Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Хилла

Первые работы в области исследования пластических деформаций принадлежат Сен-Венану и относятся к 1870 г. Несколько раньше учеными Леви и Мизесом была разработана теория пластического течения, показывающая связь между компонентами напряжения и компонентами скоростей деформаций. Авторы теории ввели допущение о совпадении главных осей напряженного состояния с главными осями скоростей деформации. В основу теоретических предпосылок было поставлено условие текучести Треска. Первые экспериментальные исследования для обоснования этой теории были проведены в 1926 г. Лоде, который испытывал трубы при совместном действии растяжения и внутреннего давления. Эксперимент подтвердил предпосылки теории, обратив внимание на вероятное отклонение опытных данных. Последующая экспериментальная проверка подтвердила нестабильность совпадения экспериментальных и теоретических исследований. Однако ввиду недостаточного количества исследований какие-либо коррективы в предложенную теорию пластического течения пока не внесены. В 1924 г. Генки предложил систему соотношений между напряжениями и деформациями в пластической зоне. Хилл отметил ряд недостатков в этих соотношениях они не описывали полностью пластического поведения материалов и были применимы только для активной деформации. При малых деформациях, когда нагрузка непрерывна, теория Генки близка с экспериментальными данными.  [c.103]


Один из первых мостов такого типа описан в статье Хилла и Миллера [82]. Это двойной мост Кельвина его принципиальная схема, на которой показаны также импедансы входных цепей, приведена на рис. 5.51. Внешний и внутренний делители механически связаны между собой, и отношение плеч все время остается постоянным. Если 2,- и 2о — входные импедансы соответственно внутреннего и внешнего делителей, то условие точного баланса записывается в виде  [c.257]

Следует заметить, что уравнения (5.6) имеют тот же вид, что и основные уравнения поля линий скольжения в случае плоского течения жестко-идеально-пластических тел (см., например, [36]). Таким образом, стержни оптимальной фермы образуют сетку Генки — П ранд тля численные и графические методы, развитые для построения сеток этого типа, могут использоваться и для данных задач (см., например, книгу Хилла [38] и работу Прагера [39]). Отметим лишь одно из многих замечательных свойств сеток Генки — Прандтля. Касательные к двум произвольным линиям одного и того же семейства линий Генки — Прандтля в точках их пересечения с линией другого семейства образуют друг с другом угол, который не  [c.51]

Линии тока внутри и вне газового пузырька показаны на рис, 4 II 5 для к=0. Течение внз-трп пузырька, функция тока которого определяется соотношением (2. 3. 10), представляет собой сферический вихрь Хилла (см, рис. 4). При увеличении значения критерия Ке распределение завихренности начинает заметно отличаться от (2. 3. 10), однако картина линии тока в некотором диапазоне значений Ке остается почти такой же, как II для сферического вихря Хилла (хотя и наблюдается некоторая асимметрия картины течения относительно плоскости 6 = г/2).  [c.24]

Модель Ньюмена, учитывающая чисто диффузионный механизм массоперепоса в газовой фазе, может быть применена только для очень маленьких газовых пузырьков, диаметр которых не превышает 0.3 мм. Согласно эксперимента.льным данным [841, в пузырьках газа диаметром более 0.3 мм существует развитое течение газа, представляющее собой вихрь Хилла (см. рис. 6). Рассмотрим модель массопереноса, учитывающую наличие циркуляционного течения внутри газовых пузырьков [82 ( (модель Кронига — Бринк). Будем считать, что Ре со. Перейдем в уравнении (6. 1. 1) с краевыми условиями (6. 1. 2) —(6.1.4) и замыкающими соотношениями (6. 1. 5), (6. 1.6) к криволинейной системе координат (рис. 74). Семейство координатных линий I здесь выбрано таким образом, чтобы оно с точностью до постоянного множителя совпадало с линиями тока [)р=соп81. Второе семейство координат ортогонально первому  [c.239]

