Буссинеска (количества движения)

Буссинеска (количества движения) 107, 159, 528 [c.626]

Буссинеска (количества движения) 103 затопления водослива 197 Кориолиса (кинетической энергии) 94, 104 масштабный 339 обтекаемости 1% откоса 207 пористости 255 [c.354]

Отношение истинного количества движения к количеству движения потока, вычисленному по средней скорости йУк> принято называть коэффициентом количества движения (коэффициентом Буссинеска) [c.17]

В табл. 2.2 приведены коэффициенты интегральных параметров ламинарных движений Пуазейля и Куэтта, рассчитанные по формулам (2.23) - (2.31). Следует отметить, что в общем случае параметры, выраженные через потерянную скорость и через текущую скорость, не однозначны, т.е. U - j м и поэтому Хт X. этой причине коэффициенты Буссинеска и Кориолиса а ф а aj . Совпадение числовых результатов для этих коэффициентов, например, для движения Пуазейля в трубе, является не закономерностью, а объясняется только частным свойством потока (так как АМ = МП). Во-вторых, масштабом скорости выступает опять же потерянная скорость (U - и,), где скорость u соответствует расходу (v) или количеству движения или кинетической энергии (uj потока. Коэффициенты х -Хы-Х., определяются исходя из массового расхода (х М), количества движения (Хкд К) и кинетической энергии (Хэ Ю потока. В-третьих, коэффициенты и а для текущей скорости выражаются только через коэффициенты j, п, i и Xv дая соответствующих движений. [c.46]

Нетрудно видеть, что безразмерная величина аог представляет собой отношение потока количества движения через сечение о,, вычисленного с учетом неравномерного распределения скоростей, к потоку количества движения, вычисленного по средней скорости. Коэффициент ао называют коэффициентом количества движения или коэффициентом Буссинеска. Можно показать, что 1 с < а. 142 [c.142]

Отношение количества движения, действительно переносимого потоком, к количеству движения, определенного по средней скорости течения, ао называется коэффициентом Буссинеска [c.107]

Применим закон количества движения. При данном расположении насадка реакции стенок не проектируются на направление движения. Поэтому (при коэффициенте Буссинеска р = 1) [c.243]

Полуэмпирическая теория турбулентности Прандтля включает в себя предположение Буссинеска [Л. 6] о возможности использования локального коэффициента турбулентной диффузии количества движения, который определяется соотношением, аналогичным уравнению Ньютона для вязкого трения. Однако в ряде теоретических и экспериментальных работ [Л, 7—9] было показано, что в случае диффузии некоторой концентрации от мгновенного точечного источника в однородном и изотропном турбулентном поле коэффициент турбулентной диффузии является функцией времени и стремится к постоянному значению лишь для сравнительно больших промежутков времени. Отсюда можно сделать заключение, что процессы турбулентной и молекулярной диффузии не могут быть описаны одинаковой зависимостью. [c.315]

Для оценки степени неравномерности распределения скоростей пылегазового потока обычно используют коэффициенты количества движения (Буссинеска) и кинетической [c.271]

Тогда коэффициент количества движения (коэффициент Буссинеска) равен [c.107]

Коэффициенты кинетической энергии (коэффициент Кориолиса) а и количества движения (коэффициент Буссинеска) а для турбулентного движения. Из выражений соответственно (5.16) и (5.28). [c.159]

Неравномерность распределения скоростей по живо му сечению сказывается и на количестве движения. Коэффициент количества движения (или коэффициент Буссинеска), применяемый в ряде других формул, имеет вид [c.89]

В этом разделе мы ограничимся исследованием, основанным на приближении Буссинеска. Смысл его состоит в том, что, хотя избыточная плотность (8) и создает значительную гравитационную восстанавливающую силу (9), которая должна быть учтена в уравнении количества движения жидкости, возникающие в результате колебания происходят со столь низкой частотой, что влияние скорости изменения избыточной плотности на уравнение неразрывности будет пренебрежимо малым. [c.352]

