Плотность ионизации линейная

Метр в минус первой степени (м-i) — единица линейной плотности ионизации, линейного коэффициента ослабления, замедляющей способности среды, макроскопического сечения взаимодействия. [c.91]

Линейная плотность ионизации, линейный коэффициент ослабления, замедляющая способность среды, макроскопическое сечение взаимодействия Сечение взаимодействия ионизирующих частиц, атомный коэффициент ослабления Флюенс ионизирующих частиц [c.95]

Линейная плотность ионизации, линейный коэффициент ослабления, замедляющая способность среды, макроскопическое сечение взаимодействия метр в минус первой степени т ст- хт- М- СМ- мкм- [c.73]

Линейная плотность ионизации — размерность L-, единица — метр в минус первой степени (т- м ). [c.18]

Линейная плотность ионизации i — отношение числа dn ионов одного знака, образованных заряженной ионизующей частицей на элементарном пути dl, к этому пути [c.20]

Линейная плотность ионизации i [c.154]

Доза (бэр) = доза (рад) X КК, где КК — коэффициент качества, зависящий от вида излучения (линейная плотность ионизации) рассматриваемого биологического процесса и значений тканевой дозы и мощности дозы. [c.24]

При очень малых значениях анодной плотности тока (ориентировочно при г а < 10 А/м зависимость перенапряжения ионизации металлов от анодной плотности тока может быть выражена линейным уравнением (участок (Уме)обр на рис. 137) [c.195]

При плотностях катодного тока меньше чем 10 а м зависимость перенапряжения ионизации кислорода от плотности тока становится линейной [c.48]

Дуговой разряд в среде газов используется в лампах оптической накачки твердотельных лазеров и при разработке ионных газовых лазеров. Дуговой разряд характеризуется большими плотностями ток-а (1000 А/см ), сравнительно низкими значениями напряжения между электродами газоразрядной трубки (100—400 В), высокой степенью ионизации плазмы газового разряда. В рабочем диапазоне вольт-амперной характеристики наблюдается слабая зависимость напряжения от тока разряда, что определяет способ управления дуговым разрядом — регулированием величины разрядного тока. При этом мощность дугового разряда изменяется линейно. Предельная величина тока разряда ограничивается конструктивными и технологическими возможностями создания разрядной трубки, выдерживающей большие на- грузки. [c.27]

Перенапряжение ионизации кис. лорода зависит от материала катода и состояния его поверхности, плотности тока, температуры и др. При очень малых значениях плотности тока ( к а см ) перенапряжение ионизации кислорода линейно зависит от плотности тока [c.77]

Судя по данным, приведенным на рис. 2, по достижении определенной для каждой частоты предельной плотности фарадеевского тока скорость коррозии железа начинает линейно возрастать с увеличением плотности фарадеевского тока. Это означает, что, начиная с данной плотности фарадеевского тока, весь дальнейший прирост тока полностью расходуется только на анодное растворение металла, а абсолютная величина тока, идущего на ионизацию адсорбированного водорода, при дальнейшем увеличении плотности фарадеевского тока практически остается постоянной. Последнее может иметь место только в том случае, если при определенной плотности фарадеевского тока в катодный полупериод на поверхности металла достигается предельная концентрация адсорбированных водородных атомов. [c.61]

При очень малых плотностях катодного тока (ориентировочно при /к <10 а/см ) перенапряжение ионизации кислорода линейно зависит от него (участок (1 о,)обр Л, рис. 19) [c.96]

Линейная плотность ионизации. Двигаясь в электрическом поле, электрон приобретает способность ионизовать газ. Число ионизаций а/, которые в среднем производит электрон на едшмце своего пути в направлении поля, называется линейным коэффициентом ионизации или первым коэффициентом Таунсенда. Второе название обусловлено тем, что этот коэффициент был введен Таунсендом в его теор.чи несамостоятельного разряда в газе. Измеряется Л единицами длины в минус первой степени (м , см" ). [c.333]

Радиочувствительность делящихся клеток зависит от миогих факторов и может быть искусственно увеличена (сенсибилизация) или уменьшена (защита) соответственно Dg уменьшается или увеличивается. Наиб, эффективным естеств. сенсибилизатором является кислород в его отсутствие поражение различных биол. объектов (макромолекул, клеток, организмов в целом), как правило, ослабляется (кислородный эффект). При этом Df, для клеток увеличивается в 3 раза. С ростом линейной плотности ионизации радиочувствительность клеток и тканей возрастает. [c.199]

Линейная плотность ионизации — физическая величина (/), характеризующая отношение числа ионов одного знака, образованных заряженной ионизирующей частицей на элементарном пути -dl к этому пути i = dnjdl. Размерность dim i = L . [c.45]