Как известно, вблизи передней поверхности пузырька образуется тонкий диффузионный пограничный слой, в котором происходит скачок значения концентрации целевого компонента от Со до Со. Эта область обозначена цифрой III. В разд. 2.7 было также указано, что циркуляционное течение за газовым пузырьком имеет структуру вихря Хилла (внутренняя область циркуляционного течения обозначена цифрой IV). Следовательно, вблизи задней поверхности пузырька происходит интенсивное перемешивание жидкости и основное сопротивление массопереносу от задней поверхности пузырька сосредоточено в тонком пограничном слое вблизи этой поверхности (зона V).  [c.258]


Сформулируем систему уравнений и граничных условий, описывающих массоперенос в диффузионных пограничных слоях. Поскольку объем пространства, занимаемый пузырьком газа, много меньше объема циркуляционной зоны, течение жидкости вблизи задней поверхности пузырька можно описывать при помощи вихря Хилла [92]. Соответствующая функция тока имеет вид  [c.261]

Решение (3.67) при В = С, Г = 0 воспроизводит в вязкой жидкости шаровой вихрь Хилла [И, 12], полученный для идеальной жидкости.  [c.213]

Области параметрического резонанса для уравнения Хилла центрально симметричны относительно начала координат плоскости ( , т]). Они получаются после исключения из единичного квадрата полосы, заключенной между наклонными прямыми. Левый верхний и правый нижний углы квадрата принадлежат резонансной области при любых отличных друг от друга положительных значениях шь Ш2-  [c.247]

В уравнении Хилла при скачкообразном изменении функции ш координата и скорость оставались непрерывными. В рассматриваемом примере координата в момент переключения будет непрерывной, а скорость ф изменится скачком вместе с изменением длины маятника. Чтобы определить это изменение, воспользуемся уравнением кинетического момента относительно точки подвеса маятника  [c.252]

В примере 3.10.2 для уравнения Хилла с двухступенчатым кусочно-постоянным коэффициентом ш t) в случае = —1, 77 = 1 найти собственные векторы матрицы монодромии, резонансные соотношения интервалов <1, <21 точки на фазовой п.лос-кости, где происходят переключения функции (<).  [c.301]

О. Бором совместно с Б. Моттельсоном (1952—1953), соединяет в себе достоинства оболочечной модели и модели жидкой капли. Она основана на учете взаимодействия между одночастичными и коллективными степенями свободы (вращательные и колебательные степени свободы ядра как целого), поэтому Д. Хилл и Дж. Уиллер в одной из работ ее называют коллективной моделью ядра. В настоящее время в советской и иностранной физической литературе для этой модели принято название обобщенная модель ядра.  [c.194]

Уравнение, записанное в такой форме, впервые рассматривалось Г. В. Хиллом (G. W. Hill) при исследовании движения Луны.  [c.240]

Для наших целей уравнение Хилла удобно записать в следующей форме  [c.240]

Очевидно, что выбором параметров 6 и е невозмущенное движение д = О, j = О можно сделать устойчивым и неустойчивым. Так, например, при е = О и б > О, движение устойчиво, а при е = О и б < О это движение неустойчиво. Поэтому задачу об устойчивости решений уравнения Хилла можно поставить следующим образом в плоскости параметров 6 и е найти области устойчивости и неустойчивости невозмущенного движения а = О, т = 0.  [c.240]

Установим прежде всего некоторые общие свойства решений уравнения Хилла. Положим  [c.240]

H i случаев 3 и 4 следует, что на границе области устойчивости, то есть для значений б и е, удовлетворяющих уравнениям (7.79), существуют периодические peujeHHH периода Т и 2Т. Эти выводы дают возможность определить границы области устойчивости из условия существования периодических решений уравнения Хилла.  [c.242]

Прежде чем перейти к определению границ области устойчивости, рассмотрим аналитический вид решений уравнения Хилла (7.76). Пользуясь формулами (7.66) и (7.69), запишем общее решение в следующей форме  [c.242]

