Глубина проникновения высокочастотного

Согласно этой формуле, сопротивление тонкой проволоки не зависит от средней длины свободного пробега электронов в массивном образце ме-талла ). Подобным же образом при о// < 1, где о— глубина проникновения высокочастотного поля (угловой частоты ш), наблюдаемое сопротивление становится независимым от сопротивления массивного металла, измеренного при постоянном токе, в то время как по классической теории при высоких частотах оно должно быть пропорционально [c.209]

Глубина проникновения высокочастотного магнитного поля 204, 209 [c.927]

Величина называется глубиной проникновения высокочастотного тока в проводник. [c.125]

Это соотношение справедливо и для полых цилиндров, которые чаще всего применяются в качестве электродов (особенно аноды усилительных ламп), до тех пор, пока толщина их стенок больше, чем глубина проникновения высокочастотного поля (см, ниже). [c.492]

Зависимость глубины проникновения высокочастотного магнитного поля от частоты (/), материала электродов [c.494]

Глубина проникновения и высокочастотное сопротивление сверхпроводящего миния. [c.674]

Высокочастотный индукционный нагрев — Глубина проникновения тока 14—169 — Эффект близости 14—169 [c.275]

Выбор режима высокочастотного нагрева. Независимо от выбранного способа обработки нагрев слоя 6 может быть осуществлён при различных значениях Л удельной мощности АР и времени нагрева /. С повышением частоты уменьшается глубина проникновения тока в сталь и понижается величина необходимой удельной мощности ДР, выделяемой в каждом сл2 нагреваемой поверхности. Для того чтобы нагреть слой S, имеющий значительно большую толщину, чем глубина проникновения р, используется теплопроводность стали. Время нагрева при повышении частоты питающего тока f возрастает, но при этом также может быть увеличена поверхность, подвергаемая одновременному нагреву F, за счёт снижения величины требуемой удельной мощности ДР. [c.171]

Толщина токонесущего слоя индуктора при высокочастотном нагреве весьма мала. Глубина проникновения тока в красную медь при температуре 20° определяется по формуле [c.172]

Поверхностный эффект. Глубина проникновения тока. Поверхностный эффект проявляется в неравномерном распределении переменного тока по сечению проводника. Наибольшая плотность тока наблюдается у наружной поверхности проводника. По мере удаления от наружной поверхности плотность тока плавно уменьшается. Чем выше частота, тем быстрее снижается плотность тока. При весьма высокой частоте ток проходит лишь по тонкому поверхностному слою проводника. Поверхностный эффект существенно увеличивает активное сопротивление проводников, что значительно усложняет передачу переменного тока. Однако поверхностный эффект позволяет сконцентрировать выделение энергии в поверхностных слоях нагреваемого изделия, что важно при осуществлении процессов закалки, высокочастотной сварки и т. д. [c.6]

В коаксиальных кабелях электромагнитное влияние, помехозащищенность от внешних и взаимных влияний имеют другой характер, отличный от симметричных кабелей. Это обусловливается конструкцией коаксиального кабеля, который за счет смещения электромагнитной энергии внутрь его обладает повышенной защищенностью, так как мешающие высокочастотные электромагнитные колебания от внешних помех проникают и распространяются только по наружной части внешнего проводника. Основной ток концентрируется на внутренних поверхностях проводников, а токи помех — на наружной стороне внешнего проводника (рис. 44), причем чем выше частота, тем меньше глубина проникновения тока в толщу металла и тем лучше защищен [c.68]

Оплавление покрытий без нагревания изделий в целом требует для своего осуществления специальной аппаратуры, позволяющей получать высокие температуры лишь на небольших участках поверхности. Этому условию удовлетворяет высокочастотный индукционный метод эмалирования [82]. Процесс может быть легко механизирован. Чтобы оплавить покрытие достаточно нагреть лишь поверхностный неглубокий слой металла непосредственно под покрытием с помощью индуктора. Глубина проникновения б индуктированного тока в металл равна [c.66]

Фиг. 226. Изменение магнитной проницаемости и глубины проникновения тока во время высокочастотного нагрева.

