Спектр вольфрама

Рис. 10.15. Оже-спектр вольфрама с излома по границе зерна (вверху) и с участка, уда.пенного на 30 мкм (внизу)

Следовательно, у вольфрама доля энергии, приходящаяся на излучение видимого света, значительно больше, чем у абсолютно черного тела, нагретого до той же температуры. Это свойство вольфрама позволяет использовать его в качестве материала для изготовления нитей ламп накаливания. Однако некоторые особенности вольфрама ограничивают применение его в качестве теплового источника света. Дело в том, что при температуре 2450 К максимум излучательной способности вольфрама соответствует длине волны около 1,1-10 см, в то время как максимум чувствительности глаза соответствует длине волны 5,5-10 см (желто-зеленой части спектра). Следовательно, для того чтобы вольфрам мог слу- [c.375]

Большинство раскаленных тел не могут иметь температуру выше 3000 К, так как при такой температуре плавятся почти все металлы. Поэтому коэффициент полезного действия ламп накаливания совсем невелик и в лучшем случае (мощные лампы с вольфрамовой нитью) составляет около 3%. Следует указать, что рассмотренная выше аномалия излучения вольфрама (см. рис. 8.6) является выгодной для повьппения светоотдачи в видимой области, так как меньшая часть общей энергии приходится на бесполезную в целях освещения далекую инфракрасную часть спектра. Для того чтобы уменьшить распыление нити при высокой температуре (Т 3000 К), такие источники света заполняют инертным газом. Все эти усовершенствования позволяют повысить к. п. д. от 2%, характеризующих эффективность [c.415]

Эти кривые дают распределение энергии по спектру для вольфрама и черного тела с одной и той же температурой, там же приведено отношение ординат обеих кривых (пунктирная линия), которое показывает отношение излучательной способности вольфрама для разных длин волн к излучательной способности черного тела. Из пунктирной кривой видно, что в области видимого света испускание вольфрама составляет около 40% испускания черного тела той же температуры, а в области инфракрасных лучей (около 3 мкм) всего лишь 20%. Такая селективность излучения выгодно отличает вольфрам и в связи с высокой температурой плавления вольфрама делает его наилучшим материалом для изготовления нитей ламп накаливания. [c.707]

Для увеличения чувствительности контроля используют также усиливающие экраны (металлические и флуоресцентные). Материалом металлических экранов служит фольга тяжелых металлов (свинца, олова, вольфрама), а флуоресцентных — сернистый цинк, сернистый кадмий и др. Физическая сущность действия усиливающих экранов заключается в эмиссии с них вторичных электронов, которая инициируется излучением от источника (для металлических экранов, толщиной 0,0.5...0,5 мм), или эмиссией фотонов видимой части спектра (для флуоресцентных экранов толщиной 0,002. .. 0,2 мм). Усиливающие экраны, помещаемые между пленкой и объектом, служат своеобразным фильтром рассеянного излучения. При этом рассеянное вторичное излучение от тяжелых металлов, подобных свинцу, невелико. [c.155]

Рис. 2-2. Спектр излучен я вольфрама при Т = 2450° К.

Как видно из графиков, степень черноты вольфрама и платины в указанной области спектра весьма существенно изменяется в зависимости от длины волны излучения к. [c.50]

Для определения реальной разрешающей способности анализатора были проведены эксперименты по измерению энергетического спектра электронов, эмиттируемых с грани (111) вольфрама. Разрешающая способность определялась по методу, предложенному в [130]. При температуре образца 300 К и напряжении на аноде 2,5 кВ разрешающая способность анализатора составила 25 мэВ. После вычислений для работы выхода электронов получена величина 4,71 эВ, что хорошо согласуется с известными значениями. [c.87]

Наблюдатель, рассматривая спектр (цвета радуги) в окуляр прибора, устанавливает состав стали по характерным для каждого элемента спектральным линиям. Например, хрому соответствует зеленый цвет, никелю — синий, вольфраму — желтый, молибдену — оранжевый и т. д. На выполнение анализа затрачивается всего 2—3 мин., причем проверяемая деталь не повреждается. [c.127]

При проведении анализа для многих элементов используются несколько групп аналитических линий, расположенных в разных областях спектра. Каждая группа спектральных линий оказывается пригодной для оценки содержания элемента лишь в определенном интервале концентрации. Различные соотношения интенсивности линий определяемого элемента и линий сравнения характеризуют концентрации элементов. Оценку интенсивности сравниваемых линий следует начинать через 30—40 с после включения дуги. Это время необходимо для установления равновесия между переходом вещества в плазму разряда и поступлением его из нижних слоев. При анализе с определением никеля, титана и вольфрама выдержка должна быть не менее 60 с. , [c.67]

