Параметры пара конечные начальные

Исследование изотермического процесса удобно вести с помощью к—з-диаграммы. Расчеты начинают с определения параметров пара в начальной и конечной точках процесса. [c.92]

Влияние параметров пара. Повышение начального давления и температуры пара и понижение его конечного давления приводят к повышению термического КПД цикла. [c.154]

Простота графического метода расчета состоит в том, что он сводится к нахождению по i—s-диаграмме числовых значений параметров пара в начальном и конечном состояниях и решению несложных уравнений. [c.62]

Графический метод расчета термодинамических процессов изменения состояния пара заключается в следующем. На диаграмму 5 — I наносится график рассматриваемого процесса по имеющимся исходным данным. Положение крайних точек изображенного процесса непосредственно определяет численные значения всех параметров пара в начальном и конечном состояниях. [c.168]

Пример 8.8. Перегретый пар адиабатно расширяется с давления pj= 0,5 МПа и температуры ij = 250° до давления pj = = 0,05 МПа. Определить с помощью диаграммы i — s параметры пара в начальной и конечной точках процесса, работу расширения, изменение внутренней энергии. [c.103]

Значение оптимальных параметров промежуточного перегрева зависит от начальных параметров пара, конечной (верхней) температуры промежуточного перегрева, вида цикла (идеальный или действительный), значений к. П.Д. т]ог ступеней турбины, от степени развития регенеративного подогрева конденсата турбин. [c.52]

Параметры пара в начальном и конечном состояниях всех процессов определяются в is-диаграмме по расположению точек I и 2. Изменение внутренней энергии во всех процессах изменения состояния водяного пара определяют как разность U. — (где Ui = ii — PiV и = Количество теплоты для изохорного процесса [c.89]

Решение задач, связанных с термодинамическими процессами в области насыш,енных и перегретых паров, можно производить или с помощью таблиц воды и водяного пара, или с помощью -диаграммы. В этих задачах обычно определяются начальные и конечные параметры пара, изменения внутренней энергии, энтальпии и энтропии, степень сухости, работа и количество теплоты, участвующей в процессе. [c.190]

Общий метод расчета по г 5-диаграмме состоит в следующем. Наносится начальное состояние пара по известным параметрам. Проводится линия процесса и определяются параметры пара в конечной точке. [c.190]

Пример Т9-3. Паротурбинная установка работает по циклу Ренкина с перегретым паром при начальных параметрах pi = 20 бар, ti = 400° С и конечном давлении-рз = 0 05 бар. Определить термический к. п. д. цикла и удельный расход пара. [c.316]

Пользуясь диаграммой 8, можно определить параметры в конце процесса расширения. Если дана начальная точка А (рис. 79) и коэффициент (или ф), то, проводя адиабату А В, откладывают от точки В вверх отрезок ВС -= -= 2— 2д. и, проведя через точку С горизонталь до пересечения с конечной изобарой Ра, получают точку О, характеризующую состояние рабочего тела в конце действительного процесса истечения. По ней можно найти необходимые параметры пара удельный объем, степень сухости и т. д. [c.214]

Конечное давление пара. Уменьшение конечного давления р (при неизменных начальных параметрах пара р , t ) вызывает понижение температуры конденсации пара а следовательно, и температуры отвода теплоты при весьма незначительном понижении средней температуры подвода теплоты, вследствие чего термический к. п. д. паросиловой установки возрастает. [c.579]

Термический к. п. д. паросиловой установки увеличивается при повышении начальных параметров пара (температуры и давления р ) и понижении конечного давления р , при котором конденсируется отработавший пар. Однако и повышение начального давления, и понижение давления конденсации приводят к увеличению конечной влажности пара. [c.580]

Исследование процесса состоит в определении начальных и конечных параметров пара, изменений внутренней энергии, энтальпии и подведенного (отведенного) количества теплоты. [c.95]

Известно, что скорость истечения водяного пара 458 м/с, его расход 0,2 кг/с и конечная степень сухости х = = 0,93. Площадь выходного сечения сопла равна 243 мм . Определить начальные параметры пара (использовать табл. 7 Приложения) и указать форму сопла. [c.101]

При решении задач на мятие удобно пользоваться -диаграммой. Применение ее основано на формуле (3-33) из точки, характеризующей начальное состояние пара, проводят линию постоянной энтальпии и находят в is-диаграмме точку, характеризующую конечное состояние, а следовательно, и все параметры пара. [c.137]

