Интенсивность магнитного насыщения

Разрешение радиоспектрометров лимитируется однородностью магнитного поля в объеме образца, исходное значение которой зависит от физических и геометрических параметров электромагнита в целом и полюсных наконечников в частности [1]. Для данной системы электромагнита и геометрии полюсных наконечников распределение поля в зазоре определяется распределением намагниченности в полюсных наконечниках, что в свою очередь зависит от магнитных свойств материала наконечников. Применение материала с более высокой индукцией насыщения улучшает однородность поля. Другой способ улучшения однородности предполагает использование составных наконечников из материалов с различной магнитной проницаемостью [2]. Однако эти задачи можно, по-видимому, решить и за счет создания необходимой текстуры в наконечниках. При этом необходимо иметь в виду, что окончательное высокое разрешение удается получить, если поле в зазоре имеет цилиндрическую симметрию [3]. Поэтому и текстура в объеме наконечников должна обладать одной из аксиальных симметрий с осью симметрии, совпадающей с осью наконечника. Однородная текстура необходимой ориентировки будет эквивалентна улучшению физических характеристик материала наконечников, а текстура, интенсивность которой является функцией расстояния до оси,— составным наконечником. [c.203]

Магнитные свойства при постоянном токе. Данные табл. 3 показывают, что магнитная индукция при насыщении Bs не зависит от температуры испытания в исследованном интервале. Эти данные согласуются с результатами ранее опубликованной работы [2], в которой показано, что интенсивность насыщения сплавов при намагничивании / [c.354]

Аустенитные хромоникелевые стали после закалки теряют магнитные свойства. Однако по мере увеличения нагрузки при их холодной пластической деформации магнитная проницаемость и намагниченность насыщения возрастают. Интенсивность роста этих характеристик зависит от химического состава стали. [c.31]

В настоящее время ведутся интенсивные работы, направленные на улучшение в целом техники магнитной записи, в частности, разработаны металлические магнитные ленты, позволяющие получить запись с высокой плотностью и высокой чувствительностью. Так как эти ленты имеют большую коэрцитивную силу, то намагниченность магнитных головок должна быть высокой. Этому требованию отвечают сплавы, содержащие марганец (см. табл. 5.1). Проектируются сплавы с еще более высокой намагниченностью насыщения [c.163]

С молекулярной точки зрения парамагнетик представляет собой вещество, каждая молекула которого имеет магнитный момент. В отсутствие внешнего поля ориентация магнитных моментов отдельных молекул хаотична, и в среднем сумма магнитных моментов равна нулю. Включение магнитного поля с напряженностью Н приводит к преимущественной ориентации магнитных диполей по направлению поля и к возникновению отличного от нуля намагничения М. С ростом напряженности поля Н VI с уменьшением интенсивности теплового движения (с уменьшением Т) степень ориентации элементарных магнитных диполей увеличивается. Имеется эффект насыщения (предельного намагничения) при Я или Т степень ориентации магнитных диполей стремится к единице и М Мо. Каждому фиксированному значению напряженности поля Я и заданной температуре Г соответствует промежуточное значение намагничения между Л/ = О и М = Мо. [c.73]

Под нелинейностью подразумевается зависимость магнитной проницаемости, механических и магнитных потерь, упругих и магнитострикционных характеристик от амплитуды механического напряжения и индукции, иначе говоря, явления, описываемые членами третьего порядка в разложении термодинамического потенциала. Эта нелинейность обусловлена доменной природой происходящих процессов, она характерна для всех магнитострикционных материалов, а в ферритах проявляется особенно сильно ввиду их низкой индукции насыщения. Нелинейность приводит к снижению к,п.д. и чувствительности излучателя с ростом мощности и является одной из причин, ограничивающих интенсивность излучения ферритовых преобразователей. [c.125]

А у с т е н и т о м е т р. Метод испытания основан на том, что аустенит парамагнитен, я продукты его превращения ферромагнитны. В сильных магнитных полях напряженностью —8000 э ферромагнитная фаза оказывается намагниченной до насыщения независимо от легирования. Поэтому можно считать, что интенсивность намагниченности всей массы образца бр пропорциональна [c.62]

В основу метода измерения положена зависимость коэффициента поглощения пучка поляризованных нейтронов ферромагнитным образцом от угла между направлением поляризации и вектором намагниченности ферромагнетика. Пучок нейтронов проходит через две железные пластинки, намагниченные до насыщения вдоль оси 0Z, перпендикулярной направлению распространения пучка ОХ. После прохождения первой (поляризующей) пластинки пучок нейтронов частично поляризуется, так как поглощение зависит от направления спина. Б более позднем варианте эксперимента использовалось отражение неполяризованного пучка от магнитного монокристаллического зеркала и достигнута большая степень поляризации. Если в пространстве между двумя пластинками существует поле Яо, перпендикулярное намагниченности и направлению пучка, то спин нейтрона, который находится в этом поле, в течение времени t повернется, прецессируя вокруг поля, на угол а = o , пропорциональный как магнитному моменту нейтрона, так и величине поля. Интенсивность пучка, проходящего через вторую (анализирующую) пластинку, будет периодической функцией поля с периодом 2л /со, по которому в принципе можно вычислить магнитный момент нейтрона. Точность описанного метода весьма невелика. [c.15]

