Закон преобразования релятивистский

Закон преобразования релятивистский 150 [c.250]

Впервые релятивистское обобщение термодинамики было проведено в 1907 г. Планком. Он исходил из допущения, что уравнения первого и второго начал сохраняют свой вид во всех неинерциальных системах отсчета, и, установив инвариантность энтропии, нашел один и тот же релятивистский закон преобразования температуры Т и количества теплоты Q при движении тела со скоростью V (см. 39) [c.149]

Аналогичным образом непосредственно на основе постулатов можно найти релятивистский закон преобразования пространственных расстояний. Для этого можно, например, рассмотреть мысленный эксперимент с теми же световыми часами , но ориентированными, иначе—параллельно направлению относительной скорости систем отсчета. В результате получим, что длина их стержня (и, следовательно, любого тела) относительна, т. е. зависит от системы отсчета. Наибольшее значение 1о длина имеет в системе отсчета, где тело покоится собственная длина). В другой системе, относительно [c.402]

Для анализа некоторых оптических экспериментов с движущимися" телами полезен релятивистский закон преобразования скорости. Пусть и=йт/й1 — скорость некоторой частицы относительно системы отсчета К, а и =(1г / 1< — скорость той же частицы относительно К - Рассматривая движение частицы как непрерывную последовательность событий (с/, г), можно найти связь между и и и [c.405]

Согласие экспериментальных результатов с вычислениями по релятивистской формуле (8.14) было очень хорошим. Фактически в этих опытах был впервые подтвержден релятивистский закон преобразования промежутков времени (8.5), так как с ним связан вклад в квадратичные ио v/ члены доплеровского сдвига частоты. [c.410]

Если в системе К направление волны перпендикулярно скорости наблюдателя (6—90°), то для системы К, связанной с наблюдателем, формула (8.18) дает tg6= с 1 - 1. Отсюда для угла аберрации 6=л/2 —6 получаем 5тб=1 /с, что совпадает со значением, найденным выше из релятивистского закона преобразования скорости. [c.411]

Всем известны три кита, на которых должна покоиться эта теория релятивистские законы преобразования, квантовомеханический операторный язык, взаимные переходы частиц —их рождение и уничтожение в элементарном акте взаимодействия. [c.7]

РЕЛЯТИВИСТСКИЕ ЗАКОНЫ ПРЕОБРАЗОВАНИЯ [c.15]

РЕЛЯТИВИСТСКИЕ ЗАКОНЫ ПРЕОБРАЗОВАНИЯ [ГЛ. 1 [c.16]

РЕЛЯТИВИСТСКИЕ ЗАКОНЫ ПРЕОБРАЗОВАНИЯ 1ГЛ. 1 [c.18]

РЕЛЯТИВИСТСКИЕ ЗАКОНЫ ПРЕОБРАЗОВАНИЯ Н Л. 1 [c.30]

Мы начнем с описания релятивистских законов преобразования некоторых простых и важных состояний к постепенно проложим себе путь к описанию поведения полной теории при преобразованиях Лоренца. [c.37]

РЕЛЯТИВИСТСКИЕ ЗАКОНЫ ПРЕОБРАЗОВАНИЯ 39 [c.39]

РЕЛЯТИВИСТСКИЕ ЗАКОНЫ ПРЕОБРАЗОВАНИЯ 41 [c.41]

РЕЛЯТИВИСТСКИЕ ЗАКОНЫ ПРЕОБРАЗОВАНИЯ 1ГЛ. I [c.44]

РЕЛЯТИВИСТСКИЕ ЗАКОНЫ ПРЕОБРАЗОВАНИЯ 45 [c.45]

РЕЛЯТИВИСТСКИЕ ЗАКОНЫ ПРЕОБРАЗОВАНИЯ 47 [c.47]

Состояния теории описываются единичными лучами в сепарабельном гильбертовом пространстве Ж. Релятивистский закон преобразования состояний задается непрерывным унитарным представлением неоднородной группы 8Ь 2, С) а, А - и(а, А). [c.136]

В силу релятивистского закона преобразования (3-42) функций W введенное выше скалярное произведение инвариантно относительно преобразования u[a,A), которое является представлением группы Pi, т. е. [c.167]

При выводе релятивистского динамического уравнения движения точки необходимо потребовать, чтобы оно было ковариантно (сохраняло свой характер) или инвариантно (оставалось неизменным), так как выбор координатных систем произволен у, не должен влиять на физические факты и основные законы, отражающие их. Переход от одной системы координат к другой в релятивистской механике сопровождается преобразованиями Лоренца. Следовательно, искомый динамический закон должен быть ковариантен относительно преобразований Лоренца, Заметим, что в [c.287]

Покажем прежде всего, что требование, чтобы закон сохранения импульса выполнялся в любой инерциальной системе отсчета, и учет релятивистского преобразования скоростей при переходе от одной инерциальной системы отсчета к другой приводят к выводу, что масса частицы должна зависеть от ее скорости (в отличие от ньютоновской механики). Для этого рассмотрим абсолютно неупругое столкновение двух частиц — система предполагается замкнутой. [c.210]