Представим себе тонкий образец с толщиной, меньшей глубины проникновения, на который падает высокочастотная электромагнитная волна. Как уже отмечалось в 19.3, в нем возникает, в частности, нормальный ток / = а , который приводит к омическим потерям. В единицу времени электронная система получает [c.414]

Высокочастотная сварка осуществляется током частотой 70 - 450 кГц при изготовлении труб диаметром 6 - 530 и толщиной стенки 0,5 - 10 мм. На станах для изготовления кабельных оболочек используют ток частотой 1750 кГц. Достигаемая скорость сварки труб из углеродистых и легированных сталей, цветных металлов и их сплавов 200 м/мин и более. Токами высокой частоты осуществляют поверхностный нагрев кромок трубной заготовки в очень тонком слое. Глубина А проникновения тока в сталь зависит от частоты /тока и температуры нагрева кромок [c.673]

В-третьих, при определенных условиях в металлах наблюдается так называемый аномальный скип-эффект (пли новый вид скин-эффекта ), который правильнее было бы называть масштабным эффектом при высокой частоте. В этом случае в рассмотрение вводится размер 8, который соответствует глубине проникновения высокочастотного магнитного поля в металл. До тех пор пока //о<1, справедлива классическая теория, и сопротивление образца, связанное со скин-эффектом , может быть вычислено обычным путем. Однако при важную ро.яь в этом явлепип начинает играть средняя длина свободного пробега, и создается положение, в значительной степени аналогичное тому, при котором проявляется нормальный масштабный эффект. Для изучения этого явления снова возникает необходимость проводить измерения в низкотемпературной области. [c.204]

Мнения о том, какой из методов чернения жести Р2 наиболее выгоден, до сих пор различны. Оригинальный и возможно наилуч-(ший метод Телефункен состоит в том, что детали, изготовленные из блестяшей жести Р2 и уже сваренные, промывают в трихлорэтиле-не и потом без предварительного обезгаживания монтируют в электронную систему. Чернение производится уже на откачном автомате высокочастотным отжигом анода при температуре выше 680° С, т. е. немного выше точки плавления алюминия (658° С)Воедствие того что глубина проникновения высокочастотного магнитного поля при частоте обычных генераторов значительно больше, чем глубина алюминиевого покрытия (см. 9-2), высокочастотное поле мгновенно проникает также и в слой железа и быстро раскаляет его вслед- ствие высокой магнитной проницаемости железа (ц I) до температуры чернения (680° С), которая все же ниже температуры магнитного превращения Ре (768° С (г=1)-Поэтому чернение жести Р2 легко удается производить в вакууме в смонтированных [c.330]

Наибольшее лрименение в ОВЧ системах получила пластинчатая симметричная линия. (рис. 55,а) из-за простоты и удобства изготовления на ее основе различных узлов СВЧ схем. Центральный проводник, а во миогих случаях и наружные проводники пластинчатой линии могут быть изготовлены из металлической фольги или нанесены на диэлектрик в виде тонкого (0,05—0,1 мм) слоя металла печатными методами. Необходимо подчеркнуть, что толщина металла 0,05—0,1 ММ превышает толщину поверхностного слоя или глубину проникновения высокочастотного тока в металл 1(для меди, латуни) больше чем на порядок, поэтому высокочастотные омические потери при этой толщине будут практически такими же, как и при бесконечной толщине этого металла (см. та бл. 2). [c.80]

Экспериментальные доказательства необходимости упомянутой связи не очень многочисленны, но весьма убедительны. Во-первых, это—изменение глубины проникновения магнитного поля с концентрацией примесей индия (последняя изменяется от нуля до 3% см. гл. VIII). Наблюдалось уменьшение глубины проникновения почти в 2 раза, хотя в критической температуре не было заметно почти никакого изменения. По мнению Пиннарда, изменение глубины проникновения поля означает уменьшение длины свободного пробега электронов благодаря наличию примесей атомов индия и соответствующее уменьшение длины когерентности. Во-вторых, это—изменение глубины проникновения поля в монокристалле олова в зависимости от его ориентации ). Глубина проникновения имеет максимум, когда угол 6 между осью кристалла и осью четвертого порядка равен 60° и уменьшается для всех других углов (см. гл. VIИ). Это изменение не может быть объяснено предположением о тензорном характере параметра Л в уравнении Лондона, поскольку такое предполоягение приводило бы к монотонной зависимости от величины угла. Пиппард наблюдал соответствующее изменение в высокочастотном сопротивлении нормального олова, что опять не может быть объяснено простым учетом тензорного характера проводимости для объяснения приходится привлекать теорию аномального скин-эффекта. В последнем случае средняя длина свободного пробега электрона больше толщины скин-слоя, так что электрическое поле, действующее на электрон, существенно изменяется на протяжении длины свободного пробега. В-третьих, это—зависимость глубины проникновения поля от параметров металла данная зависимость будет рассмотрена позднее с позиции модифицированной теории Пиппарда (см. п. 26). [c.705]

Для магнитомягких материалов величина проницаемости может дос-гигать очень больших значений, что, вместе с высокими значениями частоты, может приводить к малым глубинам проникновения электромагнитного поля - меньше, чем радиус микропровода или толщина ленты. Тогда высокочастотный ток будет протекать только в приповерхностном слое образца (так называемый скин-эффект), что приводит к увеличению импеданса образца. Заметим, что переменный ток создает циркулярное магнитное поле, перпендикулярное направлению тока, поэтому на скин-эффект оказывает влияние магнитная проницаемость в поперечном (перпендикулярном) направлении. Приложение продольного магнитного поля уменьшает поперечную проницаемость ц, увеличивает 8 и уменьшает импеданс. [c.559]

Особенности магнитного резонанса в металлических ферромагнетиках обусловлены наличием в них электронов проводимости. Благодаря скин-эффекту индуцированная высокочастотным магнитным полем намагничивае-мость неоднородна по объему образца, что ведет к уширению линии ФМР-поглощения. По порядку величины ширина линии равна Дсо == =[Х0с(а/5) 1 , где 9с = (2я РвЛ)/аШа х— константа порядка температуры Кюри А — параметр обменного взаимодействия Мо — намагниченность насыщения а — постоянная решетки б — глубина проникновения электромагнитного поля в металл. Количественные оценки показывают, что обменное взаимоден-. ствие электронов расширяет линию ФМР примерно до 10 А/м при комнатной темп атуре, [c.182]

Сущность высокочастотного нагрева заключается в том, что деталь, подлежащая нагреву, перемещается в переменном магнитном поле, создаваемом индуктором (катушкой) при пропускании через него переменного тока высокой частоты. По закону электромагнитной индукции в части детали, находящейся в магнитном поле, индуцируется ток, который имеет такую же частоту, как и ток, пропускаемый через индуктор. Глубина проникновения индуцированного тока зависит от его частоты чем больше частота, тем меньше глубина проникновения тока. Благодаря тепловому действию тока происходит быстрый (обычно в течение 2—5 сек) нагрев поверхност- Ного слоя детали, в котором возбуждаются токи. Эти особенности индукционного нагрева используются при различных приемах восстановления и упрочнения деталей машин. [c.437]

Кроме компактных электродов, широко применяются самоспекаю-щиеся массы. Специальные массы, для электродов ферросплавных печей спекаются в процессе работы. Если после обжига при температуре 900° С удельное электросопротивление составляет 60— 70 ом-мм 1м, то после работы в зависимости от расстояния от рабочего участка в пределах до 1,5 м электросопротивление уменьшается до 29 ом-мм 1м при комнатной температуре [80]. Температурный ход этих кривых показывает, что только в зоне максимальной рабочей температуры имеется минимум (20 ом-мм м), соответствующий температурному интервалу 800—1000° С. Остальные кривые при исследовании до температур 1400° С дают плавное снижение величины удельного электросопротивления. Самоспекающиеся электроды для крупных ферросплавных печей достигают в диаметре 2 ж и позволяют пропускать токи до 50 тыс. а [61]. Нагреватели индукционных установок представляют собой цилиндры или тигли различных размеров, изготовленные из графита. Как правило, толщина стенки выбирается в зависимости от используемой частоты тока с тем, чтобы она была больше, чем глубина проникновения. В противном случае высокочастотное поле будет частично нагревать изделие, что затруднит достижение равномерной температуры на нем. На рис. 29 представлена индукционная печь с графитовым нагревателем, а в табл. 75 приведены данные индукционных печей с нагревателями из графита [145]. [c.100]

May [1279, 1280] использовал расшатывание структуры металла под действием ультразвука для улучшения и ускорения процесса азотирования сталей. Скорость диффузии азота в сталь при обычно применяемых температурах весьма мала. Так, например, по данным Мейера и Эй-лендера [1354], для проникновения азота на глубину 1 мм в сталь, содержащую 0,3% С, 1,12% А1 и 1,43% Мп, нужно при температуре 550° приблизительно 48 час. Согласно данным May и Гийе 1764], при воздействии высокочастотных звуковых колебаний глубина и скорость проникновения азота существенно возрастают. Так, например, у хромо-никелево-молибденовой стали, подвергшейся в течение 9 час. облучению звуком в атмосфере аммиака при температуре 500°, число Бринеля—Виккерса возросло от 780 до 1033 при одновременном увеличении твердости. Облучение ультразвуком позволяет проводить и другие процессы облагораживания сталей с большей эффективностью [c.516]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...