Перенос количества движения диффузионный

В работе 125) предложены методы расчета полей скоростей, концентраций и температур на основе решения уравнений переноса количества движения, вещества и энергии с учетом нелинейной зависимости переносных коэффициентов (вязкостных и диффузионных) от концентрации (температуры) при пленочном течении. Там же [c.77]

Все перечисленные аналогии относятся к изучению потоков идеальной жидкости. Для изучения сил трения при движении вязкой жидкости вдоль стенки применяют тепловую и [ диффузионную аналогии. Основанием для применения их служит общность уравнений переноса количества движения, тепла и вещества. [c.481]

Принцип сопряжения многофазных задач. Развитие массопередачи (теплопередачи) началось с исследования массоотдачи (теплоотдачи) в одной из контактирующих фаз. Одновременно в этом направлении развевались и теоретические исследования методы расчета коэффициентов массоотдачи в одной из фаз (жидкой или газовой). Однако природа явлений переноса в двух- и многофазных систем намного шире и, чтобы раскрыть ее с большей полнотой, необходимо привлечение в расчетах принципа сопряжения фаз и потоков количества движения, массы и энергии. Впервые при исследовании двухфазного массообмена этот принцип был применен в работах [73, 74]. Одним из важных результатов исследований было обобщение известной зависимости между динамическим (бн) и диффузионным (6) слоем. В частности для двухфазного массообмена эта зависимость имеет вид [c.46]

Из соотношений (20) — (22) заключаем, что количество движения по абсолютной величине не может быть меньше коэффициента диффузии, следовательно, имеет место обратное соотношение А>В. Другими словами, диффузионный перенос углерода в пограничном слое совершается медленнее, чем его конвективный перенос в объеме. [c.60]

Перемешивание турбулентное (молярное) 551 Перенос суммарный количества движения в диффузионных потоках компонент (фаз) 74 [c.733]

В пограничных слоях могут переноситься импульсы, видимая энергия, теплота и вещество. Соответственно с этим следует говорить о слоях гидродинамическом, энергетическом, тепловом и диффузионном. К расчету толщин указанных слоев можно применить метод Кармана для расчета гидродинамического слоя использовать уравнение количеств движения, для энергетического —уравне- [c.221]

Для переходного слоя диффузионный перенос тепла и количества движения определяется формулами [c.319]

Движение слоев обрабатываемого материала уподобляется движению вязкой жидкости. Количество растворившегося материала принимается как сумма диффузионного растворения и переноса. Такая схема растворения аналогична конвективному теплообмену. [c.267]

При наличии диффузии наряду с потоком урс данного вещества вместе со всей жидкостью имеется ещё и другой поток, который приводит к переносу веществ в смеси даже при отсутствии движения жидкости в целом. Пусть 1 есть плотность этого диффузионного потока, т. е. количество рассматриваемого вещества, переносимого путём диффузии в единицу времени через единицу поверхности ). Тогда для изменения количества этого вещества в некотором объёме имеем [c.271]

Аналогия гидродинамических, тепловых и диффузионных процессов. Уравнения переноса количества движения, массы и энергии будут иметь одинаковый вид, если переносные коэффициенты мало отличаются между собой, т.е. при V— О— а... В этом случае говорят, что наблюдается аналогия гидродинамических, тепловых и диффузионных полей. Впервые она была замечена Рейнольдсом, поэтому в литературе известна под названием аналогия Рейнольдса. Последняя достаточно хорошо соблю-даез ся, если переносные коэффициенты мало отличаются между собой, что бывает очень редко на практике. [c.47]

Применение диффузионной теории переноса для турбулентных потоков сред, у которых Ргф, осложняется отсутствием подобия температурных и скоростных полей в ламинарном пристенном пограничном слое. Помимо этого, в турбулентной зоне потока коэффициенты турбулентного переноса количества движения и тепла могут быть различными. Особую сложность представляет использование коэффициента турбулентного переноса тепла для промежуточного, так называемого буферного слоя (рис. 126). Причина этой сложности заключается в том, что перенос тепла из турбулентной зоны потока возмущенными клочкообразными массами среды осуществляется через промежуточную зону с затуханием возмущенных турбулентных масс и с участием нестационарного процесса переноса тепла в ламинарный пограничный слой. В этих условиях неизбежно возникает температурная неоднородность. Поэтому в переходном промежуточном пограничном слое турбулентного потока нельзя принять атурб = Vтypб ( Р турб=1)-В связи с этим применение диффузионной теории для переходного пограничного слоя значительно осложняется, особенно при больших неравенствах Рг" . [c.318]

