Паскаля (давление жидкости)

Согласно закону Паскаля давление жидкости или гидропласта в закрытой полости передается с одинаковой силой на все стенки полости. Под действием давления диаметр упругой втулки равномерно увеличивается, если она разжимается, или уменьшается, если она сжимается. [c.423]

Паскаля (давление жидкости) 23 распределения скоростей 142 Зона турбулентного течения промежуточная 152 сопротивления квадратичного 152 [c.354]

Учитывая второе свойство гидростатического давления, можно сформулировать известный закон Паскаля давление, приложенное к внешней поверхности жидкости, не нарушающее ее равновесия, передается всем точкам этой жидкости без изменения. [c.266]

Примером распределенной нагрузки является давление жидкости или газа на поверхность конструкционного элемента. Это давление направлено по нормали к поверхности и характеризуется интенсивностью, т. е. удельным давлением. Удельное давление имеет размерность силы, деленной на площадь, и измеряется в паскалях. Напомним, что 1 Па = 1 Н/м . Чаще используют более крупную единицу — мегапаскаль, 1 МПа = 10 Па. Применяется и внесистемная единица — техническая атмосфера, при этом 1 атм = = 1 кгс/см = 0,0981 МПа = 0,1 МПа. [c.19]

Опираясь на этот же принцип, Бенедетти отвергает аристотелевскую теорию падения тел, выдвигая прямо противоположную ей. Свое доказательство он строит на простом мысленном эксперименте делит падающее тело на несколько равных по объему и весу частей и утверждает, что скорости падения их всех будут одинаковы, поскольку нет причин, которые помешали бы этому. Убыстрение же движения тел при падении он объясняет возрастанием все той же стремительности при непрерывном действии постоянной силы, а не увеличением веса, как учили схоласты. Это было первое открытое, ясное и доказательное выступление с утверждением независимости времени и скорости падения от веса тел. Принцип инерции движения позволяет Бенедетти высказать предположение о существовании центробежной силы (инерции) если тело, движущееся по кругу, не прикреплено, оно будет удаляться под действием этой силы по касательной к кругу подобно грязи, отскакивающей от колес экипажа . И наконец, изучая равновесие жидкости в сообщающихся сосудах, Бенедетти почти на 70 лет раньше Паскаля и за год до Стенина обнаруживает гидравлический парадокс — одинаковое давление жидкости на основание при равных высотах независимо от формы сосуда. [c.56]

Перемещение грузов посредством гидравлических механизмов основано на законе Паскаля, сформулированном в 17 в. Согласно этому закону внешнее давление в покоящейся жидкости передается равномерно во все стороны и на все точки занимаемого жидкостью объема. Если к поверхности жидкости, заключенной в замкнутый сосуд, прикладывается давление, в любом направлении оно передается без изменений, и на равные площади действуют равные силы. Отсюда следует, что можно получить определенный выигрыш в силе, если воспринимать давление жидкости площадью, большей, чем площадь, к которой давление приложено, и, таким образом, жидкость может выполнять роль своеобразного мультипликатора. [c.26]

Кроме того, из анализа зависимости (2.1) следует, что давление Ро, действующее на свободной поверхности жидкости, будет передаваться в любую точку внутри жидкости. Это позволяет сформулировать закон Паскаля давление, приложенное к жидкости, передается по всем направлениям одинаково. [c.15]

Закон Паскаля. Давление в любом месте покоящейся жидкости (или газа) одинаково по всем направлениям, [c.9]

Этот закон, примененный к сосуду, заполненному жидкостью, приводит к закону независимости давления жидкости на стенку сосуда от формы сосуда, в который жидкость налита, был открыт Паскалем и получил наименование гидростатического парадокса. [c.82]

Вернемся к рисунку 10.1. При сжатии жидкости внутри нее возникает давление Р, которое при равновесии подчиняется закону Паскаля давление в любом месте внутри покоящейся жидкости (или газа) одинаково по всем направлениям внешнее давление передается жидкостью (и газом) одинаково по всему объему. [c.267]

Распространяя с некоторыми допущениями на резину закон Паскаля, можем считать, что плотность контакта резинового кольца с уплотняемыми поверхностями будет увеличиваться практически пропорционально увеличению давления жидкости. [c.597]

Атмосферное давление передается по закону Паскаля через жидкость и действует на крышку изнутри. Так как снаружи также действует атмосферное давление, то в результате оно уравновешивается и не влияет на крышку. [c.13]

Ро=Ро со - сила внешнего давления, приложена в центре тяжести стенки, так как внешнее давление передается по закону Паскаля через жидкость и одинаковое во всех точках стенки. [c.17]

