Виды магнетизма

Развитие знаний об электричестве и магнетизме представляет собой яркий пример в истории науки, когда чисто научный комплекс опытов перерастает в самостоятельную, крупную отрасль техники и промышленности. Зарождению практической электротехники в первой половине XIX в. предшествовали открытия, доказывающие взаимопревращение различных видов энергии тепловой и механической, электрической и тепловой, электрической и химической. [c.49]

Магнитогидродинамика (МГД) возникла из слияния двух дисциплин электродинамики и гидродинамики. Электродинамика занимается явлениями электричества и магнетизма, гидродинамика — всеми видами движения жидкости. Если жидкость становится проводником, то для ее изучения объединяются обе науки. МГД изучает взаимодействие магнитных полей с проводящими элект- [c.113]

Дифференциальные уравнения, соответствующие температурным полям, в общем виде описывают также явления диффузии, магнетизма, фильтрации жидкости, процессы электропроводности, напряженности мембран и др. Следовательно, любое из этих явлений может быть математической моделью теплового [c.52]

Исходя из своего общего уравнения динамики, Лагранж вывел дифференциальные уравнения движения в двух видах, соответствующих двум видам уравнений статики. Это знаменитые уравнения движения Лагранжа первого и второго рода. Уравнения движения второго рода замечательны тем, что для систем, при движении которых не изменяется их полная механическая энергия (консервативные системы), эти уравнения можно составить, зная общее выражение только двух величин кинетической энергии системы и ее потенциальной энергии. Число этих уравнений минимально, оно равно числу степеней свободы системы. Вместе с тем уравнения Лагранжа весьма общи их можно использовать для разных физических систем, если состояние таких систем характеризуется значениями их кинетической и потенциальной энергии. Кроме того, уравнения движения в форме Лагранжа второго рода имеют определенную структуру с математической точки зрения. Поэтому задача их решения (интегрирования) в общем виде является достаточно определенной, чтобы исследовать ее чисто математически. Знаменитый физик Максвелл имел все основания писать в своем Трактате об электричестве и магнетизме , касаясь значения Аналитической механики Лагранжа [c.204]

Точечные дефекты оказывают значительное влияние на физические (удельное электросопротивление, плотность, период решетки, теплопроводность, магнетизм) и механические свойства. Однако при обсуждении этого вопроса надо иметь в виду, что часто бывает трудно экспериментально (и не только экспериментально) отделить вклад в изменение свойств, который вносят точечные дефекты, от вклада, который обусловлен дислокациями. [c.68]

Корпус 3 изготовлен из стали в виде цилиндра. На внутренней поверхности корпуса прикреплены винтами четыре полюсных сердечника с катушками обмотки возбуждения, соединенными между собой последовательно. Катушки с полюсными сердечниками образуют электромагниты, создающие магнитное поле, необходимое для работы генератора. Обмотка возбуждения одним кондом соединяется с отрицательной щеткой (массой), а другим с выводной изолированной клеммой Ш на корпусе генератора. Полюсные сердечники и корпус генератора имеют остаточный магнетизм, необходимый для начального возбуждения генератора, В передней и задней чугунных крышках установлены шариковые подшипники, в которых вращается якорь генератора. [c.130]

Для выявления дефектных участков применяют магнитный порошок, который наносится на контролируемую деталь после или в процессе ее намагничивания. Магнитным порошком служит обычно прокаленная окись железа (крокус). Нанесение порошка может производиться в сухом виде или в виде суспензии с маслом (керосином). Если нанести на намагниченную деталь сухой порошок или смесь порошка с маслом, то он будет оседать в виде жилок в местах рассеивания магнитных силовых линий, указывая место дефекта. Для нанесения смеси порошка с маслом деталь опускают на I—2 мин в ванну с суспензией. Термически обработанные детали, а также детали, изготовленные из легированных сталей, покрывают суспензией после намагничивания. Выявление дефектов в данном случае основано на остаточном магнетизме. [c.207]

