Тепловой поток критический (максимальный)

Тепла притоки 47—50 Тепловой поток критический (максимальный) 107 [c.384]

Значение внешнего диаметра теплоизоляции, при котором тепловой поток достигает максимального значения, называется критическим диаметром изоляции. [c.234]

При решении вопроса о тепловом воздействии очага пожара на горизонтальные конструкции перекрытия определяющим является область критической точки, в которой тепловой поток имеет максимальное значение. Для анализа сложного теплообмена в критической точке преобразуем уравнение энергии (3.107), введя функцию Зф ф [c.94]

Порядок проведения эксперимента обычно был следующим. С помощью вспомогательных нагревателей рабочая жидкость доводилась до состояния насыщения, и фитиль пропитывался жидким калием примерно в течение 3 ч. Затем подавалась мощность к графитовому нагревателю и записывались показания термопар. По достижении стационарного состояния с помощью потенциометра точно фиксировались все температуры. После этого осуществлялось ступенчатое изменение мощности, подводимой к нагревателю. Указанная процедура повторялась вплоть до достижения критического теплового потока или максимальной расчетной тепловой мощности установки. Достижение критического теплового потока (предельного по условиям смачивания фитиля) фиксировалось по отклонению температуры на отдельных участках фитиля, вызванному исчезновением в этих местах рабочей жидкости. [c.63]

Тепловой лоток в точке максимума кривой получил множество названий критический тепловой поток, пиковый тепловой поток, тепловой поток прогара, максимальный тепловой поток, первый кризис кипения (термин, широко используемый в русской литературе) и отклонение от пузырькового кипения. В гл. 6 рассматриваются механизм и методы расчета максимального теплового потока там эти термины будут употребляться как равнозначные. Минимум кривой также имеет несколько названий минимальный [c.107]

В области перехода пузырькового кипения в пленочное зависимость q = f (М) имеет максимум. Режим, отвечающий максимальному значению тепловой нагрузки, называют критическим. Критические величины температурного напора, коэффициента теплоотдачи и тепловой нагрузки зависят от природы жидкости и давления, под которым жидкость находится. Например, для воды при атмосферном давлении А/ р = 25°, а р = 5,8 10 вт1(м град) и <7кр = 1,45 10 вт/м , т. е. при этих условиях тепловой поток больше, чем в начале развитого пузырькового кипения, в 250 раз. [c.408]

Максимально возможная при данных условиях плотность теплового потока при пузырьковом кипении называется критической поверхностной плотностью теплового потока и обозначается При кипении в большом объеме критическая плотность теплового потока соответствует условиям точки А. [c.259]

Рассмотрим далее способы определения величины при кипении в большом объеме, т. е. в условиях свободной конвекции л<идкости и при кипении в условиях вынужденной. Схему перехода от пузырькового кипения к пленочному можно представить следующим образом. По мере увеличения перегрева = —7" увеличивается число центров парообразования. При некотором АТ паровые пузыри покроют всю поверхность нагрева примерно так же, как твердые шарики одного размера, прилегающие друг к другу и лежащие на ней в один ряд. По-видимому, в условиях, близких к этим, следует ожидать реализации критической плотности теплового потока, так как турбулизация жидкости всплывающими пузырями будет максимальной. [c.271]

Максимально возможную в данных условиях плотность теплового потока при пузырьковом кипении называют первой критической плотностью теплового потока. Например, при кипении в большом объеме она соответствует точке А (см. рис. 31.2). Минимально возможную (в данных условиях) плотность теплового потока при пленочном кипении называют второй критической плотностью теплового потока при кипении в большом объеме она соответствует точке Б на рис. 31.2. Наибольшее практическое значение имеет первая критическая плотность теплового потока, поэтому в дальнейшем будет обсуждаться только она ( р), а слово первая в ее названии будет опущено. [c.322]

Так как вторая производная положительна, то найденному значению d2 соответствует минимальное тепловое сопротивление Ri (рис. 2.10) и согласно (2.106) максимальная плотность теплового потока qt. Величину di, определяемую соотношением (2.109), называют критическим диаметром трубы [c.138]

Изменение механизма теплоотдачи при переходе от пузырькового кипения к пленочному или от пленочного к пузырьковому называют кризисами кипения, а параметры, им соответствующие, — критическими. Максимальная плотность теплового потока в точке А называется первой критической плотностью теплового потока q pi, а минимальная плотность теплового потока при пленочном режиме кипения, соответствую- [c.147]

