Спектральная плотность флуктуаций интенсивности

К) —комплексная амплитуда поля на прямой трассе и на трассе с отражением соответственно 1(/) —безразмерная нормированная спектральная плотность флуктуаций интенсивности 1/(р, г)—функция, характеризующая локальный коэффициент отражения у—перпендикулярная к трассе скорость ветра [c.8]

Поскольку второй момент интенсивности равен Г(1, Г, 0) [см. (20.126)], функция 5(1, X, 0) есть не что иное, как спектральная плотность флуктуаций интенсивности. Выражение (20.142) для 5 было получено различными авторами [292, 297]. Поскольку функция 5 является фурье-образом второго момента интенсивности, она описывает и угловое распределение интенсивностей волн,. приходящих с различных направлений. Поэтому 8 Ь, и, 0) часто называют угловым спектром флуктуаций интенсивности. В этом случае удобно использовать переменную и == /%0, где 0 —-двумерный вектор, компонентами которого являются направляющие косинусы. Если направление волны, приходящей в точку наблюдения, определяется единичным вектором 1 = /х + ту + пг, то 0 = ту + пг. [c.189]

Это выражение представляет собой основной результат данного пункта параграфа. Весьма интересно обратить внимание на некоторые моменты. Заметим, в частности, что флуктуации спектральной плотности регистрируемого изображения на частотах (vA ,v ) зависят не только от спектральной плотности классической интенсивности при тех же частотах, но также и от спектральной плотности на частотах (2vA , 2уу) Другими [c.490]

В. Флуктуации вычисленной спектральной плотности интенсивности изображения [c.488]

Для количественного описания той низкочастотной области спектра, которая обусловлена рассеянием на турбулентных неоднородностях, естественно воспользоваться формулами из теории распространения оптических волн в турбулентной атмосфере. Такие формулы для различных экспериментальных условий были получены и обоснованы в фундаментальных исследованиях В. И. Татарского, А. С. Гурвича, В. Л. Миронова и ряда других авторов. В общем случае сложные формулы требуют численного расчета для конкретных экспериментальных условий. Только для некоторых частных случаев удается записать в аналитическом виде асимптотические приближения. В частности, простые асимптотические разложения имеют место в области слабых флуктуаций интенсивности для функции спектральной плотности И (/) [10] [c.233]

Влияние высокочастотной части спектра турбулентности на флуктуации интенсивности лазерного излучения в области насыщения дисперсии рассмотрим с использованием модели спектральной плотности (1.14), (1.17), полагая фо(х/>со) = 1. В этом случае выражение для относительной дисперсии флуктуаций интенсивности на оси коллимированного пучка в фазовом приближении метода Гюйгенса—Кирхгофа имеет вид [7, 14] [c.93]

Для теоретического расчета интенсивности рассеянного света в жидкости суш ественно иметь выражение спектральной плотности соответствующих флуктуаций (Дро>) и (ASo,) , а эти величины выразятся через параметры, которые могут быть функциями частоты. [c.112]

Результаты предыдуш,его пункта относились к интенсивности рассеянного излучения как функции угла рассеяния. Разлагая излучение, рассеянное на данный угол, на спектральные компоненты, можно получить информацию о времени жизни флуктуаций плотности. Классическое обсуждение этого эффекта времени жизни дали Ландау и Плачек [48], которые получили следующий результат [c.258]

В 5 рассматривался спектральный состав света, рассеянного на адиабатических и изобарических флуктуациях плотности в маловязких жидкостях. В таких жидкостях поперечные упругие волны настолько сильно затухают [136, 151], что внутренний дублет, обусловленный дифракцией и модуляцией света на поперечной волне, отсутствует. Кроме того, не рассматривается спектральный состав света, рассеянного на флуктуациях Ае],. , определяющих значительную часть интенсивности рассеянного света и целиком ответственных за его деполяризацию. [c.98]

Ноотрицатсльносгь спектральной плотности Г(о1) позволяет трактовать эту величину (при 0)=т =0) как мору интенсивности флуктуаций случайного процесса (i) на частоте ю. Такая трактовка становится очевидной, если заметить, что спектральная плотность Г(о)) связана со случа11ным спектром [c.280]

