Ток диффузный

Теплообменники 184 Технологические параметры — Расчет 246, 247, 250—253 Ток диффузный 20 [c.298]

Физические соображения, приводящие к условию А = 0 вне поверхности при диффузном рассеянии, аналогичны тем, которые упоминались в п. 17 в связи с аномальным скин-эффектом. Электроны в этом случае покидают поверхность совершенно беспорядочно, как если бы они приходили из пространства, в котором отсутствует поле. Вывод, основанный на теории возмущений, приводит к тому же результату (см. п. 22). Если происходит диффузное рассеяние, то матрица плотности для двух точек внутри тела будет та же, что и для бесконечной среды, но она, разумеется, обращается в нуль, если одна точка лежит внутри тела, а другая—снаружи. Таким образом, интегрирование нужно проводить по физическому объему. Так как в теорию входят производные от матрицы плотности, а матрица плотности терпит разрыв на поверхности, возможно, что нужно добавить некоторый поверхностный интеграл. Во всяком случае, такой интеграл необходим для удовлетворения граничных условий, если на поверхности задано Если же интеграл по объему удовлетворяет естественному граничному условию (/j = 0 на поверхности), то никакого поверхностного интеграла добавлять не требуется. Если объемный интеграл и приводит к отличному от нуля току, текущему к поверхности, то поток от поверхности не может быть полностью беспорядочным и нельзя удовлетворить всем условиям, положив А = 0 вне поверхности, В этом случае необходимо прибавить поверхностный интеграл. [c.723]

При проведении градуировки входную щель спектрографа освещают эталонной лампой, свет которой отражается от диффузно-рассеивающего экрана (например, от пластинки, покрытой окисью магния). При этом важно очень точно поддерживать постоянной величину силы тока, проходящего через эталонную лампу, при которой было определено значение ее цветовой температуры. Несоблюдение этого условия может повлечь за собой серьезные ошибки в градуировке установки. [c.206]

Для прямой ветви характерна концентрация тока в относительно узкой полосе, в то время как в обратных ветвях, расположенных симметрично относительно прямой ветви, токи растекаются диффузно, широкими полосами (рис. 7-6). [c.109]

Действительным методом защиты сталей от коррозионно-механического разрушения служит диффузионное цинкование. Цинкование не влияет на механические свойства сталей, но тормозит зарождение поверхностных трещин. Нанесение на поверхность стальных образцов цинкового диффузного покрытия ведет к значительному повышению сопротивления коррозионному растрескиванию и усталости. Диффузное цинкование применяется для увеличения срока службы насосных штанг, эксплуатируемых в нефтяных скважинах (срок их службы увеличивается с 2—3 месяцев до одного года, что обеспечивает весомый экономический эффект), Особенно эффективно сочетание диффузного цинкования поверхности и объемной закалки токами высокой частоты [21,71]. [c.122]

Потенциал течения. Возникновение потенциала течения рассмотрим на примере проницаемой мембраны, разделяющей резервуары с электролитом, при наличии перепада давления и, следовательно, течения электролита через мембрану. Часть ионов одного знака диффузной части ДЭС увлекается течением жидкости, что приводит к появлению разности потенциалов между резервуарами и вызывает появление электрич. тока в направлении, противоположном конвективному переносу заряда. Разность потенциалов, установившаяся при компенсации этих токов, наз. потенциалом течения. [c.534]

Исследование температурной зависимости катодного тока, генерируемого в пленке электролита, расположенной в углеводородной фазе, показало, что эффективная энергия активации составляет 21 кДж/моль. Следовательно, электрод в зоне мениска и пленке над ним работает в диффузном режиме и перенос кислорода к электроду лимитирует общую скорость катодного процесса. Размешивание углеводородной фазы должно способствовать росту катодного тока, что и наблюдается. [c.307]

Подземные стальные трубопроводы проходят в грунтах с различными физико-химическими свойствами. Несмотря на одинаковый состав стали на различных участках поверхности труб, кинетика электродных процессов будет различна. Возникающие в результате уравнительные токи вызовут соответствующие изменения скорости электродных процессов. Даже при одинаковом начальном состоянии поверхности металла коррозия на поверхности трубы на любом участке будет отличаться от коррозии на небольшом образце, который находится в грунте вблизи трубы. Принципиально это явление будет наблюдаться и в пределах размеров поперечного сечения трубы, где все свойства грунта и металла можно считать постоянными, кроме возможности доступа кислорода. Вследствие различного положения элементов поверхности трубы относительно поверхности земли плотность диффузного потока кислорода, поступающего к ним, будет различной. Появляются уравнительные токи. [c.26]

