая — сумму действующих на массу жидкости внешних сил. В уравнении (3.9) правая часть выражает произведение массы на ускорение (силу инерции) для единичного объема, а левая — сумму действующих на него массовых и поверхностных сил. [c.62]

Ньютон исследовал случай больших относительных скоростей, когда преобладают инерционные силы, и получил [c.49]

Отсюда ясно, что только равномерное движение может быть движением по инерции. Если на тело действует внешняя (у Ньютона, приложенная) сила (или, выражаясь точнее, равнодействующая системы всех внешних сил, приложенных к телу), то уже о движении по инерции не может быть речи. Значит, все те движения, которые в повседневной жизни мы называем движением по инерции,— свободный выбег автомобиля, качение биллиардного шара, наконец наше движение вперед при резком торможении поезда,— весьма условно так названы. Ведь в процессе этих движений на тело действует сила трения, сила сопротивления среды и другие внешние силы, делающие движение ускоренным (замедленным). Это уже не движение по инерции. Так можно, в частности, получить и движение по кругу, например, зацепив движущееся тело веревкой с закрепленным концом. Тогда выходит, что движение по кругу — тоже инерционное и прав Галилей [c.21]

Выражения для инерционных сил могут быть получены из законов Ньютона, минуя лагранжев формализм. [c.24]

Однако при тех же основных единицах длины, массы и времени (м, кг, с) мы можем в качестве определяющего соотношения взять формулу (1.10) и, положив Ж = 1, определить единицу силы как силу взаимного тяготения двух материальных точек, массы которых равны единице, при расстоянии между этими точками, равном единице длины. Очевидно, что если мы пойдем по этому пути, то будем вынуждены сохранить в выражении второго закона Ньютона инерционную постоянную, отличную от единицы. Легко видеть, что новая гравитационная единица силы будет равна [c.29]

Мы пришли к абсурдному, противоречивому результату. В левой части размерность времени входит в степени -1, в то время как в правой части время вообще отсутствует. Какова же причина этого противоречия Рассматривая существо задачи, мы видим, что основной закон, определяющий данный процесс - ускорение под действием внешней силы, т.е. второй закон Ньютона, - выпал из рассмотрения. Это существенно в том отношении, что в принятой нами системе единиц в выражении для второго закона Ньютона должна стоять инерционная по- [c.106]

Компонентное уравнение, характеризующее инерционные свойства тел, в силу второго закона Ньютона имеет вид [c.91]

Первая картина даётся силовой механикой Ньютона, основанной на представлениях о пространстве (евклидовом), времени (математическом, непрерывном, однородном), массе (одновременно инерционной и тяжёлой) и силе как мере взаимодействия материальных тел. Вторую картину составляет энергетический подход, использующий понятия пространства (риманова), времени, массы и энергии и опирающийся на интегральные принципы. [c.85]

Таким образом, гравитационный парадокс демонстрирует не условия ограничения закона Ньютона (которые имеются объективно), а разные правила построения моделей, имеющих различные свойства и, как следствие, неодинаковость гравитационной силы. С равным успехом можно считать парадоксальными неодинаковые значения кинетической энергии, импульса, кинетического момента, действия при наблюдении тела в разных инерциальных системах координат, имеющих разные скорости, а затем делать выводы о непригодности принципа инерции Галилея. Конечно, аналогия не полная. Вместо принципа Галилея более подходящими для сравнения являются условия гидродинамического принципа Даламбера движения относительно идеальной среды (с инерционной массой). [c.247]

Установление для каждой физической величины своей единицы позволило разграничить понятие массы (единица СИ — килограмм) и силы (единица СИ — ньютон). Понятие массы следует использовать во всех случаях, когда имеется в виду свойство тела или вещества, характеризующее их инерционность и способность создавать гравитационное поле, понятие веса — в случаях, когда имеется ввиду сила, возникающая вследствие взаимодействия с гравитационным полем. [c.7]

Инерционная природа жидкости с плотностью р проявляется при применении второго закона Ньютона к малому элементу-жидкости. Согласно этому закону, произведение массы р единичного объема на ускорение (1) равно силе, действующей на этот объем при отсутствии внешних сил последняя включает в себя лишь внутренние напряжения, вызываемые действием окружающей жидкости на этот элемент. Если пренебречь вязкими напряжениями, то действующая на единичный элемент объема сила будет просто равна градиенту давления жидкости ур сО знаком минус следовательно, [c.14]

Поскольку воздух обладает массой, то он проявляет свои инерционные свойства в соответствии со вторым законом Ньютона (или, точнее, уравнениями Навье—Стокса). Следовательно, наиболее существенное влияние на воздушный поток оказывают две силы вязкости и инерции. Их соотношение между собой становится своего рода критерием того, появление какого рода характерных особенностей течения или явлений следует при этом ожидать. Этот критерий можно выра- [c.101]

Принцип действия. Применение. Принцип действие инерционных ЧЭ основан на использовании сил или моментов, воз11икающих при движении тела с ускорением. Зависимость инерционной силы Р, действующей на тело, масса которого т при наличпд ускорения а определяется по второму закону Ньютона Р = та. E J]и каким-либо способом найти силу то можно вычислить и действующее на тело ускорение при известной массе т [c.120]