В настоящее время в отдельных случаях применяют магнитные фильтры. Они выполняются в виде магнитных пробок или подковообразных магнитов из материалов, обладающих сильным остаточным магнетизмом. Такие фильтры улавливают из масла все содержащие железо или другие магнитные частицы и удерживают их на себе, Попутно они оказывают еще одно полез- [c.198]

Ядра многих атомов в основном состоянии имеют отличный от нуля спиновый момент количества движения 1К (целый или полуцелый в единицах Ь) 11 коллинеарный с ним дипольный магнитный момент х = уЬ1, За немногими исключениями, порядок величины этих моментов лежит в пределах 10" —10" магнетонов Бора. Именно благодаря существованию таких моментов возникает ядерный магнетизм. Не пытаясь проводить подробную параллель между ядерным и электронным магнетизмом, можно отметить основное различие между ними. Из трех обычных видов магнетизма, а именно ферромагнетизма (или антиферромагнетизма), диамагнетизма и парамагнетизма, в ядерном магнетизме представляет интерес только последний. Напомним, что ферромагнетизм может возникнуть, когда произведение температуры образца Т на постоянную Больцмана к (т. е. кТ) становитюя сравнимым с энергией взаимодействия между спинами. Сильное обменное взаимодействие электростатического происхождения, способствующее возникновению электронного ферромагнетизма,, в случае ядерного магнетизма отсутствует. Вследствие малости величины ядерных моментов магнитное взаимодействие между ними таково, что для возникновения ядерного ферромагнетизма (или антиферромагнетизма) необходима температура порядка °К и даже меньше. Это условие делает ядерный ферромагнетизм предметом исследований, находящихся за пределами экспериментальных возможностей (по крайней мере в настоящее время). Ядерную аналогию электронного диамагнетизма, т. е. магнетизма, обусловленного ларморовской прецессией электронных зарядов во внешнем магнитном поле, нелегко себе представить. Разумно ожидать, что по крайней мере в обычном веществе ядерный диамагнетизм будет совершенно незначительным. [c.11]

Уравнения Максвелла. Во второй половине XIX в. Максвелл на основе проведенного им глубокого анализа известных тогда законов электричества и магнетизма разработал электромагнитную теорию поля и предложил уравнения, носящие с тех пор его имя. Для однородной (диэлектрическая и магнитная проницаемости е = onst, fA onst) непроводящей (поверхностная и объемная плотности свободных зарядов а = О, р 0) изотропной среды уравнения Максвелла имеют следующий вид [c.21]

Новая стадия в исследованиях по магнетизму наступила лишь после того, как было получено достаточное количество данных при низких температурах. В этой связи мы прежде всего отметим предположение Беккереля [2]пБрю-нетти [3], заключающееся в том, что отклонения от свойств свободных магнитных диполей связаны с воздействием на магнитный ион неоднородных электрических полей окружающих ионов. В общем виде эта идея была развита Бете [4], который пришел к выводу, что указанные ноля могут частично или полностью снимать вырождение энергетических уровней свободных магнитных ионов. Крамере [5] показал, что в случае иопов с нечетным числом электронов в незаполненной оболочке, обусловливающей магнитные свойства, неоднородные электрические ноля не могут полностью снимать вырождения. Уровни в этом случае должны быть по крайней мере дублетами (вырождение Крамерса). Такое вырождение может быть снято только шаг- [c.382]

