УРАВНЕНИЯ - УСИЛИЯ векторные

Проектируя найденные силы на направления отрывающего и сдвигающего усилий, в соответствии с векторным уравнением (III—7) получаем [c.56]

При выбранном расположении осей координат для плоского механизма компонентов усилий по оси у не будет. Уравнения (13.1) и (13.2) могут быть заменены одним векторным уравнением [c.400]

При W = о, зная внешнюю нагрузку и определив реакции опор, всегда можно с помощью одних только уравнений статики определить усилия в стержнях. Проще всего это делать, последовательно вырезая узлы и используя уравнения равновесия для каждого из них. При этом нужно иметь в виду следующее. Поскольку стержни имеют на концах шарнирные опоры, они могут быть только растянуты или сжаты (как мы это видели в гл. П),т. е. сила, действующая на узел со стороны стержня, может быть направлена только вдоль его оси. Так как внешняя сила, приложенная к узлу (например, сила реакции), должна быть известна, то определению подлежат лишь усилия в стержнях. Условием равновесия узла является равенство нулю векторной суммы всех действующих на него сил, т. е. замкнутость векторного многоугольника сил. Поэтому нетрудно найти значения всех неизвестных сил в стержнях, если начинать с того узла, в котором сходятся только два стержня, т. е. где имеется только два неизвестных усилия. Так, например, для фермы рис. 4.5, а следует начать с узла над левой опорой (узел А), затем перейти к узлу /, затем к узлу, расположенному над ним (узел ///), и т. д. [c.98]

Далее, уравнения (5) (представляющие собой п — 2 векторных уравнений в плоскости) переходят в 2 (и — 2) скалярных уравнений между горизонтальными и вертикальными проекциями. Так как горизонтальные проекции сил Ф,- равны нулю, то, проектируя уравнения (5) на ось х, мы увидим, что усилия Фад, [c.161]

Проводя через делительные точки и d лучи did и d d, параллельные осям звеньев, находим точку d, которая и определяет величину Bd=R, и направление реакции в сочленении В. Соединяя точку d с краевыми точками К[ и По, получим реакции в парах А С. Направление реакции определяется течением стрелок. Звено 3 находится в равновесии под действием сил R , Q и jV. Зная величину усилия R , действующего на это звено, на основании уравнения + Q + г N = О находим движущую силу Q и давление ползуна N на неподвижное звено 4. Учитывая инерционное сопротивление Ki звена 3, соответственно увеличиваем движущую силу Q. Указанным построением и решаются написанные выше векторные уравнения. [c.42]

Полученный в результате указанной операции отрезок kN = = зз и отобразит масштабную величину усилия 5дз в стержне 33. Усилия в двух других стержнях этой панели S31 и S32 найдем, если из точек п к N проведем прямые пК и NK, параллельные указанным стержням. В результате получаем векторное уравнение [c.87]

Подставляя полученные выражения в первое из уравнений (11.55), приходим к двум равносильным формам записи векторного уравнения движения (равновесия) с исключенными перерезывающими усилиями [c.166]

Расчетная оптимальная толщина масляного слоя для конкретного подшипника определяется по следующей схеме. Детали криво-шипно-шатунного механизма во время работы двигателя подвергаются воздействию газовых и инерционных сил, создаваемых движением деталей механизма. При определении мгновенных сил нагружения строят векторные диаграммы этих сил отдельно для шатунных и коренных шеек. Пользуясь этими диаграммами, находят величину среднего удельного давления в петле максимальных усилий. Далее определяют значение коэффициента нагруженности по уравнению (21). [c.74]

Если на магнитный момент [а,,, накладывается магнитное поле напряженностью Н, то возникает вращающий момент, равный векторному произведению Возникающее усилие изменяет орбитальный момент количества движения Ри Движение электрона в этом случае описывается следующими уравнениями [c.171]

Вывод системы уравнений для усилий и моментов. Восполь-эуемся точным уравнением равновесия в векторной форме [c.113]

Вывод векторных уравнений равновесия стержня. Рассмотрим элемент стержня длиной ds и нанесем все действующие на него силы (рис. 1.3). На рисунке приняты следующие обозначения Q — вектор внутренних усилий, равный Q=Qiei + [c.15]

Под действием сил инерции Р , развивающихся при движении звеньев машины, сил тяжести этих звеньев О, а также полезных усилий Р .с. возникают реактивные усилия и моменты фундамента. Уравнения рав-н.овесия машины на фундаменте можно получить в виде системы скалярных уравнений или же заменить уравнения проекций сил и моментов векторными уравнениями геометрической суммы сил и моментов. [c.399]

Так можно продолжать до тех пор, пока не будут определены все усилия. Определение неизвестных усилий будет закончено, когда, дойдя до последнего треугольника P PgPg, мы рассмотрим две его вершины Р4 и Pg после этого мы можем проверить точность полученных результатов, обращаясь к уравнению равновесия крайнего узла >5, Т. е. проверяя, действительно ли будут полученные для Фб,4, Фб,б векторные значения (как это требуется этим уравнением) прямо противоположны составляющим силы F по стержням РбР , РвРе- [c.173]

Для того чтобы спроектировать векторное уравнение (42) на оси координат, вспомним, что растягивающее усилие Т есть вектор, касательный к нити и направленный в сторону возрастаю щих дуг S, так что оно может быть представлено в виде T s)t, где t есть единичный вектор dPjds касательной, а функция T s) существенно положительна. Поэтому проекции вектора Т будут [c.201]

Рассмотрим элементы стержня длиной ds и нанесем все действующие на него силы (рис. 3.3). На рис. 3.3 приняты следующие обозначения вектор внутренних усилий Q = + Q3J3, где Qi — осевое усилие Qa и Q3 — перерезывающие усилия вектор внутренних моментов Л4 = + М з, где М- — крутящий момент и М.. — изгибающие моменты q , <73 — проекции вектора распределенной нагрузки q на связанные оси IX1, [Ха, (Хз — проекции вектора fx распределенного момента на связанные оси. Направлена ос ей связанного триедра, определяемые единичными векторами e vie , совпадают с направлением главных осей сечения стержня. Элемент находится в равновесии, следовательно, сумма всех сил и сумма моментов равны нулю и получаем два векторных уравнения [c.68]

Рассматриваем сферический сегмент, подкрепленный шпангоутом, к которому приложена произвольная нагрузка. Общее решение для сферической оболочки, нагруженной краевой нагрузкой, может быть получено путем наложения двух решений безмоментного решения и краевого эффекта. Основные соотношенйя для оболочки и кругового кольца и условия их сопряжения рассмотрены в гл. 1, разд. 1.3. Уравнение в векторной форме, связывающее перемещения оси шпангоута и усилия, действующие на шпангоут с учетом реактивных усилий со стороны оболочки, имеет вид [c.202]

Рассмотрим окружное усилие на рабочих лопатках турбины. Обозначим массовый расход пара в одной ступени через т кг/с. Тогда количество движения, которы.м обладает пар, входящий в каналы рабочих лопаток за 1 с, равно m t, а которым обладает пар, выходящий из лопаток, — тС-2. Так как имиульс силы Я за 1 с равен среднему значению самой силы, то для рассматриваелюго случая закон изменения количества движения можно выразить в виде векторного уравнения [c.223]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...