Ламберта источник

Для источников, повинующихся закону Ламберта, В = В, т. е. не зависит от . В этом случае имеем [c.49]

Прожектор снабжен зеркалом (вполне исправленным на сферическую аберрацию), имеющим фокусное расстояние /= 100 см и диаметр отверстия В = 100 см. Источником света служит кратер электрической дуги, который можно рассматривать как диск диаметром 4 мм, центр которого совмещен с фокусом зеркала. Яркость кратера 10" чд/м , излучение его подчиняется закону Ламберта. [c.890]

Если излучение источника света удовлетворяет закону Ламберта, согласно которому [c.286]

Закон Ламберта [44]. Будем называть полной, интегральной из луч а те л ьн ой способностью Жданного тела отношение энергии, излучаемой телом в единицу времени, к площади его поверхности. Энергетической яркостью источника — / — называют количество энергии, испускаемое телом в единице телесного угла в данном направлении. [c.86]

Если источник ламбертов, так что плотность потока излучения меняется обратно пропорционально квадрату расстояния от источника, то в рассматриваемом случае относительный поток энергии, пропорциональный (0,16Я) , будет равен 6,4-10 излучаемой плотности потока энергии. В отношении фокусирования энергии и измерений, при которых существенны интерференционные эффекты, преимущества когерентных источников действительно велики. [c.370]

СГ Объектив фотоаппарата создает в фокальной плоскости действительное изображение удаленного протяженного источника света, поверхность которого излучает по закону Ламберта. Как будут изменяться при изменении светосилы объектива (диаметра диафрагмы) яркость изображения источника и освещенность фотопластинки в том месте, где получается изображение [c.365]

Одним из наиболее интересных применений теории светового поля является расчет освещенностей, создаваемых большими светящими поверхностями. В общем случае, когда яркость источника меняется при переходе от одной точки к другой и от одного направления к другому, выполнение конкретного расчета освещенности оказывается очень сложным. Однако, если яркость излучающей поверхности одинакова во всех точках и поверхность можно (хотя бы приближенно) считать излучающей согласно закону Ламберта, общие выражения существенно упрощаются, и в целом ряде конкретных случаев можно дать полное решение задачи. [c.188]

Обратимся теперь к рассмотрению того частного случая, когда протяженный источник света излучает в соответствии с законом Ламберта и имеет во всех своих точках постоянную яркость В. В этом случае В как постоянную величину можно вынести за знак интеграла и вместо выражений (5-37) и (5-42) написать выражения (5-44) и (5-46), которые, в свою очередь, можно переписать в виде [c.222]

Источники света, поверхностная яркость которых В не зависит от направления излучения, называются источниками, подчиняющимися закону Ламберта (1728—1777). Для таких источников, как видно из (22.7), сила света с// элементарной площадки 8 пропорциональна соз Однородный светящийся шар, подчиняющийся закону Ламберта, кажется одинаково ярким в Рис. 85. середине и по краям. Такие наблюдения и при- [c.150]

В 113 будет показано, что при температурном излучении поверхность непрозрачного тела излучала бы по закону Ламберта, если бы коэффициент отражения света от этой поверхности для каждой длины волны не зависел от угла падения. Для гладких поверхностей, отражающих зеркально, это условие не выполняется (см. 65). Но для матовых поверхностей, отражающих диффузно, оно может выполняться с той или иной степенью приближения. Для таких поверхностей при температурном излучении приближенно соблюдается закон Ламберта. Он строго справедлив при температурном излучении абсолютно черного тела. Матовые поверхности, например освещенная белая поверхность тела, покрытая окисью магния, или наружная поверхность колпака из хорошего молочного стекла, освещенного изнутри, являются источниками, довольно хорошо подчиняющимися закону Ламберта. Однако к этим случаям вывод закона Ламберта, приводимый в 113, неприменим, так ка в них речь идет не о самосветящихся телах и температурном излучении, а о телах, рассеивающих свет от посторонних источников. [c.150]

Рассмотрим сначала наиболее важный случай, когда источник излучает по закону Ламберта. Тогда по формуле (2) имеем [c.23]

Но рассмотрим другие причины, так или иначе влияющие на правильность расчета освещенности цели. Мы рассматривали только источники двоякого рода точечные и излучающие по закону Ламберта. Как обстоит дело с другими источниками Нельзя ли, при особых законах испускания, получить более благоприятные результаты Если мы будем понимать под В наибольшую яркость источника, то очевидно, что никакое распределение яркостей по источнику не может дать результатов более высоких, чем те, к которым приводит точечный источник яркости В. Таким образом, надо добиваться не особых распределений яркостей по всем направлениям, а только достаточно больших яркостей. [c.30]

