Кристаллы типа алмаза

Вид периодической функции для х х) совпадает с функцией, используемой в выводе теоретической прочности по Френкелю. Однако существенное различие здесь в определении ф(л ), изменяющейся в пределах Ь/2. Этой функцией описывается взаимное смещение двух атомов, расположенных один против другого по разные стороны от плоскости скольжения в ядре дислокаций, т. е. эта функция описывает смещение атомов в ядре дислокации от участка плоскости скольжения, на котором скольжение произошло, к участку, на котором скольжение не произошло. Ширина этого перехода вдоль плоскости скольжения, в пределах которого смещения составляют i/4, т. е. 50% от общего, носит название ширины дислокации и служит мерой плавности этого перехода. Когда этот переход происходит в интервале (1—2) Ь, дислокация узкая, а когда интервал более 56, дислокация широкая. Широкие дислокации характерны для металлов, узкие — для ковалентных кристаллов типа алмаза с направленным характером связи. Для широких дислокаций характерно меньшее смещение атомов выше плоскости скольжения относительно положений атомов ниже этой плоскости, в связи с чем энергия несовпадения и величина энергии А.Е, расходуемая на преодоление сил связи в ядре дислокации, будут меньше. Поэтому подвижность дислокации возрастает с увеличением ее ширины. [c.62]

По величине U и онр металлы с о. д. к. решеткой занимают промежуточное положение между ковалентными кристаллами типа алмаза и типичными металлами, а по V даже ближе к ковалентным кристаллам. Таким образом, направленные ковалентные связи, если они появляются, уменьшают пластичность, [c.33]

Кристаллы типа алмаза 55, 56 [c.282]

Симметрия фононов, инфракрасное поглощение и комбинационное рассеяние света в кристаллах типа алмаза И каменной соли [c.148]

Затем мы дадим перечень тех критических точек, которые могут быть предсказаны из свойств симметрии. Непосредственно может быть определен симметрический набор критических точек и дана их классификация в соответствии с теорией Морзе. Кроме того, будет дан обзор проведенного анализа критических точек в нескольких кристаллах со структурой алмаза (в германии, кремнии и алмазе), основанного на дополнительной ин- формации о дисперсии фононов, полученной комбинированием детальных расчетов и измерений неупругого рассеяния нейтронов. Вслед за изучением роли критических точек в дисперсии фононов (т. е. в однофононных состояниях) полезно привести результаты подобного же анализа для объединенной, т. е. двухфононной, функции распределения частот в различных кристаллах типа алмаза и сравнить их с имеющимися оптическими исследованиями в двухфононной области энергий. [c.148]

Эта информация используется далее для анализа или интерпретации спектров инфракрасного поглощения и комбинационного рассеяния в кристаллах типа алмаза. Приводимые результаты отражают состояние знаний в период написания книги следует ожидать, что количественная интерпретация будет улучшаться, хотя уже сейчас для структуры алмаза достигнуты значительные успехи в понимании спектров. [c.148]

Таблица 23 Симметрия фононов в кристаллах типа алмаза

Критические точки для фононов в кристаллах типа алмаза (германий, кремний, алмаз) [c.159]

При анализе оптических спектров мы ограничимся изучением следующих типов критических точек обычные максимумы и минимумы, обозначаемые Рз и Ро сингулярные максимумы и минимумы с одной разрывной первой производной, обозначаемые Рз(1) и Ро(1) обычные седловые точки Pi и Рг и несингулярные седловые точки F и F2 без разрывных первых производных ). Для полноты мы укажем все критические точки, которые до сих пор были обнаружены в кристаллах типа алмаза и каменной соли, однако анализ оптических спектров мы проведем только с учетом указанных выше точек. [c.160]

Результаты, полученные в предыдущих параграфах, позволяют перейти теперь к интерпретации многофононных спектров инфракрасного поглощения и комбинационного рассеяния света в кристаллах типа алмаза в предположении, что эти спектры определяются функцией распределения частот и правилами отбора. Другими словами, мы не рассматриваем зависимость мат- [c.177]

Теория критических точек не применялась в явном виде для интерпретации тонких деталей спектров кристаллов типа каменной соли (в отличие от кристаллов типа алмаза), хотя работа в этом направлении сейчас проводится. Здесь мы даем краткий обзор выполненных исследований. [c.199]

Зонные колебания в неидеальных кристаллах типа алмаза и каменной соли [c.226]

Локальные колебания для группы (группа симметрии узла неидеальных кристаллов типа алмаза) [c.230]

Были изучены также эффекты, обусловленные парами близко расположенных примесей в кристаллах типа алмаза [142] например, развита теория локальных колебаний и инфракрасного [c.242]

Другой эффект нарушения симметрии, обусловленный постоянным электрическим полем в кристаллах типа алмаза, заключается в появлении индуцированного инфракрасного поглощения первого порядка, В идеальном кристалле алмаза колебание с к == Г обладает симметрией Г 25+) поэтому неактивно в инфракрасном поглощении. Возвращаясь к 4, мы должны разложить оператор дипольного момента (4.10) в смешанный ряд по нормальной координате и приложенному электрическому полю S . Записывая разложение в символической форме [c.251]

