Магнитные Электрическое сопротивление

Рис. 4.22. Температурные зависимости теплоемкости (1), магнитной восприимчивости (2) и электрического сопротивления (3) вблизи сверхпроводящего перехода индия, определенные в двух отдельных экспериментах. Соответствие значений температур, полученных при разных методах измерений, тщательно контролировалось по второму образцу индия [72].

Явление самоиндукции можно наблюдать, собрав электрическую цепь из катушки с большой индуктивностью, резистора, двух одинаковых ламп накаливания и источника тока (рис. 197). Резистор должен иметь такое же электрическое сопротивление, как и провод катушки. Опыт показывает, что при замыкании цепи электрическая лампа, включенная последовательно с катушкой, загорается несколько позже, чем лампа, включенная последовательно с резистором. Нарастанию тока в цепи катушки при замы-к.ании препятствует ЭДС самоиндукции, возникающая при возрастании магнитного потока в катушке. При отключении источника тока вспыхивают обе лампы. В этом случае ток в цепи поддерживается ЭДС самоиндукции, возникающей при убывании магнитного потока в катушке. [c.191]

Магнитный поток через контур из проводника с электрическим сопротивлением 2 Ом равномерно увеличился от О Вб до 3-10 B6. Какой заряд при этом прошел через поперечное сечение проводника [c.210]

Как показано на фиг. 9, магнитные превращения в металле также могут оказывать влияние на электрическое сопротивление, однако мы не будем здесь подробно касаться вопроса о магнитных металлах и сплавах. [c.169]

Зависимость тенлонроводности от магнитного ноля сильно анизотропна при измерениях на монокристаллах вне зависимости от того, х акой симметрией обладает данный кристалл. Эта анизотропия отчасти подобна анизотропии электрического сопротивления в магнитном поле [т. е. постоянная Лоренца L U) таг же анизотропна]. [c.279]

Уайт и Вудс [121] измеряли теплопроводность спеченных бериллиевых стержней с высоким остаточным электрическим сопротивлением и вычисляли тем же методом, что и для сплавов. Их значение х = 2-10 меньше значений, полученных для монокристалла в магнитном поле. Тот факт, что решеточная теплопроводность спеченного образца вдвое меньше теплопроводности монокристалла, не является сам по себе удивительным, однако из него вытекает, что сопротивление W , полученное для загрязненных образцов, не может быть отождествлено непосредственно с We, даже если оно изменяется как Т . [c.292]

В этом разделе мы прежде всего опишем эксперименты, которые были поставлены с целью определения верхнего предела величины электрического сопротивления сверхпроводящей фазы, затем рассмотрим поведение тока в сверхпроводящем кольце и физику сверхпроводящих цепей. Далее мы обсудим магнитные свойства сверхпроводников, являющиеся следствием эффекта Мейснера. Большая часть всех экспериментов, сделанных с 1933 г., была посвящена исследованию явлений, так или иначе связанных с эффектом Мейснера. Раздел заканчивается обсуждением поведения электрического сопротивления при сверхпроводящем переходе, таблицей свойств известных сверхпроводящих элементов и кратким рассмотрением некоторых отдельных вопросов. [c.615]

В первом приближении (пренебрегая активным сопротивлением катушки и магнитным сопротивлением остальных участков цепи) индуктивность Е, электрическое сопротивление г и проводимость у можно выразить формулами [c.144]

Динамическая вязкость Кинематическая вязкость Удельное электрическое сопротивление Магнитный поток Магнитная индукция Магнитодвижущая сила, разность магнитных потенциалов Напряженность магнитного поля [c.26]

Намагничен ность Электрическое сопротивление Электрическая проводимость Удельное электрическое сопротивление Удельная электрическая проводимость Магнитное сопротивление Магнитная проводимость [c.27]

Магнитная индукция, плотность магнитного потока Магнитный поток Магнитный векторный потенциал Индуктивность, взаимная индуктивность Абсолютная магнитная проницаемость, магнитная постоянная Намагниченность Магнитная поляризация Электрическое сопротивление [c.29]

Прямое использование цикла Карно для измерения температуры обычно приводит к большим экспериментальным погрешностям. Поэтому разработаны практические методы воспроизведения термодинамической температуры, в которых связь между измеряемой величиной и температурой выводят на основе законов термодинамики или статистической физики. К числу таких соотношений относятся уравнение состояния газа, закон Кюри для парамагнетиков, зависимость скорости звука в газе от температуры, зависимость напряжения тепловых шумов на электрическом сопротивлении от температуры, закон Стефана — Больцмана. Температурные шкалы, установленные с использованием указанных соотношений, зависят от свойств термометрического тела, что приводит к появлению таких характеристик шкалы, как воспроизводимость и точность. Кроме того, некоторые шкалы основаны на приближенно выполняющихся закономерностях возникает понятие инструментальной температуры (магнитной, цветовой и т. п.), отличной от термодинамической. [c.172]

