Двулучепреломление

В свою очередь, измерение кругового двулучепреломления имеет то преимущество, что позволяет исследовать оптическую активность веществ, ие имеющих полос поглощения в доступной для эксперимента области спектра. [c.299]

Мерой оптической активности являются величины (/г., — я,,,,) для кругового двулучепреломления и (а,, — для кругового поглощения. Эти разности очень малы по сравнению с абсолютными [c.299]

Световой пучок второй гармоники показан на рис. 9.11, а штриховыми линиями. Двулучепреломление приводит к некоторому сносу этого пучка в поперечном направлении, характеризуемому углом Р, который называют углом анизотропии. Заметим, что, несмотря на указанный снос, волновой вектор второй гармоники направлен так же, [c.234]

Важной характеристикой анизотропных тел является показатель двулучепреломления Ь, представляющий собой разность между главным показателем преломления необыкновенного луча в анизотропной среде и показателем преломления обыкновенного луча, т. е. [c.768]

Максимальное искусственное двулучепреломление, образующееся при распространении света вдоль оси кристалла z, определяется выражением [c.769]

Имеется сильное естественное двулучепреломление. [c.869]

Более сложный вид С. с. приобретает в Твёрдых телах из-за появления термоупругих напряжений, наведённого двулучепреломления и т. д. [c.409]

В абсорбционной С. к. определяют зависимость поглощения образцов от длины волны падающего излучения в разл. областях спектра коэф. поглощения может составлять от 10 до 10 м , соответственно образцы должны иметь толщины от десятков см до микрон. Для исследования очень сильно поглощающих образцов используют спектроскопию отражения, позволяющую по Френеля формулам получить Коэф. отражения и поглощения света. По поляризац. характеристикам определяют двулучепреломление и дихроизм кристаллов. [c.625]

Количественно степень ориентации оценивать довольно трудно. Простейшей качественной мерой ориентации может служить величина двулучепреломления [64, 109, 142, 243—249]. Для оценки степени ориентации можно также использовать дихроизм определенных полос ИК-спектра [249—252 ] или оптический дихроизм полимеров, в которые вводятся органические красители [253—254]. Ориентацию кристаллической фазы в кристаллических полимерах можно оценить методом дифракции рентгенов- ских лу 1ей [249, 251, 252,255]. [c.121]

Установлено, что степень ориентации, найденная этим методом, согласуется с данными по двулучепреломлению. Предложено также уравнение, связывающее модули упругости ориенти- [c.121]

Можно показать, что в анизотропном кристалле в данном направлении могут распространяться две различные линейно-поляризованные плоские волны. Этим двум различным поляризациям соответствуют два разных показателя преломления. Такое различие в значениях показателей преломления называется двулучепреломлением. Для описания этого явления обычно используют так называемый эллипсоид показателей преломления, который в случае одноосного кристалла представляет собой эллипсоид вращения вокруг оптической оси (ось z на рис. 8.5). Два разрешенных направления поляризации и соответствующие им показатели преломления определяются следующим образом. Через центр эллипсоида проводим прямую в направлении [c.495]

Z и направление распространения. Заметим, что вследствие дисперсии (нормальной) мы имеем По (to) направлений лучей, лежащих на поверхности конуса вращения вокруг оси г с углом конуса Вт), условие (8.56) удовлетворяется и, следовательно, выполняется условие фазового синхронизма. Однако следует заметить, что, если вт ф 90°, то будет иметь место двулучепреломление, т. е. поток энергии необыкновенной волны (вторая гармоника) будет распространяться под углом, несколько отличным от 0т. Таким образом, пучок основной волны и пучок волны второй гармоники будут распространяться [c.499]

Следует заметить, что это пересечение возможно, вообще говоря, только если Ле (2а>, 90°) < Ло (со). В противном случае эллипс Пе(2ы) (см. рис. 8.7) будет лежать полностью вне окружности ло(и). Таким образом, Пе 2т, 90°) = Пе 2т) < Ло(ы) < Ло(2ы), откуда следует, что двулучепреломление кристалла Ио(2(о)—Ис(2(о) должно быть больше, чем дисперсия Ло(2м)—Ло(ы) кристалла. [c.499]

РИС. 4.6. Двулучепреломление на границе анизотропной среды и графический метод определения углов 9 и в . [c.98]

РИС. 4.7. Волновые векторы при двулучепреломлении в одноосных кристаллах, а — оптическая ось параллельна границе раздела и плоскости падения б — оптическая ось перпендикулярна границе раздела, но параллельна плоскости падения в — оптическая ось параллельна границе раздела, но перпендикулярна плоскости падения. Через О и Я обозначены соответственно обыкновенный и необыкновенный лучи. [c.99]