Предположим теперь, что имеет место чисто магнитная релаксация и, следовательно, релаксационные переходы с Ат j = 2 отсутствуют. Легко показать, что насыщение любой из линий не может влиять на интенсивности других. [c.381]

Магнитный резонанс и представление о кинематическом сужении резонансных линий. 1. При рассмотрении магнитного резонанса обычно приходится вычислять распределение интенсивности резонансного поглощения и время релаксации для процесса освобождения поглощенной энергии. Поскольку рассматривается линейное приближение, мы сначала будем пренебрегать эффектом насыщения, но его можно в известной мере учесть, вводя спиновую температуру, которая может отличаться от температуры среды. Разность температур определяется из условия баланса энергии. [c.400]

Заполнение уровней у ферромагнитных элементов. Этот вопрос ранее был рассмотрен в 27 главы IV, где мы испшь-зовали зонную теорию для объяснения низкотемпературных удельных теплоёмкостей переходных металлов. Там было принято, что в ферромагнитных элементах половина -полосы, связанная с одним направлением электронных спинов, полностью заполнена и что интенсивность магнитного насыщения, выраженная в магнетонах Бора на атом, равна числу Дл незанятых уровней на атом в другой половине -полосы. Из этой гипотезы можно также вычислить число электронов на атом в в-р-полосе. Если от — полное число - и 5-р-электронов в атоме, то числа Дл , и т должны удовлетворять соотношению [c.455]

Зависимость интенсивности намагниченности насыщения от температуры у ферритов существенно отличается от аналогичной характеристики ферромагнетиков, Температура Нееля у ферримагнетнков обычно ниже, чем температура Кюри у ферромагнетиков. У некоторых ферритов, например у литий-хромферрита, наблюдается предсказанная Неелем аномалия температурной зависимости намагниченности насыщения. Различный характер температурной зависимости намагниченности подрешеток А п В (рис. 6) приводит к тому, что результирующая характеристика С при некоторой температуре компенсации Т1, лежащей ниже температуры Кюри Гк, проходит через нуль, так как магнитные моменты атомов подрешеток взаимно уравновешиваются. [c.11]

На зависимость звуковой амплитуды от расстояния между излучающей катушкой и поверхностью образца распространяется сказанное в разделе 8.4. Без наложения постоянного поля амплитуда звука в результате ограничивающего действия может поддерживаться независимой от расстояния до катушки до тех пор, пока переменное поле остается более интенсивным, чем требуется для магнитного насыщения материала. Предпочтительное излучение в одном направлении может быть достигнуто точно так же, как и в случае магнитоиндуционных способов, соответствующим расположением и питанием рамок катушек. Катушки могут иметь любую форму и поэтому могут фокуси-рованно излучать, например, также и волны в пластинах [c.178]

Магнитострнкционные материалы. Основными характеристиками магнитострикционных материалов (см. табл. 27.32), применяющихся для изготовления магнитострикционных преобразователен, являются коэффициент магнитомеханической связи К, квадрат которого равен отношению преобразованной энергии (механической или магнитной) к подводимой (соответственно магнитной или механической), динамическая маг-гщтострикционная постоянная a=(da/dS)s и маг-ьитострикционная постоянная чувствительности Л= ((ЗВ/а)где а — механическое напряжение, Я/м , В — магнитная индукция, Тл, а индексы и Я означают неизменность деформации и магнитного поля. Величина а существенна для работы излучателей, а Л — для работы приемников. Плотность р и модуль Юнга Е определяют резонансную частоту преобразователей от механической прочности, магнитострикции насыщения X и индукции насыщения Вь зависит предельная интенсивность магнитострикционных излучателей механическая добротность Q, удельное электрическое сопротивление р.-,л и коэрцитивная сила Не определяют потери энергии на вихревые токи и гистерезис при работе преобразователя. Значения К, а, Л существенно зависят от напряженности подмагничивающего поля, значение которого Яопт, отвечающее максимуму К, обычно называют оптимальным. [c.615]

Спонтанное намагничение монокристаллов кобальта с гексагональной решеткой при абсолютном нуле найдено равным 160,9 [141 и 162,55 1421. Интенсивность намагничения при насыщении па единицу объема монокристаллов гексагонального кобальта при абсолютном нуле составляет по определениям 1446 [21, 26] и 1437 единиц [421. Майерс и Саксмит [42] пашли, что намагничение монокристаллов кобальта при переходе через точку нижнего аллотропического превращения возрастает с каждым циклом вплоть до пятого цикла кобальте кубической решеткой намагничивается несколько меньше, причем степень намагничения уменьшается при нагревании. Опубликован ряд обзоров, посвященных магнитным свойствам кобальта [19, 35]. [c.296]