Рис. 27.40. Магнитные свойства и удельное электрическое сопротивление сплавов Fe—Si при Г = 20°С [81

Таблица 27.27. Магнитные свойства электротехнических сталей с наибольшей проницаемостью в слабых полях [10] (удельное электрическое сопротивление 6-10 Ом-м)

ВЛИЯНИЕ МАГНИТНОГО ПОЛЯ НА ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ МЕТАЛЛОВ [c.744]

Таблица 30.3. Изменение электрического сопротивления чистых металлов в магнитном поле

Моментные спиральные пружины являются весьма ответственными деталями приборов, поэтому к ним предъявляются следующие требования строгая пропорциональность момента М и угла закручивания ф постоянство упругих свойств во времени и минимальная остаточная деформация малый температурный коэффициент модуля упругости стойкость против коррозии в отдельных случаях малое удельное электрическое сопротивление и отсутствие магнитных свойств. [c.352]

Рис. 62. Влияние степени деформации на магнитные свойства (а) и удельное электрическое сопротивление железа (б)

Рис. 69. Удельное электрическое сопротивление (а) и магнитное насыщение (б) неупорядоченных (/) и упорядоченных (2) твердых растворов в сплавах Си—Аи и Ni—Мп а — сплавы Си—Аи б — сплавы Ni—Мп

Самым массовым магнитомягким материалом, имеющим весьма широкую область применения, является специальная электротехническая сталь, легированная кремнием. Она используется для работы в сравнительно сильных переменных магнитных полях в силовых трансформаторах всех типов, электрических машинах, дросселях, в различных электромагнитных реле, приборах. Выпускается электротехническая сталь, легированная кремнием, в листах и рулонах. Кремний, вводимый в сталь в количестве 0,8— 4,8%, образует с железом твердый раствор и резко повышает удельное электрическое сопротивление. [c.294]

В соответствии с ГОСТ 21427.0—75 сталь маркируется четырьмя цифрами. В марке стали цифры означают первая — структурное состояние и вид прокатки (/ — горячекатаная изотропная, 2 —холоднокатаная изотропная,. —холоднокатаная анизотропная с ребровой текстурой) вторая — примерное содержание кремния третья — основные нормируемые характеристики О — удельные потери при магнитной индукции 1,7 Тл и частоте 50 Гц (Р лъй), 1 — при индукции 1,5 Тл и частоте 50 Гц ( i.s/so), 2 — при индукции 1 Тл и частоте 400 Гц (Р1/400), б — магнитная индукция в слабых магнитных полях при напряженности поля 0,4 А/м (Во,4). 7 — магнитная индукция в средних магнитных полях при напряженности поля 10 А м (Sjo). Вместе первые три цифры означают тип стали, четвертая — порядковый номер типа стали. Удельное электрическое сопротивление стали зависит от концентрации кремния. Магнитные характеристики некоторых марок сталей приведены в табл. 3.3 и 3.4. [c.94]

Для улучшения свойств пермаллоев их легируют различными добавками. Легирование молибденом и хромом увеличивает удельное электрическое сопротивление и начальную проницаемость, позволяет упростить технологию получения, уменьшает чувствительность к механическим напряжениям и снижает индукцию насыщения. Медь благоприятно сказывается на температурной стабильности и стабильности магнитной проницаемости при изменении напряженности внешнего поля. Кремний и марганец увеличивают удельное сопротивление. [c.96]

Таким образом, можно сделать вывод, что чем выше значение начальной магнитной проницаемости ферритов, тем меньше их удельное электрическое сопротивление и тем ниже их критическая частота. [c.103]

Сверхпроводимость— состояние некоторых проводников, когда их электрическое сопротивление становится пренебрежимо малым сверхпроводник имеет удельное сопротивление р в 10 раз меньше, чем медь, т. е. величину порядка 10 ом мм 1м. Сверхпроводимость появляется ниже определенной, так называемой критической температуры Т р. Наиболее высокая критическая температура 20,05°К зарегистрирована для твердого раствора ниобия, алюминия и германия, состав которого соответствует формуле Nbg Ово.з-Для остальных сверхпроводников эта температура ниже, около 4—10° К. Если сверхпроводник при Т < поместить в поперечное магнитное поле, то состояние сверхпроводимости сохраняется лишь ниже определенной, так называемой, критической напряженности магнитного поля Я р. Когда по сверхпроводнику, находящемуся в поперечном магнитном поле с Я-< Я,.р при температуре Т < Ткр пропускают электрический ток, то состояние сверхпроводимости сохраняется только ниже определенной, так называемой, критической плотности тока / р. Критические параметры Г р, Я р, Укр и закономерности их изменения играют важную роль при исследованиях. сверхпроводников. Обычно / р относят к определенным значениям напряженности поля Н и температуры Т. В сверхпроводящем состоянии магнитное поле за счет экранирующих токов в поверхностном слое проводника почти полностью вытесняется иЗ всего сечения за исключением этого слоя, где поле проникает на глубину, примерно, 5 10 МК.М. Различают сверхпроводники первого и второго рода. [c.277]

