Струи удар в пластину

Струя жидкости через сопло 4, запрессованное в трубку 3, под давлением 8—12 атм ударяет в пластину 1, отклоняется в радиальном направлении и через пазы 5 попадает в резонансную камеру 2. Последняя имеет пазы 6, в которые вставлены тонкие пластины. При прохождении жидкости пластины колеблются. 210 [c.210]

Нормальный удар струи в пластину может рассматриваться как половина течения, возникающего при соударении двух равных соосных круглых струй, имеющих равную скорость. Этот [c.298]

Испытания струей проводились с целью показать, что свободная струя жидкости, ударяющая о плоскую или неправильную поверхность, может вызывать эрозию. В результате испытаний выяснилось, что кавитационные разрушения не ограничиваются рабочими колесами турбин или крыльчатками насосов, но наблюдаются во всех случаях, когда в потоке жидкости имеет место образование участков с весьма низким давлением, вызывающим образование пустотных пузырьков. Недавно были проведены испытания в струе высокого напора, которая направлялась под углом и ударялась в углубление на металлической пластине. Кавитационная эрозия отмечалась в месте низкого давления в жидкости, позади углубления. Результаты можно было наблюдать через несколько дней испытания. [c.1103]

Будем полагать, что движение жидкости, вызванное быстрым погружением в нее жесткого клина (за исключением областей брызговых струй), в каждый данный момент времени сходно с течением, порожденным ударом плавающей пластины, ширина 2Ь которой равна ширине горизонтального сечения смоченной поверхности тела, определенной с учетом подпора (на рис. 9 толщина струи обозначена через б). [c.76]

Расчет энергии и импульса при равномерном погружении клина и конуса подробно излагается в [73]. При этом область, занятая жидкостью, разделяется на две части главную область, и область брызговой струи. Для главной области кинетическая энергия Тх и вертикальный импульс определяются исходя из условий эквивалентности с ударом плавающей пластины и диска. Кинетическая энергия Гз и вертикальный импульс Б2 в брызговых струях вычисляются приближенно путем замены исходной струи эквивалентной брызговой струей треугольной формы. Толщина струи у основания равна б, а длина 6. Абсолютная скорость в брызговой струе для клина и конуса составляет 2М1(И. Таким образом, удается построить приближенную теорию погружения, согласующуюся с экспериментальными данными. [c.86]

При обтекании решетки пластин дозвуковым невязким потоком газа при докритических скоростях потери оказываются в точности равными потерям на удар, возникающим при расширении оторвавшегося с передней кромки потока, ширина которого увеличивается, согласно уравнению неразрывности и формуле (88), до ширины межлопаточного канала, равной з1п 0. Если в действительности, как это уже указывалось выше, при срыве струй с передних кромок образуется вихревое течение, то в этом случае суммарные потери включают в себя как потери, связанные с поддержанием вихревого течения у передней кромки, так и потери на последующее выравнивание потока в межлопаточных каналах решетки. [c.92]

Опыты, проведенные при больших скоростях струи, указывают на более резкое нарастание эрозионного износа при увеличении скорости струи. В этом отношении интересны приведенные в [Л. 47] результаты испытания на пробивание неподвижных пластин при ударе струей воды со скоростью 400—600 ж/сек. Зависимость времени пробивания t пластины из дюралюминия толщиной 3 мм от скорости истечения струи v из сопел диамет- [c.31]