Рассмотрим теперь аналитический вид решения уравнения Хилла (7.76), отвечающего значениям параметров е и б из области устойчииости. 1 ак было установлено, в этой области оба корпя pi и ()а уравнения (7.78) — комплексно-сопряженные числа, причем Pi I = I Рг I == 1-На основании определения логарифма комплексного числа будем иметь (р = р)  [c.243]

В общем решении (7.80) или (7.87), отвечающем области устойчивости, постоянные вещественные числа А и fi определ [ются из начальных условий движения, а у (t) и V (t) или ( ) и г t) — вещественные периодические функции, период Г которых равен периоду возбуждающей функции 1 ) (t). Как правило, функции 7 (<) и v (t) (тем самым и функции я ( )иг1 ( )), а также число к = arg р определить в замкнутой форме мы не монгем, так что равенства (7.86) и (7.87) определяют только форму решения уравнения Хилла, а не само решение. Однако из )thv равенств мы можем составить общее представление  [c.244]

Это уравнение, содержащее в левой части определитель с бесконечным числом строк и столбцов (он называется определителем Хилла), устаяаиливает n KoMyjo зависимость между б и е  [c.248]

Ограничимся в бесконечном определителе (7.96) Хилла сначала двумя строками и двумя столбцами  [c.252]

Следующим, более точным приближением является обобщенная модель ядра (О. Бор и Моттельсон, Хилл и Уиллер), в которой учитывается влияние коллективного движения нуклонов на параметры среднего поля. Согласно этой модели, коллективное движение нуклонов, находящихся впе заполненных оболочек, приводит к изменению формы ядра (без изменения объема) и ориентации его в пространстве. Первое соответствует объемным и поверхностным колебаниям ядерного вещества, второе — вращению ядра (для несферических ядер).  [c.199]


Смотреть страницы где упоминается термин Хилла : [c.443]    [c.445]    [c.70]    [c.243]    [c.106]    [c.202]    [c.245]    [c.246]    [c.247]    [c.248]    [c.705]    [c.712]    [c.331]    [c.194]    [c.239]    [c.239]    [c.243]    [c.244]    [c.245]    [c.245]    [c.245]    [c.246]    [c.249]    [c.250]    [c.251]    [c.257]    [c.259]   
Нелинейное деформирование твердых тел (2000) -- [ c.54 ]



ПОИСК



Вариационная кривая Хилла

Вдавливание Решение Хилла

Вилка Хилла

Вихрь Хилла

Вихрь сферический (Хилла)

Граничная кривая Хилла

Задача Хилла

Исследи шише устойчивости пулекого решении урашгеипп Хилла и,иг дара,метрическим инануждешш ли закону кваалярямоугилпиого синуса

Клеменса Хилла

Клеменса Хилла — Брауна

Кривая Хилла

Критерий Ишлинского - Хилла

Критерий безразмерный текучести (Хилла)

Линия Хилла (линия нулевой относительной скорости)

Магнитооптические модуляторы света. Б. Хилл

Метод Ляпунова решения задачи Хилла

Метод Хилла

Метод Хилла. Второе приближение

Метод Хилла. Первое приближение

Метод матриц монодроМетод обобщенных определителей Хилла

Метод обобщенных определителей Хилла

Мюллера (метод парабол) Хилла

Мюллера метод обобщенных определителей Хилла

Нолла сравнения Хилла

Области Уравнение Хилла

Области неустойчивости уравнения Матье-Хилла

Область Хилла

Обобщенная задача Хилла

Общее решение уравнений основной проблемы в теории Хилла — Брауна

Определение Матье—Хилла 121 —Области

Основные уравнения задачи Хилла

Основные этапы построения теории Хилла — Брауна движения Луны

Относительные равновесия и области Хилла

Параметрические Уравнение Хилла

Периодические задачи Хилла

Поверхность Хилла

Поверхность Хилла (поверхность нулевой относительной

Поверхность Хилла (поверхность нулевой относительной скорости)

