Механизм перемагничивания

Критический размер частиц железа около 2-10 см частицы меньшего размера ведут себя как отдельные домены коэрцитивная сила при этом максимальна. Механизм перемагничивания структуры, содержащей магнитные частицы, соразмерные с величиной домена, называются однодоменным механизмом перемагничивания. [c.65]

Кроме указанных в табл. 8.2 сплавов, развивались и другие магнитотвердые материалы Си—Ni—Fe, Си—Ni—Со, Fe—Со—Мо, Fe—Mo-V, Fe- o-V, Fe-Pt, o-Pt, Mn-Al, Mn-Bi, в которых были реализованы различные механизмы перемагничивания. [c.510]

Механизмы перемагничивания и их реализация в магнитотвердых материалах [c.510]

Поскольку магнитные характеристики магнитотвердых материалов зависят от реализации того или иного механизма перемагничивания, то их классификацию удобнее всего произвести по видам анизотропии и механизмам перемагничивания. При такой классификации все магнитотвердые материалы можно разделить на три большие группы [c.512]

В реальных материалах возможно совмещение или смена механизмов перемагничивания. [c.315]

Если образец помещен во внешнее магнитное поле напряженностью Я, то в нем происходит перестройка магнитной структуры, приводящая к уменьшению потенциальной энергии образца в поле Е=—НМ, т. е. происходит возрастание компоненты намагниченности, направление которой совпадает с направлением поля, за счет движения доменных границ и (или) поворота векторов намагниченности доменов. Ниже рассмотрены последовательно отдельные простейшие механизмы перемагничивания (которые в реальных материалах могут иметь место одновременно). [c.32]

Процесс перемагничивания, обусловленный как магнитными константами, так и структурой материала, может определяться тремя основными механизмами 1) зарождением и дальнейшим смещением доменной стенки 2) вращением векторов намагниченности во всем объеме материала или отдельном домене 3) отрывом уже существующей доменной стенки в. материале от. места ее закрепления. [c.315]

В соответствии с теориями магнитного гистерезиса температурный ход относительной коэрцитивной силы магнитного материала может быть различным в зависимости от характера механизма его перемагничивания. Если коэрцитивная сила ферромагнетика определяется 70 [c.70]

Кроме указанных видов АЭ существует магнитная акустическая эмиссия (МАЭ) - излучение упругих колебаний при перемагничивании материала объекта. Каждое из этих й подобных явлений может быть использовано для исследования механизма различных физических и химических процессов. [c.301]

Очевидно, имеется в виду магнитный материал, коэрцитивная сила которого определяется механизмом перемагничивання мелких однодоменных частиц кристаллической фазы. Прим. ред. [c.149]

На рис. 4 приведена модель шахматного распределения направлений, векторов 5 в пределах доменной границы, построенная для ьыше показана соответствующая огибающая Ноб (X) = д + (X), характеризующая зависимость от х потенциала обменного взаимодействия между ближайшими векторами . Точками на кривой обозначены собственные значения обменных потенциалов каждого вектора, рассчитанные по формуле (I). Сравним теперь обе модели в свете хорошо известных опытных факторов по перемагничиванию, так как объяснение механизма перемагничивания относится к главным вопросам любой теории ферромагнитных явлений. [c.81]

Перемагиичивание однородным вращением векторов намагниченности однодоменных частиц должно приводить к весьма высоким значениям коэрцитивной силы [см. уравнение (1-54)]. Однако теоретические значения Не оказываются недостижимыми, так как однородное вратпение п реальных частицах имеет место только на первых стадиях процесса перемагничивания ( обратимый поворот ). Коэрцитивная сила определяется одним из механизмов неоднородного вращения векторов намагниченности частиц, В [3-27] сделана попытка определения возможного механизма перемагничивания в сплавах ЮНДКТ, Выбор проводился на основе сравнения изме-132 [c.132]

Механизм магнитного твердения (образования высококоэрцитивного состояния) сплавов ЮНДК внешне аналогичен механизму дис-персионно-твердеюших сплавов. Однако принципиальное отличие состоит в том, что в этих сплавах основную роль играет анизотропия формы выделений сильномагнитной фазы, когерентно связанных со слабомагнитной, почти немагнитной матрицей. В термообработанном состоянии эти сплавы представляют собой фактически совокупность однодоменных анизотропных по форме частиц, разделенных немагнитными прослойками, что и определяет механизм перемагничивания. [c.617]

Общая задача о магнитной структуре малых ферромагнитных частиц при их перемагничивании решалась методами теории микромагнетизма [1-6], в которой возможный процесс перемагничивания (например, образование доменов или однородное вращение векторов намагниченности) не постулируется заранее. В трактовке этой теории направляющие косинусы векторов намагниченности микрообъемов ферромагнетика рассматриваются как непрерывные функции координат и определяются нри учете всех сил, действующих на векторы намагниченности, исходя из условий равновесия. Такое рассмотрение приводит к системе нелинейных дифференциальных уравнений, точное решение которых получено лишь для частного случая магнитных частиц, имеющих форму эллипсоида и бесконечного кругового цилиндра [1-13, 1-14]. В результате показано, что в малых частицах указанной формы возможен механизм неоднородного поворота векторов намагниченности при значениях внешнего поля, меньших, чем те, которые необходимы для процесса их однородного поворота [см. (1-57)]. В частице, имеющей форму тонкого цилиндра, на начальных стадиях процесса перемагничивания могут иметь место как однородное вращение векторов намагниченности частицы, так и неоднородное их вращение, осуществляющееся вихревым изменением или изгибанием направлений векторов намагниченности 3 35 [c.35]

Один из основных механизмов процесса намагничивания и перемагничивания заключается в смещении домённых границ между областями спонтанного намагничивания. Для того чтобы произошло смещение границ, необходимо преодолеть некоторый энергетический уровень, связанный с тем, что при таком процессе перемагничивания увеличивается энергия граничного слоя между доменами. При изменении намагничивающего поля доменные фаницы смещаются скачками. При обычном определении точек кривой намагничивания получают плавную кривую из-за малости этих скачков намагниченности. [c.367]

Основная проблема физики неупорядоченных систем состоит в выяснении механизма самого беспорядка. Почти во всех случаях первичный источник беспорядка в распределении атомов, спинов и т. д. имеет тепловое происхождение. Образец определяется как один из членов термодинамического ансамбля, либо находящегося в равновесии при температуре окружающей среды, либо замороженного в метастабильном состоянии, соответствующем равновесию при некоторой более высокой температуре. Разумеется, всегда можно создать беспорядок путем облучения, пластической деформации, перемагничивания или переполяризации и т. д. однако конкретные результаты тех или иных воздействий зависят от особенностей вещества или аппаратуры. С теоретической точки зрения, преимущество термодинамического беспорядка состоит в том, что последний зависит только от энергетического спектра образца и от температуры, и потому его легче исследовать математически и воспроизвести физически. [c.173]

Расчет МИЭ весьма специфичен и существенным образом отличается от расчета МИО. Эта специфика объясняется иным механизмом образования управляющих моментов. Здесь недостаточно знания основной кривой намагничивания материала стержня. Для расчета МИЭ необходимы полные сведения о свойствах и характеристиках материала, причем в области мальи намагничивающих полей — порядка десятых и сотых долей эрстеда, которые несравненно меньше полей намагничивающий катушек МИО. Вследствие сложности аналитического описания характеристик, имеющих место при перемагничивании по частным петлям гистерезиса, которые отличаются очень большим разнообразием, полезно при расчетах ограничиться лишь данными о семействе симметричных петель гистерезиса. [c.229]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...