В 1825 г. Френель впервые понял, что оптическая активность возникает вследствие кругового двулучепреломления, при котором распространяющиеся независимые волны (т. е. независимые решения уравнений Максвелла в виде плоских волн) представляют собой волны с правой и левой круговой поляризациями. [c.105]

Очевидно, что вращение плоскости поляризации дает чрезвычайно чувствительный способ измерения очень небольших величин кругового двулучепреломления. [c.107]

Следует заметить, что эти единичные векторы е, и j отличаются от подобных векторов для электрического смещения и в общем случае не ортогональны направлению распространения, т. е. s-e, 2 Ф 0. Однако для большинства кристаллов с незначительным или малым двулучепреломлением векторы е, и j почти перпендикулярны S. Вдоль некоторого определенного направления векторы е, и j перпендикулярны направлению распространения независимо от анизотропии среды. [c.115]

В качестве примера, иллюстрирующего использование уравнений (4.11.7), рассмотрим распространение электромагнитного излучения в оптически активной среде с двулучепреломлением. Пусть влияние оптической активности является малым возмущением Ае, определяемым в соответствии с (4.9.9) выражением [c.117]

Внеосевые эффекты. Волновая пластинка, изготовленная из одноосного кристалла, ось с которого параллельна поверхностям пластинки, для нормально падающего пучка имеет задержку 2тг(п - n )d/. Внеосевой пучок света будет претерпевать различное двулучепреломление, поскольку показатель преломления необыкновенной волны зависит от направления распространения пучка. Кроме того, длина пути в кристаллической пластинке не может превышать d (рис. 5.11). [c.165]

Плоскость, содержащая падающий луч и оптическую ось одноосного кристалла, называется главнтлм сечением или главной пло-скостьк ) кристалла. В двуосных кристаллах иод главным сечением понимается плоскость, проходящая через обе оптические оси. Мами не будет рассматриваться вопрос двулучепреломления в двуосных кристаллах. Желающие ознакомиться с двулучепреломлением в двуосных кристаллах могут обратиться к специальной литературе. [c.226]

Призма Николя. Шотлаидский физик Уильям Николь в 1828 г. впервые предложил поляризационный прибор, в основе устройства которого лежит явление двулучепреломления. [c.228]

Имеющиеся в настоящее время лучшие рефрактометрические методы позволяют измерять изменение показателя преломления порядка Следовательно, их чувствительность недостаточна для измерения кругового двулучепреломления по разности показателей преломления для света, поляризованного по кругу вправо и влево. Поэтому для измерения оптической активности веществ применяют другую методику и аппаратуру — спектрополяриметр для измерения величины угла вращения плоскости поляризации и дихрограф в виде приставки к сиектрополяриметру или самостоятельного прибора для измерения кругового дихроизма. [c.299]

В заключение обратим внимание на один существенный факт. Дело в том, что не в каждом двулучепреломляющем кристалле существует направление синхронизма. Хотя наличие двулучепреломления является необходимым условием для существования направления синхронизма, но оно не является достаточным. Достаточным условием является наличие такого сильного двулучепреломления, при котором из-за достаточной вытя-нутости эллипсоида происходит ее пересечение со сферой. Так, например, хотя кварц является одноосным двулучепреломля-ющим кристаллом поверхности показателей преломления ni и nf, [c.406]

Показатель двулучепреломления Ь — разность между главным показателем преломления необыкновенного луча в анизотропной среде и 1юказателе.м преломления обыкновенного луча в той же среде. [c.188]

Акустооптич. М. с. на двулучепреломлении довольно эффективны на низких частотах, а на высокой УЗ-час-тоте преимущество имеют М. с., использующие дифракцию света на ультразвуке. Акустич. волна, распространяющаяся в оптически прозрачной среде, сопровождается появлением в этой среде бегущей периодич. последовательности изменений показателя преломления. Образуется структура, аналогичная дифракцион- [c.181]

Для М. с. используют также искусственную оптич. анизотропию, к-рая возникает в первоначально изотропных твёрдых телах под действием упругих напряжений фотоупругость). При прохождении плоскопо-ляризов. излучения через фотоупругую среду с наведённым двулучепреломлением излучение становится эллиптически поляризованным. Помещая такую среду между скрещенными поляризатором и анализатором, наблюдают амплитудную М. с., аналогичную модуляции в электрооптич. средах. Применение таких модуляторов особенно целесообразно в ИК-дианазоне, т. к. разность фаз колебаний обыкновенного и необыкновенного лучей со п , где п — показатель преломления, [c.184]

