Сантиметр оптическая

Если наблюдать интерференцию при излучении высокой монохроматичности, например освещать пластину светом одной линии линейчатого спектра, ширина которой обычно не превышает = 0.01 А, то допустимая толщина пластины возрастет в 10 раз. В оптических экспериментах часто применяют яркую зеленую линию ртути, которую легко выделить из спектра ртути соответствующим фильтром. В этих условиях не представляет труда наблюдать интерференционную картину со стеклянными пластинами толщиной в несколько сантиметров, которые и используются в различных интерферометрах. [c.213]

Единицы измерения введенных фотометрических величин зависят, естественно, от выбора системы единиц. В системе СИ поток измеряется в ваттах, освещенность и светимость — в Вт/м , сила света — в Вт/ср, яркость и интенсивность — в Вт/(м -ср). Отметим, однако, что в оптических экспериментах сравнительно редко возникает необходимость подсчета потока, проходящего через поверхности с линейными размерами порядка метра. Как правило, речь идет о поверхностях с размерами порядка сантиметра (линзы, зеркала и другие элементы приборов) либо миллиметра (изображение). Поэтому отнесение мощности к неудобно, и в научной литературе часто используются единицы Вт/см = 10 Вт/м и Вт/мм = = 10 Вт/м [c.50]

Вторым фактором, определяющим информационную емкость голограммы, является ее размер, который тоже, как оказывается, ограничен. Дело в том, что во всех известных голографических запоминающих устройствах (ГЗУ) применяют оптические. элементы (линзы объектива и. электрооптической системы отклонения луча лазера), размеры которых должны быть сравнимы с размерами голограммы. В настоящее время практически невозможно изготовить качественную линзу диаметром 20—30 см. Отсюда следует, что максимальная площадь голограммы может быть несколько сотен квадратных сантиметров, а ее информационная емкость—около К) бит. [c.97]

Главное фокусное расстояние. Величина Р, обратная оптической силе, носит название главного фокусного расстояния прибора и измеряется обычно в метрах или в сантиметрах. [c.302]

При измерении линейных расстояний, исчисляющихся миллиметрами или сантиметрами, лазерный интерферометр дает возможность осуществить высокую точность измерений непосредственно в производственных условиях, чего не позволяли интерферометры с обычными источниками света. Использование лазерного интерферометра в микроэлектронике для точного перемещения подложки интегральных схем открывает новые возможности на пути создания сверхминиатюрной радиоэлектронной аппаратуры. В оптической промышленности применение лазерного интерферометра позволяет изготовлять прецизионные оптические шкалы и дифракционные решетки. [c.229]

В случае оптической накачки свет от мощной некогерентной лампы с помощью соответствующей оптической системы передается активной среде. На рис. 3.1 представлены три наиболее употребительные схемы накачки. Во всех трех случаях активная среда имеет вид цилиндрического стержня, как это обычно встречается на практике. Его диаметр может быть от нескольких миллиметров до нескольких сантиметров, а длина — от нескольких сантиметров до нескольких десятков сантиметров. Лазер, очевидно, может работать в импульсном или в непрерывном режиме, в зависимости от того, является ли лампа накачки импульсной (лампа-вспышка) или непрерывной. Изображенная [c.110]

В МР-диапазоне оптические константы вещества таковы, что практически всегда выполняется условие V 1 — Во, если радиус цилиндра не слишком мал (не меньше нескольких сантиметров). Поэтому, решения уравнения (4.22) близки к нуля.м функции Эйри—Фока [c.135]

Некоторые оптические среды вызывают вращение плоскости поляризации проходящего через них линейно поляризованного света. Это явление называется оптической активностью и впервые было обнаружено в кварце. Вращение плоскости поляризации оптически активной средой иллюстрирует рис. 4.9. Величина поворота пропорциональна длине пути света в среде. Принято вращательную способность среды условно выражать в градусах на сантиметр, т. е. определять как величину угла поворота на единицу длины. [c.104]