Вторая производная от в этой точке будет больше нуля. ( Следовательно, критическому диаметру изоляции соответствуют минимальное термическое сопротивление и максимальная линейная плотность теплового потока, определяемая выражением [c.173]

Первая критическая плотность теплового потока — максимально возможная (при данных условиях) плотность теплового потока при пузырьковом кипении. [c.124]

Как видно из рис. 10.1, зависимость kpi=/(p) проходит через максимум. Как показывают эти (и многие другие) опытные данные, максимальное значение плотности критического теплового потока при кипении различных жидкостей устанавливается при давлении, примерно равном 7з Ркр- При устремлении давления к давлению в тройной точке ро или к критическому р р плотность критического теплового потока стремится к нулю. Это можно объяснить тем, что при р- ро удельный объем пара становится чрезвычайно большим, а при р ркр вообще невозможен перенос теплоты в форме теплоты испарения. [c.271]

Тепловой поток Q при увеличении температурного напора Ai растет не беспредельно. При некотором значении Ai он достигает максимального или так называемого первого критического значения, а при дальнейшем повышении At начинает уменьшаться. До момента достижения максимального теплового потока режим кипения называют пузырьковым. Для воды при атмосферном давлении величина первого критического теплового потока составляет примерно кр1 = 1,2 10 Вт/м2 соответствующее критическое значение температурного напора Д кр1=25ч-35°С. (Эти величины относятся к условиям кипения воды при свободном движении в большом объеме. Для других условий и других жидкостей величины будут иными.) [c.104]

Тепловой поток Q при увеличении температурного напора S.t растет не беспредельно. При некотором значении А/ он достигает максимального значения, а при дальнейшем повышении М начинает уменьшаться. До момента достижения максимального теплового потока режим кипения называют пузырьковым. Максимальную тепловую нагрузку при пузырьковом кипении называют первой критической плотностью теплового потока и обозначают [c.111]

Эта форма течения теплоносителя является оптимальной для охлаждения кипящей жидкостью, а также и для сепарации. Ее экспериментальная проверка, описанная в гл. 7, показала достижимость максимально возможной критической плотности теплового потока. [c.8]

Часть исследователей принимает за критический тепловой поток нагрузку, соответствующую отклонению кривой от закономерности, характерной для пузырькового кипения большинство же предлагает судить по тепловому потоку, соответствующему точке с максимальными значениями коэффициента теплоотдачи. Все это порождает большой разброс опытных данных и расчетных зависимостей для критических тепловых потоков, рекомендуемых различными авторами. Обычно при конструировании ориентируются на минимальные значения критических тепловых нагрузок, полученные для параметров и условий, близких к расчетным. [c.175]

В аппаратах с тепловыделением, не зависящим от процесса теплопередач, основной задачей теплового расчета является определение распределения температур в тепловыделяющих элементах и потоке охлаждающей среды. При этом следует, определить максимальные температуры материала и жидкости для сравнения их с условиями безопасного режима работы. В условия безопасного режима входят, в частности, допустимый температурный предел работы конструкционных материалов, температура насыщения жидкости при охлаждении без кипения и первая критическая плотность теплового потока при охлаждении с кипением. [c.446]

Критический тепловой поток в обоих случаях зависит от давления (рис. 4-18) [Л. 12]. Максимальное значение кр1 при кипении воды в трубах имеет место при меньшем давлении (-> 39,2 бар), чем при кипении в большом объеме (78,4 бар). С увеличением скорости кр1 в тру- [c.266]

Течение происходит в окрестности передней критической точки. Задача представляет значительный самостоятельный интерес, ибо часто именно эта область характеризуется максимальными тепловыми потоками [4]. [c.309]

В опытах определяют зависимости плотности теплового потока или коэффициента теплоотдачи а = д /АГ от разности температур АТ (так называемые кривые кипения). Критические плотности теплового потока и , 2 определяют как максимальные и минимальные значения на этих кривых. [c.397]

Принимая реальные величины Т - ( = 10 °С, X = 50 Вт/(м К), йу = = 5-10 Вт/ (м К), получаем q = 5 10 Вт/м , что значительно больше максимального теплового потока = 1,2 10 Вт/м , соответствующего кризису кипения первого рода для воды при атмосферном давлении. Кроме того, в гладких каналах критическое значение плотности теплового потока резко уменьшается с увеличением массового паросодер-жания потока, тогда как испарение потока внутри проницаемой матрицы может быть полностью завершено при тепловой нагрузке, близкой к предельной. [c.120]