В дальнейшем, с развитием реакто-ростроения (см. Ядерный реактор), ускорительной техники и производства радиоактивных нуклидов, появились новые мощные источники излучения, в т. ч. и отличного от рентгеновских и 7-лучей. Это потоки нейтронов, ускоренных эл-нов, позитронов и тяжёлых заряж. ч-ц. Применения Д. распространились на службу радиац. безопасности, радиобиологию, радиац. химию, яд. физику и радиац. технологию. Знание поглощённой энергии стало необходимо не только для воды и биол. ткани воздух уже не мог рассматриваться как модель облучаемой среды. В этой связи в Д. утвердилось понятие поглощённой дозы как универсальной величины, применимой ко всем видам ионизирующего излучения и ко всем средам. Однако при равных поглощённых дозах воздействие излучения зависит также от его вида и др. хар-к— качества излучения. Количеств, хар-кой качества вначале служила ср. плотность ионизации, впоследствии уточнённая, как линейная передача энергии (ЛПЭ). Влияние ЛПЭ на радиац. эффекты наиболее подробно было исследовано в радиобиологии, где изучалась зависимость относительной биологической эффективности от ЛПЭ. Применительно к хронич. облучению людей (для обеспечения радиац. безопасности и нормирования условий труда) регламентиров. зависимость такого рода — зависимость коэфф. качества излучения от ЛПЭ. [c.181]

Атомный номер олова 50, атомная масса 118,69, атомный радиус 0,158 нм. Известно 20 изотопов, стабильных и радиоактивных. Электронное строение [Kr]4rf 5s 5p . Электроотрицательность 1,4. Потенциал ионизации 7,332 эВ. Кристаллическая решетка при температуре ниже 13 °С серое а-олово с кубической решеткой типа алмаза с параметром 0=0,65043 нм, выше 13 °С белое -олово с тетрагональной решеткой с параметрами а = 0,58312 нм, с=0,31814 нм, с/о=0,546. Переход - в а-олово сопровождается увеличением объема и образованием кристалликов серого цвета (оловянная чума). Скорость превращения при ОХ 0,2 мм/сут и максимальная при —33 X. Контакт с серым оловом ускоряет превращение. Чистое белое олово без соприкосновения с серым может сохранить свою структуру до температуры —272 X. При длительном вылеживании при 20 X серое олово превращается в белое повышение температуры ускоряет процесс плавление способствует мгновенному переходу серого олова в белое. Плотность белого олова 7,295, серого 5,846 т/м . /пл = 232Х, /квп=2270Х. Температурный коэффициент линейного расширения при ОХ =21-10 К . Упругие свойства олова =55 ГПа, 0=17 ГПа. [c.56]

ЛУЧЕВАЯ ПРбЧНОСТЬ — способность среды или элемента силовой оптики сопротивляться необратимому изменению оптич. параметров и сохранять свою целостность при воздействии мощного оптич. излучении (папр., излучения лазера). Л. п. при многократном воздействии часто наз. лучевой стойкостью. Л. п. определяет верх, значение предела работоспособности элемента силовой оптики. Понятие Л. п. возникло одновременно с появлением мощных твердотельных лазеров, фокусировка излучения к-рых в объём или на поверхность среды приводила к её оптическому пробою. Л. п. численно характеризуется порогом разрушения (порогом пробоя) q — плотностью потока оптич. излучения, начиная с к-рой в объёме вещества или на его поверхности наступают необратимые изменения в результате выделения энергии за счёт линейного (остаточного) или нелинейного поглощения светового потока, обусловленного много-фотонным поглощением, ударной ионизацией или возникновением тепловой неустойчивости. Первые два механизма реализуются в прозрачных средах, лишённых любого вида поглощающих неоднородностей, а также при микронных размерах фокальных пятен или предельно малых длительностях импульсов излучения. При этом Л. п. достигает очень больших значений 10 Вт/см . При значит, размерах облучаемой области оптич. пробой обусловлен тепловой неустойчивостью среды, содержащей линейно или нелинейно поглощающие неоднородности (ПН) субмикропных размеров. Рост поглощения в окружающей микронеоднородность матрице связан с её нагревом ПН. При этом в материалах с малой шириной запрещённой зоны увеличивается концентрация свободных электронов, а в широкозонных диэлектриках происходит тер-мич. разложение вещества. <7 11, [c.615]

В противоположном случае, когда акол и ( шл) не малы, при столкнове НИИ колеблющегося электрона с атомами и ионами могут возникать различ ные вторичные эффекты (упругое и неупругое рассеяние электронов, его рекомбинация). Эти столкновения, в частности, могут приводить к транс формации колебательной энергии электрона в кинетическую дрейфовую энергию. В разд. 3.2. уже указывалось, что все эксперименты проводятся в условиях, когда вторичные эффекты исключены из-за малой плотности атомной мишени. Однако имеется один случай, когда вероятность столк новения колеблющегося электрона не зависит от плотности мишени — это процесс столкновения колеблющегося электрона, образованного при ионизации атома, с собственным атомным остовом (ионом) при линей ной поляризации излучения. Действительно, при линейной поляризации излучения электрон совершает колебательное движение вдоль вектора поляризации и после точки поворота возвращается к точке, в которой он был вырван из атома. [c.72]

Таким образом, найдя истинное значение ионного тока при t = b (что соответствует максимальному значению, линейно растущего напряжения), можно определить концентрацию электронов в плазме по выражению (1). При этом делается существенное и вполне достоверное для изотермической плотной плазмы в ударной трубе предположение о равенстве электронной температуры и температуры газа. Газодинамические параметры, в частности, температура и плотность, вычисляются при условии термодинамического равновесия численным решением уравнений сохранения на фронте ударной волны с учетом ионизации. Г1ри эгом пренебрегают тепловыми потерями, вязкостью и возбуждением атомов и ионов [13]. В заключение следует сделать некоторые замечания. [c.42]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...