Частота круговая механической системы

В механической системе вертикальная рейка АВ закреплена с помощью двух одинаковых пружин жесткости с каждая. Массы рейки и каждого из двух одинаковых зубчатых колес равны т. Пренебрегая массами пружин и считая колеса однородными сплошными дисками, определить круговую частоту k собственных колебаний системы. [c.162]

Величины и представляют собой не равные нулю круговые частоты свободных колебаний трехмассовой механической системы, отличающейся от звена №4 (табл. VII.2) отсутствием элементов, содержащих трение. [c.315]

Период определяет время, в течение которого точка совершает одно полное колебание. Величина к называется циклической, или круговой, частотой колебаний. Частота колебаний является основной характеристикой колебаний, не зависящей от начальных условий движения. Она полностью определяется свойствами механической системы. [c.541]

При обработке сложных фасонных поверхностей для увеличения стойкости инструмента и повышения качества обработки необходимо станки оснащать системами автоматического управления, обеспечивающими постоянство скорости резания, круговой подачи, сил и температур резания в любой зоне обрабатываемой фасонной поверхности путем автоматического регулирования частоты вращения заготовки или инструмента независимо от причин, которые могут вызвать изменение сил или температур резания (переменный радиус и осевой профиль фасонной поверхности, износ инструмента, переменность припуска и физико-механических свойств материала заготовки и др.). Такие системы повышают стабильность физических критериев оптимизации и надежность технологического процесса в целом, обеспечивая высокую производительность и качество обработки. [c.218]

Дисперсионные кривые для всех типов волн, распространяющихся вдоль оси анизотропии ферромагнетика в магнитостатическом приближении изображены на рис. 14.4. Видно, что в данном случае имеется четыре дисперсионные ветви, что и следовало ожидать в соответствии с общими представлениями о связанных волнах. Ветвь I отвечает невзаимодействующей со спиновой системой продольной звуковой волне, а ветвь 3 — поперечной магнитоупругой волне с правой круговой поляризацией, слабо взаимодействующей со спиновой волной. Кривые 2 и 4 при к>кд отвечают взаимодействующим поперечной магнитоупругой волне с левой круговой поляризацией и спиновой волне. При как ситуация меняется на обратную — ветвь 2 соответствует спиновой волне, а ветвь 4 — звуковой. Волны 2 и часто называют связанными магнитоупругими волнами. Подчеркнем еще раз, что каждая из распространяющихся волн характеризуется при этом как упругими смещениями, так и магнитными моментами, причем, как следует из (3.2), доля магнитной части в упругой волне и доля механической части в спиновой особенно значительны (одного порядка) при со , (й)-- сО( (й), т. е. в области магнитоакустического резонанса. Таким образом, возбуждение звука с помощью магнитных колебаний и, наоборот, спиновых волн посредством механических колебаний наиболее эффективно при со (й) со, (й). Частот магнитоакустического резонанса, очевидно, две. Одна из них, низшая, практически совпадает с со(0) и для типичных параметров, используемых в эксперименте, составляет - 10 ГГц. Вторая частота лежит в области частот, близких к предельным частотам колебаний кристаллической решетки. Таким образом, явление магнитоакустического резонанса может быть использовано для генерации гиперзвука. [c.377]

В области более высоких частот форма колебаний конуса определяется результатом суперпозиции радиальных волн, движущихся в направлении образующей конуса, и тангенциальных (круговых) волн с волновым вектором, перпендикулярным к образующей и касательным к поверхности диафрагмы. Радиальные волны отражаются от подвеса внешнего края, причём получаются две системы волн, движущихся навстречу друг другу при этом распределение амплитуды колебаний вдоль образующей конуса существенным образом зависит от механического сопротивления внешнего подвеса. Тангенциальные волны возвращаются к исходной фазе при каждом обходе конуса. Очевидно, что размеры и конфигурация диффузора предопределяют частоты многочисленных и разнообразных собственных колебаний, характеризующихся тем или иным распределением линий максимальных и минимальных амплитуд. [c.195]

Определить круговую частоту k свободных колебаний механической системы, состоящей из неподвижного блока массы М, катка массы т, который может перекатываться без проскальзывания по наклонной плоскости, и переброшенного чергз блок невесомого нерастяжимого каната, один ршнец которого связан с центром катка, а второй прикреплен к вертикальной пружине жесткости с. Массой пружины и трением пренебречь блок и каток считать однородными сплошными дисками ск.ольжение каната отсутствует. [c.156]

Величину Р называют начальной фазой, а величину А — амплитудой свободных колебаний системы. Размерность амплитуды колебаний системы равна размерности обобш,енной координаты, обычно это угол или длина. При колебании рассматриваемой нами механической системы ее различные точки в зависимости от своего положения в системе могут колебаться около своих равновесных положений, двигаясь не в одном направлении, с различными скоростями и амплитудами, зависяш,ими от амплитуды А колебаний системы. Система в свою очередь зависит от начальных условий движения q и 4о и от потенциального силового поля, в котором происходят рассматриваемые колебания. Но колебания всех частиц системы происходят с одинаковой круговой частотой [c.275]

Решение. Для определения круговой частоты собственных колебаний механической системы нужно знать ее инерхщон-ный коэффициет- а и коэффициент жесткости с [см. пояснения к уравнению (22.16) на с. 222]. [c.227]

Добротность колебательной системы Q fa tor) - безразмерная величина, характеризующая резонансные свойства системы. Она равна отношению резонансной круговой частоты w к ширине резонансной кривой Дсо на уровне убывания амплитуды в -Jl раз Q = со/Дсо. При действии периодической возбуждающей силы = sin ot на механическую систему с одной степенью свободы, добротность может быть определена как отношение максимальной амплитуды колебаний, когда со со , к статическому смещению под действием постоянной силы F , то есть как коэффициент усиления Amplifi ation) при резонансной частоте. Это отношение приблизительно равно [c.302]

Чтобы диффузор не изгибался как мембра на, ещ придают соответствующую форму. Для создания необходимой жесткости диффузору чаще всего придают форму усеченного конуса с круговым или эллиптическим основанием. Тем не менее на высоких частотах диффузор колеблется как мембрана, т. е. с изгибом его поверхности волны изгиба двигаются от центра к периферии и обратно, -создавая стоячие волны по радиусам диффузора. Для больших диаметров диффузора (около 25 см) эти колебания начинают появляться на частотах выше 1500 Гц, для меньших размеров — соответственно на более высоких частотах. Это приводит к тому, что величины излучающей поверхности, массы и гибкости подвижной системы резко изменяются при небольшом изменении частоты вынужденных колебаний диффузора. Поэтому механическую колебательную систему следует рассматривать раздельно для низких и средних частот как простую систему с сосредоточенными постоянными и для высоких — как систему с распределенными параметрами. [c.131]

Идея данного метода возбуждения (приема) поверхностных волн, впервые описанного в работе [132], заключается в следующем. На плоскую хорошо обработанную поверхность пьезозлектрического кристалла наносится двухфазная система периодических гребенчатых металлических электродов, к которым подводится переменное электрическое напряжение круговой частоты со (рис. 3.1). Вследствие пьезозффекта это напряжение создает периодическую совокупность механических возмущений на поверхности и в поверхностном слое кристалла. Механические возмущения, как и в методе гребенчатой структуры (см. разд. 1 второй части), возбуждают поверхностную волну. [c.175]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...