Понятия о теориях Луны Адамса и Хилля

Промежуточная орбита в теории Хилла — Брауна

Птеродактили Д. Хилла и фирмы Уэстленд

Разрушения критерий Мизеса — Хилла

Решение Хилла

Ряды Хилла

Системы с одной степенью свободы. Области неустойчивости уравнения Матье — Хилла

Сфера гравитационная Хилла

Схемы осреднения Делоне — Хилла

Сходимость рядов Хилла в основной проблеме теории движения Луны

Теория Луны Делонэ Хилла—Брауна

Теория Луны Хилла —Брауна

Теория Хилла

Термометрия Хилла и Миллера

Ураввеиве Хилла

Уравнение Матье и уравневие Хилла

Уравнение Хилла

Уравнение Хилла движения Луны

Условие пластичности Хилла

Условие текучести Мизиса—Хилла

Устойчивость движения Луны по Хиллу

Устойчивость по Хиллу

Устойчивость решений уравнении Хилла к Матьо

Уточнение теории движения Луны Хилла — Брауна

Фойхта самосогласованная модель Хилла

Хилл (Hill)

Хилл Родней (Hill, Rodney)

Хилла детерминант

Хилла и Ван Флека

Хилла и Ван Флека формула

Хилла линии

Хилла определитель

Хилла принцип

Хилла уравнения характеристические показатели

Хилла — Будянского модель

Хилла — де Бура уравнение

ХоровицП.,Хилли У. Искусство схемотехники. М. Мир

Численные значения постоянных интегрирования и параметров в теории Хилла — Брауна

Штамп Хилла

Эриксена — Тупина — Хилл

Эриксена — Тупина — Хилл безвихревого течения

Эриксена — Тупина — Хилл в аналитической динамике

Эриксена — Тупина — Хилл гиперупругих твердых телах

Эриксена — Тупина — Хилл действии и противодействи

Эриксена — Тупина — Хилл дли билинейных функций

Эриксена — Тупина — Хилл для гиперупругих тел

Эриксена — Тупина — Хилл жидкостях

Эриксена — Тупина — Хилл и единственности Синьорини

Эриксена — Тупина — Хилл классической гидродинамик

Эриксена — Тупина — Хилл количестве движения в аналитической динамике

Эриксена — Тупина — Хилл конгруэнций

Эриксена — Тупина — Хилл моменте количества движения

Эриксена — Тупина — Хилл об аффинных изотропных

Эриксена — Тупина — Хилл об изотропных материалах

Эриксена — Тупина — Хилл об оси свободного вращения

Эриксена — Тупина — Хилл основная

Эриксена — Тупина — Хилл первая

Эриксена — Тупина — Хилл поворотах

Эриксена — Тупина — Хилл попарно уравновешенных системах сил

Эриксена — Тупина — Хилл постулате Коши

Эриксена — Тупина — Хилл потенциале

Эриксена — Тупина — Хилл предметный указател

Эриксена — Тупина — Хилл предысторией главных относительных растяжений

Эриксена — Тупина — Хилл работе вторая

Эриксена — Тупина — Хилл релаксации напряжений

Эриксена — Тупина — Хилл сбалансированных системах

Эриксена — Тупина — Хилл скорости изменения момента в жестком движении с неподвижной точкой

Эриксена — Тупина — Хилл скорости совершения работы

Эриксена — Тупина — Хилл согласованности с термостатикой

Эриксена — Тупина — Хилл спиие

Эриксена — Тупина — Хилл стационарной оси вращени

Эриксена — Тупина — Хилл температура

Эриксена — Тупина — Хилл температурный градиент

Эриксена — Тупина — Хилл теории термоупругост 445----цикле Карно

Эриксена — Тупина — Хилл теория вязких жидкостей Стокса Дюгема

Эриксена — Тупина — Хилл теплопроводящих жидкостей

Эриксена — Тупина — Хилл термодинамическом потенциал

Эриксена — Тупина — Хилл третья

Эриксена — Тупина — Хилл фундаментальная

Эриксена — Тупина — Хилл функциях

Эриксена — Тупина — Хилл центральных силах взаимодействия

Эриксена — Тупина — Хилл энергии

Эффективные упругие модули, приближенные выражения, гранулированные композиты самосогласованная модель Хилла



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте