Диффузионное соотношение Эйнштейна

Таким образом, диффузионный шум является более общим процессом, чем тепловой, но он может быть сведен к последнему, если выполняется соотношение Эйнштейна. Мы проиллюстрируем это положение на примерах твердотельных диодов с одинарной инжекцией и ограничением тока пространственным зарядом. [c.86]

Можно предположить, что расстояние Ь, на котором могут сохраняться отклонения от равновесия, должно в весьма грубом приближении совпадать с расстоянием, проходимым носителем тока до его рекомбинации. Это не сразу видно из выражений (29.37) для диффузионных длин п яЬр, однако выявляется, если переписать (29.37), используя а) соотношения Эйнштейна (29.30) между коэффициентом диффузии и подвижностью, б) формулу Друде (29.28) или (29.29) для подвижности, в) соотношение между сред- [c.224]

Покажите, что в силу соотношений Эйнштейна (29.62) суммарные токи электронов и дырок (диффузионные плюс дрейфовые) описываются выражениями [c.232]

Используя табл. 7.2 и соотношения Эйнштейна (7.4.7) и (7.4.8), определить коэффициенты диффузии электронов дырок в кремнии. Для фотодиодов из задачи 12.3 сравнить величину диффузионного тока /(ц. возбуждаемого в сильно легированной области, с величиной тока /ра, генерируемого в у-области. Концентрации примесей в р+- и п+-областях Пд = м , время жизни носителей т 10 мкс, температура — комнатная. Использовать соотношения [c.327]

Зная коэффициент диффузии кислорода, его концентрацию и величину предельного диффузионного тока (/д), по этому уравнению можно рассчитать толщину диффузионного слоя. Однако не для всех диффундирующих частиц и электролитов мы располагаем данными о величине коэффициента диффузии. Поэтому при расчете его величины можно с некоторым приближением воспользоваться известным уравнением Эйнштейна, определяющим соотношение между коэффициентом диффузии и другими характеристиками раствора и диффундирующей частицы [c.112]

Прежде всего отметим, что все значения О можно заменить на X кТ/е, пользуясь соотношением Нернста—Эйнштейна. Далее, при решении подобных задач обычно пренебрегают вообще диффузионной составляющей потока частиц О йп/кх по сравнению с дрейфовой составляющей %пЕ. Действительно, отношение этих составляющих [c.166]

Диффузионный форезис 45 Диффузия, мелкие сферические частицы, соотношение Эйнштейна 125 [c.527]

Однако термостат не только демпфирует движение системы, но и неизбежно (при Т Ф ) раскачивает ее случайным образом. Наглядным и важным историческим примером является броуновское движение пылинки. Под действием бесчисленных ударов молекул воздуха ее первоначальное поступательное движение затухает (или устанавливается на стационарном уровне при наличии внешней силы) и сменяется диффузионным хаотическим движением. Знаменитое соотношение Эйнштейна между коэффициентами диффузии и трения положило начало серии флуктуациопно-диссипативных теорем. [c.74]

Одним из методов определения зарядового состояния быстро диффундирующих примесных ионов является наблюдение их дрейфа в электрическом поле. Впервые такой эксперимент был проведен на литии в германии. Суть его состоит в следующем (рис. 8.8). Диффундирующая примесь наносится на поверхность германия р-типа проводимости кратковременным вплавлением ее в поверхностный слой. При этом реализуется случай точечного источника с неограниченным запасом примесных атомов — капля, вплавленная в кристалл и имеющая радиус много меньщий характерных расстояний диффузии. Далее образец прогревается при заданной температуре Т время для формирования четкого фронта диффузии, представляющего собой полусферу радиуса г. Затем образец охлаждается до комнатной температуры, а исходный источник примеси удаляется щлифовкой и специальным травлением. После травления на поверхности образца остается лунка, концентрично с которой находится диффузионная область, обогащенная литием, которая имеет проводимость я-типа. Затем определяется положение р —я-перехода, располагающегося на поверхности полусферы радиуса гу, с которой в дальнейшем пойдет диффузия. Граница р —я-перехода выявляется, например, химическим окращиванием в специальном красителе или электрическим осаждением титаната бария. Затем образец помещается в постоянное электрическое поле (напряженностью 1-10 В/см), а диффузию проводят при той же температуре Т, что и первый раз. Ток, который пропускается через образец (1-10 А), одновременно используется для его нагрева. Ввиду отсутствия источника дальнейшая диффузия примеси происходит аналогично рассмотренному выше случаю диффузии из ограниченного источника (уравнение (8.19)), то есть радиус полусферы увеличивается за счет обеднения областей прилегающих к бывшему источнику. Одновременно все диффундирующие ионы в соответствии со своим знаком заряда ц будут дрейфовать в электрическом поле со скоростью Удр. = Е, где /1 — эффективная подвижность ионов, связанная с их коэффициентом диффузии соотношением Эйнштейна /х = q/kT)D. Таким образом, центр полусферы после соответствующего прогрева переместится в новое [c.304]

В жидкостях, в соответствии с характером теплового движения молекул, Д. осуществляется перескоками молекул иа одного устойчивого положения в другое. Каждый скачок происходит при сообщении молекуле, энергии, достаточной для разрыва её. связей с соседними молекулами и перехода в окружение др. молекул (в новое энергетически выгодное положение). Ср. перемещение при таком скачке не превышает межмол. расстояния. Диффузионное движение ч-ц в жидкости можно рассматривать как движение с трением, к нему применимо второе соотношение Эйнштейна D икТ. Здесь и — по- [c.174]

Наиболее быстро Д. происходит в газах, медленнее — в жидкостях, ещё медленнее — в тв. телах, что обусловлено характером теплового движения ч-ц в этих средах. Траектория движения каждой ч-цы газа представляет собой ломаную линию, т. к. при столкновениях она меняет направление и скорость движения. Поэтому диффузионное проникновение значительно медленнее свободного движения. Смещение ч-цы L меняется со временем слутайным образом, но ср. квадрат его за большое число столкновений стёт пропорционально времени / Dt , коэфф. пропорциональности D наз. коэфф. Д. Это соотношение, полученное А. Эйнштейном, справедливо для любых процессов Д. Для простейшего случая самодиффузии в газах коэфф. Д. может быть определён, если за ср. смещение принять ср. длину свободного пробега молекулы I. Для газа 1— сх, где с — ср. скорость движения ч-ц, т — ср. время 5№жду столкновениями. Т. о., D Р/х 1с (более точно D= j l ). Коэфф. Д. обратно пропорционален давлению р газа (т. к. I 1/р) с ростом темп-ры Т (при пост, объёме) коэфф. D увеличивается пропорционально т. к. с [c.174]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...