Создание фемтосекундных лазерных систем потребовало не только привлечения новых физических идей, но и новых инженерно-технических решений. Чтобы проиллюстрировать возникающие здесь технические проблемы, приведем ряд оценок. Импульс с длительностью 30 фс (Я,=0,6 мкм) получается за счет фазировки спектральных компонент в диапазоне длин волн АЯ, 20 нм. При распространении в воздухе на расстояние 15 м его длительность за счет дисперсии увеличивается в полтора раза. В прозрачных конденсированных средах (стекло, вода) дисперсионная длина не превышает одного сантиметра. Изменения амплитудных и фазовых характеристик фемтосекундных импульсов при отражении от многослойных диэлектрических зеркал, прохождении через линзы, призмы и другие оптические элементы уже рассматривались в гл. 1. Надо сказать, что разработка широкополосных оптических элементов с контролируемыми амплитудными и, что весьма существенно, фазовыми характеристиками является одной из актуальных задач. [c.240]

Следует заметить, что оптический коэффициент напряжения есть величина, имеющая размерность, а именно, как это видно из уравнения (3.031), он является обратным напряжению, так что может измеряться в метрических абсолютных единицах, в квадратных сантиметрах на дину. Однако это является неудобной единицей измерения, так как при этом оптический коэффициент напряжения для стекол и многих других веществ выражается очень малыми числами. Удобной единицей измерения для большинства случаев является единица, равная [c.162]

Для того чтобы можно было сравнить данные Вертгейма с данными нашего времени, его коэффициенты оптической упругости, выраженные в килограммах на квадратный сантиметр, были пересчитаны в оптические коэффициенты напряжения в брюстерах и помещены в таблицу, приведенную ниже. [c.183]

Постоянная сферической аберрации С, объективов электронного микроскопа имеет величину порядка нескольких сантиметров, следовательно, при т 1 мы получим значение s порядка нескольких километров. Но, конечно, нет необходимости выполнять коррекцию в оптическом пространстве голограммы. Если за голограммой ввести уменьшающую оптическую [c.288]

Производные единицы оптических величин в системе СГС могут быть выражены через основные единицы сантиметр, грамм, секунду, канделу и дополнительную единицу — стерадиан, поэтому размерности этих величин такие же, как в СИ. [c.187]

Сантиметр в минус первой степени равен оптической силе линзы с фокусным расстоянием 1 см. Соотношение этой единицы с диоптрией [c.187]

Приборы для измерения значительных, как правило, пластических деформаций, порядка десятков процентов, что соответствует абсолютным изменениям длины в несколько миллиметров, а иногда сантиметров (микрометры, штангенциркули и т. д.). Первая группа измерений требует применения специальных приборов — механических, оптических, электрических и т. п. Не останавливаясь здесь на многочисленных конструкциях этих приборов, укажем лишь, что для измерения малых деформаций при растяжении применяют как электрические тензометры сопротивления, так и зеркальный прибор Мартенса, состоящий из двух легких зеркал, связанных с помощью острых призм с растягиваемым образцом таким образом, что при удлинении образца происходит поворот зеркал около горизонтальной оси. [c.19]

Окончательное изображение в микроскопе формируется на флуоресцирующем экране или фотопластинке. Контраст изображения определяется долями электронов, рассеянных на микроучастке и прошедших через апертуру. Для управления электронными пучками используются центрированные аксиально-симметричные электрические и магнитные поля, т. е. электронные линзы электростатического или магнитного типа. При получении изображений достаточной яркости непосредственно в электронном микроскопе с увеличением в несколько сот тысяч раз плотность тока на объекте должна достигать нескольких ампер на сантиметр в квадрате. Чтобы уменьшить нагрев образца, приходится сильно уменьшать облучаемую область до размеров нескольких микрометров. Важным достоинством электронного микроскопа является большая глубина резкости, превосходящая почти на три порядка глубину резкости оптического микроскопа. [c.185]

Задача 1. Рассчитать коэффициент пропускания плитки оптического стекла с показателем преломления п = 1,52, которое поглощает 1% световой энергии на каждом сантиметре пути. Пучок света падает на плитку по нормали к поверхности, толщина плитки х = 5 см. [c.89]