Из ковалентных (и близких к ним) кристаллов упомянем только структуру алмаза и сфалерита. Первую из них можно рассматривать как ГЦК решетку Бравэ с базисом из двух атомов С, расположенных в точках с координатами [[ООО]], [[1/4, 1/4, 1/4]], а вторую —как ГЦК решетку Бравэ с базисом, состоящим из атома (для соединения ZnS) Zn, расположенного в точке с координатами [[ООО]], и S в [[1/4, 1/4, 1/4]]. В обоих случаях в элементарной ячейке по 8 атомов. В структуре типа алмаза их координаты [[ООО]], [[1/2, 1/2, 0]], [[1/2, О, 1/2]], [[О, 1/2, 1/2]], П1/4, 1/4, 1/4]], [[3/4, 3/4, 1/4]], [[3/4, 1/4, 3/4]], [[1/4, 3/4, 3/4]]. В структуре сфалерита координаты атомов Zn суть [[ООО]], [[1/2, [c.175]

В случае ковалентной связи могут возникать молекулы, или кристаллы. Так, два атома хлора, каждый из которых имеет семь электронов на внешнем уровне Зр, обладают одной парой общих электронов и образуют молекулу. Атом германия, имеющий четыре электрона на внешней оболочке, имеет по одному общему электро-ну с четырьмя соседними атомами и в результате обладает восемью коллективизированными электронами. Электрон переходит с орбиты одного атома на орбиту другого атома, не отрываясь полностью от каждого из них. Каждый атом окруженный четырьмя соседями, является центром тетраэдра. Образуется трехмерная кубическая структура типа алмаза (рис. 3). [c.8]

Ковалентные связи, обладающие строгой направленностью, резко ослабляются уже при незначительных смещениях атомов друг относительно друга. При сдвиге эта связь разрушается раньше, чем атомы успевают установить ее с другими соседями. Поэтому кристаллы валентного типа (алмаз, кремний, германий и др.) являются хрупкими. [c.38]

Донорные уровни. Предположим, что в кристалле германия часть атомов германия замещена атомами пятивалентного мышьяка. Германий имеет решетку типа алмаза, в которой каждый атом окружен четырьмя ближайшими соседями, связанными с ним валентными силами. Для установления связи с этими соседями атом 156 [c.156]

Поскольку всегда е(0) е(оо), то (Oto Wlo. В некоторых кристаллах, например типа алмаза, в приближении длинных волн (при й->0) (ото соьо. Это Означает, что е(0) е(оо), т. е. ИК-вклад (ионный) в поляризацию очень мал. Действительно, в таких важных для техники кристаллах полупроводников, обладающих структурой алмаза, как германий и кремний, ИК-поглощение очень невелико электромагнитная ветвь ш = пересекает ветви ТО и L0 прак- [c.85]

Кристаллы, подобные алмазу, в которых единственным типом связи является ковалентная связь, отличаются высокими температурами плавления, высокой прочностью и твердостью. При этом они, подобно ионным кристаллам, являются изоляторами, так как все внешние электроны прочно связаны в ковалентных связях. [c.23]

Фиг. 7.6. Зависимость теплопроводности различных кристаллов типа алмаза при 300 К от масштабного параметра. (По Слеку [215].) Кристаллы A1N и BN плохого качества, так что рассчитаиные теплопровод, ности должны быть больше измеренных.

Следует заметить, что не все особенности, предсказываемые табл. 36, должны быть обязательно наблюдаемы, но этой таблицы должно быть достаточно для интерпретации тех особенностей, которые присутствуют в реальных спектрах. Отсутствие некоторых особенностей может быть обусловлено неточностями зксперил1ента, а также неучтенными в теории факторами, в частности ангармонизмом, который приводит к уширению спектральных особенностей и тем самым может маскировать разрывы производной. В табл. 37 и 38 мы суммируем правила отбора для двух- и трехфононных процессов в кристаллах типа алмаза. [c.179]

Другая возможность интерпретации спектров основана на использовании гипотезы о критических точках в более общем виде, т. е. на предположении, что интенсивность разрещенных процессов определяется только объединенной функцией распределения частот без детального анализа разрывов производной. В этом случае требуется знание графика объединенной функции распределения частот, которая непосредственно сопоставляется с распределением относительных интенсивностей в наблюдаемых спектрах правила отбора учитываются тем, что вклад от запрещенных ветвей исключается. Например, поскольку обертоны неактивны в инфракрасном поглощении, т. е. не могут давать вклада ни в какой процесс инфракрасного поглощения (см. 4), при сравнении с экспериментом их следует исключить из рассчитанной функции распределения частот. Этот подход к анализу спектров также будет использован ниже при обсуждении инфракрасных спектров кристаллов типа алмаза и каменной соли. [c.179]