Действие электрооптического затвора основано на использовании линейного (Поккельса вффекта) или квадратичного (Керра аффекта) эл.-оптич. эффекта — зависимости двулучепреломления среды от напряжённости приложенного к ней электрич. поля. Такой О. з. состоит из эл.-оптич. ячейки, помещённой между двумя параллельными (или скрещенными) поляризаторами. Управлепие затвором осуществляется обычно подачей на эл.-оптич. ячейку т. и. полуволнового напряжения — напряжения, при к-ром возникающее в среде двойное лучепреломление приводит к сдвигу фаз между обыкновенной и необыкновенной волнами на величину л. В технике измерений сверхкоротких лазерных импульсов для управления эл.-оптич. затвором вместо алектрич. нмиульсов используются мощные поляри-аов. световые импульсы (затвор Дюге и Хансена), к-рые, распространяясь в ячейке Керра, приводят вследствие нелинейности среды к возникновению оптически наведённого двулучепреломления. Скорость переключения таких О. 3. очень высока (до с). [c.453]

В световоде 4 (закручивание, сжатие, изгиб), к-рые обусловливают двулучепреломление в одномодовых волоконных световодах. В таком анизотропном оптич. волокне оказывается возможным распространение двух ортогонально поляризов. световых волн с разл. фазовыми скоростями. Воздействие акустич. волны на дву-лучепреломляющий световод вызывает изменение разности фаз между ортогонально поляризов. модами, к-рое преобразуется с помощью полнризац. анализатора 6 [c.461]

ПОККЁЛЬСА ЭФФЕКТ — линейный электрооптич, эффект, состоящий в изменении показателей преломления света в кристаллах под действием внеш. электрич. воля пропорционально напряжённости электрич, поля Е. Следствием этого эффекта в кристаллах является двойное лучепреломление или изменение величины уже имеющегося двулучепреломления. [c.5]

Др, принцип работы С. э.-л. п. связан с эффектом наведённого двулучепреломления в нек-рых одноосных электрооптич. кристаллах с отсутствующим или скомпенсированным естеств. двулуче-преломлением (Поккельса аффект). Если на мишень 6, представляющую собой такой кристалл (рис. 2), покрытую с одной стороны прозрачным проводящим слоем 5, а с другой — диэлектрич. зеркалом 7 и помещённую в [c.469]

Ориентация вулканизатов каучуков может быть определена по усилию дезориентации, поскольку изменение энтропии в результате ориентации цепей является основной причиной высокоэластич-ности резин [142,247]. Отношение показателя двулучепреломления к напряжению ориентации эластомеров и расплавов полимеров обычно является константой, называемой динамо-оптическим коэффициентом. [c.121]

СТОИТ лишь из одного фарадеевского ротатора. Действительно, обратное двулучепреломление обеспечивается двулучепрелом-ляющим фильтром, в то время как поляризационные потери происходят на наклоненных под углом Брюстера поверхностях оптических элементов (заметим, что для устройств с низким усилением, как на рис. 5.11, достаточные для обеспечения однонаправленной работы потери дает разница в углах поворота двух противоположно направленных пучков, равная всего лишь одному градусу). [c.265]

Рассмотрим двулучепреломляющую пластинку, помещенную между парой параллельных поляризаторов, как показано на рис. 5.4. Предположим, что пластинка ориентирована таким образом, что медленная и быстрая оси составляют угол 45° с осью поляризатора. Пусть двулучепреломление равно и толщина пластинки d. При этом фазовая задержка запишется в виде [c.141]

Спектральные фильтры могут быть основаны на использовании интерференции поляризованного света. Такие фильтры играют важную роль во многих оптических системах, от которых требуется выделение чрезвычайно узкой полосы частот с широкой угловой расходимостью или способность настройки. Например, в задачах физики Солнца распределение водорода может быть измерено путем фотографирования солнечной короны в свете линии излучения (X = 6563 А). Поскольку излучается большое количество энергии света на соседних длинах волн, для выделения этой линии необходимо иметь фильтр с чрезвычайно узкой ( 1 А) полосой пропускания. Такие фильтры состоят из двулучепреломляющих кристаллических пластинок (волновых пластинок) и поляризаторов. Двумя основными разновидностями таких двулучепреломляющих фильтров являются фильтры Л но — Эмана [2—5, 12] и фильтры Шольца [6, 7]. В них используется интерференция поляризованного света, которая требует при прохождении излучения через кристалл определенной задержки между составляющими света, поляризованными параллельно быстрой и медленной осям кристалла. Поскольку фазовая задержка, создаваемая волновой пластинкой, пропорциональна двулучепреломлению кристалла, при реализации такого фильтра желательно иметь кристаллы с большим двулучепрелом-лением В настоящее время для этой цели наиболее широко [c.143]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...