Всякая конструкторская задача связана с обеспечением прочности и жесткости разрабатываемых узлов под действием возникающих в процессе эксплуатации нагрузок. В больщинст-ве случаев замыкание и уравновещивание этих нагрузок осуществляется через тонкую обшивку корпуса. Например, находящиеся внутри ЛА приборы и устройства в полете и в процессе наземной эксплуатации подвергаются воздействию инерционных и внутренних сил, возникающих при их работе. Для уравновешивания этих сил необходимо опирание внутренних элементов на стенки корпуса ЛА. В соответствии с основным законом механики Ньютона на площадках опирания должны возникнуть реакции, равнодействующая которых уравновепшвает эти силы. Так, если на некоторый груз, установленный внутри корпуса ЛА, действует вертикальная инерционная сила (рис. 8.1, а), то со стороны корпуса возникают реакции / ь и (условно здесь рассматриваем все силы в одной плоскости). На сами опорные площадки корпуса действуют обратно направленные силы = ( =1> 2, 3) (см. рис. 8.1, б). Эти силы, в свою очередь, должны быть уравновешены со стороны оболочки корпуса и так далее вплоть до замыкания на внеш- ше силы, действующие на ЛА. [c.240]

А именно, подсчитанное изменение количества движения шара принимается как опенка снизу той силы, с которой сфера давит на шар) В отличие от Гюйгенса,/Ньютон рассматривает здесь центростремительную силу, реально при-ложенлую к движущемуся по окружности телу и заставляющую траекторию этого тела отклониться от прямолинейной траектории инерционного движения. И эта, очевидно, постоянная по величине сила измеряется изменением количества движения, к тому же с учетом его направления. Вот где впервые появляется второй закон Нъютона j [c.115]

Но Гюйгенс, применив такие соображения с целью установить наличие центробежной силы, из этих же кинематических соображений вывел и зависимость этой силы от скорости и радиуса окружности. Это согласовывалось с его общим релятивистским кредо механика, и здесь он верен Декарту. Ньютон тоже опирается на Декарта, но он ищет меру той реальной силы, которая искажает инерционное прямолинейное движение, в механизме воздействия этой силы. Таким зримым, ощутимым механизмом могло быть только действие одного тела на другое при соприкосновении, при ударе. В той задаче о центростремительной силе, которую рассматривал Ньютон, воздействие осуществляется непрерывно, без ударов но Ньютон их вводит, аппроксимируя ими непрерывное движение, и вводит потому, что есть мера ударного воздействия — изменение количества движения. Доказательством тому, что все оправдано на этом пути, будет закон для центростремительной силы, который Ньютон впоследствии вывел независимо от Гюйгенса, и все те грандиозные результаты в небесной механике, которые он получил и проверял, прежде чем опубликовать их в Prin ipia . [c.115]

В 1923 г. Эйнштейн указывает, что уже Ньютон осознал неудовлетворительность закона инерции в силу того, что в нем нет указания на реальную причину физического выделения состояний движения инерциальных систем по сравнению со всеми другими состояниями движения В то время как за 377 гравитационные свойства материальной точки ответственными, считаются наблюдаемые материальные тела, для инерционных свойств материальной точки указывается не какая-либо материальная причина, а фиктивная (абсолютное пространство, или инерциальный эфир). Это хотя и не является логически недопустимым, но оставляет чувство неудовлетворенности. По этой причине Э. Мах требовал видоизменения закона инерции в том смысле, что инерцию следовало бы понимать как сопротивление тел ускорению по отношению друг с другу, а не по отношению к пространству . При таком понимании следует ожидать, что ускоренные тела одинаково ускоряюще действуют на другие тела (ускорительная индукция) [c.377]

Коэффициент пропорциональности Ж в формуле (1.7), зависящий от выбора единиц для входящих в фор мулу величин, назове.м инерционной постоянной будем обозначать его Ж . Во всех применяемых на практике системах единиц инерционную постоянную полагают равной единице, вследствие чего и становится возможной общепринятая сокращенная формулировка второго закона Ньютона сила равна произведению массы на ускорение . [c.28]

Термин сила инерции введён Кеплером (см. [26]) для вектора, характеризующего инерционное сопротивление тела при воздействии на него других тел. Эта сила считается противодействующей и приложенной к ускоряющему телу (связи). В таком же смысле писал о силе инерции и сам Ньютон. Для этой силы предлагается [41] ввести термин ньютонова сила инерции или кеплерова сила и рекомендуется в изложении основ механики для устранения разночтений различать ещё одну силу инерции даламберову. Ньютонова сила инерции — абсолютная сила. Она является мерой обратного суммарного воздействия рассматриваемого точечного тела на другие тела, вызывающие ускорение данного. К самому телу она, конечно, не приложена. [c.37]

Понятие масса не следует путать с понятием вес. Масса выражается в килограммах (граммах, мегаграммах, миллиграммах и т. д.), а вес, как и любая другая сила — в ньютонах (килоньютонах, миллиньютонах и т. д.). Понятие массы следует использовать во всех случаях, когда имеется в виду свойства тела или вещества, характеризующие их инерционность и способность создавать гравитационное поле, понятие веса — в случаях, когда имеется в виду сила, возникающая вследствие взаимодействия с гравитационным полем. Масса т не зависит от ускорения свободного падения g, вес пропорционалем этому ускорению (и равен mg). [c.32]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...