Действие гидравлического пресса основано на законе Паскаля, по которому давление жидкости в замкнутом сосуде передается во все стороны с одинаковой силой. [c.277]

Сущность действия гидравлических прессов заключается в следующем. По закону Паскаля давление, которое испытывает жидкость, заключенная в замкнутом сосуде, передается во все стороны с одинаковой силой. Если в сообщающиеся сосуды вставить два плунжера различных диаметров и нагрузить один из них, например, малым грузом Р], то для уравновешивания большого плунжера потребуется груз Pi, во столько раз больший Я,, во сколько раз площадь этого плунжера больше площади другого (рис. 150). [c.231]

Соотношение (225) определяет гидростатическое давление как функцию координат. Из (225) вытекает следующий закон Паскаля давление на покоящуюся жидкость, производимое какими-либо внешними силами, передается равномерно во все точки пространства, занимаемого жидкостью. В самом деле p U — Uo) определяется полем действующих сил и не зависит от Ро поэтому если давление ро в точке л о, г/о, Zq увеличить каким-либо образом на величину Дро, не нарушая равновесия жидкости, то на такую же величину Лро увеличится и давление р в любой точке жидкости. [c.371]

Гидравлический пресс представляет собой машину-орудие практически статического действия. Принцип работы гидравлического пресса основан на законе Паскаля. В общем виде пресс состоит из двух камер, снабженных поршнями (плунжерами) и соединенных трубопроводов (рис. 20.1, а). Если к поршню 1 приложить, силу Р1, то под ним создается давление р = Р1//1, По закону Паскаля, давление р передается во все точки объема жидкости и, будучи направлено нормально к основанию большого поршня 2, создает силу Р, = которая оказывает давление на заготовку 3. [c.251]

Общие понятия и определения. Гидропривод, содержащий объемные гидромашины (насосы, гидродвигатели), называется объемным. Принцип действия объемного гидропривода основан на практической несжимаемости капельной жидкости и передаче давления по закону Паскаля. Принципиальная схема объемного гидропривода показана на рис. 2.3.1. Здесь цилиндры 1 и 2 заполнены жидкостью и соединены трубопроводом 3. Поршень цилиндра 1 под действием силы перемещается вниз, вытесняя жидкость из цилиндра 2. При условном отсутствии потерь давления В системе 1-3—2 по закону Паскаля давления под поршнями цилиндров 1 и 2 будут одинаковыми т. е. [c.215]

Большое принципиальное значение для дальнейшего развития всей механики жидкости и газа сыграл закон Паскаля о независимости давления жидкости на расположенную внутри нее площадку от ориентации этой площадки в данной точке покоящейся жидкости. Этот закон был Б дальнейшем обобщен и на случай движения жидкости., [c.18]

Закон Паскаля давление, производимое внешними силами, передается жидкостью по всем направлениям без изменения. [c.39]

Действие гидравлического пресса основано на законе Паскаля, из которого следует, что внешнее давление, приложенное к жидкости, передается ею во всех направлениях без изменения. Как показано на рис. 46, а, жидкость (масло или вода) находится в насосном ] и рабочем 6 цилиндрах, соединенных трубопроводом 3. Поршнем 2 создается некоторое давление. По закону Паскаля это давление передается на поршень 5. Последний имеет площадь большую, чем поршень насоса. Следовательно, при одном и том же давлении жидкости сила, действующая на поршень 5 (и на заготовку 4), во столько раз больше силы, приложенной к поршню 2, во сколько раз площадь поршня 5 больше площади поршня 2. Значительная площадь рабочего поршня позволяет создавать при помощи прессов большие усилия. [c.110]

Давление р в любой точке покоящейся жидкости складывается из давления на свободную поверхность ро и давления Qgh столба вышележащей жидкости. Этот вывод представляет содержание первого основного за кона гидростатики — закона Паскаля давление, приложенное к покоящейся жидкости, передается во все [c.28]

Если в борту судна от ватерлинии до днища по обводу какого-либо шпангоута просверлить отверстия через каждый дециметр, то будем наблюдать воочию действие закона Паскаля и закона Бернулли 1) о равномерном давлении жидкости на стенки сосуда и 2) о гидростатическом давлении, соответствующем постоянству поверхности уровня, т. е. высоте напора столба жидкости, находящегося над нашей точкой-отверстием. [c.6]

Девиатор Ds и его два основных инварианта ana играют фундаментальную роль в МСС, так как отражают наиболее существенное отличи.е внутренних сил любой среды от подчиняющегося закону Паскаля давления в идеальной жидкости, которая может быть определена как среда, в которой а=—р, а=0. [c.102]

Последующие научные работы по гидравлике появились лишь в XVI и XVII веках. Наиболее крупные из них Леонардо да Винчи (1452—1519) — в области плавания тел, движения жидкости по трубам и открытым руслам С. Стевина (1548—1620) — законы давления жидкости на дно и стенки сосуда Г. Галилея (1564—1642) — в области равновесия и движения тел в жидкости Э. Торичелли (1608—1647)—по истечению жидкости через отверстия Б. Паскаля (1623—1662) — о передаче давления жидкости (закон Паскаля) И. Ньютона (1642—1727)—о внутреннем трении в жидкости (закон Ньютона) и сопротивлении тел при движении в жидкости. [c.4]

Основополагающим трудом по гидравлике считают сочинение Архимеда О плавающих телах , написанное за 250 лет до нашей эры и содержащее его известный закон о равновесии тела, погруженного в жидкость. В конце XV в. Леонардо да Винчи написал труд О движении воды в речных сооружениях , где сформулировал понятие сопротивления движению твердых тел в жидкостях, рассмотрел структуру потока и равновесие жидкостей в сообщающихся сосудах. В 1586 г. С. Стевин опубликовал книгу Начало гидростатики , где впервые дал определение силы давления жидкости на дно и стенки сосудов. В 1612 г. Галилей создал трактат Рассуждение о телах, пребывающих в воде, и тех, которые в ней движутся , в котором описал условия плавания тел, В 1641 г. его ученик Э. Торричелли вывел закономерности истечения жидкости из отверстий. В 1661 г. Б. Паскаль сформулировал закон изменения давления в жидкостях, а в 1687 г. И. Ньютоном были установлены основные закономерности внутреннего трения в жидкости. Эти ранние работы были посвящены отдельным вопросам гидравлики и только в XVIII в. трудами членов Российской Академии наук М. В. Ломоносова, Д. Бернулли, Л. Эйлера гидравлика сформировалась, как самостоятельная наука. [c.7]

Паскаль, как и многие до него, тоже часто пользуется понятием работа . При этом он распространяет его, а вместе с ним и принцип возможных перемещений, на жидкости. Во всех простых машинах — рычаге, блоке, бесконечном винте — путь увеличивается в той же пропорции, как и сила , в гидростатике же совершенно безразлично, заставить ли 100 фунтов воды пройти путь в один дюйм или один фунт воды — путь в 100 дюймов ,— писал Паскаль. Пользуясь этим принципом, он независимо и более четко и широко, чем Бенедетти, Стевин и Галилей, формулирует закон равного давления жидкостей на стенки сосудов, закон сообщающихся сосудов, принцип гидравлического пресса и другие положения гидростатики. [c.76]

Как известно,/ Блэз Паскаль — один из классиков гидростатики. После Стевина, открывшего гидрост атический парадокс и показавшего отличную методику расчета давления жидкости на стенки сосудов, после Галилея, который использовал для вывода условий равновесия жидкостей принцип виртуальных скоростей, Паскаль применяет в гидростатике принцип Торричелли. Он, по-видимому, первый оперирует представлением о передаче давления через жидкость и формулирует таким образом принцип гидравлического пресса. Практическое значение этого открытия для Паскаля — не тайна. Для теоретической механики его работа — важный шаг на пути введения понятия давления внутри жидкости, что было сделано уже в следующем столетии. [c.106]

Газообразные продукты могут образоваться в жидких диэлектриках и вследствие местного нагрева в электрическом поле в микрообъемах с повышенными потерями, например, за счет повышенной электропроводности. Такая возможность была принята за основу теории пробоя жидкого диэлектрика, разработанной Н. Н. Семеновым. Очевидно, что в зависимости от принятого механизма газообразования в жидкостях можно создавать разные теории начальной стадии их пробоя. В соответствии с этим имеется ряд теорий пробоя недегазированных жидкостей, сущность которых сводится к тому, что начальной стадией пробоя является ионизация газов в жидкости. Видимо, в зависимости от конкретных условий большую вероятность может приобретать та или иная теория. В том месте, где началась ионизация газов, резко усиливается напряженность электрического поля — как бы возникают проводящие острые включения, усиливается газовыделенне, что и приводит в конечном счете к пробою. Газовый характер пробоя жидких диэлектриков подтверждается наличием зависимости их электрической прочности от внешнего давления, отсутствующей в хорошо дегазированной жидкости. Жидкости практически не сжимаемы, но по закону Паскаля давление в жидкости передается равномерно во все стороны, благодаря чему находящиеся в жидкости газы уплотняются под действием внешнего давления. У тщательно дегазированных жидкостей электрическая прочность не зависит от давления. [c.67]

