Диаграмма состояния гелия

Диаграмма состояния гелия существенно [c.785]

Для гелия равновесие твердой, жидкой и газообразной фаз вообще невозможно. Диаграмма состояний гелия приведена на рис. 44. Кривая, разделяющая области существования жидких модификаций гелия — Не I и Не II, есть линия фазового перехода второго рода (см. 28). [c.141]

Рис. 8.6. (р—Г)-диаграмма состояний гелия Не [c.165]

Рис. 1. Диаграмма состояния гелия (р, атм Г, °К) в области Не I жидкий гелий не обладает свойством сверхтекучести, характеризующим только низкотемпературную модификацию Не II граница между двумя фазами жидкости Не I и Не II называется -линией, а точки на этой линии — Х-точками при различных давлениях).

Диаграмма состояния жидкого гелия является уникальной в том смысле, что кривые насыщенного пара и плавления нигде не пересекаются. Отсутствие тройной точки не является, однако, единственной отличительной особен- [c.817]

Если даже отвлечься от явлений, связанных с ).-переходом, изучение диаграммы энтропии гелия очень существенно. Поскольку оказалось, что гелий под давлением насыщенного пара остается жидкостью даже при абсолютном нуле, возник вопрос, каким же способом осуществляется здесь состояние наибольшего упорядочения, к которому при абсолютном нуле должны [c.821]

Диаграмма состояния Re-Ru построена в работе [1] и представлена на рис. 502. Сплавы выплавляли в дуговой печи в атмосфере гелия из брикетов, предварительно спрессованных в требуемых соотношениях порошков исходных металлов и спеченных при 1200 °С. Чистота исходных металлов 99,8 % (по массе). Сплавы исследовали методами микроструктурного и рентгеноструктурного анализов, измерением температуры плавления и твердости. Были изучены литые и деформированные сплавы после ряда отжигов и закалки при 2000, 1500 и 1000 °С с выдержкой 1, 2 и 30 ч соответственно [1]. [c.119]

Методами термического, рентгеновского и микроструктурного анализов в работе [1] исследовали фазовые равновесия в богатой Sm части диаграммы состояния системы Sm-Zr. Сплавы готовили плавлением в индукционной печи в танталовых тиглях в среде гелия. [c.324]

Отметим еще некоторые особенности диаграммы состояний. Кривая равновесия жидкой и газообразной фаз оканчивается в критической точке Рк, 7к, в которой исчезает разница между жидким и газообразным состоянием вещества. Кривая равновесия между твердой и газообразной фазами для всех веществ, кроме гелия, подходит к началу координат. Кривая равновесия между жидкой и твердой фазами, по-видимому, нигде не обрывается, а уходит в бесконечность, так как различие между твердой (симметричной) фазой и жидкой (несимметричной) фазой не может i исчезнуть. [c.141]

Рис. 8. Диаграмма состояния смеси изотопов гелия Т — X) при давлении насыщенного пара.

Диаграмма состояния системы — ТЬ, построенная по результатам исследований, выполненных методами термического, микроструктурного и рентгеновского анализов, измерением твердости, электросопротивления и исследованием магнитных свойств, приведена на рис. 489 [3, 4]. Сплавы выплавляли в дуговой печи в атмосфере гелия из иттрия и тербия чистотой 99,6 и 98,5— [c.773]

Диаграмма состояния. Строение сплавов иттрия с титаном изучали в работах [1—8]. В этих работах, выполненных методами термического [3, 4, 6], микроструктурного [I—6, 8] и рентгеновского [4] анализов, а также путем измерения твердости 1, 3, 4, 6], электросопротивления [4, 5] и определением температуры плавления [5], было согласно установлено, что иттрий и титан полностью смешиваются в жидком состоянии, а при затвердевании образуют эвтектическую смесь двух ограниченных твердых растворов. Сплавы приготовляли плавкой в дуговой печи в атмосфере гелия [3, 4, 6] или аргона [5]. [c.776]

Диаграмма состояния. Диаграмма состояния системы У — Ег, построенная по результатам исследований, выполненных методами термического, микроструктурного и рентгеновского анализов и измерением твердости и электросопротивления, приведена на рис. 509 [1—3]. Сплавы выплавляли в дуговой печи в атмосфере гелия из иттрия Вес. /Лт и эрбия чистотой 99,6 и 98% соответ- [c.808]

Гелий, диаграмма состояния 347 Гелий П, нормальная компонента 347—349 [c.381]