Физические свойства и высокая температура плавления требуют при сварке концентрированного источника тепла, но низкий коэффициент теплопроводности и высокое электрическое сопротивление создают условия, при которых для сварки титана необходимо меньше электрической энергии, чем для сварки стали и особенно А1. Титан маломагнитен, поэтому при его сварке заметно уменьшается магнитное отдувание дуги. [c.106]

Существуют другие доказательства правильности гипотезы о том, что поверхность Ферми касается границ зоны, связанные с тем, что электрическое сопротивление при низких температурах, по-видимому, более удобно для таких исследований, чем любые другие свойства. Термоэлектрические свойства одновалентных металллов (см, гл. III, а также [178]—[180]) дают качественное указание на то, что их зонная структура сильно отличается от простой модели в случае благородных металлов и в меньшей степени от модели в случае цезия, рубидия и калия. Изменение электрического сопротп-нления в магнитном поле также чувствительно к геометрии поверхности Ферми, Согласно Колеру [181], изменение электрического сопротивления одновалентных металлов с кубической структурой в сильном поперечном магнитном поле должно быть изотропным (постоянным при вращении ноне- [c.271]

Грюнейзен и Аденштедт [103] наблюдали термомагнитный эффект при нодородных температурах на монокристаллах вольфрама и бериллия, а также у меди, серебра и платины. Они нашли, что относительное увеличение теплового сопротивления AW/J-V , вообще говоря, несколько меньше, чем увеличение электрического сопротивления. Соответственно при увеличении поля величина у./с7 увеличивалась. Этот эффект вначале был отнесен за счет решеточной компоненты, однако наличие его в сильных магнитных полях говорит об его электронном характере. Таким образом, мы осуществили качественную проверку соотношения (18.126). В слабых полях а в сильных ДН увеличивается более медленно (линейно). Никаких призна1 ов насыщения обнаружено не было, [c.279]

Сверхпроводимость — явление, заключающееся в том, что электрическое сопротивление некоторых материалов исчезает при температуре ниже некоторого критического значения, зависящего от материала и от магнитной индукщ1и (см. также с. 286). [c.117]

Магнитострнкционные материалы. Основными характеристиками магнитострикционных материалов (см. табл. 27.32), применяющихся для изготовления магнитострикционных преобразователен, являются коэффициент магнитомеханической связи К, квадрат которого равен отношению преобразованной энергии (механической или магнитной) к подводимой (соответственно магнитной или механической), динамическая маг-гщтострикционная постоянная a=(da/dS)s и маг-ьитострикционная постоянная чувствительности Л= ((ЗВ/а)где а — механическое напряжение, Я/м , В — магнитная индукция, Тл, а индексы и Я означают неизменность деформации и магнитного поля. Величина а существенна для работы излучателей, а Л — для работы приемников. Плотность р и модуль Юнга Е определяют резонансную частоту преобразователей от механической прочности, магнитострикции насыщения X и индукции насыщения Вь зависит предельная интенсивность магнитострикционных излучателей механическая добротность Q, удельное электрическое сопротивление р.-,л и коэрцитивная сила Не определяют потери энергии на вихревые токи и гистерезис при работе преобразователя. Значения К, а, Л существенно зависят от напряженности подмагничивающего поля, значение которого Яопт, отвечающее максимуму К, обычно называют оптимальным. [c.615]

Магнитные свойства образцов ЕиТе коррелируют с удельным электрическим сопротивлением, которое может измениться в широких пределах (10 — 10 - Ом-м при Т = 300 К). [c.693]

Кремнистая электротехническая сталь содержит углерода менее 0.05 6 и кремния от 0,7 до 4.8 % п относится к магнитомяг-ким материалам широкого потребления. Легирование стали кремнием приводит к существенному ловышению удельного электрического сопротивления, которое растет линейно от 0,1 мкОм-м при нулевом содержании кремния до 0,60 мкОм-м при содержании кремния 5,0 %, к увеличению [im и Цгтах. уменьшению Н , снижению потерь на гистерезис. Сталь с содержанием кремния 6,8 % овладеет наивысшей магнитной проницаемостью, но в промышлен1 рсп [c.93]

Рис, 3.8, Зависимость индукции насыщения, начальной и максимальной магнитных проницаемостей, коэрцитивной силы и удельного электрического сопротивления сплавов FeNi от концентрации никеля [c.96]

Пермендюр применяется из-за его высокой стоимости только в специализированной аппаратуре, в частности для изготовления мембран теле( юнов, осциллографах и т. д. К числу недостатков пермендюра относится малое удельное электрическое сопротивление, которое приводит к значительным потерям на вихревой ток при работе в переменных магнитных полях. [c.98]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...