Для оценки действия коррозии на образце в течение определенного промежутка времени определяется плотность предельного потока кислорода q через толщу грунта к поверхности образца при условии образования на этой поверхности дополнительного диффузного барьера продуктов коррозии, сопротивление потоку кислорода которого пропорционально времени и скорости коррозии в единицах силы тока. [c.71]

Часть двойного электрического слоя образована ионами, находящимися на поверхности металла другая его часть (диффузный слой) — ионами, находящимися от поверхности на расстоянии, превышающем радиус иона, и число ионов убывает по мере удаления от границы раздела. Скачок потенциала между металлом и раствором электролита называется электродным потенциалом. Если через электрод протекает электрический ток, то электродный потенциал отличается от равновесного на значение поляризации, вызванной пропусканием тока. [c.11]

Диффузная диференциальная аэрация. Если в условиях строго определенной диференциальной аэрации, когда кислород практически не доходит до анодной поверхности, скорость коррозии должна быть эквивалентна проходяще.му току (при условии отсутствия выделения водорода), то дело обстоит не так просто, если кислород может также дойти и до корродирующей поверхности. Простое соединение кислорода с металлом, которое в нормальных условиях затормозилось бы вследствие образования пленки, может продолжаться на местах, где активно протекает анодное воздействие, так как пленка будет подъедаться с такой же скоростью, с какой она образуется. В этом случае электрический ток (если бы даже его можно было целиком измерить, что не всегда возможно) будет соответствовать только части коррозии. Этот вопрос требует еще дальнейшего исследования. [c.284]

Полуклассическое описание зеркального и диффузного отражений начинается с рассмотрения вероятности пи к ) того, что падающий электрон с вектором кг будет отражен в область Фк+ й-пространства. Величина хи к к+) также описывает отношение между нормальными, компонентами падающей и отраженной плотностей тока. Если число электронов с вектором ударяющихся о площадь Лг за секунду, равно ]г к-)Аг, то результирующее число электронов, попадающих с Аг в элемент с1 к+ -пространства, будет ]г к-)п к- к+)( к+Аг. Суммируя вклады от всех направлений падения, получаем [c.117]

Это основное граничное условие для явлений переноса. Член Wol обычно можно опустить, а два оставшихся члена представляют собой вклад в плотность отраженного тока зеркального и диффузного отражений соответственно. [c.119]

Разница между этим методом и методом электронного пучка состоит в том, что в последнем случае электронный источник очень маленький и интенсивный и испускает сильно сфокусированный пучок в первом же случае источник значительно более протяженный и диффузный. Если в методе электронного пучка стараются, чтобы все электроны попали на мишень, то в диоде с ограниченным пространственным зарядом совершенно невозможно добиться, чтобы все электроны попали на анод, поэтому электроды располагают таким образом, чтобы их самые горячие части, из которых следует ожидать самого большого тока термоэлектронной эмиссии, были расположены ближе всего друг к другу. [c.212]

К уравнению (26.8) следует добавить условие divj = 0, и тогда ток в бесконечном пространстве полностью определяется. Уравнения (26.4) и (26.7) были предложены Лондоном в связи с дискуссией но поводу статьи Пиинарда [52]. Применение наших уравнений к телу конечных размеров, в случае когда электроны диффузно отражаются на его границе, сопряжено с трудностями. Можно было бы думать, что мы получим правильное уравнение для поля внутри тела, проинтегрировав (26.8) но его объему. Это эквивалентно иред-положению, что 11 = 0 в пространстве вне тела. Условие //=0, однако, не [c.728]

Диффузное рассеяние. До сих пор мы при вычислении глубины проникновения предполагали, что отражение электронов от поверхности металла происходит зеркальным образом. Рассмотрим теперь другой предельный случай, когда электроны отражаются диффузно. Что происходит в этом случае, можно легко выяснить, если воспользоваться результатами работы [13] по аномальному скин-эффокту. Если бы мы переписали уравнение (4.10), определяющее ток j в координатном представлении, то, как мы уже говорили, оно имело бы следующий вид [c.904]

При уменьшении степени неоднородности поля (радиус кривизны электрода свыше неск. мм), а также с повышением напряжения К. р. приобретает не однородную, а стримерную (иногда факельную или кустовую) форму. В этом случае активные процессы выносятся на значит, расстояния от поверхности электрода (десятки см). Вместо однородного чехла положит, корона имеет вид отдельных отшнурованных ярко светящихся каналов стримеров), размывающихся по концам в диффузное свечение. Возникают ВЧ-колебания тока и радиоизлучение, часто бо.тее мощные, чем при отрицат. полярности. [c.463]

Обычно модуляция гармонии, сигналом оптич. излучения газовых лазеров осуществляется внеш. злект-рооптич. или акустооптич. модуляторами на частотах до десятков и сотен МГц, а модуляция полупроводниковых излучателей — током накачки. Фазовые С. обеспечивают дальность действия при работе с оптич. отра- жителями на объекте от единиц до десятков км, а пра диффузном отражении от объектов — до сотен м. [c.464]

Как уже указывалось, катодный процесс восстановления золота идет в режиме предельного тока, т. е. скорость осаждения золота контролируется диффузней катионов [Au(ThiO)2]+ к поверхности катода. Поэтому интенсификация процесса может быть достигнута приемами, ускоряющими диффузию — перемешиванием и нагревом электролита. [c.230]

Рекомендуется использовать многоступенчатый после-ростовой отжиг монокристаллов твердых растворов ниоба-та бария-стронция. На первом этапе диффузный отжиг проводится непосредственно в ростовой камере сразу пос ле отрыва кристалла от поверхности расплава без сниже ния температуры тигля с расплавом. Отжиг проводится р течение 15 часов. Он позволяет снизить контрастность полос роста и тем самым повысить оптическую однородность кристалла. Затем температура в отжиговой зоне резко снижается до 1000 °С, т. е. производится закалка кристалла. Она предотвраш ает выделение второй фазы в кристалле, если это явление имеет место. Последующий плавный отжиг до 150 °С в течение 24 часов осуществляется путем медленного снижения мощности генератора по заданной программе, после чего установка выключается, а кристалл охлаждается до комнатной температуры в процессе инерционного остывания кристаллизационной системы. Обычно после такого многоступенчатого отжига большие кристаллы. НБС имели темно-синюю окраску, связанную с переходом ниобия в четырехвалентное состояние вследствие недостатка кислорода в атмосфере ростовой камеры. С целью обесцвечивания кристаллы дополнительно отжигались в токе кислорода при температуре 800—900 °С в течение 32 часов (включая время нагрева и охлаждения). Отож-женые кристаллы были прозрачными и неокрашенными. [c.167]

При течении ионы диффузного слоя смещаются и избыток понов одного знака выносится по направлению потока жидкости. Такое движение зарядов вдоль стенки представляет собой конвективный (поверхностный) ток, который создает разность потенциалов на концах капилляра. Эта разность потенциалов в свою очередь дает начало объемному току проводимости в обратном направлении. Разность потенциалов возрастает до тех пор, пока не наступит стационарное состояние, когда конвективный (поверхностный) ток станет равным объемному. Полученная разность потенциалов называется потенциалом протекания. [c.106]

Емкость диффузного строения двойного электрического слоя (для разбавленных растворов) определяется не величиной радиуса сольватированных ионов, равной толщине плотной части двойного слоя, а эффективной толщиной двойного слоя й, возрастающей с увеличением его диффузной части и приводящей к уменьще-нию емкости. Размыв двойного слоя наиболее заметно выражен, когда состояние электрода близко к точке нулевого заряда. Рассчитанные значения емкости существенно превыщают величины емкостей обычных конденсаторов, что объясняется, по-видимому, весьма малой толщиной (бо или й) двойного слоя. В равновесном состоянии удельные емкости обычно имеют порядок 20—50 мкФ/см. При протекании через электрод анодного тока и увеличении электродного потенциала емкость возрастает и практически не зависит от частоты тока [48]. [c.16]

Применение предложенного А. Л. Вишницким способа ЭХО в непроточном электролите импульсами тока [25] при обработке типовых гладких отверстий затруднено из-за ограничения по плотности тока вследствие диффузной и химической поляризации, снижающих выравнивание микронеровностей. Изменение эффективной электропроводности по длине прохождения электролита вызывается его нагревом, увеличением объемной концентрации газа Аср и зашламленностью Лещ [c.256]

По сравнению с размерами корродирующего объекта и толщей грунта толщина барьера нееначительна, поэтому его можно представить в виде тонкой пленки, покрывающей поверхность металла. Свойство барьера/ препятствовать проникновению кислорода к свободной поверхности металла характеризуется дис узным сопротивлением . Диффузное сопротивление пленки пропорционально времени протекания процесса коррозии и его общей скорости / диф = Pi ( ПК + /). где Р — коэффициент пропорциональности t—время /—плотность внешнего тока, стекающего е поверхности металла в грунт или натекающего из грунта в металл. Эта величина характеризует совместное действие токов макрогальванических элементов и блуждающих токов. [c.46]