Четырехмерные векторы должны входить в формулировки физических законов, если мы хотим, чтобы эти законы оставались инвариантными относительно преобразования Лоренца. В следующем параграфе будет показано, как эта идея реализуется при релятивистском обобщении основного уравнения динамики материальной точки. [c.462]

Учет квантовых свойств не меняет вида законов сохранения энергии и импульса. Что же касается момента количества движения, то тут учет квантовых закономерностей проявляется в двух отношениях. Во-первых, в том, что момент квантуется, и, во-вторых, в том, что частица может иметь собственный момент — спин. Интересным свойством спинового момента количества движения является то, что в релятивистской теории он поворачивается при преобразовании Лоренца. Ось этого поворота спина перпендикулярна импульсу частицы и относительной скорости систем отсчета. Спин свободной частицы не меняется при ее свободном движении. [c.287]

При релятивистском обобщении термодинамики, как показали Г. Каллен и Дж. Горвиц , естественнее исходить из выражения для энтальпии. Действительно, в этом случае, как следует из теории относительности, все входящие в выражение (8.8) независимые переменные являются лоренц-инвариантами, тогда как независимые переменные других термодинамических потенциалов имеют либо разные, либо неизвестные законы преобразования. Кроме того, давление в качестве независимой переменной более подходящая величина, чем объем. В классической термодинамике систему можно было заключить в жесткие стенки, но само представление о твердом теле или абсолютно жестких стенках неприемлемо в рамках теории относительности—абсолютно твердое тело передавало бы сигналы с бесконечной скоростью, так как движение, сообщенное одной точке тела, незамедлительно вызовет движение всех остальных точек тела. [c.151]

Закон преобразования скорости (8.11) дает релятивистское объяснение и явлению звездной аберрации. Пусть в гелиоцентрической системе К направление на некоторую удаленную звезду составляет прямой угол с направлением скорости орбитального движения ЗемЛн. В каком направлении видит эту звезду находящийся на Земле наблюдатель Выберем ось х в направлении скорости Земли, ось у — в направлении на звезду (рис. 8.7). Тогда для скорости сйета от звезды в системе К можно написать ы =0, Ну= =—с, и =0. Переходя в систему отсчета К, связанную с Землей, [c.406]

Введение четырехмерного волнового вектора удобно потому, что закон преобразования его проекций при переходе из одной инерциальной системы отсчета в другую позволяет сразу найти преобразование частоты волны и ее направления, т. е. получить релятивистские выражения для эффекта Доплера и аберрации Проекции четырехмерного волнового вектора волны в системе К (и/с, kx, ky, k ) выражаются через проекции в системе К ы /с, k x, ky, k z) по формулам преобразований Лоренца (8.7), если в них сделать замену t ti)/ , x kx, y ky, z k . Пусть в системе отсчета К направление волны образует угол 6 с осью х (рис. 8.8), частота волны равна U. Тогда k = tii/ и fe, =( u/ ) os 6, fe ,=( u/ )sin 6. fez—О Подставляя эти величины в формупы (8 7), получаем [c.411]

В свете предыдущей дискуссии разумно допустить, что любая релятивистски инвариантная теория, состояния в которой растягиваются состояниями рассеяния элементарных систем теории, имеет в надлежащем базисе по существу однозначно определенный закон преобразования. Он тождествен закону преобразования в теории невзаимодействующих элементарных подсистем тех жо масс и спинов. Любая релятивистская теория частиц, не обладающая таким законом преобразования, по нашему убеждению, требует новой физической интерпретации. (Как обычно, делая это утверждение, мы игнорируем специальные трудности, связанные с частицами нулевой массы.) [c.45]

В любом случае, однако, предполагаются выполненными исходные предположения, сформулированные в 2. Отход от этих предположений невозможен в пределах классической механики и приводит к построению иных систем механики. Такая ситуация возникает, например, при отказе от описанных гыше представлений о пространстве и времени и от принципа относительности Галилея. Именно отказ от этих исходных представлений о времени и пространстве и предположение о том, что уравнения и законы механики должны быть инвариантны (или ковариантны) по отношению не к преобразованиям Галилея, а к иным преобразованиям-преобразованиям Лоренца, привели к появлению релятивистской механики. С этими исходными представлениями связаны ограничения, в пределах которых законы классической механики могут применяться при изучении движения объектов реального мира. [c.66]

В этой главе мы рассмотрим закон сохранения энергии, а в следующих главах — законы, сохранения импульса н момента импульса. Причем сейчас мы будем рассматривать этот закон для нерелятивистской области, в которой справедливы преобразования Галилея, скорости очень малы по сравнению со ркоростью света и масса не зависит от скорости. В гл. 12, после того как мы познакомимся с преобразованием Лоренца и с рс-иовами специальной теории относительности, мы рассмотрим законы сохранения энергии, импульса и момента импульса для релятивистской области. [c.148]

Общие замечания о релятивистских уравнениях. Принцип относительности требует, чтобы уравнения, которые описывают явления природы и выражают их законы, имели одинаковый вид во всех системах координат. Иначе говоря, эти уравнения должны быть ковариантными при переходе от одной системы координат к другой по формулам преобразования координат. Если некоторое уравнение кова-риантно относительно преобразований Лоренца, то оно является реляти- [c.382]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...