Модель молекулы упругий шар

В качестве второй модели Максвелл рассматривает слой из закрепленных упругих шаров, расположенных так далеко друг от друга, что ни один из них не затеняет других шаров от удара молекул. Он также предполагает слой настолько толстым, что ни одна молекула не может пролететь слой, не ударившись с одним [c.65]

Если молекулы считаются гладкими, идеально упругими шарами, то давление можно объяснить только переносом количества движения. Более сложная модель молекулы приводит к модификации в вычислении давления. Если существуют межмолекулярные силы, то часть давления должна будет создаваться за счет действия этих сил на рассматриваемой поверхности. [c.36]

Представление молекулы идеально упругим шаром является только грубым приближением, но оно все-таки достаточно для того, чтобы получить основные свойства изоэнтропического течения. Экспериментальное исследование связи давления плотности и температуры [уравнение (7) 1.10] в плотных газах показывает, что существуют добавочные члены, которые появляются вследствие действия межмолекулярных сил. Все известные факты указывают на то, что молекулы обладают небольшой силой взаимного притяжения, когда они находятся на большом расстоянии друг от друга, и большой отталкивающей силой, когда они находятся близко друг к другу. В качестве последующего шага улучшения модели молекулы имеет смысл использовать центральное силовое поле см. [1.1], стр. 56 . Будет показано, что сферическая модель молекулы является частным случаем более общей модели. [c.92]

Коэффициент вязкости можно определить из уравнения (17) 3.6, если задаться моделью молекулы. Если молекулы представляют идеально упругие шары, то из уравнений (17) 3.3 и (6) 3.6 мы имеем [c.119]

Пусть Ф (и) —некоторый молекулярный признак, являющийся аддитивным инвариантом. С помощью формулы (4) определим суммарный поток на стенку 1 (см. рисунок). Построение балансных уравнений рассматривается на примере теплопроводности газа в гидродинамическом приближении (Ф (и) = ть 12). В качестве модели молекулы используется модель упругих шаров. В этом случае можно сделать замену [c.184]

Для того чтобы произошло столкновение, центры молекул должны находиться на минимальном расстоянии, равном диаметру с1 частицы. Принимая модель упругих шаров (рис. 2.10), легко видеть геометрический смысл сечения Q — это площадь круга радиусом, ранным сумме радиусов сталкивающихся частиц. При учете движения обеих частиц принимают [c.46]

Работы Кренига и Клаузиуса не позволяли вычислить входящий в (ЗЗ) квадрат скорости молекул v . Бернулли, Кренит и Клаузиус полагали скорость всех молекул одинаковой и равной некоей постоянной величине. Но молекулы газа сталкиваются, обмениваются энергией и, следовательно, имеют самые различные скорости. Вместо невыполнимой задачи расчета скорости отдельных молекул Максвелл в 1860 г. указал на принципиально иной путь расчета средних величин, характеризующих состояние газа. Он предложил распределить все молекулы по группам в соответствии с их скоростью и дал метод расчета числа молекул в таких группах. Максвелл использует механическую модель газа, состоящего из большого числа твердых и совершенно упругих шаров, действующих друг на друга только во время столкновений. Если свойства подобной системы тел соответствуют свойствам газов,— отмечаег он,— то этим будет создана важная физическая аналогия, которая может привести к более правильному познанию свойств материи . (Большинство цитат этого параграфа, за особо оговариваемыми исключениями, взяты из [49, 50].) [c.73]

МОЛЕКУЛЯРНОЕ ТЕЧЕНИЕ (свободномолекулярное течение) — течение разреженного газа, состоящего из молекул, атомов, ионов или электронов, при к-ром свойства потока существенно зависят от беспорядочного движения частиц, в отличие от течений, где газ рассматривается как сплошная среда. М. т. имеет место при полёте тел в верх, слоях атмосферы, в вакуумных системах и др. При М. т. молекулы (или др. частицы) газа участвуют, с одной стороны, в постулат, движении всего газа в целом, а с другой — двигаются хаотически и независимо друг от друга. Причём в любом рассматриваемом объёме молекулы газа могут иметь самые различные скорости. Поэтому основой теоретич. рассмотрения М. т. является кинетическая теория газов. Макроскопич. свойства невяакого, сжимаемого, изо-энтропич. течения удовлетворительно описываются простейшей моделью в виде упругих гладких шаров, к-рые подчиняются максвелловскому закону распределения скоростей (см. Максвелла распределение). Для описания вязкого, неизоэнтропич. М. т. необходимо пользоваться более сложной моделью молекул и ф-цией распределения, к-рая несколько отличается от ф-ции распределения Максвелла. М. т. исследуются в динамике разреженных газов. [c.196]

В качестве второй модели реальной сгенки Максвелл рассматривает слой из упругих шаров, расположенных достаточно далеко друг от друга, так что ни один из них не заслонен другими от удара молекул. Он считает также слой настолько толстым, что каждая молекула, которая попадает из газа на такую стенку, должна столкнуться хотя бы с одним шаром. Когда наконец она покидает этот слой и возвраш,астся в газ, ее скорость, конечно, должна быть направлена от поверхности в газ, но вероятность любой величины и направления ско.рости будет такой же, как в газе, находягцемся в тепловом и механическом равновесии с твердым телом. [c.138]

Молекулы одноатомного газа рассматриваются как очень малые упругие шары. Каждая молекула обладает тремя степенями свободы движения в соответствии с тремя координатами, определяющими поступательное движение в прост1ранстве. Вращение молекулы не следует принимать в расчет, ибо соударения двух молекул считаются происходящими без трения. В случае двухатомных молекул, модель которых представляют в виде гантели, к трем поступательным степеням свободы добавляются две вращательные степени свободы в соответствии с возможными вращениями относительно двух осей, перпендикулярных линии, соединяющей молекулы. Вращение вокруг самой этой линии не следует принимать во внимание по тем же причинам, что и вращение одноатомной молекулы. Итак, двухатомная молекула имеет пять степеней свободы. Трехатомная молекула может вращаться вокруг всех трех осей и имеет соответственно шесть степеней свободы. [c.41]

Энергия колебаний. С грубым приближением можно рассматривать молекулу как гармонический вибратор, механич. моделью к-рого могут служить два шара, соединенные упругой Пружиной. Для такого вибратора сила, возвращающая шары к их полоше- [c.134]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...