Развитие следа за цилиндром

Радиус гидравлический 304 Развитие следа за цилиндром 402—406 [c.475]

Заметим теперь, что развитие первичных неустойчивостей довольно часто приводит к образованию цепочек структур — конвективных роликов, вихрей Тэйлора, вихревой дорожки в следе за цилиндром и т. п. Для медленных амплитуд вторичных возмущений /-Г0 вихря в такой цепочке можно вывести уравнение ЛГ [c.160]

Фиг. 5.18. Полностью развитая кавитация в следе за круговым цилиндром диаметром 19 мм, А =0,40, Ко=18,3 м/с. (Снимок Калифорнийского технологического института.)

В настоящем параграфе под большими числами Рейнольдса понимаются такие ограниченные сверху их значения, когда повсюду на поверхности тела и в следе за ним движение еще сохраняет свой ламинарный характер. На известных кривых сопротивления цилиндра или шара это соответствует первому участку постоянства коэффициента сопротивления, ограниченному слева областью спадания кривой при средних значениях рейнольдсовых чисел, а справа началом спада кривой сопротивления, обусловленным возникновением и дальнейшим развитием явления перехода ламинарного движения в турбулентное. [c.517]

В цилиндрическую камеру диаметром D и высотой 1 тангенциально вводился поток воды или воздуха, который далее, как в центробежной форсунке, выходил по трубке диаметром d и длиной i в ту же среду, т. е. вода в воду, воздух в воздух. Для наблюдения через два инжектора (верхний и нижний) вводилась краска. Наблюдение велось при ступенчатом увеличении скорости. При Re < 300 поток занимал все поперечное сечение трубки диаметром d на всей ее длине L. При увеличении скорости на выходе из трубки появлялась застойная зона, схема которой показана в [12] (рис. 5.2). Застойная зона обтекалась потоком как некое осесимметричное тело. При дальнейшем увеличении скорости застойная зона продвигалась против направления потока, образуя за собой след до тех пор, пока не достигала торцевой стенки цилиндрической камеры. В следе формировалось обратное течение, из которого жидкость поступала в прямой кольцевого сечения поток и снова уносилась из трубки свистка. Взаимодействие между обратным приосевым течением и прямым кольцевым, различные стадии которого показаны на рис. 5.3 [12], приводило к вибрации потока и свисту, что и представляло собой рабочий процесс вихревого свистка. С нашей точки зрения, экспериментальные результаты, полученные в [12], свидетельствуют о том, что в вихревом свистке при автомодельном режиме течения должна была образоваться свободная поверхность, если бы при подаче тангенциально в свисток воды выброс потока происходил бы не в воду, а в воздух. При этом свисток стал бы центробежной форсункой и наблюдавшаяся осцилляция прекратилась бы. Об этом, в частности, свидетельствует явление, замеченное автором [12], состоявшее в том, что при вводе через торец трубки цилиндра определенного диаметра, по нашему мнению, близкого к диаметру возможной свободной поверхности, динамические явления, т. е. вибрации и свист, прекращались. Эксперимент [12] свидетельствует, таким образом, о том, что для получения кольцевого течения необходимо обеспечить беспрепятственное развитие свободной поверхности. [c.88]

Можно утверждать, что на современном уровне развития индицирующей аппаратуры большую часть ошибок следует отнести за счет неточной работы датчика, а именно за счет отсутствия при некоторых условиях линейной и стабильной связи между давлением в цилиндре и величиной электрического сигнала на выходе из датчика. [c.146]

