Двулучепреломление одноосные кристаллы

Можно показать, что в анизотропном кристалле в данном направлении могут распространяться две различные линейно-поляризованные плоские волны. Этим двум различным поляризациям соответствуют два разных показателя преломления. Такое различие в значениях показателей преломления называется двулучепреломлением. Для описания этого явления обычно используют так называемый эллипсоид показателей преломления, который в случае одноосного кристалла представляет собой эллипсоид вращения вокруг оптической оси (ось z на рис. 8.5). Два разрешенных направления поляризации и соответствующие им показатели преломления определяются следующим образом. Через центр эллипсоида проводим прямую в направлении [c.495]

РИС. 4.7. Волновые векторы при двулучепреломлении в одноосных кристаллах, а — оптическая ось параллельна границе раздела и плоскости падения б — оптическая ось перпендикулярна границе раздела, но параллельна плоскости падения в — оптическая ось параллельна границе раздела, но перпендикулярна плоскости падения. Через О и Я обозначены соответственно обыкновенный и необыкновенный лучи. [c.99]

Внеосевые эффекты. Волновая пластинка, изготовленная из одноосного кристалла, ось с которого параллельна поверхностям пластинки, для нормально падающего пучка имеет задержку 2тг(п - n )d/. Внеосевой пучок света будет претерпевать различное двулучепреломление, поскольку показатель преломления необыкновенной волны зависит от направления распространения пучка. Кроме того, длина пути в кристаллической пластинке не может превышать d (рис. 5.11). [c.165]

При наблюдении картин в белом свете можно сформулировать следующее правило. Знак двулучепреломления для одноосных кристаллов будет положителен, если при введении компенсатора интерференционные цвета в направлении движения клина повышаются (от красного к синему) и одновременно понижаются в перпендикулярном направлении. Для отрицательного кристалла все будет происходить наоборот. [c.305]

Двулучепреломление в одноосных кристаллах [c.199]

Более сложные коноскопические картины наблюдаются при интерференции сходящихся поляризованных лучей. Проявляющиеся за анализатором линии постоянной разности фаз называют в этом случае изохроматами. На рис. 12.17 показаны коноскопические картины, слева направо одноосный кристалл, поляризаторы скрещены одноосный кристалл, поляризаторы параллельны двухосный кристалл, поляризаторы скрещены кварцевая пластинка, поляризаторы скрещены две развернутых кварцевых пластинки, поляризаторы скрещены. В двух последних случаях к двулучепреломлению добавляется поворот плоскости поляризации (см. следующий раздел). [c.206]

Плоскость, содержащая падающий луч и оптическую ось одноосного кристалла, называется главнтлм сечением или главной пло-скостьк ) кристалла. В двуосных кристаллах иод главным сечением понимается плоскость, проходящая через обе оптические оси. Мами не будет рассматриваться вопрос двулучепреломления в двуосных кристаллах. Желающие ознакомиться с двулучепреломлением в двуосных кристаллах могут обратиться к специальной литературе. [c.226]

Весьма эффективный метод согласования фаз в кристаллах — иопользование двулучепреломления. Коэффициенты преломления в двулучепреломляющих кристаллах на данной частоте различны для световых волн различной поляризации [1—8, 10]. Выберем поляризацию на меньших частотах oi, 2, соответствующую большему показателю преломления — необыкновенную в случае одноосного кристалла с положительным двулучепреломле-нием и обыкновенную в случае отрицательного двулучепреломления. Пусть тензор нелинейной восприимчивости обеспечивает при [c.28]

Одноосные кристаллы, для которых п . Это кристаллы триго-нальной, тетрагональной и гексагональной систем. Направление, для которого-Пх = Пг, называется оптической осью. Для волны, распространяющейся в этом направлении, двулучепреломления не происходит. [c.7]

Существенно, что термоупругие напряжения приводят не просто к появлению дополнительного вклада в величину изменения показателя преломления. Через фотоупругий эффект этн напряжения воздействуют на оптическую индикатрису образца ). Если в исходном состоянии образец оптически изотропен (жидкость, стекло, кристалл кубической симметрии), то под воздействием термоупругих напряжений он приобретает свойства одноосного кристалла, обладающего двулучепреломлением его оптическая индикатриса превращается из сферы в эллипсоид вращения. Кристалл иттрий-алю-миниевого граната имеет кубическую симметрию в результате поглощения излучения накачки в нем возникает термически инициированное двулучепреломление, приводящее, в частности, к деполяризации излучения лазера на иттрий-алюминиевом гранате. В случаях, когда образец в исходном состоянии является одноосным или двуосным кристаллом, изменения оптической индикатрисы могут иметь довольно сложный характер поворачиваются главные оси оптической индикатрисы, изменяются значения главных показателей преломления, одноосный кристалл приобретает свойства двуосного кристалла. [c.233]

