Модель вязкоупругого тела Кельвина

Таким образом, модель вязкоупругого тела Кельвина в отличие от ранее принятых моделей отражает обе стороны ползучести — прямое и обратное последействие и процессы релаксации. [c.332]

Для простейших моделей вязкоупругого тела (модели Максвелла и Кельвина — Фойгта) вязкоупругие функции имеют следующий вид [c.25]

Среди всевозможных линейных моделей вязкоупругих сред основными являются тела Максвелла и Фойгта — Кельвина. [c.5]

При моделировании слоя телом Кельвина его свойства описывались параметрами 0 и (см. (21)). Параметр представляет собой отношение времени запаздывания ко времени релаксации материала поверхностного слоя, причем случай агр = 1 соответствует упругому слою с модулем упругости, равным длительному модулю Е[ . Параметр Со зависит от времени запаздывания и скорости V скольжения индентора и представляет собой отношение времени, за которое элемент проходит расстояние, равное полуширине (а + 6)/2 области контакта, ко времени запаздывания вязкоупругого материала. Параметр характеризует относительную толщину и относительный модуль упругости слоя и имеет такой же смысл, как и параметр Рп в модели Максвелла. Случай 3 —> +оо соответствует [c.284]

Уравнение (12.25) устанавливает зависимость между деформацией, напряжением и временем для вязкоупругого тела в модели Кельвина, изображенной на рис. 131, а. В случае мгновенного приложения нагрузки величинами о и 8 пренебрегаем вследствие иж [c.331]

Однако реальные тела обладают вязкоупругими свойствами в процессе деформирования происходит рассеяние энергии. В механике имеется несколько различных моделей вязкоупругого поведения материалов (модели Кельвина — Фойгта, Максвелла к др, , В простейшей из них — модели Кельвина — Фойгта — сила сопротивления р имеет вид —2кх—сх, где к я с — некоторые положительные постоянные, характеризующие физические свойства среды, заполняющей область х>0. [c.39]

Один из этих подходов основан на модели вязкоупругой среды, или среды с упругим последействием [64а,Ь]. Формально этот подход соответствует соотношениям (1.28), и конкретные модели вязкоупругой среды, такие как тело Кельвина-Фойгта , описываемое уравнением состояния вида [c.17]

И. Г. Горячевой, Ю. Ю. Маховской [39] рассмотрена плоская периодическая контактная задача о скольжении упругого шероховатого индентора по вязкоупругому слою, сцепленному с упругой полуплоскостью. Для описания механических свойств слоя использовалась модель Кельвина. Получено линейное интегро-дифференциальное уравнение, в результате численного решения которого найдены распределение контактных давлений, размеры и положение области контакта. Полученные результаты использовались для анализа влияния механических и геометрических свойств тонких покрытий, а также параметров шероховатости взаимодействующих тел на контактные характеристики и деформационную составляющую коэффициента трения. [c.465]

Модель вязкоупругого тела Кельвина (Фойхта) 280 -----обобщенная 282 [c.311]

В [17, 49] рассмотрены задачи о движении периодического упругого индентора по границе упругого основания при наличии на его поверхности тонкого вязкоупругого слоя (в плоской постановке). В качестве модели слоя взяты тело 1У1аксвелла [49] и тело Кельвина [17]. Изучено влияние относительных характеристик слоя, плотности расположения контактных зон, а также скорости движения индентора на размер и относительное смещение площадок контакта. Показано, что несимметрия расположения площадок контакта и давлений на них приводит к возникновению деформационной составляющей силы трения, величина которой существенно зависит от скорости движения индентора. Характер этой зависимости определяется свойствами поверхностного слоя. [c.422]

Максвелла, Кельвина ), Фойхта ). Здесь следует указать на простейгпие модели вязкоупругой среды Максвелла (рис. 9.3) и Фойхта (рис. 9.4), представляюгцие вязко-упругое тело в виде комбинаций упругих и вязких элементов. Упругий элемент имеет вид пружины с линейной характеристикой, Рис. 9.3 т. е. сг = Ее. Вязкий элемент представля- [c.212]

Модель Максвелла вязкоупругого тела является комбинацией пружины и вязкого элемента (демпфера), соединенных последовательно (рис. 9.2,й). Модель Кельвина или Фойхта представляет собой параллельное соединение тех же элементов (рис. 9.2, б) ). Соот- [c.280]

Реологическая модель типа (8.2.5) рассматривалась также Фойхтом (Voigt,1890), поэтому модель рис. 8.4,г часто называется телом Кельвина-Фойгхта. Простые модели Максвелла и Кельвина - Фойгхта не всегда оказываются достаточными для описания реальных вязкоупругих материалов. [c.93]

В дальнейшем будем предполагать, что деформируемое тело обладает вязкими свойствами, приняв в качестве модели вязких сил модель Кельвина-Фойхта с диссипативным функционалом пропорциональным функционалу упругих сил, а именно, В[й] = хЕ[й], где X — коэффициент внутренних вязких сил. Каноническая часть уравнений движения вязкоупругого шара имеет вид [c.297]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...