В дальнейшем нас будут интересовать преимущественно данные, относящиеся к дуге ииЗ(Кого давления с холодным катодом, для чего имеются следующие основания. Названный тип дуги получил необычайно широкое распространение в форме ртутной дуги в преобразовательной технике. С точки зрения физических процессов, происходящих у катода, этот тип дуги представляет собой самостоятельную, хорошо отграниченную область явлений, составляющих до настоящего времени сплошную цепь загадок. В отличие от дуги высокого давления в дуге низкого давления условия опыта приобретают сравнительно простой характер, так как разряд происходит лишь в парах металла катода, без участия посторонней среды. Тем не менее и в этих условиях дуга оказывается достаточно сложным объектом исследования. По своей структуре дуга низкого давления представляет собой соединение двух областей, резко различающихся как по внешнему виду, так и по той роли, которую они выполняют в разряде. Одна из них тесно прижата к катоду и имеет вид ярко светящегося пятна, совершающего в обычных условиях быстрое беспорядочное перемещение по катоду. Такая форма катодной области дуги способствовала тому, что за ней прочно утвердилось название катодного пятна. Другая часть разряда занимает большую часть пространства между катодом и анодом и имеет вид не очень яркого диффузного свечения, распространяющегося обычно на все сечение трубки с разреженным газом или парами металла. Это так называемый положительный столб, играющий роль простого газового про1водника, соединяющего катодное пятно с анодом. Вспомогательная роль положительного столба отчетливо обнаруживается в том, что при уменьшении расстояния между катодом и анодом приблизительно до 3 см или менее того эта часть разряда исчезает, тогда как катодное пятно на холодном катоде остается при любых условиях, пока существует дуговой разряд. При ближайшем рассмотрении оказывается, что катодное пятно способно распадаться на ряд автономных пятен, количество которых увеличивается с ростом тока. Замечательным свойством дуги является то, что в пределах этих пятен локализуется практически весь поток заряженных частиц, пересекающих поверхность катода дуги. Концентрация энергии поля и частиц на чрезвычайно малых участках поверхности катода должна приводить к мгновенному вскипанию металла в районе каждого катодного пятна, что представляет собой один из основных процессов, необходимых для поддержания дуги низкого давления. [c.11]

Полупроводниковые диоды разных типов имеют вольт-амперную характеристику, показанную на рис. 5-5. В правой части характеристики дана зависимость прямого тока от напряжения в пропускном (прямом) направлении, соответствующем рис. 5-4, в. В левой части — зависимость обратного тока от напряжения в запирающем (обратном) направлении, соответствующем рис. 5-4, г. Кроме вольт-амперной характеристики, имеют значение следующие величины допустимая плотность тока, подвижность носителей зарядов, коэффициент выпрямления (отношение прямого тока к обратному при одном и том же в напряжении), к. п. д., допустимое обратное напряжение, диапазон рабочих температур, стабильность (отсутствие старения), электрическая емкость (преимущественно при высоких частотах) и пороговое напряжение. Под пороговым напряжением /пор понимается минимальная разность потенциалов, необходимая для преодоления разности потейциалов диффузного поля. Указанные характеристики вентилей находятся в прямой зависимости от свойств полупроводниковых материалов. [c.277]

Излучение происходит под действием равличных причин электрич. тока, химич. изменений, радиоактивного распада и т. д. наибольшее вначение имеет температурное, или тепловое, излучение (см.). Каждый предмет излучает поток радиации, по своему спектральному составу и величине соответствующий его t°. Если г° окружающих предметов не отличается от его i°, то испускаемый данным предметом поток точно компенсируется получаемым от окружающих предметов потоком радиации. Если же f данного предмета отлична от 1° окружающих предметов, то происходит перенос анергии от предмета с более высокой 1° к предмету с менее высокой f. Наиболее мощным источником радиации для земного шара является солнце. На нек-рый элемент поверхности земного предмета может падать 1) поток прямых солнечных лучей — прямая солнечная радиация — и поток солнечных лучей, рассеянных атмосферой, — диффузная радиация неба и 2) поток прямой солнечной радиации и диффузной радиации неба, отраженный [c.257]

Это условие, правильное для данной геометрии задачи, не является универсальным для любой формы диффузно отражающей границы. Наиболее общее граничное условие при диффузном отражении, пригодное для границы произвольной формы,—это i )(x=0, > O) = onst, т. е. независимость функции распределения отраженных электронов от направления отражения. Эта константа определяется нз условия отсутствия тока по нормали к границе, т. е. /х=0 при х=0, которое должно выполняться для любой границы. В рассматриваемом случае плоской границы для предельно аномального скин-эффекта отсюда получается i >(x=0, > 0) = 0. [c.111]

Смотреть страницы где упоминается термин Ток диффузный : [c.58] [c.276] [c.361] [c.247] [c.690] [c.208] [c.449] [c.14] [c.544] [c.344] [c.118] [c.21] [c.98] [c.23] [c.322] [c.281] [c.283] [c.276] [c.497] [c.121] [c.169] [c.407] [c.353]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...