Идеально рассеивающим источником называется источник, каждая точка которого излучает по закону Ламберта , т. е. по воем направлениям с одинаковой яркостью кроме того, яркость всех точек его поверхности одинакова. Если поверхность источника не излучает по указанному закону, он является направленным. Эта направленность тем. сильнее, чем быстрее происходит падение яркости по мере увеличения угла между направлением луча и направлением нормали к иоверхности в данной ее точке. [c.40]

Лазеры 71, 72. См. также Источники света, лампы, Синхротроны Ламберта - Бера закон 58-60 [c.485]

Для источника излучения, подчиняющегося закону Ламберта, [c.465]

Разделив обе части формулы (188) на площадь dQ источника, получим, что для плоской поверхности, излучающей по закону Ламберта, энергетическая светимость [c.113]

Источники излучения, яркость которых от направления не зависит, подчиняются закону Ламберта, и энергетическая светимость и яркость таких источников связаны между собой соотношением [c.262]

В оптический канал между источником излучения и фотоэлементом окрашенный раствор вводится кюветой, выполненной из стекла и обладающей пренебрежимо малыми потерями светового потока из-за поглощения и отражения. Для истинных растворов ослабление излучения на выходе кюветы определяется законом Ламберта— Бера, рассмотренным в 16.5. Оптическая плотность раствора 0%, как и газа, зависит от коэффициента спектрального поглощения ел, длины кюветы Ь и концентрации измеряемого компонента с, определяющей интенсивность окраски раствора [c.200]

Закон Ламберта устанавливает зависимость энергетической яркости источника от направления излучения для АЧТ. Если энергетическая яркость источника излучения во всех направлениях одинакова и не зависит от направления излучения, то закон Ламберта, или закон косинуса, будет [c.16]

Яркость В есть величина, зависящая от направления однако для некоторых источников она может от направления не зависеть. Такие источники называются источниками, подчиняющимися закону Ламберта. Строго говоря, таким источником является только абсолютно черное тело матированная поверхность или мутная среда, каждый участок которых рассеивает свет равномерно во все стороны, служат более или менее хорошими подобиями ламбертова источника. Такие среды можно назвать идеально рассеивающими, если они подчиняются закону Ламберта. [c.47]

Освещенная поверхность, покрытая окисью магния, или колпак из хорошего молочного стекла, освещенный изнутри, — вот примеры источников, достаточно хорошо приближающихся к ламбертовым. Поверхность Солнца излучает по закону, довольно близкому к закону Ламберта, хотя еще Бугер экспериментально установил, что яркость Солнца несколько падает от центра к периферии, составляя на расстоянии /4 радиуса около 80% яркости в центре диска. [c.48]

Во многих случаях достаточно знать среднюю сферическую силу света, т. е. значение полного потока, посылаемого источником, а не его распределение по различным направлениям. Такое измерение может быть произведено в так называемых интегральных фотометрах. Одним из таких фотометров служит шаровой фотометр Ульбрехта. Исследуемый источник подвешивается внутри полого шара К (рис. 3.14), внутренняя поверхность которого покрыта белой матовой краской. Белый матовый экран 5 защищает отверстие О на поверхности шара от действия прямых лучей источника. Если отражение света от внутренней поверхности шара К следует закону Ламберта, то освещенность Е отверстия О пропорциональна полному световому потоку Ф лампы [c.60]

Последнее выражение предполагает, что источник излучает по закону Ламберта. Для реальных источников излу1ения яркость может существенно зависеть от направления визирования, поэтому в общем случае спектральная плотность энергетической яркост и источника в заданном направлении N (рис. 8) [c.43]

Укажем на другой вид формулы Лагранжа—Гельмгольца, вывод которой по идее не отличается от предыдущего. Пусть А (рис. VI.4) — источник света в виде кружка радиусом г с центром на оси центрированной оптической системы. Предположим, что кружок излучает по закону Ламберта, т. е. с постоянной яркостью В по всем направлениям. Поток Ф, излучаемый этим источником в телесный угол Q, ограниченный конусом с углом у вершины 0), определяется следукпцим образом. [c.426]

Протяженные источники излучают с одной стороны в полусферу. Если предполагается, что источник ламбертов (хотя протяженные источники редко бывают ламбертовыми), то это означает, что поток в заданном направлении пропорционален косинусу угла между этим направлением и нормалью к поверхности. Если протяженный источник радиусом R и приемник размещены на расстоянии L друг от друга, то при радиометрической интенсивности источника Вг плотность потока на приемнике равна [c.112]

Светящиеся ооверхности излучают или отражают свет с различной яркостью в разных направлениях. Однако часто пользуются поверхностями, которые диффузно излучают или отражают свет по закону Ламберта с яркостью практически одинаковой во всех направлениях (см. рис. 1.22, в) или в пределах некоторых телесных углов (белая матовая бумага, молочные стекла ламп накаливания, абсолютно черное тело и т. д.). Поскольку яркость во всех напранлеьпях одинакова, то из (1.27) и (1.27а) следует, что /, = / eos s по это формуле построена фотометрическая кривая (окружность, касательная к поверх-пости), характеризующая распределение силы света от .чзкояркостного источника S (см. рнс. 1.22, в). Световой поток, излучаемый в полусферу плоской поверхностью конечных размеров, равен Ф .л. [c.38]

Если сила излучения (0) = dФ/di2, характеризующая элемент da поверхности протяженного источника, пропорциональна видимой по данному направлению площади этого элемента da os0, то говорят, что источник удовлетворяет закону Ламберта. Яркость ламбертова источника B(0) = /(0)/(do os0) не зависит от 0, т. е. одинакова по всем направлениям. Примером такого идеального косинусного излучателя может служить черное тело (см. [c.68]

Для источника, удовлетворяющего закону Ламберта, fi= onst, и связь между светимостью и яркостью становится особенно простой R=nB. Единица энергетической светимости— 1 Вт/м . [c.69]

В общем случае, как указывалось выше, яркость в данной точке поверхности источника света зависит от направления наблюдения. Однако для некоторых источников яркость не зависит от направления. Эти источники подчиняются закону Ламберта. Строго говоря, равнояр костным источником служит только абсолютно черное тело, но идеально рассеивающие матовые поверхности практически также являются равнояркостными. В пределах некоторых телесных углов многие источники можно считать равнояркостными. В применении к таким поверхностям фотометрические зависимости примут несколько иной вид. [c.263]

Однако для некоторых источников яркость не зависит от направления. Такие источники подчиняются закону Ламберта, согласно которому яркости светорассеивающих поверхностей во всех направлениях одинаковы. Строго говоря, таким источником является только абсолютно черное тело. Но идеально рассеивающие матовые поверхности практически также являются равнояркостными. [c.243]

По поводу вопроса 1.4. Гамильтон [4] и многие авторы после него предпочитали излагать теорему Ламберта в гамильтоновых рамках. Дзёбек [3] дошел до того, что утверждал, будто эти рамки и были для нее истинным источником . Однако вычисления в этих изложениях не кажутся нам прош,е, чем представленные нами, или те, что мы цитировали, или те, что Дзёбек [2], с другой стороны, проводил сам. Признаем, однако, что роль, сыгранная формулой (5.8) в этих изложениях, заметна. Это соотношение, следуюш,ее из очень обш,ей теории, снабжает нас дифференциальным соотношением между тремя параметрами Ламберта. Но доказательство теоремы Ламберта, как мы его представили, состоит в получении достаточного количества функциональных соотношение между Н, AJ, As, AS и At. Соотношение (5.8) может заменить одно из установленных нами, например, тригонометрическое соотношение (5.2). Доказательство становится несколько менее элементарным и не делается от этого ясне. [c.54]

Так как диаметр лунной орбиты пренебрежимо мал по сравнению с расстоянием до Солнца, то средняя освещенность поверхности Луны будет такой же, как и, у Земли, т. е. Eq = В sirf Если Луна как источник света подчиняется закону Ламберта, то ее поверхностная яркость будет S sin iftQ. Лучи от Луны, падая на поверхность Земли перпендикулярно, создают освещенность S sin sirf 0 jj, где Ujj — угловой радиус Луны. Эта освещенность много меньше, чем В sin ( . Поэтому, каковы бы ни были размеры линзы, с помощью лунного света воспламенить папиросу нельзя, [c.162]

Переходим к случаю больших углов щ относящемуся к прожекторным зеркалам (фиг. 5). Здесь формулы приводят к различным результатам , и фюрмула для точечных источников т. е. для источников с постоянной силой света, приводит % болъ-шим потокам, чем формула для источников, излучающих по закону Ламберта (Б постоянное). Например, при = 90 для первых [c.16]

Если рассмотреть светящийся плоский диск I (рис. 4.4) и светящуюся сферу I и предположить, что обе новерхности, подчиняясь закону Ламберта, имеют одинаковую яркость В, тогда световые потоки, посы.даемые соответствующим участками диска и сферы по любому направлению, будут одинаковы, так как видимые поверхности их равны, а яркости ио условию не зависят от направления. Таким образом, светящи1 ся диск неотличим от светящейся полусферы, если они являются косинусными излучателями. Например, Солнце 1Л1 Луна в полнолуние при не очень тщательных наблюдениях кажутся нам плоскими дисками равномерной яркости это подсказывает, что их можно считать приблизительно ламбертовскими источниками. [c.84]

Считая, что поверхность облучаемого объекта является поверхностью Ламберта с коэффициентом диффузного отражения р, определяем энергетическую яркость объекта как вторичного источника [см. формулу (227)] 1е = рЕ /п. Диаметр поверхности объекта, облученной лазеро м, Do = 2а>р. Эта зависимость справедлива в том случае, если размер сечения лазерного пучка на pa toянии р меньше, чем размеры облучаемой поверхности. [c.327]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...