Изменение механизма (закономерностей) теплоотдачи в начале перехода от пузырькового кипения к пленочному или от пленочного к пузырьковому называется кризисом теплоотдачи при кипении. Максимально возможная плотность теплового потока при пузырьковом кипении называется первой критической плотностью теплового потока <7kpi (рис. 10.20). Если тепловой поток имеет плотность, превышающую значение первой критической, то чистая форма пузырькового кипения невозможна. Минимально возможная (при данных условиях) плотность теплового потока при пленочном кипении называется второй критической плотностью теплового потока Когда плотность теплового потока меньше второй критической, чистая форма пленочного кипения невозможна. [c.172]

Д. А. Лабунцов обратил внимание на то, что может существовать предельное (максимальное) критическое значение плотности теплового потока, обусловленное не гидродинамическим, а термодинамическим механизмом. [c.220]

На рис. 7-29 показан график, построенный Д. А. Ла-бунцовым и характеризующий области значений критических тепловых потоков при кипении в трубах. Максимальные экспериментальные значения приведены но опытам Л. Р. Хасанова-Агаева с закрученными потоками и Б. А. Зенкевича с большими локальными максимумами в распределении плотности теплового потока по длине трубы. [c.221]

При оценке надежности работы аппаратов, в которых тепловыделение происходит вследствие распада ядерного топлива, необходимо учитывать возможность неравномерности распределения плотности теплового потока по периметру и по длине парогенерирующего канала, так как воздействие этого фактора в отдельных случаях может оказать существенное влияние на значение крь Неравномерность тепловыделения по поверхности канала оценивается либо отношением максимальной плотности критического теплового лотока крТ к средней плотности по периметру или по длине крьлибо отношением крГ к минимальному значению [c.304]

Зависимости kpi от состава при поверхностном кипении бинарных смесей в трубах показаны на рис. 13.18 [202], На рисунке приведены также кривые, устанавливающие изменение разности концентраций НК-компонента в паре и в жидкости в зависимости от с нк. Из рис. 13.18 видно, что характер влияния состава смеси на кр1 в условиях вынужденного движения остается таким же, как и при кипении в большом объеме. Максимальные плотности критического теплового потока при а о = 3,5 и 5,0 м/с для данной смеси устанавливаются при концентрации, соответствующей максимуму на кривой Асвк = Свк) С возрастанием скорости (так же как при кипении чистых жидкостей) значение плотности критического теплового потока увеличивается. Аналогичные зависимости 9кр1 от Сик и ti o устанавливаются при кипении в кольцевых каналах (рис. 13.19). [c.368]

Максимальную тепловую нагрузку при пузырьковом кипении называют первой критической плотностью теплового потока и обозначают 9кр1. [c.323]

Кризис теплообмена достигался медленным повышением электрической мощности на участке при постоянных расходе, давлении и температуре воды на входе. Нагрузка поднималась ступенями до 0,1% предшествующего значения мощности, поэтому установленные в опытах критические плотности тепловых потоков могли быть меньше действительных, но не более, чем на 0,1%. Для отключения нагрузки в момент начала кризиса была использована схема, основанная на измерении температуры наружной поверхности трубки. Датчиком, воспринимающим отклонение температуры от максимально заданной, служила термопара, которая приваривалась либо непосредственно к трубке контактной сваркой, либо к медному колечку толщиной 0,16 мм, которое через слой слюды толщиной 0,04 мм прижималось к трубке. В некоторых опытах на участке № 1 кризис фиксировался визуально, в остальных - термопары подключались к светолучевому осциллографу типа Н-700 или к электронному регулятору температуры типа ЭР-Т-52, который настраивался на срабатывание при температуре 500—550°С. Момент наступле- [c.133]

Значительную неопределенность в расчет тепловой защиты сегментального аппарата вносит неточность определения теплового эффекта радиационного вдува, а также энтальпии разрушения /н, а в расчет защиты конического аппарата — положение точки перехода от ламинарного режима течения в пограничном слое к турбулентному. Последнее также связано с оценкой эффекта вдува, поскольку в турбулентном пограничном слое коэффициент вдува ут почти втрое меньше, чем в ламинарном 7л, а соотношение тепловых потоков к непроницаемой поверхности обратное от втрое выше од. В результате тепловой поток, подведенный к разрушающейся поверхности, оказывается в 7 раз выше при турбулентном режиме. При расчетах в работе [Л. 10-6] предполагалось, что критическое число Рейнольдса, рассчитанное по локальным параметрам набегающего потока, составляет Некр= 2,5-10 , однако за счет влияния различных факторов оно может снизиться до 0,1-10 . Первому из этих значений в период максимального нагрева соответствовал ламинарный режим течения на большей части конического аппарата, тогда как второму — турбулентный почти на всей поверхности, за исключением носового затупления. [c.307]

Как видно из фиг. 7, рабочие линии в случае равномерного или линейно возрастающего теплового потока будут вогнутыми, если смотреть от начала. Таким образом, линия, соответствующая выходу из трубы, всегда первой попадает в критическую область, и, следовательно, кризис произойдет на выходе из трубы. С другой стороны, для распределений теплового потока с максимумом в середине или на входе рабочие линии будут выпуклыми, если смотреть от начала. Как показано на фиг. 7 для косинусоидального распределения теплового потока, выпуклая часть всегда ограничена положениями максимума теплового потока и выходом из трубы. Следовательно, рабочая линия сечения, расположенного вниз по потоку от места максимального теплового потока, всегда будет пересекать границу критической области раньше, чем точка максимума теплового потока. Эта характеристика объясняет также тот факт, что для таких распределений теплового потока кризис всегда возникает между сеченпем с максимальным тепловым потоком и выходом из трубы. [c.224]

Дополнительные экспериментальные данные о двин ении точки возникновения кризиса вверх по потоку при увеличении педогрева на входе и отношения максимального и минимального тепловых потоков также качественно можно объяснить, рассматривая пересечение рабочих линий с границей критической области [Ц. [c.224]

Величина максимального ( kpi) теплового потока может изменяться в зависимости от различных факторов. В табл. 4-1 приведены значения первой критической ллотности теплового потока и соответствующие температурные напоры для некоторых жидкостей при кипении в условиях атмосферного давления. [c.238]

Были проведены опыты, в которых тепловой поток изменялся по закону косинуса [5.9]. Тепловая нагрузка по длине канала изменялась ступенчато. Минимальная тепловая нагрузка (секции I и VI) поддерживалась на уровне 330 кВт/м максимальная (секции III и IV) — 582 кВт/м В секциях II и V тепловая нагрузка составляла 437 кВт/м . Опыты проведены в следуюш ем диапазоне параметров давление р = 13,7 МПа, массовая скорость рш = 3500 кГ/м - с. Паросодержапие изменялось от начала поверхностного кипения Хнпк до критического В качестве соли-индикатора использовался сульфат кальция. [c.207]

Формула (3.175) дает зависимость критической плотности теплового потока от давления р. В области q < 0,33увеличение давления приводит к росту, при р = 0,33/ величина достигает максимального значения, а затем уменьшается, обращаясь в нуль при давлении в критической точке Такой характер зависимости 17 1 р) в целом хорошо подтверждается опытными данными (рис. 3.20). Вместе с тем при очень низких давлениях (/7< 0,004) формула (3.175) [c.236]

Уравнение Розенова основывается на фотографических наблюдениях Якоба [9], согласно которым в условиях пузырчатого кипения произведение диаметра пузыря на. частоту отрыва остаётся якобы постоянным. Наблюдения Якоба относились к воде и четыреххлористому углероду и, как он сам отмечает, проводились только при малых тепловых потоках. Максимальный из исследованных им потоков был на целый-лорядок меньше критического теплового потока при пузырчатом кипении. Нет оснований предполагать, что при малых и больших тепловых потоках размеры пузырей и частота их отрыва должны быть одинаковыми. [c.259]

Изучение механизма пузырчатого кипения свидетельствует о том, что тепло передается отг.поверхности к жидкости главным образом пузырями, являющимися дополнительными турбулизаторами [6, 3]. Уравнения для расчета теплоотдачи при пузырчатом кипении и критического теплового потока частично зависят от скорости роста пузыря. Эллион [3] использовал для вывода уравнения измеренную скорость роста. Фостер и Зубр 1. 2] рассчитали скорость роста, допуская, что пузыри росли в первоначально равномерно перегретой однородной жидкости. В этих условиях пузыри продолжали расти без ограничения, в то время как в недогре-той жидкости пузыри растут только до максимального размера. Розенов [8] и Розенов и Гриффитс [7] предполагали, что скорость роста не является важной переменной в уравнении. Дальнейшие успехи в деле выявления зависимостей по теплоотдаче при кипении и лучшее понимание этого процесса зависят от получения кривых роста пузырей в условиях пузырчатого кипения. Особенно целесообразно выяснить степень влияния давления системы и недогрева массы жидкости на максимально достижимый размер пузыря и длительность времени, за которое пузырь достигает этого размера. [c.283]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...