Покрытия из чистого алюминия отличаются наибольшим коэффициентом отражения (свыше 0,85) и для ультрафиолетового спектра при % = 0,1—0,2 мкм. Этим качеством, хотя и в меньшей степени, обладают также покрытия из молибдена, вольфрама, платины, родия, золота. [c.99]

Общая тенденция, которую можно заметить из рис. 4-13 и табл. 4-3, состоит в том, что в видимой и инфракрасной частях спектра при всех указанных температурах увеличение длины волны связано с уменьшением коэффициента поглощения. Такая картина наблюдается для всех изученных металлов вольфрама, молибдена, тантала, платины и золота. [c.146]

Коэффициенты излучения вольфрама в близкой инфракрасной области спектра [c.147]

Излучение с длиной волны более 3500 нм (7—8% всего потока) поглощается стеклом баллона лампы. Энергетический к. п. д. зеркальных ламп в среднем составляет 0,7. В процессе эксплуатации ламп он снижается вследствие образования налета вольфрама на колбе, приводящего к повышению коэффициента поглощения колбы. Повышение к. п. д. достигается уменьшением доли потока в видимой области спектра, чему способствует применение ламп с танталовым телом накала вместо вольфрамового, а также ламп с пониженной температурой нагрева спирали (до 1900°С). Перспективным является применение зеркальных ламп с двумя спиралями, рассчитанными на различную потребляемую мощность. Такие лампы со специальными трехконтактными цоколями позволяют получать три ступени мощности в одной лампе и тем самым варьировать в широких пределах тепловой поток по заданной программе. [c.142]

В приборах, работающих инфракрасными лучами, в качестве источника света в передатчике пользуются преимущественно вольтовой дугой с металлизированными углями, имеющей 1° 3 500 — 4 000° длину дуги делают возможно короче. Для легких переносных станций, располагающих для питания источниками небольшой силы тока, применяются специальные лампы накаливания с нитью из вольфрама напряжением 6—8 V. Лампы наполняются азотом или неоном. Нить большого сечения помещена в фокусе параболич. зеркала прожектора.Прежде чем покинуть прожектор, пучок лучей проходит через фильтр-экран, задерживающий целиком все видимые лучи спектра. Этот экран сделан из стекла с примесью окиси марганца, закиси меди или других веществ и имеет свойство пропускать лучи с большими длинами волн (инфракрасные).Передатчик снабжен заслонкой, помещенной между источником света и зеркалом, чтобы по желанию можно было прекращать излучение невидимых лучей ИТ. о. подавать сигналы по азбуке Морзе. Передатчики приемник снабжены прицельным приспособлением для наводки. Дальность действия передатчика зависит от источника света и диам. зеркала. Переносные передатчики, имеющие диам. [c.78]

ИССЛЕДОВАНИЕ СПЕКТРАЛЬНОЙ ИЗЛУЧАТЕЛЬНОЙ СПОСОБНОСТИ ВОЛЬФРАМА В ВИДИМОЙ ОБЛАСТИ СПЕКТРА ПРИ ВЫСОКИХ ТЕМПЕРАТУРАХ [c.128]

Спектр характеристического рентгеновского излучения вольфрама изображен на рис. 3-2-29 (та бл. i3-i2-12). [c.47]

Длина волны коротковолновой границы и длина волны Х макс максимума интенсивности спектра тормозного рентгеновского излучения вольфрама при различном напряжении [c.48]

Рис. 3-2-29. Эмиссионный рентгеновский спектр вольфрамового антикатода в относительных единицах при рабочем напряжении на трубке 200 кв. На фоне спектра торможения, не зависящего от материала, видны линии характеристического К- и -излучения вольфрама.

Отметим, кстати, что комбинация дебаевской и эйнштейновской моделей как феноменологический прием иногда дает неплохие результаты. На рис. 78 приведены спектры плотностей числа собственных колебаний для вольфрама и лития. Аппроксимация их одной дебаевской моделью (пунктирная линия) не улавливает резких пиков [c.205]

Для большинства реальных тел спектральная степень черноты зависит от длины волны и температуры. На рис. 11.7 и 11.8 приведены примеры распределения спектральной интенсивности для вольфрама и платины по длинам волн. Для сравнения там же нанесены спектральные интенсивности для абсолютно черного тела. Как видно, спектры излучения вольфрама и платины лишь только в общих чертах напоминают по своему характеру спектр абсолютно черного тела. Причем расположение максимумов спектральной интенсивности у них различное. В силу этого спектральный коэффициент черноты для этих материалов существенно зависит от длины волны. На рис. 11,9 представлены зависимости спектральной степени черноты от длины волны для различных материалов в большом диапазоне длин волн. [c.290]