Излагайгся характеристики экспериментального исследования статистических характеристик пульсацШ ) температуры в пароводяном потоке после наступления кризиса теплоотдачи в области ухудшенного тепло -обмена.В предположении,что флуктуации температуры в двухфазном потоке являются стационарными случайными функциями времени,бьиш исследованы следующие статистические характеристики интенсивность,плотность распределения вероятностеР,автокорреляционная функция,спектральная плотность. [c.364]

На рис. 2.7 приведены результаты численных расчетов на ЭВМ спектральной плотности индуцированных флуктуаций диэлектрической проницаемости воздуха (рис. 2.7 а) и восстановления нормированной корреляционной функции флуктуаций интенсивности с симметричным разносом точек наблюдения относительно оси пучка (рис. 2.7 6) при воздействии расходящегося Fq= 10 см) пучка С02-лазера (> =10,6 мкм, Ro=l см) на пылевую дымку с комплексным показателем преломления вещества частиц Ша = = 1,3 — /0,1. Смещение максимума спектральной плотности на рис. 2.7 а связано с временным расплыванием температурных орео-лов за счет молекулярной теплопроводности 2 VXrt. Уменьшение радиуса когерентности на рис. 2.7 б для кривой 1 объясняется влиянием дифракции. [c.52]

Другая причина флуктуаций выходного напряжения фотоэлемента (см. рис. 9.11) связана с хаотическим тепловым движением электронов в нагрузочном сопротивлении Р. Тепловой шум в проводниках, интенсивность которого (т. е. средний квадрат хаотического напряжения) растет линейно с увеличением температуры Т и сопротивления Р, был обнаружен Джонсоном в 1927 г. Спектральная плотность джонсоновского шума в области частот постоянна, и средний квадрат напряжения тепловых шумов определяется формулой Найквиста [c.462]

Теперь мы готовы рассмотреть вторую основную характе ристику спекл-структуры, а именно распределение размеров ее случайных пространственных флуктуаций. Поскольку мы гово рим о флуктуациях спекл-структуры, а не об информации от иосительно изменений средней интенсивности, мы предположим что интересующий нас объект имеет однородную яркость. Рас пределение размеров спекл-структуры будем характеризовать пространственной спектральной плотностью мощности спекл структуры, которую обозначим через / (vy, v ,). Вычислим tf выполнив преобразование Фурье автокорреляционной функции спекл-структуры [c.334]

Качественные соображения показывают [2, 71, 191], что выражение для спектрально-угловой плотности шумового излучения на частоте ю можно получить из (5.35а) при замене s Юр— - Ю1Г, к, /Ср 1 Ак А/Ср и = /Ср1 - киг - Лр-иг, Т]Ф т1ф (индекс р—ir соответствует частоте Юр — ю , т]ф — коэффициент преобразования для процесса вычитания частот при Ак -и = 0). No следует заменить на 1, что означает параметрический распад Юр при наличии первоначально в каждой моде одного кванта спонтанного излучения (вакуумные флуктуации поля). Последнее обстоятельство как раз и делает спонтанную параметрическую люминесценцию эквивалентной очень интенсивному фону (iVo = l) для преобразователя с вычитанием частот. При оценке шумового вклада для преобразователя со сложением частот необходимо учитывать, что параметрический распад и преобразование в область Юз идут одновременно по всему объему нелинейного кристалла. В результате вычислений, проведенных в [72] с уточнением [74, 191], можно получить формулу для dJa, выведенную в [20] в рамках квантового подхода [c.129]

Возрастание времени релаксации около критической точки отражает замедленность рассасывания в системе флуктуаций экстенсивных параметров (энтропии, плотности, концентрации). Усиливаются не только пространственные, но и временные корреляции распределения молекул. В опытах [333] наблюдалось сужение линии рассеяния света в SF с приближением к критической точке но изохоре (рк — р)/рк 0,02. Для анализа флуктуаций фототока при регистрации рассеянного пучка использовалась специальная аппаратура с шириной полосы спектрального анализатора 10 гц (разрешающая сила — S-IO ). Источником света служил Не — Ne-лазер, ширина линии около 2 гц. Если амплитуда G временной корреляционной функции для рассеяния спадает экспоненциально, G ехр [— Fi], то интенсивность флуктуационного сигнала имеет вид [c.301]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...