Функция Вагнера

Функция Вагнера X для тел вращения [c.413]

Наконец, 3. Н. Добровольской удалось (1965) с помощью функции Вагнера свести задачу о равномерном погружении клина к нелинейному сингулярному интегральному уравнению для вещественной функции. Оказалось, что это уравнение может быть численно проинтегрировано методом последовательных итераций, которые сходятся [c.32]

Здесь к — функция Вагнера, значение которой для тел различной формы приводится в 9. [c.138]

Функция Вагнера Ко = х Ь в этом случае определяется точна (при аппроксимации смоченной поверхности тела плоским расширяющимся диском), [c.169]

Выражения этого вида являются большей частью наиболее удобными формами уравнения Гиббса—Дюгема для тройных систем, если задана парциальная молярная величина для одного из компонентов в функции состава и требуется определить производные парциальных молярных величин для других компонентов. Необходимо отметить, что могут быть получены только производные от Р и Рз по Ха при постоянном отношении у = /гз/(л1 + + з) производные же от и fg по у или производные по молярной доле компонента 1 при постоянном отношении x jx не могут быть вычислены. Это ограничение является принципиальным, так как оно связано с числом независимых вторых производных от молярной свободной энергии в тройных системах [333(a)], Специальные следствия для предельного случая разбавленного раствора компонента 2 в смеси компонентов 1 и 3 были рассмотрены Вагнером [389]. [c.28]

Этот закон распределения был непосредственно получен Вагнером [2]. Легко показать, что производящая функция для четных моментов имеет форму [c.83]

Основная трудность в решении краевой задачи для определения Ф ( , т]) состоит в том, что форма свободной поверхности неизвестна. Если бы можно было, как в теории струй, найти две функции, выражающиеся через комплексный потенциал и и г, области изменения которых известны, то задача о погружении клина решалась бы с помощью конформных отображений. Одна такая функция была найдена Г. Вагнером [c.31]

Задача подобного рода о погружении клина с постоянной скоростью в жидкость впервые была рассмотрена Г. Вагнером [250, 251 ], который ввел функцию к, учитывающую эффект встречного движения жидкости. [c.6]

Определение функции Г. Вагнера [c.75]

При малых значениях v (когда справедлива теория Вагнера) функции X и Л можно представить в виде следующих разложений 1781 [c.81]

Весьма важной для последующего развития нестационарной гидродинамики была работа Г. Вагнера в которой он впервые сформулировал автомо-288 дельную задачу о неустановившемся течении жидкости со свободной поверхностью. Он рассмотрел плоскую задачу о вхождении жесткого клина в первоначально невозмущенное жидкое полупространство (полуплоскость). И хотя эта частная задача получила строгое математическое решение с использованием функции Вагнера только в последние годы (3. Н. Добровольская), количество разнообразных исследований в области автомодельных задач динамики жидкости со свободными поверхностями за последние три десятилетия оказалось весьма большим. В частности, линеаризованные задачи вхождения тонких тел в сжимаемую жидкость были изучены в Московском университете С. С. Григоряном и А. Я. Сагомоняном (1956). [c.288]

Кривая / соотвётствует функции Вагнера для жесткого клина. Кривая 2 на рис. 38 соответствует расчету, выполненному для модели, показанной на рис. 37 [239], причем частота колебаний поплавка /По относительно корпуса Л11 принималась равной основной частоте колебаний пластины днища. [c.121]

С точки зрения вышеприведенных приближений и в соответствии с (1-107) кривая для логарифма коэффициента активности в функции молярной доли качественно должна быть подобна кривой парциальной молярной теплоты смешения. Отдельные случаи кривых с точкой перегиба, как на рис. 10, упоминаются в гл. VI, п. 4 (система Mg—РЬ на рис. 32 система Sb—Zn на рис. 34 см. далее гл. IV, п. 2). Эти системы нуждаются в более детальных исследованиях. Другие примеры кривых с точкой перегиба приводятся Гауффе и Вагнером [103]. [c.58]