Ясно, что использование раскаленных тел в качестве источников света тем выгоднее, чем выше температуры этих тел. Интег-[зальная нэлучительная способность растет пропорционально четвертой степени абсолютной температуры однако интенсивность более коротковолновых участков спектра растет с температурой гораздо сильнее. К сожалению, плавление тел ограничивает возможность их использования при изготовлении нитей накаливания. Высокая температура плавления вольфрама (выше 3660 К) и в этом огношении выделяет его как подходящий источник света. [c.376]

Излучение нечерных тел, например раскаленных металлов, всегда меньше, чем излучение абсолютно черного тела. Однако соотношение между энергией, полезной для освещения, и невидимой частью спектра (световая отдача, выражаемая в люменах на ватт — лм/Вт) для раскаленного металла при данной температуре может быть выше, че.м для абсолютно черного тела при той же температуре. Распределение энергии по спектру для вольфрама и абсолютно черного тела при одной и той же температуре 2450 К, а также отношение испускательных способностей вольфрама и абсолютно черного тела показаны на рис. 25.5. Из кривой 3 следует, что в видимой области испускание вольфрама составляет около 40 % испускания абсолютно черного тела при той же температуре, а в инфракрасной области — около 20 %. По этой причине раскалеггный вольфрам — более предпочтительный источник света. [c.153]

Файн [149] вычислил колебатольиый спектр объемноцентрированной решетки, которым он воспользовался для определения решеточной теплоемкости вольфрама. Параболический участок спектра со стороны низких частот соответствует значению = 367° К, что хорошо согласуется с величиной, приведенной в табл. 1. Фа1 1н смог сравнить результаты своих вычислений с экспериментом только для температур выше 26° К, причем теоретическая величина теплоемкости оказалась слишком малой. Экспериментальные результаты при температурах, превышающих 26° К, ложатся выше, чем следовало бы из простого дебаевского спектра со значением 0 = 367° К таким образом, выше 20° К величина в становится меньше 0(,. [c.356]

Относительные кривые распределения по спектру энергии излучения накаленных тел показьгаают (кроме ординат для черного тела, значительно уступающих теоретическим значениям) отчетливое перемещение максимумов в сторону малых длин волн. Рис. Юделает этот факт очевидным применительно к платине, а рис. 11 — применительно к вольфраму и углю. Излучение нити лампы накаливания зависит от температуры этой нити (рис. 12). Табл. 9 показывает значения мощности, излучаемой телом накала и проходящей сквозь стенки баллона лампы на различных участках спектра. Эти значения даны в сотых долях полной мощности. Данные относятся к лампам накаливания с вольфрамовой нитью, выпускаемым фирмой Мазда специализирующейся на производстве электровакуумных приборов. [c.38]

Бранштеттер [16] рассчитал интеграл (4.45) для пластин из вольфрама, находящихся при различных температурах, разбив спектр на 400 участков. Результаты расчета сравнивались с плотностью результирующего теплового потока для серых поверхностей ) [c.187]

При достаточно высокой температуре вольфрама (7 2500 К) зависпмость яркости (>., Т) от /, в видимой области спектра (4000—7000 Л) приближенно совпадает с распределенпем яркости Ь (/.. Г ) АЧТ, но срп более [c.353]

Испусканне некоторых веществ, например вольфрама, в коротковолновой области спектра по характеру распределения энергии очень близко к распределению энергии в спектре абсолютно черного тела (рис. 168). Этого можно добиться при некоторой температуре черного тела, которую называют цветовой температурой для [c.227]

Излучение вольфрама в близкой инфракрасной области спектра (2,5 мкм < Я < 5,0 мкм) было недавно исследовано В. Д. Дмитриевым и Г. К. Холоповым [Л. 30]. В табл. 4-3 приведены значения коэффициентов излучения вольфрама, полученные по материалам этой работы. [c.146]

Карбонилы хрома, молибдена, вольфрама. Установлено, что фрагменты М(С0>5 имеют симметрию (пирамидальная), так какчис-ло наблюдаемых в спектрах полос (три) и их сдвиги при использовании изотопозамещенных молекул ( С и 1 0) соответствуют этой структуре. Альтернативная структура с симметрией (тригональ-но-бипирамидальная) должна быть исключена, поскольку для ее обоснования ошибочно использованы ИК-полосы присутствовавших примесей или полимерных форм. [c.156]

Вольфрам наиболее широко применяется как высокотемпературный материал, но даже он изучен недостаточно, данные по некоторым его свойствам у различных исследователей существенно различаются. Например, наиболее надежные данйые по спектральной излучательной способности вольфрама, полученные в работах [1, 2], различаются между собой в видимой области спектра на 2%. Поэтому представляет интерес получить новые данные высокой точности. Это важно также и в том отношении, [c.128]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...