Метод измерения э. д. с. Холла

Существуют прямые методы измерения подвижности, основанные на соотношении (26), но чаще всего подвижность определяют по величине п и коэф. Холла Лд, измеренному в слабом магн. поле П (см. Холла эффекту. [c.40]

Методом измерения эффекта Холла на кристаллах, вытянутых из расплава при температурах ниже точки плавления Се на 0,1—2 град, определен коэффициент распределения 2п в Се, равный 4-10 . Это значение не совпадает с спреда [c.68]

Исследование атомных распределений в однофазных твердых растворах проведено Кестером с сотрудниками [2, 4, 7 и 10] методом измерения электропроводности и эффекта Холла. [c.218]

Знак носителей определялся по знаку коэффициента Холла. Однако связь коэффициента Холла со знаком носителей довольно сложная в твердых телах со сложной структурой зон, которая существует в сверхпроводниках на основе меди. Другим методом определения знака носителей является измерение коэффициента Зеебека, который характеризует возникающую в образце разность потенциалов при создании в нем градиента температур. Измерения показали, что знак коэффициента Зеебека в новых сверхпроводниках меняется на обратный в сравнении со знаком в дырочных сверхпроводниках. Это также служит достаточно надежным подтверждением, что носители заряда в новых сверхпроводниках - электроны. [c.380]

Значение N , измеренное по методу Холла, см- [c.187]

Для измерения электросопротивления и эффекта Холла в последней работе использовали обычный компенсационный метод. Образец устанавливали в зажим, сделанный из латунных блоков (рис. 82). На блоках зажима делали пазы в виде ласточкина хвоста , в которые вставляли изолированные от блоков угольные электроды. После закладки образца шириной а к нему контактным способом приваривали медные или нихромовые зонды. [c.144]

Эффект Холла интересен не только как метод определения характеристик полупроводниковых материалов, но и как принцип действия ряда полупроводниковых приборов, нашедших техническое применение, например, для измерения напряженности магнитного поля, перемножения двух величин и.других целей. [c.332]

Диаграмма состояния. Многочисленными исследованиями системы Аи — Ag было установлено, что золото и серебро обладают неограниченной смешиваемостью как в жидком, так и в твердом состояниях [1—36]. Эти исследования были выполнены методами термического [1—6], микроструктурного [5—7] и рентгеновского [8—18] анализов, а также измерениями твердости [7, 19], электросопротивления [7, 20, 26, 27], температурного коэффициента электросопротивления [7, 22, 24, 28], теплопроводности [23], термоэлектродвижущей силы [7, 22—24, 29—31], термического расширения [24, 32, 33], магнитной восприимчивости [26, 27, 34] и постоянной Холла [35, 36]. [c.224]

В гл. 2, 3, было отмечено, что экспериментальные методы, применяемые для измерения эффекта Холла в жидких полупроводниках, представляют собой результат нескольких одновременных исследований жидких металлов, в которых впервые удалось получить согласующиеся данные из различных лабораторий. Специальные проблемы этих измерений, обусловленные жидкой природой образцов, и способы работы с такими образцами описаны в коллективной статье ряда исследователей [44]. [c.78]

При измерениях чаще стремятся получить Э.Д.С. Холла переменной, т.к. усилитель переменного тока более стабилен и можно сушественно повысить чувствительность и точность метода. [c.52]

Наблюдаемые значения коэффициента Холла для некоторых металлов приведены в табл. 8.3 там же для сравнения приведены значения, вычисленные непосредственно по концентрации носителей заряда. Наиболее точные измерения проведены на чистых образцах при низких температурах в сильных магнитных полях методом спирального резонанса (см. задачу 8.7). [c.303]

Можно заметить, что в наших расчетах продольное электрическое поле оказалось в точности одинаковым как при наложении магнитного поля, так и без него. Этот результат перестает быть верным, когда энергетическая зонная структура анизотропна. В последнем случае продольное электрическое поле также зависит от магнитного поля и обычно растет с ним. Это дополнительное сопротивление, возникающее при приложении магнитного поля, называется магнетосопротивлением ). Измерение в магнитном поле, в частности, эффекта Холла дает определенную информацию о топологии поверхности Ферми в металлах. Мы не будем вдаваться в детали этого метода изучения ферми-поверхностей. [c.294]

Фиг. 75. Акустическая система для измерений методом акустического потока (по Холлу и Лэмбу).