Как было указано выше, переходя от действительного турбулентного потока, представленного на рис. 4-15, а к модели Буссинеска (рис. 4-15,6), мы отбрасываем поперечные пульсационные скорости и у, которые обусловливают изменение количества движения массы М на величину б (КД) и влияют на формирование эпюры осредненных продольных скоростей. Естественно предположить, что с целью компенсировать влияние на формирование этой эпюры отброшенных пульсационных скоростей и у, нам следует ввести в воображаемую модель Буссинеска (рис. 4-15, б) для площадки 1—4 турбулентные касательные напряжения Тх такой величины, чтобы импульс сил (ИС), обусловленный этими напряжениями, равнялся бы величине б (КД), свойственной действительному потоку. Исходя из этого положения, для определения величины Тх можем написать соотношение [c.125]

В работе [2] описана специальная конструкция тригонометрических рядов для построения периодических решений пространственной конвекции. В [3] детально разработан метод решения плоской задачи Релея с помощью этих рядов для случая валов. Показано, что с помощью специального подбора управляющих параметров алгоритма можно, в отличие от стандартного метода малого параметра, получать надежные количественные результаты для существенно больших надкритичностей конвективных движений. В предлагаемой статье приводится подробная аналитическая разработка подхода 2] для пространственной конвекции с гексагональной симметрией в горизонтальном слое со свободными границами. На основе полученных формул исследуется приближенно поведение линий тока, изотерм, зависимость числа Нуссельта от волнового числа. Численные расчеты проведены для малых надкритичностей при сохранении небольшого количества членов в рядах (7V = 2,4,6). Хотя область применимости построенных представлений по числу Релея еще не оценена, предложенная конструкция может быть использована при небольших N для расчета начальных приближений при построении, например, конечноразностных итерационных процедур решения уравнений Буссинеска для гексагональной конвекции. [c.390]

Вопрос о гидравлическом прыжке впервые был исследован (в прошлом столетии) Беланже и Буссинеском, которые, использовав теорему количества движения, нашли уравнение, связывающее сопряженные глубины и h . Это уравнение получило название основного уравнения прыжка. [c.215]

Коэффициенты о и а удобно именовать Oq - коррективом количества движения потока и а — коррективом кинетической энергии потока. Иногда их называют о - коэффициентом Буссинеска и а - коэффициентом Кориолйса. [c.109]

Одним из первых направлений теоретических исследований советских гидравликов по турбулентности руслового потока является так называемая диффузионная теория турбулентности, развитая В. М. Мак-кавеевым (1931, 1933, 1940, 1952, 1963). В основе теории лежат идеи турбулентного переноса количества движения, тепла и субстанций, выдвинутые в 1915—1925 гг. Дж. Тейлором и В. Шмидтом, а по своему существу восходящие еще к мемуару Ж. Буссинеска, опубликованному в 1877 г. [c.754]

Потери энергии в прыжке. С XIX в. выдвигались различные гипотезы относительно причин возникновения потерь энергии в прыжке и предлагались различные методы их определения. Так, Беланже и Буа-ло полагали, что потери энергии в прыжке эквивалентны потерям на удар при внезапном расширении. Согласно гипотезе Буссинеска, потери энергии в прыжке объясняются возникновением сил трения на граничных поверхностях русла. Ребок высказал предположение, что затрата энергии на поддержание циркуляционного движения в водоворотной зоне эквивалентна потерям энергии в прыжке и т. д. Такого рода гипотезы не позволяли раскрыть физическую сущность весьма сложного явления, каким представляется гидравлический прыжок, а давали лишь математические зависимости, которые в одних случаях удовлетворительно подтверждались опытными данными, а в других случаях давали большие отклонения от действительности. Крупные успехи в раскрытии механизма турбулентных потоков, достигнутые благодаря выдающимся работам акад. А. Н. Колмогорова и его учеников, позволяют по-новому рассмотреть явление гидравлического прыжка. Исследования В. М. Мак-кавеева, Стивенса, А. Н. Рахманова, Д. И. Кумина, Т. Г. Войнича-Сяноженцкого и других показывают, что на участке гидравлического прыжка происходит интенсивное турбулентное перемешивание жидкости. Это перемешивание вызывается прониканием из воДоворотной зоны в транзитную крупных вихревых образований в виде добавочных дискретных масс жидкости. Основной поток затрачивает значительную часть энергии на обтекание этих масс жидкости и передачу им количества движения для осреднения движения. Эти же дискретные массы жидкости порождают макротурбулентное движение. [c.330]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...