В качестве важного примера отметим, что группой симметрии узла для каждого атома в элементарной ячейке кристалла типа алмаза является группа тетраэдра Td, тогда как факторгруппой алмаза является полная кубическая точечная группа Oft. Для кристаллов типа каменной соли оба атома в элементарной ячейке имеют группу узла, совпадающую с О .- Читатель может легко проверить эти утверждения, рассмотрев действие каждого из представителей смежных классов в табл. 2, примененного относительно начала координат. Более поучительно [c.225]

Количественная теория комбинационного рассеяния на изолированном изотопическом дефекте в кристаллах типа алмаза развита Нгуен Ксуан Ксыном ). В случае щелочногалоидных кристаллов (со структурой Na l) приближение изотопической примеси может оказаться нереалистическим, поскольку весьма распространенным типом дефектов в этих структурах являются молекулярные примеси (например, КС1—ОН, КС1—NO2 и т. д.) и их анализ требует изучения молекулы в кристалле. Тем, кто заинтересован в дальнейшем изучении этих вопросов, мы рекомендуем сборники трудов [126—130]. Микроскопическая теория комбинационного рассеяния в примесном кристалле, являющаяся обобщением экситонной теории, изложенной в 6, д. [c.246]

Вопрос о происхождении и роли дальнодействующих сил в кристаллах типа алмаза служил предметом ряда работ К. Б. Тол-пыго и др. [43]. — Прим. ред [c.71]

Германий обладает решеткой типа алмаза. По внешнему виду благодаря характерному блеску он напоминает металл. Его кристаллы очень тверды и хрупки. Содержание германия в земной коре составляет 7-10" %. Добыча его затруднена тем, что в природе этот элемент находится в рассеянном состоянии. Германий обычно обнаруживают в виде примесей в различных минералах (0,01 - 0.5%). Образование руд для него не характерно. Единственная его руда -германит, но и она содержит больше меди, железа и цинка, чЬм германия. Сравнительно высокая стоимость германия объясняется сложностью получения исходного сырья. [c.77]

Энергетические зоны отделены друг от друга областями запрещенных энергий — запрещенными зонами Eg (рис. 5.2, а). В качестве примера на рис. 5.3 приведены энергетические зоны лития, бериллия и химических элементов с решеткой типа алмаза (алмаз, кремний и германий). В кристалле лития уровень Is расщеплен слаио, уровень 2s — сильнее, образуя достаточно широкую энергетическую зону 2s. В кристалле бериллия зоны 2s и 2р перекрываются друг с другом, образуя смешанную, так называемую гибридную, зону. В кристаллах с решеткой типа алмаза образование энергетических зон происходит несколько иначе (рис. 5.3, в). Здесь зоны, возникающие из уровней s и р, перекрываясь, разделяются на две зоны так, что в каждой из них содержится по 4 состояния одно s-состояние и три / -состояния. Эти зоны разделены запрещенной зоной Eg. Нижнюю разрешенную зону называют валентной, верхнюю—зоной проводимости. [c.146]

Для резцов используют кристаллы природных алмазов массой 0,2— 0,75 кар. Размеры балласов и карбонадо могут быть существенно большими. Такие кристаллы допускают 6—10 переточек. Л1онокристальные алмазы, как и поликристаллы типа бал- [c.627]

Два решения при одном соответствии решеток обозначают знаками (+) и (—), тогда габитусные плоскости 24-х вариантов можно представить на стереографической проекции так, как показано [9] на рис. 1.16. Из этого рисунка ясно, что образуются 6 групп по четыре габитусных плоскости вокруг полюсов 011 д . Разновидности кристаллов мартенсита, имеющие четыре указанные габитусные плоскости, возникают по соседству друг с другом, образуя структуру типа алмаза [9] (рис. 1.17). Этот рисунок иллюстрирует соответствие вариантов группы II, сосредоточенных вокруг полюса (101) дд структуре типа [c.29]

Рис. 1.17. Образование рашетки типа алмаза в результате самоаккомодации 4 доменов мартенсита из числа 24-х вариантов кристаллов мартенсита со структурой 18Д

Гоффман [603] рассмотрел задачу об оптимальном разбиении вакансиями линейной цепи атомов на произвольные группы. Он исходил из полученного методом МО L AO выражения для энергии ограниченной цепочки и нашел, что минимум свободной энергии достигается при определенном размере группы. Произвольно перенося одномерные результаты на случай пространственной решетки, он получил следующие значения числа щ атомов в стабильном блоке ио == 91 -h 1360 для простой кубической решетки щ = 183 2721 для ОЦК-кристалла щ = 365 -f- 5441 для ГЦК-решетки и о = = 69 1242 для решетки типа алмаза. Однако эти оценки могут вызвать законное удивление, если учесть, что, как отметил уже сам автор, приведенные выше рассчитанные значения по имеют отрицательный знак. [c.209]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...