Глауберит 353, XIV

II СГ, sor—HgO показаны на рис. VI.20. В некоторых осадках они обнаружили также доломит (не более 1—2%) и глауберит. [c.150]

Этот экспериментальный результат согласуется с теорией. Как показал Т. Глаубер, идеальный одномодовый лазер при значительном превышении над порогом генерирует излучение в состоянии, называемом когерентным-, в этом состоянии фотоны действительно распределены по Пуассону (см. 13.3). Поле в таком состоянии ближе всего к классической синусоидальной волне. Существенный вывод квантовой оптики состоит в том, что даже в идеальной световой волне имеют место флуктуации чисел фотонов. [c.298]

Когерентные состояния (состояния Глаубера). При рассмотрении излучения с высокой степенью когерентности используют когерентные состояния, для которых как число фотонов, так и фаза поля характеризуются конечными неопределенностями. Когерентные состояния были исследованы Р. Глаубером, поэтому их часто называют состояниями Глаубера. [c.301]

ГЛАГ-ТЕОРИЯ — теория сверхпроводимости Гинзбурга — Ландау — Абрикосова — Горькова, см. Сверхпроводимость и Гинзбурга — Ландау теория. ГЛАУБЕРОВСКАЯ поправка — поправка в сечении рассеяния быстрой частицы на системе слабо связанных частиц, учитывающая экранировку (затенение) одни.х частиц системы другими. Впервые рассмотрена Р. Глаубером в 1955 [1, 2, 3]. [c.496]

В теории К. к. важную роль играет описание попей матрицей плотности р в диагональном представлении когерентных состоянии, в т. п. Р а.) — представлении Глаубера [c.272]

Этот специально выделенный в К. о. класс полей с ве-флуктуирующей интенсивностью генерируется, напр., движущимися классически электрическими зарядами. Когерентные поля наиб, просто описываются в т. н. f (сс)-1Гредставл0нии Глаубера (см. Квантовая когерентность). В этом представлении [c.295]

Классическое определение когерентности, широко использовавшееся в оптике, соответствует лишь когерентности neipBoro порядка по Глауберу 22]. Лазеры, работающ.ие в условиях идеальной стабильности, могут генерировать толя, обладающие когерентностью всех порядков. Бели исследуемое поле обладает n-iM порядком когерентности [c.200]

Для вы ЧИ<У1ен.ня величины det(/+XAf), как показал Р. Глаубер (22], требуется определение циклических интегралов вида [c.223]

Выражение (7В.6) для квантовомеханических операторов было впервые использовано Глаубером [73] и Сударшаном [155] в задачах квантовой оптики. [c.146]

Представление Глаубера-Сударшана для матрицы плотности 149 [c.292]

Описание с помощью формальных свойств обобщенных корреляционных функций, введенных в теорию Глаубером [82] и Ван Ховом [83]. [c.77]

Недостаточность первого борновского приближения для рассеяния электронов атомами впервые установили Шомейкер и Глаубер [350] при объяснении дифракционных интенсивностей от молекулы газа UFg. [c.91]

Анализ коррелящюнных функций стал предметом современной радиометрии, значительное развитие которой за последние 20 лет связано с космическими программами, где необходимы точные радиометрические измерения. В то время как классическая радиометрия основывалась главным образом на измерении средней спектральной плотности излученной энергии, эксперименты по измерению когерентности первого и второго порядка (разд. 1.8) открыли новые перспективы, связанные с разработкой систем, в которых используются лазеры. В настоящее время мы находимся на той стадии, когда радиометрия вовлекает в себя квантовую теорию когерентности. Это основано на развивающемся начиная с 1963 г. (работы Глаубера [35] и Сударшана [36]) квантовостатистическом описании полей излучения. Глаубер ввел в квантовую электродинамику так называемые когерентные состояния поля, переходящие при обращении в нуль постоянной Планка (что соответствует большому числу фотонов в поле) в классические синусоидальные колебания вектора поля с данной амплитудой и фазой, которые записываются в виде (г, /) = оехр( /к г)ехр(/(оЛ). Полезным аналитическим методом статистического описания квантованного поля является Р-представление, которое в классическом пределе соответствует распределению плотности вероятности для ком- [c.320]