Вероятно, это понимали и физики времен установления закона сохранения энергии. Так, еще в 1842 г. Уильям Гров одним из первых разделил силы на движение, теплоту, свет, электричество, магнетизм и химическое сродство — силу стремления химических элементов к взаимодействию Г ельмгольц и Гиббс позже показали, что химическое сродство определяется свободной энергией системы, то есть той частью полной энергии ее, которую можно превратить в работу в данных условиях окружающей среды. Майеровы силы — гравитационную, механическую, тепловую, магнитную, электрическую, химическую — Гельмгольц, как мы видели, сгруппировал в напряженные и живые , рассмотрев, кроме перечисленных, еще и упругостную. Ранкин применяет другую терминологию — делит энергию на потенциальную и актуальную и добавляет к видам Гельмгольца лучистую теплоту , свет, статическое электричество . Интересно, что через 100 лет в знаменитых фейнмановских лекциях прибавляется только ядерная энергия и энергия массы ... [c.126]

Гистерезис. При перемагничивании ферромагнитных тел величина магнитной индукции зависит не только от напряженности магнитного поля, но н от предшествующего магнитного состояния. Вид кривой цикла перемагничивания, называемой петлей гистерезиса, приведен на фиг. 13. Od — остаточный магнетизм — магиитная индукция при Я = 0 Ое — коэрцитивная сила — напряженность магнитного поля, необходимая для полного размагничивания. [c.453]

Работа на каждой стадии обратимого изменения не должна включать сил трения, т. е. должен быть исключен тот вид работы, который производится лопастным колесом. Допускается лишь один вид работы (в отсутствие движелия, гравитации, электричества, магнетизма и капиллярности), а именно работа, производимая нормальными силами (срезающие усилия отсутствуют) при медленном перемещении границ системы. Поэтому для единицы массы однородной системы можно написать [c.53]

Выше было показано, что условия (24-1) и (24-2) являются необходимыми для стабильности системы чистого вещества в отсутствие гравитации, капиллярности, электричества и магнетизма. Кроме того, для стабильности необходимо, чтобы система была в равновесии со средой, непосредственно ее окружающей, в отношении давления и температуры и чтобы отсутствовало относительное движение. Все названные усло Вия, взятые вместе, составляют условия, достаточные для стабильности. При этих условиях единстве1нн0 возможными вариациями являются изменения, связанные с передачей тепла или с изменением объема. Для того чтобы избежать неравновесного состояния по отношению к любому из этих видов вариаций, необходимо и достаточно, чтобы были удовлетворены условия (24-1) и (24-2). [c.227]

Б последующей работе 1737] связь электронной структуры с магнетизмом кластеров железа Fe ( =4, 9, 15) исследовалась методом Ха более детально. Как и ранее, геометрическая форма кластеров принималась в виде фрагментов ОЦК-решетки с межъядерньши рас-СТ0ЯНИЯД1И, равными таковым в массивном. металле. Чтобы оценить влияние выбора радиуса атомных сфер при определении muffin— tin-потенциала, вычисления для Fe4 проводили как в случае соприкасающихся сфер, так и при увеличении их радиуса на 30%. Полученные результаты, однако, существенно не отличались друг от друга. [c.248]

Магнятные свойства [20] мало зависят от химического состава чугуиа и определяются главным образом его структурой. Для чистого железа (феррит) максимальная магнитная индукция (Ягаах) равна 21 G00 гс, остаточный магнетизм — 13 ООО гс, коэрцитивная сила Не = 0,9 -I 1,0 5 для цементита fimax = = 12 40J гс, а Н = ЬЪэ. Углерод в форме графита увеличивает коэрцитивную силу менее значительно, чем когда углерод связан в виде цементита. При одинаковом содержании цементита коэрцитивная сила увеличивается по мере увеличения степени его дисперсности. Зернистый цементит оказывает-наименьшее влияние. Присадка элементов не изменяет коэрцитивную силу, если элемент остаётся в твёрдом растворе. При переходе границы растворимости коэрцитивная сила возрастает. [c.182]

Обращаясь к предположению, что скорости д и з и-зме-няются со временем, видим, что изменение д вызывает только силу инерции, которая должна быть соединена с силой инерции от массы шара О через увеличение этой массы на ноловину массы вытесненной воды. Производная же скорости второго шара влияет на первый шар силой порядка с . Эта сила равна силе действия бесконечно малого магнита, помещенного в О, на единицу магнитной массы (южный магнетизм), помещенной в О. Ось маг- [c.483]