Современные рентгеноскопические экраны обеспечивают четкость изображения благодаря мелкозернистости флюоресцирующего слоя. Экран наблюдения электронно-оптического преобразователя возбуждается электронами, выпущенными фотокатодом и ускоренными высоким напряжением размер же зерен не оказывает большого влияния на уменьшение разрешающей способности электронно-оптического преобразователя. В связи с этим четкость изображения на экране электронно-оптического преобразователя значительно лучше, чем на нормальном рентгеновском экране. Изображение, полученное с помощью электронно-оптического преобразователя, например, фирмы Филипс , имеет разрешающую способность 30 линий на сантиметр в центре экрана и 20 линий на краях. Следовательно, фотографии этого изображения на пленке с достаточно мелким зерном по чувствительности буду лучше прямых рентгеновских снимков. [c.45]

Степень качества и плоскостности магнитооптической гранатовой пленки не представляет особых проблем. Слои граната изготовляются только с тремя-четырьмя дефектами на квадратный сантиметр, и отклонение оптических и магнитных параметров по площади 7,5 сантиметровой пленки составляет только несколько процентов. Статистические отклонения по площади матричного модулятора в основном происходят из-за тонкопленочной технологии изготовления металлических шин, резистивных слоев или ионно-имплантированных областей. [c.50]

Для записи акустических голограмм пригодны разнообразные методы, поскольку имеется много различных методов записи звука. В оптической голографии для записи голограмм обычно берется фотопластинка. Для записи акустической голограммы необходимо иметь акустический эквивалент фотопластинки. Наиболее естественной была бы запись звука прямо на фотопленку. Это возможно. Кусок экспонированной фотопленки можно поместить в слабый раствор фиксажа. Если на пленку, находящуюся в ванночке с фиксажем, воздействовать сильным звуком, в областях с высокой интенсивностью звука процесс закрепления ускоряется. Последующее проявление фотопленки, закрепленной в разной степени, дает изображение, соответствующее уровням звука на ее поверхности. Этот метод использовался для записи интерференционных картин акустических голограмм. Однако он имеет серьезные недостатки, так как записывающийся звук должен иметь очень большую интенсивность (около ватта на квадратный сантиметр), но даже и тогда экспозиция обычно затягивается до получаса. [c.119]

Подобное соотношение остается справедливым и для импульса в форме гиперболического секанса с той лишь разницей, что численный коэффициент 0,39 следует заменить на 0,43. Для пикосекундных импульсов с Го = 1 ПС и f o 1 Вт длина 100 км. Однако для фемтосекундных импульсов < 100 фс и Pq > 1 кВт г, обычно становится < 1 м. В результате значительное укручение волнового фронта импульса может иметь место уже на длине в несколько сантиметров. Оптическая ударная волна, соответствующая бесконечно резкому заднему фронту, никогда не формируется на практике из-за ДГС чем круче становится волновой фронт импульса, тем большее значение имеет дисперсионный член в уравнении (4.3.1), и его нельзя игнорировать. Влияние ДГС на укручение волнового фронта будет рассмотрено в этом разделе несколько ниже. На длину формирования Z, ударной волны также оказывают влияние и потери. В бездисперсионном случае потери световода а задерживают образование оптической ударной волны, а если az > 1, то ударная волна вообще не формируется [40]. [c.99]

После Г. Герца ультракороткие волны в течение долгого времени привлекали внимание лишь одних физиков. В частности, физики конца прошлого столетия тщетно пытались установить непрерывность шкалы электромагнитных колебаний, стремясь получить наиболее короткие волны радиотехническими методами и наиболее длинные волны с помощью оптических источников. Но тогда этого сделать им не удалось. Лишь в 1923 г. А. А. Глаголева-Аркадьева, поместив металлические вибраторы в вязкое масло и возбуждая их электрическими разрядами, добилась получения волн длиной от нескольких сантиметров до 0,080 мм. Этот источник колебаний получил название массового излучателя. Немного позже М. А. Левитская, применяя вибраторы, введенные в парафин, получила волны до 0,030 мм. Обнаружение колебаний в обоих случаях производилось теплоиндикаторами. Для своего времени результаты этих работ были значительным научным достижением, но мало повлияли на развитие техники (колебания получались затухающими, притом ничтожно малой мощности). [c.340]