X (Р>Р ) — характеристическая функция распределения Вигнера. Хр(Р.Р ) — характеристическая функция распределения Глаубера—Судершана. [c.22]

Возник интересный вопрос почему квантовомеханический процесс может описываться классическим уравнением Фоккера— Планка Это ведет к дальнейшему развитию принципа соответствия, который позволяет нам установить связь между квантовомеханическим описанием и классической формулировкой, не теряя квантовомеханической информации. Такая формулировка теории была предложена Вигнером (1932 г.), который рассмотрел квантовые системы, описываемые операторами координаты и импульса. Следующий важный шаг сделали Глаубер и Судершан (1963 г.), которые ввели операторы бозе-поля. В частности, тщательное исследование Глаубером квантовых корреляционных функций дало общую основу для описания когерентных свойств света. Но, конечно, будучи общей, она не позволяла сделать какие-либо предсказания о когерентных свойствах лазерного света. Поэтому и потребовалось разработать квантовую теорию лазера (см. разд. 1.2.3). В последней нельзя было обойтись без включения в рассмотрение атомной системы, а для этого понадобилось весьма расширить принцип соответствия. Задача была решена Гордоном (1967 г.) и Хаке- [c.30]

Таким образом, становится возможным совершенно строго перевести квантовомеханическую задачу на классический язык. Мы проде.монстрировали подобный переход для представления Глаубера—Сударшана (11.38). Читатель может в качестве упражнения выполнить такой же переход для двух других функций распределения, которые даются формулами (11.37) или (11.39). [c.305]

В работе [11.8] дано подробное изложение вопроса. Подход основан на представлении Глаубера—Сударшана и характеристической функции для электронов вида (11.95). С предложенными позднее подходами, основанными на функции распределения Вигнера и ее обобщении на атомные переменные, можно ознако.миться по работам [c.342]

Этот эксперимент, выполненный в конце пятидесятых годов Г. Хэн-бери-Брауном (Н. Hanbury Brown) и Р. Твиссом (R.Q. Twiss) с солнечным светом, был отправной точкой квантовой теории счёта фотонов, путь которой был проложен Р. Глаубером. Для понимания важной роли этого эксперимента мы отсылаем к лекциям Р. Глаубера в Лез Уше. [c.20]

Когерентные состояния занимают центральное по важности положение в квантовой механике и, в частности, в квантовой оптике. Это состояния гармонического осциллятора, которые максимально возможным образом близки к классическому движению частицы в квадратичном потенциале. Такие состояния были введены для механического осциллятора Э. Шрёдингером для того, чтобы избежать нежелательных свойств расплывания волновых пакетов. Осцилляторы квантованных электромагнитных полей были детально исследованы Р. Глаубером, Дж. Клаудером и Ю. Сударшаном. С учётом особой важности таких состояний для квантовой оптики, мы отведём обсуждению их свойств заметное место. В данном разделе будет дано только краткое введение, основанное на аналогии с механическим осциллятором. Полный формализм когерентных состояний будет рассмотрен в разделе 11.2. [c.133]

На рис. 4.13 показаны экспериментально измеренные ширины сжатого вакуумного состояния электромагнитного поля в эксперименте с оптическим параметрическим осциллятором, подробнее описанном в разделе 1.3.2. Данные ясно ложатся на гиперболу, предсказываемую минимальным соотношением неопределённостей Таким образом, при 5 ф 1 флуктуации по одной из двух сопряжённых переменных уменьшаются по сравнению с флуктуациями в соответствуюш,ем основном состоянии. Этим и объясняется название сжатого состояния. Однако Р. Глаубер, который дал в ранней работе одно из первых описаний способа создания сжатого состояния, подчёркивал, что название вводит в заблуждение. Сжимается не состояние, а флуктуации. Поэтому более подходяш,ими именами были бы су б флуктуирующие или супер-флуктуируюш ие состояния. К сожалению эти названия, более точно описываюш,ие физику, не привились. [c.150]

Положительно-частотной компонентой векторного потенциала является та, которая содержит фазы —Как всегда формулирует Глаубер Это положительно-частотная компонента, коль скоро минус в экспоненте . [c.317]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...