В том месте, где началась ионизация газов, резко усиливается напряженность электрического поля — как бы возникают проводящие острые включения, усиливается газо-выделение, что и приводит в конечном счете к пробою. Газовый характер проббя жид- ких диэлектриков подтверждает зависимость их электрической прочности от внешнего давления (увеличение с повышением давления), отсутствующую в хорошо дегазированной жидкости. Жидкости практически не сжимаемы, но по закону Паскаля давление в жидкости передается равномерно во все стороны, благодаря чему находящиеся в жидкости газы уплотняются под действием внешнего давления. [c.69]

В основе этпх ур-ний лежит четырехмерный тензор энергии-импульса (5 (г, /<— 1, 2, 3, 4). Как известно, компонент 7 ц з (а, Р — I, 2, 3) имеет смысл проекции на ось а силы, действующей на единичную площадку, норма.яь к к-роГ направлена по оси р. В собственной системе отсчета, в к-рой элемент жидкости иаходится в покое, согласно закоиу Паскаля, давление не зависит от направления и периепдикулн )но к площадке, к к-рой оно приложено. Поэтому длш идеальной жидкости аР -Р ар- Выражения 0X4 и сТц представляют собой п. ю гность проекций импульса и в собственной системе отсчета равны нулю. Компонент есть плотиость энергии жидкости и в собственной системе отсчета равен плотности [c.559]

Большой вклад в развитие гидравлики внесли ученые XVI и XVП вв. Голландский ученый Симон Стевин (1548—1620 гг.) установил правила для вычисления давления жидкости на стенки и дно сосуда, в котором она заключена. Итальянский физик и математик Эванд- челиста Торричелли (1608—1647 гг.), ученик Галилео Галилея, открыл закон истечения жидкости из сосуда и дал формулу, приближенно определяющую скорость истечения жидкости из малого отверстия в сосуде под действием силы тяжести. Французский математик и физик Блез Паскаль (1623—1662 гг.) установил закон, который до сих пор именуют законом Паскаля и широко используют в гидротехнике. [c.7]

Бензиномер. Фирмой Корсет были представлены два бен-зиномера один механический, измерения которого основаны на законе Архимеда (о выталкивающей силе жидкости), и второй — гидростатический, работающий по закону Паскаля (пропорциональность между силой давления жидкости на дно и высотой ее столба). Оба бензиномера предназначены для самолетов малого тоннажа. [c.311]

В 1685 г. в одном из выпусков лондонского научного журнала Философские трудьп> был опубликован предложенный французом Дени Папеном проект гидравлического перпетуум мобиле, принцип действия которого должен был опровергнуть известный парадокс гидростатики. Как видно из рис. 52, это устройство состояло из сосуда, сужавшегося в трубку в форме буквы С, которая загибалась кверху и своим открытым концом нависала над краем сосуда. Автор проекта ошибочно предполагал, что вес воды в более широкой части сосуда обязательно будет превосходить вес жидкости, находящейся в трубке, т.е. в более узкой его части. Это означало, что жидкость своей тяжестью должна была бы вьщавливать саму себя из сосуда в трубку, по которой ей вновь приходилось бы возвращаться в сосуд,-тем самым достигалась требуемая непрерывная циркуляция воды в сосуде. К сожалению, Папен не осознавал того, что решающим фактором в данном случае является не разное количество (а с ним и различный вес жидкости в широкой и узкой частях сосуда), а прежде всего свойство, присущее всем без исключения сообщающимся сосудам давление жидкости в самом сосуде и изогнутой трубке всегда будет одинаковым. Гидростатический парадокс как раз и объясняется особенностями этого по существу своему именно гидростатического давления. Называемый иначе парадоксом Паскаля, он утверждает, что суммарное давление, т.е. сила, с которой жидкость давит на горизонтальное дно сосуда, определяется только весом столба жидкости, находящейся над ним, и совершенно не зависит от формы сосуда (например, от того, сужаются или расширяются его стенки) и, следовательно, от количества жидкости в нем. [c.83]

Внешнее давление на поверхность жидкости (или газа) передается ею одинаково во всех направлениях (закон Паскаля). Столб жидкости (или газа), находясь в однородном поле тяготения, создает давление, обусловленное массой этого столба. Если жидкость условно считать несжимаемой, то давление р можно выразить формулой р = pgh, где р — плотность жидкости (или газа), g — ускорение силы тяжести, h — высота столба. Давление не зависит от формы столба, а определяется его высотой. В сообщающихся сосудах высоты столбов жидкости обратно пропорщюнальны их плотностям Л1/Л2 Р2/Р1 [c.160]

T. e. давление p в какой-либо точке идеальной жидкости не зависит от ориентации плоиидки в этой точке. Это хорошо известный закон Паскаля. [c.563]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...