Прямая ударная волна образование

Рассмотрим теперь равновесие потока газа. Давление при переходе через ударную волну возрастает, а площадь сечения за ударной волной, через которое газ мог бы вернуться назад в область отрыва, слишком велика, чтобы обеспечить равновесие с массой газа, отсасываемого из области отрыва перед ударной водной. Следовательно, реализуется неравновесное условие для потока газа, втекающего в область отрыва за носком. Это условие приводит к удлинению области отрыва и к образованию почти прямой ударной волны на конце иглы, которая разрастается и заменяет коническую ударную волну. С увеличением количества газа, поступающего в область отрыва, ударная волна разрастается, а область ее взаимодействия с головной ударной волной перед телом смещается наружу, в направлении к торцевой кромке цилиндра (фиг. 33). Следовательно, форма области отрыва изме- [c.246]

В решетках околозвуковых и сверхзвуковых компрессорных ступеней обычно применяют лопатки с несколько скругленной передней кромкой. Скругление передних кромок приводит к образованию перед решеткой на всех режимах системы головных ударных волн переменной интенсивности (см. рис. 3.8). В этом случае воздух перед решеткой проходит ряд головных ударных волн нарастающей интенсивности и волны расширения (изображены пунктиром) между ударными волнами. В последней ударной волне происходит переход сверхзвукового потока в дозвуковой в скачке, близком к прямому. Дальше происходит торможение дозвукового потока в диффузорном канале. [c.73]

Прямая регистрация волновых профилей дает значение напряжений за фронтом первой пластической волны сжатия и перед фронтом ударной волны разрежения в железе, соответствующих началу прямого и обратного переходов а о е, равные 12,6—14 и 12,3 0,4 ГПа [10]. Следует отметить малую (по сравнению со статическими экспериментами [И]) величину гистерезиса давлений начала полиморфных превращений. Уменьшение гистерезиса можно объяснить переходом материала после ударного сжатия в вязкоупругое состояние. В результате внутренние напряжения, появляющиеся в матрице при образовании зародышей новой фазы, быстро релаксируют и не препятствуют развитию превращения. Наложение двух релаксационных процессов — полиморфного превращения и пластической деформации — затрудняет определение кинетики фазового перехода. Сопоставление с данными опытов при пониженных амплитудах нагрузки, а также с анализом динамики процесса по результатам регистрации профилей скорости свободной поверхности дает основание считать, что затянутый спад параметров перед ударной волной разрежения связан, главным образом, с вязкоупругим поведением материала. [c.233]

С каждой характеристикой, в общем случае определяется пространственным граничным условием. Так же, как и в случае волны расширения, решение типа простой волны, полученное таким образом, с физической точки зрения справедливо до тех пор, пока на плоскости а-1 две прямые линии с постоянными Шг не пересекутся, приводя к образованию ударной волны. Время и место, в которых образуется ударная волна, если она вообще образуется, можно определить (см., например, [1]). [c.73]

На рис. 71 дан аналогичный чертёж для простой волны сжатия, образующейся при ускоренном вдвигании поршня в трубу. В этом случае характеристики представляют собой сходящийся пучок прямых, которые в конце концов должны пересечься друг с другом. Поскольку каждая характеристика несёт своё постоянное значение V, их пересечение друг с другом означает физически бессмысленную многозначность функции V х, О- Это есть геометрическая интерпретация результата о невозможности неограниченного существования простой волны сжатия и неизбежности возникновения в ней ударной волны, к которому мы пришли уже аналогичным путём в 94. Геометрическое же истолкование условий (94,12), определяющих время и место образования ударной волны, заключается в следующем. Пересекающееся семейство прямолинейных характеристик имеет огибающую, заканчивающуюся со стороны малых t угловой точкой, которая и определяет первый момент возникновения многозначности (вся область между двумя ветвями огибающей трижды покрыта характеристиками С ). Если уравнения характеристик заданы в параметрическом виде х — х у), t=t v), то положение угловой точки как раз и определяется уравнениями (94,12)1). [c.466]