Дуговая плавка плутония с графитом. Монокарбид и полуторный карбид плутония получают сплавлением металлического плутония и спектрально чистого графита в дуговой печи в водоохлаждаемом медном тигле с помощью вольфрамового электрода в атмосфере очищенной смеси аргона и гелия [11. Карбиды можно также получить при плавлении металлического плутония в дуговой печи с графитовым расходуемым электродом. Метод плавления применяют для получения очень чистых по кислороду и азоту карбидов, так как эти примеси, если и вносятся в незначительном количестве с исходными материалами, почти полностью удаляются при плавке. Этим способом пользуются при выплавке сплавов для исследования диаграмм состояния и различных свойств карбидов плутония. Для получения однородных слитков, особенно с высоким содержанием углерода, слитки неоднократно (5—6 раз) переплавляют. [c.268]

В отличие от Не (см. рис. 1 в ст. Гелий жидкий), на диаграмме состояния Не обнаружены две сверхтекучие фазы ( 4 и В). Переход норм, ферми-жидкости в любую из этих фаз представляет собой фазовый переход [c.664]

S-кривой /1 /-диаграммы (рис. 6-23). Все же и здесь /г/-диаграмму возможно использовать для определения S-состояния и движущей силы массообмена, поскольку теперь S-точка расположена на пересечении линии GF с заданной изотермой Ts газовой фазы. Сказанное проиллюстрируем примером, аналогичным 3-17, 3-20 и 3-25, где рассматривалось охлаждение пористой поверхности соответственно воздухом, гелием и водородом. [c.268]

Совершенно особое место в теории теплообмена занимает теплоотдача к жидкому гелию, находящемуся в сверхтекучем состоянии. Основной изотоп гелия Не сохраняется в жидком состоянии вплоть до температуры абсолютного нуля. При этом существуют два фазовых состояния жидкого гелия, которые принято называть Не-1 и Не-П. На / , Г-диаграмме (рис. 5.40) эти две фазы разделяет Х-линия. Она имеет общую точку (Х-точка) с кривой насыщения с координатами = 2,172 К,р) = [c.355]

Соотношение между различными фазами гелия можно видеть на Р — Г-диаграмме и поверхности уравнения состояния, показанными на фиг. 123. Вдоль кривой давления насыщенного пара /.-переход происходит при температуре Т и удельном объеме которые равны соответственно [c.414]

Так как при термодинамическом исследовании калорическое уравнение состояния должно быть задано, приведем экспериментальные данные, касающиеся одного из самых характерных -переходов — перехода НеП- Не (фазовая диаграмма гелия представлена на рис. 58), для которого эта особенность теплоемкости [c.141]

Диаграмма состояния. Было найдено, что кривая плавления гелия выше 2,5° К круто поднимается вверх с повышением температуры. Экстраполяция этой кривой в сторону низких температур не исключала возможности существования тройной точки. Однако значения давлений илавления, измеренные ниже 2,5° К, показывали явное отклонение от возможной экстраполяции в сторону более высоких давлений. Тамани [4] нашел, что соотношение между давлением плавления (фиг. 1) и абсолютной температурой имеет вид [c.785]

Позднее было сделано много тщательных измерений по установлению диаграммы энтропии и диаграммы состояния жидкого гелия, которые будут подробно рассмотрены ниже. Проведенные работы не содержат каких-либо новых открытий, однако они подчеркивают значение условий фазового равновесия при низких температурах между жидким и твердым гелием. Согласно третьему закону термодинамики, энтропия жидкой фазы, так же как и твердой, при абсолютном нуле должна обращаться в нуль. Х-аномалия в теплоемкости указывает на очень быстрое убывание энтропии в интервале нескольких тысячных градуса ниже Х-точки. Независимо от того, каким путем устанавливается упорядочение в этой области (что само по себе является чрезвычайно интересным вопросом), убывание энтропии должно сказаться на форме кривой плавления. Изменение давления плавления с температурой, согласно уравнению Клаузиуса — Клапейрона, равно отношению изменения энтропии к изменению объема. При исчезновении разности энтропий между жидкой и твердой фазами это отиошепие обращается в нуль. Поэтому, как было указано Симоном [13], изменение в наклоне кривой плавления тесно связано с явлением Х-иерехода, так как при этих температурах энтропия жидкости падает до значений, близких к энтропии твердой фазы. [c.788]

Исследование взаимодействия Fe с Zr начато еще в 1928 г. Х , однако окончательно диаграмма состояния системы Fe—Zr не построена до сих пор. Различные исследователи [1—22] сообщают об образовании промежуточных фаз, число, стехиометрия и кристаллическая структура которых не всегда совпадают. Для исследования, как правило, были использованы материалы высокой чистоты — иодидный цирконий, электролитическое или армко железо спланм выплавляли в дуговой печи в атмосфере аргона, в индукционной печи во взвешенном состоянии в атмосфере гелия, в электроннолучевой печи в вакууме. Исследования проводили методами конического, рентгеновского фазового, дифференциального терм нм сякого анализов, а также измерением твердости, магнитного аналн.за, Мессбауэровской спектроскопии и др. [c.586]