Резиновое полотно. Существенную роль для хорошей печати играет резиновое полотно, которым обтянут передаточный цилиндр. Поэтому очень важно выбрать резиновое полотно надлежащего качества и держать его под постоянным наблюдением, тщательно ухаживая за ним. Кроме качества резины, к-рая составляет верхний слой полотна, большое значение имеет ткань, слу-л ащая основой. Ткань не д. б. слишком грубой, т. к. тогда ее структура может проступать сквозь резину. Резиновый слой должен быть эластичным, но не слишком толстым, так как в этом случае он будет дробить. После работы резиновое полотно следует тщательно промыть для этого пользуются чистой мягкой тряпкой и смесью 2 ч. керосина и 1 ч. спирта. Если резина имеет тенденцию к затвердеванию, ее следует промывать бензолом. В противоположном случае (при размягчении) следует увеличить коли-" чество спирта. После промывания полотно следует протереть 2 ч. талька и 1 ч. серного цвета. Протирку следует производить через нек-рый промежуток времени после промывки (лучше на другой день перед началом работы). Промывкой полотен не следует злоупотреблять, так как это может повлиять на качество полотна. Качество красок и бумаги оказывает большое влияние на резиновое полотно. Плохо проклеенная бумага оставляет много пыли и грязи на резине, что действует на нее разрушающе. Слишком жирные краски заставляют набухать резину, поэтому офсетные краски следует употреблять менее жирные. Некоторые краски содержат в себе такие составные части, к-рые действуют разрушающе на резину. Поэтому рекомендуется предварительно испробовать краску на кусочке резинового полотна. Отмечено, что через нек-рый промежуток печатания на резине появляется рельеф печатной формы. Это явление в небольшой степени не только не вредно, но даже в известном смысле улучшает качество печати. Однако при дальнейшем развитии этого явления возможно затруднение в печати, так как краска начинает дробить. В таких случаях не следует стирать этот рельеф наждачной бумагой или пемзой. При перемене печатной формы рельеф сам собой сглаживается, кроме того он исчезает при промывании. Резиновое полотно следует хранить в темном и холодном месте. Следует иметь несколько комплектов его, чтобы иметь возможность часто сменять и давать отдыхать (способствует восстановлению его качества). [c.179]

В дальнейшем происходит снижение темпов развития процесса. Примерно до г = 45 располагается участок почти линейного изменения минимальной величины скорости в ближнем следе за цилиндром при практически постоянном статическом давлении. Для этого участка продолжительностью примерно 45% от времени выхода на автоколеба- [c.47]

На протяжении всего XIX в. продолжалось усовершенствование паровой машины. С 1800 г., когда окончилось действие патентов Уатта, конструкторы различных стран особенно активно включились в работу по улучшению технических показателей паросиловых установок с поршневым паровым двигателем. Хотя основные конструктивные детали паровой машины и термодинамические основы ее работы оставались неизменными, произошло качественное изменение паровой техники, выразившееся в повышении показателей интенсивности возросли давление и перегрев пара, число оборотов, удельные тепловые и силовые нагрузки и т. д. Использование перегрева пара, начатое еще в 60-х годах, особенно широко распространилось в 90-х годах. Появление быстроходных технологических машин и двигателей транспортных средств потребовало увеличения КПД паровых машин. Большое внимание постоянно уделялось также системам парораспределения, благодаря чему появились технически совершенные устройства. Этому в значительной мере способствовали разработки американского инженера Джорджа Корлиса. Регулирование в его конструкциях сочеталось с небольшим расходом пара и дало основу для изготовления машин большой мощности. На Филадельфийской выставке 1876 г. экспонировалась балансирная машина Корлиса мощностью 2500 л. с. п скоростью вращения 36 об/мин. Однако парораспределительные краны в его машинах не могли работать при перегретом паре, а балансир — при большом числе оборотов и потому не могли следовать за основной тенденцией развития паротехники последней четверти XIX в. Дальнейшее развитие паровых поршневых двигателей пошло по пути создания многоцилиндровых конструкций с многократным расширением пара это привело к повышению КПД в результате использования высокого перепада давлений и уменьшения теплообмена между паром и стенками рабочих цилиндров. В 90-х годах появились машины с двух-, трех-и четырехкратным расширением пара. Благодаря многим техническим усовершенствованиям к концу XIX в. термический КПД паровых машин возрос в 5 раз [1, с. 13—14]. Паровая машина как универсальный двигатель крупной машинной индустрии, транспорта и в известной степени сельского хозяйства (локомобили) занимала все более прочные позиции вплоть до 70—80-х годов. [c.47]