В связи с тем что магнитные свойства твердых тел существенно зависят от расстояния между атомами, естественно предположить, что намагниченность насыщения / , температура Кюри Тс и другие параметры ферромагнитного состояния наноматериалов будут меняться по сравнению с обычными крупнокристаллическими объектами. Так, значение для нанокристаллического Ре (Т = 6 нм) на 40 % ниже, чем в случае обычных поликристаллов Ре. Для нанокристаллического N1 это снижение было существенно меньще — всего лищь 5 % при уменьщении размера зерна от 1000 до 10 нм [5]. Трактовка экспериментальных результатов часто затруднительна в связи с ограниченностью сведений о характере и свойствах поверхностей раздела в наноматериалах, содержании примесей и т.д. Вполне возможно, что различие в данных по влиянию размера зерна на связано с неодинаковым характером границ и разным содержанием примесей, что контролировалось недостаточно детально. На примере нанокристаллического никеля, полученного методами интенсивной пластической деформации и импульсного электроосаждения, многими исследователями зафиксировано снижение Гс на 10 —30 К с уменьщением размера кристаллитов. [c.75]

Магнитные свойства. Высокие значения коэрцитивной силы в закаленной стали объясняют обычно исходя из положений теории напряжений [68], а дополнительное увеличение этой характеристики в присутствии остаточного аустенита — теорией включений [67, 68]. При отпуске коэрцитивная сила снижается, особенно в интервале температур распада остаточного аустенита (см. рис. 16, а) [69], а также наблюдается подъем кривой (максимум) в интервале температур от 400—450 до 475—550°, наличие которого объясняется [4] дроблением блоков а-фазы. Температура максимума при повышении содержания углерода в стали (рис, 12) сдвигается в область более низких температур отпуска [70]. Изменение максимальной магнитной проницаемости (см. рис. 16. б) обусловлено теми же процессами [69]. Намагниченность насыщеняя (см. рис. 16, в) резко возрастает при распаде парамагнитного аустенита, но затем несколько снижается вследствие образования цементита [71]. Остаточная индукция (см. рис. 16, г) возрастает особенно интенсивно 1В интервале 200—400° [72]. [c.698]

Действительная часть входящей сюда спектральной компоненты восприимчивости описывает изменение показателя преломления, пропорциональное интенсивности светового луча, мнимая же часть описывает зависимость коэффициента поглощения света от интенсивности. В частности, она описывает начальную стадию эффекта насыщения, хорошо известного в области магнитного резонанса. Эта компонента велика, когда частота М1 близка к резонансной. Этот эффект используется в так называемых насыщающихся фильтрах, которые становятся прозрачными при больших потоках мощности [26]. Компонента мнимой нелинейной восприимчивости, максимальная при резонансе среды на частоте 2о>1, описывает двухквантовое поглощение, наблюдавшееся Гарреттом и Кайзером [27]. В работе [27] была обнаружена голубая флуоресценция ионов Еи + в СаРг при облучении их светом рубинового лазера. Красные кванты не могут возбудить ион путем независимых последовательных одно- [c.51]

С понижением температуры или увеличением магнитного поля выше соответствующего техническому насыщению (величина Ig возрастает) спиновое поле делается менее интенсивным, и столкновения -электронов д ферромагнонами про- [c.197]

Читатель может подумать, что описанное выше лавинообразное нарастание тока возбуждения должно продолжаться до бесконечности, пока не сгорят все обмотки генератора. Видимо, так бы и происходило на самом деле, если бы не одно удачное свойство магнитного потока в железе, которое называется насыщением. Железо может пропустить лишь ограниченный магнитный поток, каким бы интенсивным ни было его возбуждение. На рис. 3.63 показано, что происходит с генерированной э.д.с. при повышении тока возбуждения. Однеко, несмотря на такое саморегулирование, все же напряжение на выходе генератора может стать слишком большим для зеряда аккумуляторе, поэтому регулятор напряжения необходим и в генереторах этого типа. [c.63]

Сем. Магнитострикция) и применяемые для изготовления магнитострик-ционных преобразователей эл.-магн. энергии в механич. и обратно (излучатели акустич. колебаний, датчики давления, фильтры и др. приборы). Осн. хар-ки М. м. (см. табл.) коэфф. магнитомеханич. связи А, квадрат к-рого равен отношению преобразованной энергии (механич. или магнитной) к подводимой (соответственно магнитной или механической) без учёта потерь динамические магнитострикц. постоянная в, определяющая чувствительность преобразователя в режиме излучения, и относительная магнитная проницаемость р, скорость звука с магнитострикция насыщения Xg, определяющая предельную интенсивность звука, излучаемого преобразователем коэрцитивная сила Не и уд. электрич. сопротивление р, характеризующие потери энергии соотв. на гистерезис и на вихревые токи. Магнитострикц. преобразователи работают, как правило, при пост, поле подмагничивания Яо, соответствующем максимуму к (Нц пт) или несколько большем. [c.384]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...