Рассмотрим (р—7 )-диаграмму состояния изотопа гелия Не (рис. 8.6). При нормальном давлении Не даже при О К не переходит в твердое состояние, оставаясь жидкостью. Причина этого связана прежде всего с незначительной величиной энергии связи атомой гелия. Атом гелия, как и атомы других инертных газов,- имеет замкнутую электронную оболочку, и-взаимодействие между атомами обусловлено слабыми силами Ван-дер-Ваальса. В результате даже при О К энергии атомовг [c.167]

Вичницки и Стубичан [8] изучили диаграмму состояния системы в области концентраций от О до 50 мол.% MgO, пользуясь соосажденными гелями гидроокислов. Особое внимание этих авторов было обращено на механизм распада кубических твердых растворов. Диаграмма состояния системы MgO—ZrOg приведена на рис. 379. Эти авторы оконтурили, но-видимому, более точно область кубических твердых растворов, распространив эту область до чистой двуокиси циркония. Инверсия тетрагональных твердых растворов в кубические для сплава, содержащего 2 мол.% MgO, происходит при 2343+2°, для сплава с 5.5 йол.% MgO — при 2280+9°. [c.425]

Во всем интервале составов диаграмма состояния этой системы была впервые исследована в работе [2]. Сплавы для исследований были выплавлены в дуговой печи в атмосфере очищенного гелия из иттрия и олова чистотой 99,0 и 99,9% соответствеино. Исследование проводили методами термического, микроструктурного и рентгеновского анализов, а также определением температур плавления (капельным методом) и измерением твердости. В этом исследовании были подтверждены данные [1] о наличии со единения УгЗп и образовании им эвтектики с твердым раствором на основе иттрия ( 19% 8п, 1310°). Температура плавления УгЗп была определена равной 1880°. В области богатых оловом сплавов было обнаружено второе химическое соединение с 67 (60,34 ат.) % 5п, образующееся по перитектической реакции при 1120° и вступающее в эвтектическую реакцию с оловом при (232 7)° (вырожденная эвтектика). Взаимная растворимость олова и иттрия в твердом состоянии была определена равной 1% 5п и 0,3% . Влияние олова на полиморфное превращение иттрия в этой работе не исследовали. [c.740]

W SO 80 30 35 Ш строена диаграмма состояния системы. Сплавы выплавляли в дуговой печи из йодидного тория чистотой 99,95% и иттрия чистотой 97,5%, гомогенизировали в вакууме при температурах несколько ниже кривой солидус с выдержкой 30 минут и закаливали в токе гелия. Этими исследованиями было установлено, что иттрий и торий полностью смешиваются в жидком состоянии. При затвердевании высокотемпературные модификации этих металлов образуют непрерывный ряд твердых растворов ( -фаза), а низкотемпературные — два ограниченных твердых раствора (а-У) и (a-Th) с широкими областями гомогенности. Распад -фазы на (а-У) и (a-Th) происходит по эвтектоидной реакции при 1375° и 75 (53,5 ат.)% Th. Границы двухфаэ. ной области при комнатной температуре проходят при 69 и 81% Th (46,06 и 62,03 ат.% 7h). [c.780]

MgO. Частичное исследование диаграммы состояния системы РиОг — М 0 было проведено на образцах, термообработанных в нейтральных атмосферах аргона и гелия, и, следовательно, фактически была исследована система Ри01,1в — Mg0 вследствие инконгруэнтного испарения кислорода [50]. В системе не обнаружено промежуточных фаз. Эти результаты подтверждены исследованием системы с среде кислорода [47]. Эвтектической точке соответствуют состав 40 мол.% РиОг и температура плавления около 2260° С. В нейтральной атмосфере температура плавления составов, близких к эвтектическому, приблизительно на 100° ниже по сравнению с температурой плавления в атмосфере кислорода. Максимальная растворимость РиОг в MgO в твердом состоянии равна 0,21 0,2 вес.% (32+ 1,5 мол.%). [c.132]

Точки, характеризующие параметры состояния многих веществ, применяемых в тепло- и хладотехнике, располагаются на S — Т-диаграмме справа от кривой ннверсин, поэтому при адиабатном дросселировании их температура понижается. Только дросселирование водорода и гелия при температуре окружающей среды приводит к их нагреванию, так как температура инверсии этих газов значительно ниже комнатной. [c.26]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...