Одним из первых направлений теоретических исследований советских гидравликов по турбулентности руслового потока является так называемая диффузионная теория турбулентности, развитая В. М. Мак-кавеевым (1931, 1933, 1940, 1952, 1963). В основе теории лежат идеи турбулентного переноса количества движения, тепла и субстанций, выдвинутые в 1915—1925 гг. Дж. Тейлором и В. Шмидтом, а по своему существу восходящие еще к мемуару Ж. Буссинеска, опубликованному в 1877 г. [c.754]

Первый член левой части уравнения (1-4-4) d v дт) есть локальное изменение количества движения в единицу времени, второй член (divpt u ) — конвективный перенос количества движения. Первый член в правой части (ур) — сила давления, рассчитанная на единицу объема, второй член (div а) — изменение количества движения в единицу времени за счет сил внутреннего трения (диффузионный перенос количества движения) и последний член ( Pk k) — суммарное действие всех внешних сил. [c.13]

В качестве А мы можем подставить массу, тепло или количество движения. Коэффициенты диффузии К зависят от режима течения жидкости. Существуют два режима течения жидкости ламинарное течение и турбулентное течение. Мы будем обсуждать их различия более детально в гл. 8. Здесь мы только отметим, что если поток движется ламинарно, без макроскопического пере-мещивания, то процессы переноса имеют место лишь благодаря молекулярному перемещиванию (диффузии). Если, с другой стороны, имеют место турбулентное движение и, следовательно, турбулентное перемешивание жидких частиц, то процессы переноса будут осуществляться также и благодаря турбулентной диффузии. Мы будем обсуждать перенос в условиях турбулентности в последующих главах. Здесь же мы последовательно рассмотрим несколько молекулярных диффузионных процессов, связанных между собой аналогией указанного выше характера. [c.67]

Представляет интерес исследование вопроса о применимости к турбулентному потоку формул диффузионного нереноса турбулентных масс, энергии и количества движения с соответствующими коэффициентами переноса / турб, Ятурб, турб- Согласно диффузионной теории переноса, удельные потоки в процессах переноса отдельных субстанций С представляются через градиент концентрации субстанций [c.314]

Термин молекулярный диффузионный перенос охватывает явления диффузии, теплопроводности, термодиффузии и вязкости. Эти явления описываются некоторыми частями уравнений сохранения массы, количества движения и тепла, приведенных в предыдущем параграфе (см. уравнения (2.1.57)-(2.1.60)). В каждое из этих уравнений входит дивергенция потока некоторой величины, связанной, хотя бы и неявно, с градиентами термогидродинамических параметров (так называемыми термодинамическими силами). Существуют два способа получения линейных связей определяющга соотношений) между этими потоками и сопряженными им термодинамическими силами, основывающихся на макроскопическом (феноменологическом) и кинетическом подходах. Кинетический подход связан с решением системы обобщенных уравнений Больцмана для многокомпонентной газовой смеси и до конца разработан только для газов умеренной плотности, когда известен потенциал взаимодействия между элементарными частицами (см., например, Чепмен, Каулинг, 1960 Ферцигер, Капер, 1976 Маров, Колесниченко, 1987)). Феноменологический подход, основанный на применении законов механики сплошной среды и неравновесной термодинамики к макроскопическому объему смеси, не связан с постулированием конкретной микроскопической модели взаимодействия частиц и годится для широкого класса сред. В рамках феноменологического подхода явный вид кинетических коэффициентов (коэффициентов при градиентах термогидродинамических параметров в определяющих соотношениях) не расшифровывается, однако их физический смысл часто может быть выяснен (например, для разреженных газов) в рамках молекулярно-кинетической теории Маров, Колесниченко, 1987) [c.85]

Рассмотрим молекулярный (диффузионный) перенос массы, количества видимого движения (импульса) и энергии, описьшаемый классическими законами диффузии массы Фика, внутреннего трения Ньютона и теплопроводности Фурье. [c.19]

Эта формула получена из строгой кинетической теории газов. Первый член в этом выражении — обычный подвод тепла за счет кон-вективного переноса, второй член — количество тепла, переносимое вследствие относительного движения компонент смеси (диффузии). Последний член выражает поток тепла, возникающий за счет градиента концентраций или разности диффузионных скоростей отдельных компонент (эффект Дюфора). В большинстве случаев этот член мал и при практических вычислениях его опускают, хотя сохраняют в общих уравнениях. Другие виды уравнения энергий могут быть получены аналогично, если под вектором потока понимать выражение 2.56). [c.92]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...