Схемы накачки

Другим способом накачки газовой молекулы, который может быть достаточно эффективным, является сверхзвуковое расширение газовой смеси, содержащей данную молекулу газодинамическая накачка). Поскольку эта схема накачки требует довольно долгого и подробного обсуждения, мы отложим ее рассмотрение до гл. 6. [c.109]

В случае оптической накачки свет от мощной некогерентной лампы с помощью соответствующей оптической системы передается активной среде. На рис. 3.1 представлены три наиболее употребительные схемы накачки. Во всех трех случаях активная среда имеет вид цилиндрического стержня, как это обычно встречается на практике. Его диаметр может быть от нескольких миллиметров до нескольких сантиметров, а длина — от нескольких сантиметров до нескольких десятков сантиметров. Лазер, очевидно, может работать в импульсном или в непрерывном режиме, в зависимости от того, является ли лампа накачки импульсной (лампа-вспышка) или непрерывной. Изображенная [c.110]

Рис. 3.16. Наиболее часто используемая схема накачки на основе возбуждения газовым разрядом.

Оптимальная напряженность электрического поля, необходимая для работы импульсного азотного лазера в УФ-диапазоне (Я = 337,1 нм), приблизительно равна 10 кВ/см при типичном рабочем давлении р 30 мм рт, ст, (для сечения трубки 5ХЮ мм). Типичная длина азотного лазера порядка 1 м. Какую из двух схем накачки, представленных на рис. 3,16, вы использовали бы в этом лазере [c.157]

С точки зрения конструктивных особенностей, т. е. имея в виду схемы накачки и размеры стержня, наиболее часто используемые лазеры на стекле с неодимом существенно не отличают- [c.338]

ЧТО необходимо при непрерывной накачке, теперь используется продольная схема накачки, приведенная на рис. 6.33. Жидкая активная среда с красителем имеет вид свободно текущей тонкой струи (диаметром около 200 мкм) в плоскости, перпендикулярной плоскости рисунка и наклоненной под углом Брюстера к оси пучка лазера на красителе. Соответственно и лазерный пучок является линейно поляризованным, причем вектор его электрического поля располагается в плоскости рисунка. Оба пучка —накачки и лазерный — фокусируются в очень маленькое [c.395]

Для молекулярной спектроскопии и волоконной оптики большой интерес представляет спектральный диапазон 1,2—1,6 мкм. Повышение эффективности и стабильности красителей, накачиваемых излучением неодимовых лазеров, разработка специальных схем накачки позволили увеличить энергетическую эффективность пикосекундных лазеров до 10 % для красителей с временем жизни возбужденного состояния в единицы пикосекунд. В [18] сообщается о запуске фемтосекундного лазера (т =300 фс), перестраиваемого в диапазоне длин волн 1,25—1,35 мкм. Синхронная накачка производилась импульсами лазера на гранате с неодимом с активной синхронизацией мод, сжатыми в волоконно-оптическом компрессоре до 5 пс. [c.248]

На рис- 5.4 изображены две схемы формирования импульса накачки с использованием тиратрона и тиристора. В схеме на рис. 5.4,6 использован повышающий импульсный трансформатор для согласования выходных параметров источника накачки с вольт-амперной характеристикой газоразрядной трубки [88]. Успешно могут применяться в схемах накачки импульсных газовых лазеров тиристоры типа ТЧ и ТБ, допускающие высокие скорости нарастания разрядного тока и способные формировать импульсы микросекундной длительности. Обычно тиристоры применяются совместно с импульсными трансформаторами. Высоковольтные высокочастотные тиристоры могут серьезно ограничить область ис- [c.88]

Рис. 3.38. Внешний вид дискового активного элемента (а) и схема накачки (б)

Более общий вариант такой каскадной схемы накачки обоих пассивных обращающих зеркал всего одним пучком (см. рис. 4.12) изучен в [31]. Резонатор состоял из двух обращающих зеркал — простого заднего НЭ2 + 3 для пучков 1 V. 2 V. составного переднего НЭ + НЭ2 + 3) для пучков 4 (2) и 3 (i). При наличии в отклике кристаллов локальной компоненты генерация оказывается дважды невырожденной по частоте. Так, при наложении электрических полей ( о.р) и ( 0, )2 получаем [c.162]

Этот период развития отпаянных ЛПМ характеризуется поиском и созданием новых конструктивных и технологических решений, эффективных электрических схем накачки с целью повышения гарантированной (минимальной) наработки АЭ до 1000 ч и выше, средней мощности излучения до 50-100 Вт при практическом КПД не менее 1%, импульсной мощности излучения до 250-500 кВт, энергии в импульсе до 5-10 мДж. Проведены исследования пространственных и временных характеристик выходного излучения ЛПМ с такими уровнями мощности для разных оптических систем как в режиме генератора, так и в режиме усилителя мощности. Разработка мощных и надежных ЛПМ с высоким качеством излучения стимулировалась потребностью создания отечественных технологических установок для разделения изотопов, для высокопроизводительной прецизионной обработки материалов электронной техники, а также для создания медицинских установок [130, 131, 133-174. [c.25]