У других систем радиус кривизны в максимуме кривой ликвидуса промежуточных фаз весьма мал и имеюш,иеся данные не позволяют сделать количественные вычисления. Гауффе и Вагнер показали, что пробное применение (IV-7) и (IV-8) к системам Са — Bi, Mg—Bi, Mg — Sn, A1 — La, A1 — Pr и La —Sn приводит к заключению, что кривые [RTXnf ) в функции х имеют отчетливый перегиб в точке, отвечающей составу промежуточной твердой фазы, стабильной при низких температурах (см. рис. 10). [c.88]

Для объяснения концентрационной зависимости коэффициентов активности в металлических и солевых фазах, было применено уравнение Ван-дер-Ваальса (см. гл. II, п. 4). Необходимые уравнения были выведены и обсуждены Ван-Лааром и Лорен-цом [380]. Были также рассмотрены системы с добавками других веществ [382, 378]. Концентрационные функции коэффициентов активности как металлической, так и солевой фазы содержат неизвестную постоянную Да. Необходимо определить эти константы, так же как и постоянную для закона действующих масс. Для их определения должны быть известны три пары молярных долей сосуществующих фаз Хд и Если эти константы известны, иногда может быть получено удовлетворительное аналитическое выражение для серии измерений в широкой области концентраций. Однако исследования Лоренца и его сотрудников часто подвергались критике. Кербер и Эльсен [164, 168, 176] оспаривали его экспериментальную методику. Вагнер и Энгельгардт [394] показали, что некоторые величины, приводимые Лоренцом и сотрудниками, находятся в полном противоречии с теплотами смешения, определенными Каваками [157, 158]. [c.150]

Очевидно, что скорости роста окиси и других слоев на металлах не должны регулироваться теми же коэффициентами диффузии, какие были измерены с помощью индикаторных количеств. В первом случае движущая сила интердиффузии — сродство реакции, тогда как во втором — просто энтропия смешения атомов микрокомпонента с атомами маирокомпонента. Однако Вагнер показал, что если D представить как функцию активности й2 одного из компонентов в бинарной системе, то параболическая константа скорости может получиться [c.34]

Этот метод сведения трех независимых переменных к двум использован в известной работе Г, Вагнера об ударе гидрЬплана при посадке на воду ). Рассуждая, как в гл. III, 2 мы можем свести задачу к функциям одной комплексной переменидй, но при этом усложнятся краевые условия. [c.177]

Ряс. 18. Константа скорости окисления меди до СигО при 1000° С в функции корня 7-й степени из величины давления кислорода, выраженного в атмосферах (по Вагнеру и Грюнвальду [61]) [c.76]

Рис. 44. Скорость окисления никеля в функции корня шестой степени и давления кислорода (по Вагнеру и Грюнвальду,

Термодинамические функции Ag2Se. Уэлч с сотр. [26] измерили теплоемкость селенида серебра в интервале от температуры жидкого водорода до комнатной. Препарат отвечал формуле Agl,99Se (ошибка анализа 0,1 моля серебра на 1 моль селена). Значения энтальпии, энтропии и функции Ф были рассчитаны из сглаженных значений теплоемкостей, экстраполированных к 0° К с помощью функции Дебая. Для стандартной энтропии получено 5298 = 35,890 0,08 э. е. Вклад в эту величину Дебаевской функции при Э = 85° К составляет 51б = 0,975 э. е. Приведенное значение стандартной энтропии хорошо согласуется со значением 5298 = = 35,8 э. е., полученным Киуккола и Вагнером [27] методом э. д. с. В справочнике Кубашевского и др. [28] рекомендуется близкое значение 5298 = 35,9 0,1 э. е. [c.36]

В своей теории Вагнер учитывает также увеличение смоченной поверхности тела, вызываемое встречным движением жидкости. Этот учет осуществляется путем введения функции х (9.1), которая зависит от формы погружающегося тела. Отметим, что идея аппроксимаций смоченной поверхности тела плоской пластиной, но без учета встречного движения жидкости, использовалась в работах Кармана [188] и Пабста [222, 223] по посадочному удару. [c.83]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...