При дальнейшем уменьшении параметра К смесь пузырьков и воды охватывает всю хвостовую часть тела. Протяженность кавитационной зоны и интенсивность кавитации в следе будут возрастать до тех пор, пока внутренняя область следа не окажется целиком охваченной кавитацией и из нее не будет полностью вытеснена жидкость. Такое течение в следе называется суперкавитацией. Примеры полностью развитых кавитационных следов за круговым цилиндром представлены на мгновенных фотографиях (фиг. 5.16—5.18). На фиг. 5.16 и 5.17 показана каверна конечной длины, а на фиг. 5.18 каверна, достигшая полной длины . Снимки сделаны в плоскости, перпендикулярной оси цилиндра (чтобы показать ширину и форму каверны). На фиг. 5.16 основная каверна в момент съемки простирается за цилиндром на 3—4 калибра. За основной каверной тянется кавитационный след, имеющий периодический характер. Течение и кавитация при условиях, соответствующих фиг. 5.16, весьма неустойчивы. Каверна совершает колебания в длину и из стороны в сторону, что приводит к появлению периодически изменяющихся сил, приложенных к телу. Кавитационный след аналогичен течению с массой мелких пузырьков, уносимых потоком после отрыва присоединенных каверн (разд. 5.4). На фиг. 5.17 представлена другая фотография, снятая в другой момент времени, но при тех же скорости и давлении (при том же числе кавитации К). Поверхность основной каверны на фиг. 5.16 и 5.17 непрозрачна, и она относится к описанным выше присоединенным кавернам, у которых вдоль неровной поверхности раздела движется масса мелких пузырьков. [c.212]

Фиг. 5.17. Полностью развитая кавитация в следе за кpyfoвым цилиндром диаметром 19 мм при тех же значениях К и Уо, что и на фиг. 5.16, но в другой момент времени. (Снимок Калифорнийского технологического института.)

А. Б. Цинобером, А. Г. Штерном и Э. В. Щербининым (1965), исследовавшими влияние поперечного магнитного поля на характер обтекания цилиндра, в частности, на развитие ламинарного следа за ним. [c.511]

Заключение. Проведено экспериментальное исследование процесса возникновения электрического тока выноса из цилиндрического канала, по которому протекает высокотемпературный газ, и тока, стекающего в след за лопаткой при ее обтекании высокотемпературным потоком газа. Рабочая среда создавалась на газогорельной установке, в которой осуществлялось горение пропановоздушной смеси в спутном потоке воздуха. Эксперименты с цилиндрическим каналом моделировали возникновение тока выноса в тракте авиационного двигателя в результате развития диффузионных электрических слоев на стенках тракта. Эксперименты с лопаткой моделировали указанные процессы на внутренних элементах двигателя. Были измерены электрические токи, идущие на цилиндр или лопатку, при различных условиях работы газогорельной установки. Равные им по модулю, но противоположные по знаку токи являются искомыми токами выноса из экспериментальных моделей. [c.55]

Теория парамагнитного эффекта, в некоторой степени соответствующая теории Лондона, была дана Мейснером [98]. Комбинация Я и на поверхности цилиндра приводит к силовым линиям, спирально расположенным относительно его оси. Мейснер предположил, что сверхпроводящие области в промежуточном состоянии более пли менее следуют друг за другом и вытягиваются вдоль силовых линий. Проводимость в этом случае должна быть сильно анизотропной, с папменьпгнм значением в направлении, параллельном полю. Кроме того, линии тока были бы спиральными и дали бы парамагнитный поток. Хотя теория и находится в качественном и даже полуколичественном согласии с экспериментом, она не дает значения критического тока (Jg). Ее дальнейшее развитие потребует, вероятно, учета поверхностной энергии. [c.750]

Действительное положение сложнее, чем следует из описанной выше схемы развития водородной хрупкости шестого вида. Если концентрация водорода в металле значительно меньше предельной растворимости, то вос-становленне пластичности начинается с более низких температур, чем температура Го, из-за диффузноиного рассасывания сегрегаций водорода у скоплений дислокаций. Температуру восстановления пластичности в этом случае можно определить следующим образом [83, с. 106 351]. Допустим, что облако с повышенной концентрацией водорода имеет форму цилиндра радиуса Го. Концентрация водорода в этом цилиндре возрастает за счет транспортировки атомов водорода дислокациями. Параллельно с накоплением водорода происходит удаление водорода из этого цилиндра за счет диффузии, которая стремится распределить водород равномерно по всему объему металла. [c.338]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...