В ряде случаев после изготовления деталей необходимо их разма ничивать, поскольку остаточный магнетизм может исказить правильность работы прибора или аппарата, куда входят детали из магнитномягких материалов, особенно при их работе в дифференциальных схемах. При этом надо иметь в виду, что магнитные характеристики, определенные сразу же после размагничивания, могут значительно отличаться от характеристик, измеренных в стабильном состоянии (см. 1-6). [c.173]

Однако, имея в виду использование аппарата корреляционных функций и функций 1 ина [23, задачу Изинга можно сфорцулировать на языке операторов вторичного квантования и проследить (в рамках модели Изинга) эквивалентность теории магнетизма, решеточного [c.5]

Газы. Э. п. р. был изучен в газах О.,, N0 и NO2. Сложный вид спектров объясняется тем, что наряду со спиновым магнетизмом электронов необходимо учесть орбитальный магнетизм, ротационное движение молекул и сверхтонкие взаимодействия с ядерпым спином N. [c.502]

В это же время практически независимо от оптических работ проводились исследования по электричеству и магнетизму, увенчавшиеся открытиями Майкла Фарадея (1791—1867 гг.) 1,381. Джеймсу Кларку Максвеллу (1831— 1879 гг.) [39] удалось подытожить все имевшиеся знанЕ л в этой области, сформулировав систему уравнений наиболее важным их следствием оказалась возможность существования электромагнитных волн, распространяющихся со скоростью, величину которой можно вычислить из результатов чисто электрических измерений. Когда Рудольф Кольрауш (1809-—1858 гг.) и Вильгельм Вебер (1804—1891) [401 выполнили эти измерения, скорость электромагнитных волн совпала со скоростью света. Отсюда Максвелл заключил, что свет представляет собой электромагнитные волны его заключение было экспериментельно подтверждено в 1888 г. Генрихом Герцем (1857—1894) [41]. Несмотря на это, электромагнитная теория Максвелла выдержала длительную борьбу, прежде чем получила всеобщее признание. По-видимому, одно из характерных свойств мышления человека состоит в том, что оно крайне неохотно отказывается от привычных представлений, особенно если приходится жертвовать ради этого конкретной картиной явления. В течение длительного времени сам Максвелл и его последователи пытались описать электромагнитное noiie с помогцью механических моделей. Только потом, когда идеи Максвелла стали более привычными, ученые постепенно оставили попытки объяснения его уравнений на основе механики в настоящее время не возникает трудностей при представлении электромагнитного поля Максвелла в виде некой субстанции, не сводящейся ни к чему более простому. [c.19]

В заключение остановимся на вопросе, какую категорию читателей я имел в виду при написании настоящей книги. Это трудный вопрос, частично ответжь на который можно, сказав, какой тип книги хотелось мне написать. Я намеревался сделать для ядерного магнетизма то, что Ван-Флек в свое. время сделал для теории электрической и магнитной восприимчивости книгой, которая и через тридцать лет после издания сохранила свою актуальность. Если бы это удалось хотя бы частично, то я был бы вполне удовлетворен. [c.9]

Это и есть соотношения Крамерса — Кронига в форме (III.8а), нашболее удобной для изучения ядерного магнетизма. С учетом того, что — четная, а 5с" —нечетная функции, этж выражения иногда переписываю в виде [c.101]

Смотреть страницы где упоминается термин Виды магнетизма : [c.6] [c.7] [c.9] [c.11] [c.144] [c.144] [c.144] [c.352] [c.388] [c.53] [c.446] [c.28] [c.684] [c.696] [c.533] [c.258] [c.693] [c.194] [c.31] [c.137] [c.555] [c.14] [c.72] [c.187] [c.256]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...