Фактор эффективности ослабления поглощения

В (4.19) р —параметр аппроксимации. В приближении водности, когда факторы эффективности ослабления и поглощения света каплей аппроксимируются линейными функциями от радиуса Кй=Айа, (/4о=2-10 см и /4п = 10 см- для Х = [c.101]

Фактор эффективности ослабления света /Сое может быть найден как сумма факторов эффективности рассеяния и поглощения либо на основании оптической теоремы [c.137]

Ко Ksy /Сп—факторы эффективности ослабления, рассеяния, поглощения света частицей k — волновое число —постоянная Больцмана гпа — комплексный показатель преломления аэрозольной частицы iVo — концентрация частиц [c.235]

Конкретные свойства коэффициентов рассеяния, поглощения и ослабления могут быть получены из расчетных данных по формулам (1.31). На рис. 1.2 приведена типичная зависимость фактора эффективности ослабления от параметра р по результатам расчета для непоглощающих сферических частиц с показателем преломления т = 1,33 (водные частицы в видимой области) и т = оо (полностью отражающие частицы) по данным [16, 17]. Как видно из рисунка, фактор эффективности ослабления сначала возрастает, проходит через максимум и затем, продолжая осциллировать с затуханием, асимптотически приближается к значению т)=2. Осцилляции фактора эффективности (крупные и более мелкие) [c.18]

На рис. 1.3 приведены зависимости факторов эффективности рассеяния, поглощения и ослабления по данным [7] для частиц с т=/г + /х= 1,32 + 0,10/. Как видно из рисунка, при больших значениях р фактор эффективности ослабления в этом случае стремится к 2, а фактор эффективности рассеяния к 1. [c.19]

Рис. 1.11. Факторы эффективности ослабления К и поглощения Кп для поглощающих мягких шаров.

Если частицы состоят из поглощающего вещества, то амплитуды максимумов на кривой /<(р, т) уменьшаются. При х—1 мелкомасштабные осцилляции и вторичные максимумы полностью исчезают и на кривой /С(р, т) остается только весьма размытый первый максимум. Увеличение величины х для частиц с радиусом, сравнимым с длиной волны падающего излучения, сопровождается снижением коэффициента рассеяния частицы, причем уменьшение коэффициента рассеяния при увеличении к значительно больше, чем увеличение истинного поглощения. Это приводит к несколько неожиданному, на первый взгляд, результату — с увеличением % уменьшается коэффициент ослабления частицы. На рис. 4.2 приведена зависимость факторов эффективности ослабления, рассеяния и поглощения от показателя поглощения для частиц с р = 6 и /г= 1,4. [c.116]

Поскольку характерные размеры плазменных образований в условиях натурных экспериментов значительно превышали длину волны излучения и составляли в среднем примерно 2-10 —10 см, оценочно для факторов эффективности (безразмерных сечений) поглощения и ослабления света на длине волны 10,6 мкм можно положить Каь и Ко 2 С учетом того, что кгп >1 и а Гп 1. [c.175]

Часто удобными являются безразмерные величины, представляющие собой отношение коэффициентов (сечений) рассеяния, поглощения или ослабления к геометрическому сечению частицы, которые называются соответственно факторами эффективности рассеяния или поглощения [c.17]

Рис. 1.3. Факторы эффективности Ki (рассеяния, поглощения и ослабления) для сферических частиц с т — = 1,32 + 0,10/.

Коэффициенты аэрозольного рассеяния, поглощения и ослабления. Для полидисперсной системы атмосферного аэрозоля величина коэффициентов рассеяния, поглощения и ослабления определяется функцией распределения геометрического сечения (а) и фактором эффективности /С(р, т). Если частицы аэрозоля имеют одинаковый состав (одинаковый комплексный показатель преломления т), то коэффициент аэрозольного ослабления [c.115]

Рис. 90. Факторы эффективности Q ослабления, рассеяния и поглощения сферическими частицами золота п воде, согласно расчетам Ми. Абсцисса — длина волны в воздухе 2а —диаметр частиц.

Помимо факторов ослабления К, рассеяния К.% и поглощения Кк, на практике часто используются при расчетах эффективные сечения ослабления ст ., рассеяния и поглощения Для частицы сферической формы они равны [c.48]

Анализ спектральной зависимости фактора эффективности ослабления для мягких шаров в линии поглощения по результатам расчета Ван де Хюлста показывает, что только для малых частиц (х = 0,3) контур ослабления соответствует обычному контуру линии поглощения. При х = 2 фактор эффективности К почти не зависит от % и кривая ослабления практически совпадает с кривой дисперсии. При дальнейшем возрастании л наряду с общим ростом имеет место дальнейшая деформация спектральной кривой ослабления. При х = = 4 ослабление внутри линии поглощения оказывается меньше, чем вне линии. Кривая ослабления в этом случае похожа скорее на спектральную кривую излучения. Сложная зависимость спектральных кривых ослабления в линии поглощения от размеров и комплексного показателя преломления следует и непосредственно из анализа производных фактора эффективности /С по /г и %. Эти производные при разных значениях х принимают различные знаки, что указывает на возможность кривых различного вида. [c.34]

На рис. 4.8 приведены факторы эффективности ослабления измеренные для кристаллов и рассчитанные для сферических частиц. Из рисунка следует, что измеренные и рассчитанные данные удовлетворительно согласуются, включая наличие минимума при Х = 2,85 мкм. Измерения в туманах с различной формой кристаллов в спектральном интервале от 0,4 до 25 мкм показывают, чта подобные минимумы для фактора эффективности ослабления КСк) наблюдаются также в области 5,15 и 10,5 мкм, а в области А.>15 мкм величина К к) постепенно уменьшается. Положение наблюдаемых минимумов для кривой К ) не совпадает с центрами полос поглощения льда ( 1=3,067 мкм и Я,= 12,35 мкм), но близки к минимумам действительной части комплексного показателя преломления (Я = 2,907 мкм и Я,= 10,9 мкм) и, следовательно, могут быть объяснены эффектом Христиансена. [c.126]

Рис. 54. Факторы эффективности ослабления, светового давления, поглощения и рассеяния при т=1,27—1,37г. В правой части рисунка дана грубая интерполяция между вычислетпгыми значениями и значениями при Х=ос.

Рис. 1. Факторы эффективности поглощения, рассеяния и ослабления частиц астросила радиусом 0.1 мкм.

Для каждой молекулы дифференциальное поглощение можно использовать на любой длине волны, где существует ярко выраженная полоса поглощения. Хотя фактически все молекулы обладают интенсивными электронными линиями поглощения, лищь для некоторых из них эти линии расположены в спектральной области, позволяющей осуществлять лазерное зондирование этих молекул в атмосфере (см. разд. 4.5). В то же время в инфракрасном диапазоне спектра много колебательновращательных линий молекул. К сожалению, в нижних слоях атмосферы ущирение линий поглощения за счет соударений между молекулами сильно искажает их форму. Тем не менее изучение возможности зондирования атмосферы с помощью лазера, расположенного на борту космического корабля, показало полезность применения с этой целью лидаров ДПР в ультрафиолетовой и инфракрасной областях спектра [309]. По данным авторов, лазерное зондирование в стратосфере целесообразно осуществлять в ультрафиолетовом спектральном диапазоне, а в тропосфере — в инфракрасном диапазоне. При получении этих выводов принимались во внимание такие факторы, как эффективность лазерных систем и процессов рассеяния, ослабление излучения за счет атмосферных газов и аэрозолей, спектральные характеристики имеющих место переходов и оптимальные значения отношения сигнал/щум. [c.345]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...