Решение проблемы снижения пробивного напряжения в лазерах высокого давления было осуществлено посредством перехода от продольного к поперечному (относительно оптической оси резонатора) разряду. Разрядный промежуток в этом случае, как правило, образован двумя длинными L м) электродами, расположенными вдоль оптической оси лазера. Поперечные размеры промежутка определяют апертуру лазерного пучка в зоне генерации и составляют несколько сантиметров, т. е. много меньше L. Лазеры с возбуждением поперечным разрядом и давлением газа порядка атмосферного получили название Transversely Ex ited Atmospheri (Г Л-лазеров). Таким образом, снижение пробивного напряжения t/np при поперечном разряде достигается уменьшением межэлектродного расстояния d и соответственно параметра pd р—давление газа), определяющего зависимость = / pd) по Пашену. [c.49]

На рис. 1 приведена типичная схема установки, используемая для голографического определения размеров частиц. Освещение лучше всего осуществлять импульсным рубиновым лазером этот лазер эбеснечивает время экспозиции 10 с, которое требуется при paspeujennii в несколько микрометров и при средней скорости частиц 100 см/с. Естественно, что более высокие скорости требуют еще меньших экспозиций. Луч света рубинового лазера с модулированной добротностью проходит через пространственный фильтр, коллимируется (следует отметить, что коллимироваиие не является обязательным) и освещает исследуемый объем. Реальный объем, который может быть исследован, зависит от требуемого разрешения, но обычно он равен нескольким кубическим сантиметрам при размерах частиц от 2 мкм и более. Прежде чем записать голограмму, бывает выгодно ввести некоторое увеличение голограммы, чтобы облегчить требование к разрешающей способности регистрирующего материала. Исследуемый объем записывается целиком (на рис. 1 указаны типичные плоскости записи). Детали оптического оборудования таких систем зависят от специфики применения и природы исследуемого явления. [c.669]

Модификация метода Бриджмена (передвижение печки вдоль расплава) использовалась при попытках выраш 1вания монокристаллических нитей в капиллярных световодах с целью создания волоконно-оптических нелинейных преобразователей [112], Таким путем были получены монокристаллы л<егв-нитроанилина длиной до сантиметра. [c.78]

Несмотря на это, оптические плотности всегда измерялись немедлен.чо после обработки серии проб. Для этого применялся денситометр, описанный Селвином [14] оригинальная кювета заменялась 10-миллиметровой, Для измерения весьма малых плотностей иногда применялась 40-миллиметровая кювета для измерения высоких и очень высоких плотностей проявленную смесь иногда приходилось разбавлять. Измеренные плотности выражены в произвольных единицах — в сантиметрах клина денситометра. Калибровка клина дала почти прямолинейную зависимость, однако измеренные численные значения плотности не могут непосредственно сравниваться с обычными диффузными плотностями, полученными для пластинок, пленок и т. д. [c.396]

Для оптического диапазона 10 см " при отсутствии безызлучательных переходов ( 21= 0) и полуширине дисперсионной линии поглощения Avgf=- 0,1 см получаем р (г)Дур>3 10 Дж.см или 3. 10 фотонов в кубическом сантиметре. В ультрафиолетовой, видимой и инфракрасной областях для нелазерных источников излучения это требование не выполняется, типичные значения р (г)Дгр для [c.32]

Габариты вакуумных пространственных фильтров — оптических ретрансляторов (ВПФ-ОР) увеличиваются с возрастанием диаметра пучка. Увеличение фокусного расстояния линз при этом вызывается не только желательностью снижения лучевой нагрузки на диафрагму, но и необходимостью снижения аберраций из-за возрастания светосилы линз. Однако для устранения аберраций этих линз при разумном фокусе 1—3 м и диаметре пучка в несколько десятков сантиметров приходится применять их асферизацию. [c.261]