В монографии изложены результаты иееледований в облаети теоретической и вычислительной трансзвуковой аэродинамики. Помимо общих вопросов трансзвуковой теории рассматриваются следующие проблемы фундаментально-прикладного характера трансзвуковое вихревое течение за отошедшей ударной волной образование и свойства висячих скачков уплотнения обтекание профиля крыла при больших дозвуковых скоростях полета, в частности, профилирование докритического крыла профилирование сопла Лаваля в корректной постановке и прямая задача сопла струйное трансзвуковое обтекание теория осесимметричных трансзвуковых течений некоторые вопросы, актуальные для пространственных течений. [c.2]

Согласно результатам [10, 11] и анализу в рамках варьирования в характеристических -иолосках с учетом малости коэффициента отражения Л, оптимальные головные части, обтекаемые с присоединенной ударной волной, близки к клиньям. Если при этом Voo и г принадлежат области D , в которой коэффициент отражения Л в точке W отрицателен, то главное отличие оптимального контура от отрезка прямой состоит в изломе, обтекаемом с образованием нучка волн разрежения. Отмеченные обстоятельства позволяют в классе контуров из двух пересекаюгцих в d прямоугольных отрезков получить явные формулы, онределяюгцие характеристики и х, выполнить сравнение с результатами [10, 11] и оценить влияние неучтенных при таком подходе эффектов на форму построенных конфигураций. Это и сделано ниже. [c.467]

Известно, что при акустической кавитации основная механическая работа совершается ударными волнами, возникающими при захлопывании кавитационных полостей. Образование ударных волн происходит с частотой, равной частоте возбуждающих акустических колебаний. Диспергирование жидкости под действием образующихся таким образом периодических ударных волн может происходить двумя способами прямым и косвенным. В прямом способе сравнительно крупные капли-брызги образуются при встрече ударного фонтана с границей раздела жидкость-газ. Именно этот механизм имел в виду Зольнер, когда предлагал кавитационную гипотезу акустического распыления жидкости. В соответствии с кавитационно-волновой гипотезой, предложенной Богуславским и Экнадиосянцем, образование высокодисперсного аэрозоля, характерного для акустического распыления жидкости, происходит косвенным способом. Периодические гидравлические удары кавитационных пузырьков приводят к параметрическому возбуждению на поверхности жидкости стоячих капиллярных волн конечной амплитуды. Капли аэрозоля образуются из гребней этих волн так, как это описывается капиллярно-волновой гипотезой. С помощью этой гипотезы можно объяснить широкий круг наблюденных закономерностей и явлений, характерных для распыления жидкости в ультразвуковом фонтане. [c.378]

В недавней работе Р, Аамота (К. Аато(11) и С. Колгейта (8. Со1-gate) [30], касающейся прямого получения электрической энергии, выдвинут принцип, который можно использовать в ядерных силовых установках. Согласно предложению этих авторов электрическая энергия должна генерироваться в токонесущих катушках, намотанных вокруг большой ударной трубы, при взаимодействии магнитного поля, образованного током, с ионизированными газами ударных волн, движущихся в трубе туда и обратно. На рис. 15.17 показана схема такого устройства. Концы трубы окружены толстыми отражателями нейтронов, а сама труба наполнена газом, содержащим уран (например, иРе) плотность газа такова, что ни в одном из концов трубы при равномерном давлении газа не выполняется условие критичности. Однако если заставить газ двигаться в форме ударной волны по направлению к одному из концов трубы, то в этом конце произойдет сжатие газа условие критичности будет достигнуто, начнет выделяться энергия деления и ударная волна пойдет назад, к другому концу трубы, где процесс повторится. Для достаточной ионизации газ а в трубе необходима максимальная температура порядка 6000—6500° К. Энергия, теряемая фронтом ионизированной движущейся ударной волны газа, противодействует давлению (fгЯ /8я) внешнего магнитного поля, подавая таким образом электрическую энергию прямо во внешнюю цепь. Энергия также теряется за счет конвективной и радиоактивной теплоотдачи стенкам, а также за счет теплового излучения. Это тепло должно [c.531]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...