Наиболее эффективным методом контроля количественного содержания донорных и акцепторных примесей, степени их компенсации и общего качества материала является исследование температурных зависимостей концентрации основных носителей заряда (постоянной Холла Rfi T)) и удельного сопротивления р Т) в широкой области температур, включая область частичной и полной ионизации примесей. Параллельные измерения р я Rfj обеспечивают возможность определения температурной зависимости холловской подвижности носителей заряда Рх = Rh/p, которая характеризует степень компенсации и однородность материала. [c.217]

Измерение э.д.с. Холла [15]. Методы измерения гальваномагнитных и термомагнитных свойств в целом сводятся к измерению или разности потенциалов или разности теглпера-тур. Разность потенциалов измеряют потенциометрическим методом (см. раздел 17.3.2), а [c.301]

Содержание разд. 3.2 составляют измерения магнитных полей и аналоговые методы определения полей. Здесь были представлены основные методы измерения магнитного поля, основанные на электромагнитной индукции, эффекте Холла, использовании пермаллоевых и висмутовых датчиков и явления магнитного резонанса. Затем мы кратко ознакомились с методами электролитической ячейки, резисторных цепей и другими аналоговыми методами. [c.178]

Выше была показаиа возможность определения потерь при испытаниях в области частот 1—10 кгц с помощью мостов переменного тока и феррографа. Кроме описанных методов, применяются специальные методы измерения потерь, дающие в некоторых случаях возможность их определения с более высокой точностью. Для этой цели применяются ваттметровые методы с использованием ваттметров различных систе.м (электродинамической, электростатической, электронной, термоэлектрической, с датчико.м Холла и т. п.), а также калориметрические методы, обладающие очень высокой точностью по сравнению со всеми другими методами определения потерь (погрешность калориметрического метода может быть доведена примерно до 1% ). [c.258]

Ко второму классу относятся безэлектродные методы, в которых удельное сопротивление определяется путем измерения и анализа импеданса на переменном токе катушки индуктивности, обусловленного вихревыми токами в образце, помещенном в поле этой катушки. Метод такого типа может быть использован также для получения информации о коэффициенте Холла и магнитосопротивлении [196]. Однако на практике этим методом обычно определяют только удельное сопротивление путем анализа сдвига фаз. Примерами измерений в стационарном состоянии являются работа Есима и др. [267] и исследования жидкого селена Гобрехта и др. [ПО]. Ли и Лихтер [15] провели детальное обсуждение применений указанного метода для изучения металлических сплавов. Хайсти [116, 117] разработал нестационарный метод измерений, в котором образец падает сквозь катушку резонансного контура генератора радиочастотных колебаний. Этот метод требует получения калибровочной кривой генератора колебаний и специальной геометрии контейнера для образца, но он позволяет производить быстрые измерения и может быть использован для очень широкой области значений удельного сопротивления [118, 119]. Однако точность измерений этим методом ограничена 10—20 % [c.75]

Это соотношение не только объясняет, почему остается постоянным на тех участках, где р равно нулю, но и показывает, что мы имеем случай квантового эффекта Холла . Тот замечательный результат, что высота плоских участков непосредственно дает деленную на целое число комбинацию фундаментальных констант Н/е , впервые получили фон Клитцинг, Дорда и Пеппер [458]. Более тщательное рассмотрение метода измерения и приведенной выше интерпретации показывает, что этот метод удивительно свободен от необходимости введения каких-либо поправок и потому представляет собой новый вид высокоточного эталона сопротивления. Или, наоборот, сравнивая величину плато с существующими эталонами сопротивления, можно с высокой точностью определить отношение Н/е . На сегодняшний день значения, полученные в разных лабораториях с использованием совершенно различных двумерных систем, согласуются с точностью около 10 , и это, вероятно, еще не предел. [c.202]