В 1982 г. в лабораторных условиях были оставлены для проверки сохраняемости два АЭ ГЛ-201 с металлокерамической оболочкой. За 20 лет хранения разгерметизации приборов не произошло и чистота газа сохранилась. Параметры АЭ практически не изменились. Об этом свидетельствуют и кривые / и 2 на рис. 2.26, отражающие зависимость средней мощности излучения от мощности, потребляемой от выпрямителя источника питания при ЧПИ 8 кГц. Схема накачки при снятии [c.70]

Кривые зависимости КПД АЭ от вводимой в него мощности представлены на рис. 3.13. Как видно, при прямой схеме накачки максимальное значение КПД в оптимальном стационарном тепловом режиме (Тк = 1550°С) составило 1,1% (/) (Рдэ = 1,84 кВт), в переходном режиме 1,2% (3) (Раз = 1,4 кВт), со схемой емкостного удвоения напряжения 1,84% (2) (Рдэ = 2,0 кВт) и 2,9% (4) (Рдэ = 0,7 кВт). [c.93]

Схема накачки (а) и хода лучей (б) в рубиновом лазере [c.321]

Схемы энергетических уровней и схемы накачки виды уширения линий [c.44]

Выведите уравнения типа (5.44) и (5.45) или (5.67) и (5.68) для более общего случая трехуровневых атомов со схемой накачки, приведенной на рис. 2.9. [c.127]

Наиболее распространенная схема резонатора изображена на рис. 5.7 а. Она применяется как для твердотельных лазеров, так и для лазеров на красителях с ламповой накачкой [24]. Резонатор длиной 1 м образован 80%-ным плоским (9) и глухим сферическим (5) зеркалами. В качестве активного элемента (6) используются кристалл с центрами окраски, стекло с неодимом, кювета с красителем, кристалл александрита и др. Накачка осуществляется лампами-вспышками (7) или внешним лазером (1) в коллинеарной схеме накачки через фокусирующую линзу (2). Кювета с исследуемым веществом 8) длиной 50 см помещена внутрь резонатора, призма из стекла ТФ-10, СТФ-2 4) используется в качестве дисперсионного элемента. [c.126]

Схема накачки космического мазера на молекулах ОН. а — принципиальная трёхуровневая схема переход 1-3 — накачка, г-3 — сток, 1-г — мазерный переход. 6 — схема НН,-накачки в сильных мазерах ОН. Показана цепочка ИК-переходов, которая приводит к инверсии населённостей Л-дублета основного состояния ОН. Пау и — вращательные уровни, [c.26]

Лазеры на HF могут работать как в импульсном, так и в непрерывном режиме. В импульсных лазерах атомарный фтор создается за счет столкновений между донорами фтора и электронами, образующимися либо за счет электрического разряда, либо с помощью дополнительного генератора электронного пучка. В промышленных приборах в качестве донора фтора применяется молекула SFe и используется электрический разряд. Схема накачки аналогична схеме TEA СОг-лазера (рис. 6.21) при этом для создания более однородного разряда используется также УФ-предыонизация. Однако выходная энергия такого устройства значительно ниже, чем поступающая в лазер энергия электрической накачки. Отсюда следует, что в данном лазере лишь часть выходной энергии берется из энергии химической реакции. Однако заметим, что при использовании молекулярного фтора вместо SFe возникает цепная реакция и выходная энергия лазера может существенно превосходить энергию электрического разряда. В этом случае лазер с большим основанием можно считать химическим. В непрерывных лазерах и при высоких мощностях (как, например, в системах, применяемых в военных целях) используется молекулярный фтор. Фтор подвергается тепловой диссоциации в плазмотронном нагревателе и затем истекает через сверхзвуковые сопла (до чисел Маха около 4). Затем в поток подмешивается молекулярный водород, чтобы вступить в цепную реакцию, описываемую уравнениями [c.400]

Оптические схемы накачки и резонаторы ГЛОН [c.136]

Оптическая схема накачки. Резонатор (блок III). В расчетах энергетических характеристик излучения ГЛОН блок II рассматривается как блок входной информации. Задаваясь необходимой длиной волны генерации ГЛОН и конкретной активной средой, можно определить на осное анализа (см. п. 3.3) вариант оптической схемы накачки, который обеспечит наибольшую эффективность процесса генерации в ГЛОН. Оптическая схема накачки включает в себя дифракционные решетки, отражающие и формирующие поле накачки зеркала и собственно резонатор ГЛОН. Выбор резонатора может быть основан на результатах расчета открытого или волноводного резонатора (пассивного или активного), как самостоятельной задачи с учетом заданной длины волны генерации и требований, предъявляемых к характеристикам излучения ГЛОН. Как и схема. ГЛЭВ, структурная схема ГЛОН реализуется по основным этапам, приведенным на рис. 2.7. Характеристики этих этапов для схемы ГЛОН полностью совпадают с характеристиками схемы ГЛЭВ. [c.155]