Газ (природный или городской) поступает в горелку по тре.м газопроводам 1. При истечении из многоканальных сопл 2 газ инжектирует весь необходимый для горения воздух из атмосферы. Смешение газа с воздухом происходит в керамических смесителях 3. При истечении из смесителей струя газо-воз-душной смеси ударяется о торец рассекателя 4 и разбивается на потоки, которые, встречаясь с соседними струями, смешиваются с ними. Горение начинается при истечении смеси в камеру 5 и осуществляется по мере движения газо-воздушной смеси вдоль туннелей, образуемых рассекателями. Из камеры 5 в жаровую трубу 6 продукты горения поступают через отверстия диаметром 15 мм в шамотной решетке 7, интенсивно отдавая ей свое тепло конвекцией и частично излучением. Нагреваясь до красного каления, решетка 7 интенсивно облучает стенки жаровой трубы 6 и отдает им радиационное тепло. Об интенсивной передаче тепла излучением свидетельствует то, что температура наружной поверхности решетки 7 не превышает 1 000—1 100° С, тогда как в камере 5 развиваются температуры порядка 1 300—1 400°С. Две перфорированные пластины 8, изготовленные из шамота, также служат вторичными излучателями. Установка вторичных излучателей столь [c.156]

Фридман и Мюллер (1951) опубликовали исследования теплообмена горизонтальной нагретой поверхности, о которую ударяются струи воздуха, проходящие при атмосферном давлении через перфорированную пластину, расположенную параллельно поверхности на расстояниях 1,72 10,08 и 11,85 см. Их результаты можно выразить через рейнольдсов поток в виде [c.56]

Продемонстрируем метод на примере ) удара струи, вытекающей из канала конечной ширины, на перпендикулярно по отношению к ней расположенную пластинку (рис. 88). Рассмотрим правую половину физической плоскости z. Обозначим полуширину подводящего канала через L, полуширину пластины через I, расстояние пластины от выходного сечения канала через h. Скорость, одинаковую по величине вдоль границ свободных линий тока ВС и D , назовем Но, скорость в канале вдалеке от выходного отверстия н<х> тогда [c.205]

Удар струи о пластину. Струя, ударяющаяся о бесконечную пластину(рис. 15, а), в плоскости дает более сложную область (рис. 15,6) годографом течения является полукруг (рис. 15, в). Будем считать, что пластина расположена горизонтально и что щирина струи равна и. [c.47]

Далее можно упомянуть прямой удар круглой струи в плоскую пластину, в диск или чашу. Математический анализ течений этого типа важен для понимания работы турбин Пельтона ) и будет проведен в п. 8. [c.287]

Указанным методом решены, в частности, задачи об ударе газовой струи о несимметрично относительно нее расположенный неравнобокий клин, об ударе газовой струи и беспредельного потока по пластине под любым углом атаки, об истечении из сосуда, ограниченного двумя плоскими, произвольно расположенными бесконечными стенками и т. д. [c.484]

С помощью указанного метода решены задачи об истечении газа из сосуда конечной ширины, об обтекании пластины струей газа, вытекающей из канала, об ударе газового потока по пластине, прикрывающей вход в канал, о соударении газовых струй в канале, об истечении газа, движущегося в трубе и вдоль плоскости через отверстие в стенке и т. д. ([2] — [4]). [c.485]

Расстояние и угол расположения проволоки по отношению к напыляемой поверхности сильно влияют на свойства покрытия. Когда расстояние между проволокой и подложкой очень мало, поверхность подложки становится шероховатой и деформируется под действием температуры газа и давления взрывной ударной волны. Когда расстояние слишком велико, частицы окисляются, так как выходят из атмосферы паров взорванной проволоки перед ударом о подложку. При оптимальном расстоянии процесс распыления и осаждения частиц происходит последовательно. Сначала поверхности подложки достигают пары взорванной проволоки, а крупные частицы движутся и ударяются о поверхность подложки в атмосфере паров проволоки. Поэтому частицы и основной материал окисляются мало. Из результатов исследований оптимальное расстояние между проволокой и обрабатываемым материалом берется с в = 30г, где г — радиус проволоки. Оптимальный угол напыления 90° при углах менее 4—5 частицы не сцепляются с поверхностью подложки. Для направления частиц на обрабатываемую поверхность можно использовать плексигласовую пластину (расплавленные частицы не сцепляются с ней), расположенную рядом с проволокой и отражающую частицы в нужную сторону. Регулируя направление струи, можно легко получить ровное по толщине покрытие даже на плоской поверхности. Так как время образования одного слоя покрытия около 100 мксек, то [c.130]