МСВИ). Этот метод обеспечивает измерение низкой концентрации примесей (например, 5 10 см бора и мышьяка в кремнии), обладает высоким разрешением по глубине (несколько нанометров), универсальностью. Метод МСВИ наряду с радиоактивным методом позволяет определить общее количество введенной примеси, поэтому, если необходимо определить электрически активную часть примеси, то следует воспользоваться электрическими методами. К настоящему времени разработаны и широко используются специфические полупроводниковые методы измерения диффузионных профилей электрически активных примесей (или их электрически активной части) и их коэффициентов диффузии в полупроводниках. Эти методы основаны главным образом на исследовании изменений электрических свойств в различных частях полупроводникового образца, обусловленных проникновением туда диффундирующих атомов. Эти методы не столь универсальны, как радиоактивные и МСВИ, но их преимуществом является незначительная трудоемкость и отсутствие специфики, связанной с применением радиоактивных изотопов. Однако следует иметь в виду, что практическое применение полупроводниковых методов исследования возможно только при использовании материалов высокой химической чистоты. Кроме того, диффундирующее вещество должно быть электрически активной примесью и оказывать влияние на электрические свойства исследуемого полупроводника. К полупроводниковым методам относятся метод электронно-дырочного перехода, метод фото-э.д.с., метод электропроводности и емкостный метод [39,41]. Мы ниже рассмотрим лишь один из них — метод р — я-перехода, позволяющий непосредственно определять концентрацию даже при очень малых глубинах проникновения примесей, когда измерение эффекта Холла невозможно. [c.298]

Вместе с тем, как отмечалось выше, сушествуют нерешенные проблемы в получении таких наноматериалов традиционными методами — газовой конденсацией или шаровым размолом в связи с сохранением в них при компактировании некоторой остаточной пористости и дополнительными трудностями при приготовлении массивных образцов [1, 2, 4]. Как результат, до недавнего времени были выполнены лишь единичные работы по исследованию механических свойств наноструктурных металлов и сплавов, имеющих размер зерен около 100 нм и менее. Большинство проведенных исследований связано с измерениями микротвердости, и полученные данные весьма противоречивы. Например, в некоторых работах [320, 321] обнаружено разупрочнение при уменьшении зерен до нанометрических размеров, в то же время в ряде других работ [322, 323] наблюдали в этом случае упрочнение, хотя наклон кривых был меньше по сравнению с соотношением Холла-Петча. [c.182]

Методы магн. Д. используются также для измерения толщины защитных покрытий на изделиях из ферромаш. материалов. Приборы для этих целей основаны либо на пондеромоторном действии в этом случае измеряется сила притяжения (отрыва) пост, магнита или электромагнита от поверхности изделия, к к-рой он прижат, либо на измерении напряжённости магн. поля (с помощью датчиков Холла, феррозондов) в магнитопроводе электромагнита, установленного на этой поверхности. Толщиномеры позволяют производить измерения в широком диапазоне толщин покрытий (до сотен мкм) с погрешностью, не превышающей 1 — 10 мкм. [c.593]

Ральвавомагнитные явления в П. позволяют экспе- >) рнментально исследовать пара1гетры зонной структуры и примесный состав. Простейшим методом определения Q знака заряда носителей и их концентрации является измерение постоянной Холла в слабом магн. поле. [c.41]

X. э.—один из наиболее эфф. методов изучения эиерге-тич. спектра носителей заряда в металлах и полупроводниках. Зная R, можно определить знак носителей заряда и оценить их концентрацию, что позволяет сделать заключение о кол-ве примесей в полупроводниках. Линейная зависимость R от Н используется для измерения напряжённости магн. поля (см. Магнитометры), а также для усиления пост, токов, в аналоговых вычислит, машинах, в измерит, технике и др. (Холла датчик). [c.414]

Метод постоянного магнитного поля используют как для измерен ния потери сечения каната, так и для обнаружения локальных дефектов. Постоянный магнитный поток вдоль продольной оси участка контролируемого каната создают постоянными магнитами или электромагнитами постоянного тока. Общий магнитный поток, создаваемый постоянными магнитами или электромагнитом (часть этого потока), измеряют датчиками Холла либо другими датчиками, пригодными для измерения абсолютного значения магнитного потока или изменений этого потока. Сигнал датчиков зависит от магнитного потока, проходящего через участок контролируемого каната и, следовательно, от поперечного сечения этогр участка по металлу. [c.113]