Выбор оптимальной схемы накачки твердотельного лазера и отдельных элементов системы является трудной инженерной задачей ввиду необходимости комплексного рассмотрения параметров элементов и их влияния на термооптику лазера. Ниже изложены некоторые особенности выбора элементов системы накачки, связанные в основном с требованиями получения высокой эффективности осветителей и создания в активных элементах тепловых полей, приводящих к малым или компенсируемым термооптическим искажениям. [c.118]

Воспроизводимость параметров. На рис. 2.13 изображена мощность излучения АЭ ГЛ-201 при использовании разных тиратронов типа ТГИ 1-2000/35 (условно они обозначены номерами 1, 2,...) при одинаковом напряжении накала водородного генератора и катода тиратрона t/н.к = н.г = 6,5 В. Параметры схемы накачки Снак = = 2200 пФ, ЧПИ 8 кГц, рме = 250 мм рт. ст. Как видно из рис. 2.13, разброс средней мощности излучения достигает 25%. [c.61]

На рис. 4.8 представлены зависимости средней мощности излучения суммарного пучка (/), второго пучка сверхсветимости 2) и резонатор-ных пучков 3, 4 и 5) при работе с телескопическим HP от его увеличения М при прямой схеме накачки с ЧПИ 10 кГц. Первый пучок сверхсветимости ( геом = 50 мрад) из-за незначительной мощности не рассматривается. При изменении увеличения М в диапазоне 5 М 300 суммарная мощность излучения (/) уменьшилась с 15 до 11,8 Вт в 1,3 раза), мощность некогерентного пучка сверхсветимости (2) возросла с 2,5 Вт (17% общей мощности) до 8,4 Вт (71%). Мощность первого резонаторного пучка (3) уменьшилась с 11 Вт (73%) до 1,6 Вт (13,5%), мощность второго пучка (4) сначала увеличилась с 1 Вт (7%) до 3 Вт (24%) при М = 150, а потом снизилась до 2,1 Вт (18%). [c.121]

Рис. 4.8. Зависимость средней мощности пучков излучения при работе с телескопическим HP от его увеличения М при прямой схеме накачки с ЧПИ 10 кГц 1 — суммарный пучок 2 — второй пучок сверхсветимости 3, 4, 5 —

Эксперименты проводились с отпаянным АЭ ГЛ-201 и ГЛ-201Д. АЭ ГЛ-201 испытывался с прямой схемой накачки и со схемой удвоения напряжения, ГЛ-201Д — только со схемой удвоения напряжения при ЧПИ 8,7 кГц. Потребляемая мощность от выпрямителя источника питания для АЭ ГЛ-201 с прямой схемой составляла 2,6 кВт, со схемой удвоения напряжения — 3,3 кВт, для ГЛ-201Д со схемой удвоения напряжения — 4,3 кВт. [c.124]

На рис. 4.11 приведены экспериментальные зависимости средней мощности излучения в качественном (/, 3, 5) и фоновом 2, 4, 6) пучках сверхсветимости, а на рис. 4.12 — расчетные (1, 5) и экспериментальные 2, 6) зависимости расходимости качественного пучка (D = = 2 см) и зависимости плотности мощности излучения в пятне фокусировки (.5, 4, 7) от радиуса выпуклого зеркала для АЭ ГЛ-201 и ГЛ-201 Д. По мере уменьшения радиуса зеркала R мощность и расходимость качественного пучка падают, стремясь соответственно к нулю и дифракционному пределу 0диф = 0,07 мрад. Для АЭ ГЛ-201 с прямой схемой накачки изменение радиуса кривизны зеркала R от 10 до 0,6 см [c.126]

Рис. 4.12. Расчетные (/, 5) и экспериментальные 2, 6) зависимости расходимости качественного сколлимированного пучка с диаметром D — Вк — 2 сш и плотности мощности излучения в пятне фокусировки (5, 4, 7) от радиуса кривизны выпуклого зеркала для АЭ ГЛ-201 (1-4) и АЭ ГЛ-201Д (5-7). Кривая 3 снята при прямой схеме накачки

Таким образом, добавление водорода в АЭ Кристалл LT-40 u привело к увеличению мощности излучения в 1,4 раза (с 27 до 38 Вт), практического КПД — в 1,5 раза, температуры разрядного канала — на 50 °С. КПД возрастает заметнее, чем мощность излучения, что объясняется уменьшением потребляемой мощности с 3,6 до 3,4 кВт. То есть добавление водорода приводит к улучшению согласования АЭ с элементами схемы накачки (в первую очередь, уменьшаются потери в тиратроне). Примерно так же изменяются характеристики ЛПМ при добавлении водорода в газовую среду АЭ Кристалл LT-30 u и Кристалл LT-50 U . (Осциллограммы импульсов напряжения и тока разряда для этих АЭ представлены на рис. 8.7 [26, 173, 174].) Мощ- [c.216]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...