Вещества, не обладающие естественной оптической активностью, приобретают ее под действием внешнего магнитного поля. Угол поворота плоскости поляризации а в этом случае пропорционален длине пути й света в среде и напряженности магнитного поля Я а = рйН, где р — постоянная, характерная для вещества и носящая название постоянной Верде. Значения р невелики, и требуются достаточно сильные магнитные поля, чтобы эффект был значительным. Например, для сероуглерода р = 0,042, для тяжелого флинта р = 0,06—0,09, если й выражено в сантиметрах, а Я — в эрстедах. [c.101]

КИМ обратным сантиметрам. Передача энергии в молекулярных столкновениях приводит к тому, что система начинает генерировать преимущественно нд линиях с небольшим усилением эффект конкуренции линий). Иными словами, набор лазерных линий ведет себя как одна однородно уширенная линия усиления. Если в резонатор ввести избирательные потери на всех линиях, кроме какой-либо выбранной, то систему можно заставить генерировать на другой линии, не обязательно совпадающей с наиболее эффективной. Поскольку расстояние между спектральными линиями имеет величину порядка нескольких обратных сантиметров, приходится отказываться от использования эталона, так как его область свободной дисперсии по порядку величины совпадает с расстоянием между линиями. В этом случае более предпочтительно применять решетку Литтроу (рис. 7.40, а и 7.41). Ес-ли мы имеем дело с немонохроматическим пучком, то внутрь полости резонатора отражается лишь часть спектра, длина волны которой удовлетворяет соотношению (6.10.2) при а = 0. Остальные компоненты спектра распространяются вне направления оптической оси и поэтому теряются. Вращением решетки можно изменять длину волны излучения, отраженного в резонатор. Ширина полосы генерации твердотельных лазеров [51] может быть сужена, если одно из зеркал заме- [c.557]

Аксиально-симметричные оптические волокна, работающие в одномодовом режиме, на самом деле являются двумодовыми световода ш, поскольку в них могут распространяться две ортогонально-поляризо-ванные собственные моды [например, моды (ЬР ) 1 и (ЬРД в волокне со ступенчатым профилем показателя преломления]. Если оптическое волокно обладает идеальной структурой, то очевидно, что два поляризащюнных состояния вырождаются, т. е. соответствующие им постоянные распространения и /3 совпадают (главные оси J и волокна выбираются произвольным образом). В реальных условиях значения 0 и /Зу очень близки друг к другу, что может вызвать сильное взаимодействие двух ортогонально-поляризованных мод. В свою очередь это взаимодействие приведет к перекачке мощности (которая сопровождается процессом поляризационной конкуренции мод) на очень коротких расстояниях (от нескольких сантиметров до нескольких метров). [c.619]

Оптическая активность. Для наблюдения оптической активности сделайте следующий интересный опыт. Налейте в стеклянную (но не пластмассовую) банку или бокал примерно пятисантиметровый слой фруктового сиропа или концентрированного раствора сахара. Расположите один поляроид под банкой, а второй над ней. Источник света поместите снизу и посмотрите на свет через верхний поляроид. Вы увидите красивые цветные узоры. Чтобы ограничить интервал длин волн, воспользуйтесь красным или зеленым фильтром. (Интервал длин волн, пропускаемый фильтром, можно определить с помощью дифракционной решетки.) Меняйте толщину слоя раствора. Вы обнаружите, что линейно-поляризованный свет останется линейно-поляризованным, но направление поляризации поворачивается примерно на 10° по часовой стрелке на каждый сантиметр раствора. Это явление называется оптической активностью. Попробуем его объяснить. [c.381]