С самого начала лабораторных исследований кавитации возникли затруднения вследствие разброса значений параметра К% при определении его путем понижения давления при постоянной скорости 1) значения /Сг, измеренные в разных экспериментах на одном и том же теле, обычно не совпадали, 2) после понижения давления в системе до интервала значений, соответствующих наступлению кавитащш, отмечались задержки начала кавитации. Другой метод заключается в определении условий исчезновения кавитации при увеличении давления. Этот метод приобрел популярность в начале 50-х годов, поскольку он обеспечивал более высокую повторяемость результатов, хотя задержки по времени наблюдались по-прежнему. Граница между кавитационным и бескавитационным течениями, определенная с помощью этого метода, была названа Холлом [32] границей исчезновения кавитации. Соответствующее число кавитации иногда обозначается Кй в отличие от числа возникновения кавитации /Сг. [c.264]

По данным [46] на кривых изменения с составом электросопротивления, постоянной Холла и постоянных кристаллической решетки сплавов золота с серебром имеется разрыв непрерывности при составах, отвечающих химическим соединениям AuaAg, Au2Aga и AuAga. При исследовании внутреннего трения в сплавах, содержащих 58,5 и 68,0% Аи, был обнаружен температурный пик этой характеристики при 320°, который, по мнению авторов исследования [47], обусловлен упорядочением сплава под действием напряжений. Однако эти выводы опровергаются многочисленными исследованиями, выполненными различными методами физико-химического анализа (см. выше) и в том числе такими чувствительными, как рентгеновский, дилатометрический, магнитный, и измерением электрических свойств и термоэлектродвижущей силы. В ряде случаев определению свойств предшествовал длительный отжиг (7 суток) сплавов в интервале 700—1000° [7] и 850 часов при 600° [60]. [c.224]

Точность измерении этой величины в основном зависит от погрешности в определении напряженности поля электромагнита. Последнюю можно определять в зазоре электромагнита без образца, а затем в специальном держателе вносить образец в межполюсное пространство. Удобно определять поле электромагнита с помощью датчиков Холла (например, прибором ИМИ-3) погрешность в определении величины напряженности поля в электромагните в этом случае не больше, чем при измерении поля с помощью баллистического гальванометра (1,5— 2,5%), и общая погрешность измерения не превышает 5%. При определении величины поля в электромагните более точным методом с испсльзованнсм протонного резонанса можно значительно повысить точность онределения Js, сведя погрешность измерения до 2,5—3"/о- [c.156]

Для приблизительного измерения толщины покрытия были предложены капельные методы. Кларк определяет толщину кадмиевых покрытий на стали, осторожно капая раствор иода на данный участок до тех пор, пока не покажется стальное основание число необходимых капель приблизительно пропорционально толщине покрытия с точностью до 15%. Холл и Штрауссер использовали тот же самый принцип для определения толщины кадмиевых покрытий, но употребляли смесь растворов азотнокислого аммония и соляной кислоты для цинка они применили раствор азотнокислого аммония и азотной кислоты. Подобным же образом Милло определяет толщину никелевого покрытия, употребляя смесь азотной и серной кислот. Недавно Кларк изменил свой метод, введя тонкую струю взамен ряда капель. Время, необходимое для растворения покрытия, служит для измерения толщины покрытия. Новый метод, известный как испытание струей [c.815]

Метод непосредственного измерения силы натяжения был применен Проктором Холлом (Р. НаЛ) ио предложению проф. Май-келсона (М1сЬе18оп). [c.33]

Ф. с.— весьма чувствит. метод анализа. Так, в образце Ge, спектр к-рого приведён на рис., суммарная концентрация электрически активных примесей 10 1 % (теоретич, предел чувствительности Ф. с. ещё на неск. порядков ниже). Относит, концентрации разл, примесей в ПП измеряют по интенсивностям линий в спектре. Определение абс. концентраций требует дополнит, измерения концентрации эл-нов (или дырок) при такой темп-ре, когда все примеси термически ионизованы (см. Холла эффект). Ф. с. позволяет установить состав как осн., так и компенсирующих примесей в ПП. Существуют варианты Ф. с. лазерная магн. Ф. с. (лазерное фото возбуждение примесей в ПП, находящемся в магн. поле) и лазерная электрич. Ф. с. (ионизация возбуждённых светом примесных атомов электрич. полем вместо термоионизации). [c.829]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...