Метод получения истинного синхронизма (т. е. создания условий, когда Ак = 0) был впервые предложен Терхьюном и сотр. [105] и независимо Джордмейном [64] в 1962 г. Суть предложенного метода заключается в использовании двулучепреломления в одноосных кристаллах. [c.80]

В наиболее общем случае выбор оптимального диаметра перетяжки луча является непростой задачей. Однако в случае параметрической генерации в кристалле без двулучепреломления (т. е. при фазовом синхронизме в плоскости х-у одноосного кристалла) условия сильно упрощаются и сводятся просто к соотношению Ьо = L/2,84. Поскольку зависимость коэффициента усиления от диаметра перетяжки в области максимума усиления относительно слаба, то упомянутое условие может быть выполенно не вполне точно. Далее, оказывается, что в почти вырожденном режиме генерации (т. е. при (01 I (Ог) оптимальный инкремент усиления имеет следующий вид [c.198]

В заключение обратим внимание на один существенный факт. Дело в том, что не в каждом двулучепреломляющем кристалле существует направление синхронизма. Хотя наличие двулучепреломления является необходимым условием для существования направления синхронизма, но оно не является достаточным. Достаточным условием является наличие такого сильного двулучепреломления, при котором из-за достаточной вытя-нутости эллипсоида происходит ее пересечение со сферой. Так, например, хотя кварц является одноосным двулучепреломля-ющим кристаллом поверхности показателей преломления ni и nf, [c.406]

Др, принцип работы С. э.-л. п. связан с эффектом наведённого двулучепреломления в нек-рых одноосных электрооптич. кристаллах с отсутствующим или скомпенсированным естеств. двулуче-преломлением (Поккельса аффект). Если на мишень 6, представляющую собой такой кристалл (рис. 2), покрытую с одной стороны прозрачным проводящим слоем 5, а с другой — диэлектрич. зеркалом 7 и помещённую в [c.469]

J ЭОЗ с продольным полем. Чтобы понять принцип работы этого ла оса ЭОЗ, рассмотрим изменение показателей преломления анизотропного одноосного криста лла, пользуясь понятием оптической индикатрисы. Как показано на рис. 4.21, сечение эллипсоида плоскостью, перпендикулярной к оптической оси, лредставляет круг и, следовательно, при распространении излучения вдоль оптической оси двулучепреломление отсутствует. Электрическое поле, приложенное вдоль оптической оси кристалла, деформирует поперечное сечение эллипсоида в эллипс с 0СЯМ1И X я у, которые развернуты под углом 45° к кристаллографическим осям X, у (рис. 4.21). Этот угол не зависит от приложенного поля, а длина осей эллипса, пропорциональная показателю преломления в этих направле-йиях, определяется приложенным полем. [c.116]

В соответствии с (8.6) для эффективной генерации второй гармоники необходимо выполнение условия фазового синхронизма Ай = 0. Для этой цели можно воспользоваться явлением двулучепреломления в используемом нелинейно-оптическом кристалле. Показатель преломления /г (0, со) для необыкновенной волны, распространяющейся в одноосном двулучепреломляю-щем кристалле под углом 0 к оси кристалла, определяется выражением [c.277]

Рассмотрим возможность практического достижения подобных изменений рефракции. По экспериментальным данным ни у одного из исследованных в лабораториях Белд кристаллов не удалось достичь требуемого неразрушающего напряжения порядка 15 кбар. Наивысшая полученная величина индуцированного двулучепреломления составля-да 0,013 для теллурида кадмия при механическом одноосном сжатии напряжением в 3 кбара, что было всего на 0,005 меньше расчетного значения, требовавшегося ддя индуцирования направления синхронизма ддя генерации второй гармоники от излучения С02-лазера. [c.24]

Так же как и ниобат лития, этот кристалл принадлежит к классу Зт. Однако свойства этих двух кристаллов совершенно различны. Химическая формула прустита — А зАз5з кристалл представляет собой соединение серебра и сульфида мышьяка. Кристалл оптически отрицательный, одноосный, величина двулучепреломления По — Пе = 0,2. [c.126]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...