Главную роль объектива глаза, строящего изображение на сетчатой оболочке, играет хрусталик. Кривизна его поверхностей может управляться специальными мышцами. Этот процесс называется акко.чодацией глаза. Аккомодация позволяет сфокусировать па сетчатой оболочке изображения далеких и близких предметов и видеть их достаточно резко. В физиологической оптике (офтальмологии) диоптрией нааывается оптическая сила ф системы, у которой заднее фокусное расстояние/ положительно и в воздухе равно 1 метру. При этом ф = 1 /. Так, бесконечности соответствуют О диоптрий, i метру — i диоптрия, а 25 сантиметрам — 4 диоптрии. Нормальный человек может без усилия видеть резкими предметы, расположенные на расстояниях от 25. см до бесконечности. Про него говорят, что у него запас аккомодации составляет [c.88]

Выше мы отмечали, что для определения качества нелинейных материалов недостаточно обычных методов контроля оптического качества, например, с помощью интерферометра Твай-мана — Грина. Предположим, что используемый нами нелинейный материал обладает самым высоким с точки зрения линейной оптики оптическим качеством, т. е. имеет менее чем одну полосу оптической дисторсии на сантиметр апертуры и длины. Кроме того, считаем, что в данном материале полностью отсутствует поглощение на всех рабочих частотах. Посмотрим теперь, какими другими качествами должен обладать нелинейный материал. [c.99]

Волноводные структуры на основе пленок окислов достаточно хорошо изучены. Наиболее эффективными методами их получения является вакуумное реакционное распыление, ХОГ, термическое окисление в среде кислорода, в ряде случаев анодирование в растворах и плазме разряда [6, 10]. При получении пленок окислов вакуумным распылением наиболее широко применяются методы высокочастотного ионоплазменного и магне-тронного распыления в кислородноаргоновой среде. Этими способами получены волноводные структуры на основе окислов Та, Т1, ЫЪ, Су и др. Оптические потери в них не превышают единиц, а в ряде случаев — долей децибел на сантиметр. Волноводные структуры на основе окислов можно получить способом термического окисления пленок металлов в среде кислорода. Так, на основе пленок 3-Та, нанесенных катодным распылением в атмосфере Аг, после 40 ч окисления в кислороде при 550 С получают л = = 2,2026 с потерями 1 дБ/см при Х = = 0,6328 мкм. Параметры волноводных структур на основе пленок окислов и нитридов представлены в табл. 10.6. [c.175]

Для использования в оптическом мазере розовый рубин подвергается механической обработке и превращается в стержень длиной около четырех сантиметров и диаметром в нолсантиметра. Его торцы с помощью полировки делаются оптически плоскими и параллельными и частично серебрятся. Стержень помещается вблизи импульсной электронной трубки, дающей широкополосный накачивающий спектр. Мейман раньше всех обнаружил, что наиболее сильные из этих ламп, соединенные с мощными источниками питания, могут перевести большинство атомов хрома в возбужденное состояние. До определенного критического уровня накачки ничего не происходит, кроме испускания рубином размытого импульса, типичного для флюоресцентного света. Испускание длится в течение времени, обычного для распада возбужденных атомов. Но за критическим уровнем начинается действие мазерного эффекта — интенсивный импульс красного света длительностью примерно в полмиллисекунды испускается из частично посеребренных торцов. Он указывает на то, что достаточный избыток атомов был накачан в возбужденное состояние, чтобы превысить потери на торцах. [c.10]

В настоящее время, когда уже созданы оптические мазеры, можно сравнить ожидавшиеся параметры испускаемого луча с реально полученными. К этим параметрам относятся мощность, направленность, когерентность и ширина полосы частот. Наибольшее количество информации накоплено о розовом рубиновом мазере. Мощность короткого импульса на выходе достигает 10 ООО ватт для луча сечением менее одного квадратного сантиметра. Образующие луча отклоняются от параллельности менее чем на полградуса. При меньшей мощности расхождение луча уменьшается, примерно до 1/12°. Такая расходимость соответствует размазыванию луча только около метра на километр, и оно может быть уменьшено при пропускании луча через телескоп в обратном направлении. Используя телескопическое уменьшение расхождения, можно спроектировать на Луну пятно света диаметром лишь в 3,2 км. [c.12]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...