Пластины толщиной в 25 мм изготовлены из шамотного огнеупорного материала, диаметр отверстий в них 15 мм, а живое сечение (отношение площади сечения всех отверстий ко всей площади пластины) составляет 28%. При работе горелок струя газовоздушной смеси центральной горелки ударяется в средний рассекатель и раздваивается на два потока, которые, встречаясь со струями, выходящими из кра11ннх горелок, хорошо перемешиваются между собой, что способствует быстрому нагреванию их и горению в туннелях, образуемых стенками рассекателей и пластин. Затем поток раскаленных газов проходит через отверстия [c.209]

Однородная прямоугольная пластина весом О = 50 кГ и длиною / == 100 см подвешена вертикально и может вращаться вокруг горизонтальной оси О, На расстоянии = 70 см в нее ударяет горизонтальная струя воды, вытекающая из отверстия диаметром й = 2> см со скоростью ии= 12 м1сек. [c.50]

Наиболее надежные данные получаются при исследовании в натурных условиях. Однако сложность и малая доступность таких исследований привели к широкому использованию лабораторных методов. Эти методы основываются на изучении ударов струи или отдельных капель жидкости по неподвижным или вращающимся образцам. Ввиду обиаружениого сходства в разрушении материалов при ударах капель и кавитации нашли распространение методы, основанные на исследовании кавитационных явлений на поверхности образца. Кавитация создается в суживающе-расширяющихся соплах, у поверхностей вибрирующих пластин или за счет колебаний самой жидкости. [c.357]

Известные в настоящее время аналитические и численные решения задач удара и проникания твердых тел различной формы (клин, конус, диск, пластина, цилиндр, сфера, произвольное тело вращения) в жидкость получены с использованием ряда упрощающих гипотез (Э. И. Григолюк и А. Г. Горшков [32], А. Я. Сагомонян [60, 61], А. А. Korobkin и V. V. Pukhna hov [77]). В книге А. А. Коробкина [38] для решения акустической задачи используется в аналитическом виде метод характеристик, а также рассмотрены нелинейные эффекты взаимодействия, связанные с кавитационными явлениями и образованием брызговых струй. Вопросы глиссирования и входа килеватых тел в несжимаемую жидкость отражены в учебном пособии А. Б. Лотова [49]. [c.396]

Соударение струй. Нормальный удар круглой струи в плоскую пластинку (рис. 90) также был уже неоднократно исследован 2°). Элементарные соображения показывают, что в случае спокойного течения все количество движения передается пластине. Однако распределение давления и конфигурация потока также представляют интерес обычно распределение давления измеряется, а конфигурация течения рассчитывается приближенными методами потенциальной теории. Так, например, приближенные расчеты конфигурации течения были выполнены Рейхом 2°), использовавшим разложение в ряд, Шахом ), применившим метод интегральных уравнений Треффт- [c.297]

При больщих расстояниях от земли разрежение на поверхности пластины мало меняется по радиусу, незначительно по величине. Линии тока вторичного течения вследствие подсасывающего действия струи близки к горизонтальным. С уменьшением расстояния Н от земли диска с диаметром О одиночной струей начинает сказываться все в большей мере появление веерообразной пристеночной части струи вследствие удара ее о поверхность площадки и равномерного растекания во все стороны по радиусам. При расстоянии Я/О < 2 края диска интенсивно обтекаются подсасывающим потоком внешнего воздуха. Вследствие срыва потока возникают зоны пониженного давления на нижней поверхности диска, особенно на периферийных частях диска. В результате этого и возникают значительные потери подъемной силы ДУпр, обусловленные подсасывающим действием пристеночной струи. [c.229]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...