Как видно из рис. 1.70, понижение конечного давления р2 (при неизменных pi и Ti) повышает термический к. п. д. цикла Ренкина, поскольку в области влажных паров это сопровождается понижением температуры Т2, а следовательно, расширяется температурный интервал цикла. Из этого же рисунка видно, что понижение р2 увеличивает степень заполнения площади цикла Карно площадью цикла Ренкина, вследствие чего относительный термический к. п. д. цикла Ренкина увеличивается. Однако с понижением рг расширение пара в турбине спускается в область влажных паров, следовательно, необратимость этого процесса возрастает, и поэтому внутренний относительный к. п. д. цикла Ренкина уменьшается. Из этого анализа следует, что одновременное повышение начальных параметров пара и понижение его конечного давления повышает степень термодинамического совершенства цикла Ренкина. Обычно давление пара в конденсаторе pi = 0,003...0,005 МПа. [c.95]

Термический к. п. д. циклов атомных электростанций, как и паросилового цикла Ренкина, зависит от начальных и конечных параметров пара. Начальные параметры пара ограничиваются допустимой температурой покрытий тепловыделяющих элементов [c.128]

Как влияют начальные и конечные параметры пара на термический к, п. д, цикла Ренкина [c.131]

Влияние начальных и конечных параметров пара на термический к. п. д. цикла Ренкина [c.242]

Для этого на i—s диаграмме (рис. 14-15) определяется начальная точка 1, соответствующая заданным начальным параметрам пара pi и ti перед турбиной. Из этой точки проводится прямая процесса адиабатического расширения до заданного конечного давления р2- Длина отрезка h=ii—12 определяет удельную работу пара в турбине. Величину h называют обычно располагаемым теплопадением или теплоперепадом. Подставив величину h в уравнение (14-9), получим следующее выражение для т]г (без учета работы питательного насоса). [c.433]

В предыдущем параграфе было показано, что термический к. п. д. паросиловой установки увеличивается при повышении начальных параметров пара — температуры ti и давления Pi — и понижении конечного давления р , при котором происходит конденсация отработавшего пара. [c.440]

В установках с обычно применяемыми начальными параметрами пара правильный выбор точки начала вторичного перегрева обеспечивает одновременно уменьшение конечной влажности пара и увеличение термического к. п. д. цикла (на 2—37о). Введение еще одного дополнительного перегрева пара приводит к дальнейшему повышению термического к. п. д. [c.441]

Однако уже в середине XIX в. возникла потребность в тепловых двигателях других видов. Это объясняется невозможностью работы паровой машины на паре высоких начальных и низких конечных параметров, что обусловливает сравнительно невысокое значение ее термического к. п. д. Возвратно-поступательное движение поршня и кривошипного механизма затрудняет повышение скорости вращения, вследствие чего габариты машины и ее стоимость относительно велики, а единичная мощность мала. [c.325]

Таким образом, при максимально возможной высоте лопатки (определяемой механической прочностью) и при нормальной скорости пара, выходящего из последней ступени, может быть пропущено только определенное количество пара. При заданных начальных и конечных параметрах пара развиваемая турбиной мощность пропорциональна количеству проходящего через нее пара, которое ограничивается пропускной способностью последней ступени. Мощность, развиваемая при этих условиях, называют предельной. [c.345]

Изобразите в i—s-диаграмме процесс адиабатного расширения водяного пара от начальных параметров и Г, до конечного давления р . [c.63]

В настоящее время строятся станции с начальными параметрами пара до 300 ата и до 600° С ведутся работы по освоению температур до 650 С. Помимо увеличения термического к. п. д. перегрев пара приводит к уменьшению конечной влажности пара. Поэтому при больших начальных давлениях перегрев пара является совершенно необходимым. [c.143]

В общем слупае расчет процессов водЯ lioi u пара состоит в определении параметров пара, в начальном и конечном состояниях и вычислении подводимого тепла, изменения внутренней энергии и работы изменения объема, связанных уравнением первого закона термодинамики [c.123]

Адиабатный процесс. Адиабатпын процесс совершается без подвода и отвода теплоты, и энтропия рабочего тела при обратимом процессе остается постоянной величиной — s Ц onst. Поэтому на is- и Тх-диаграммах адиабаты изображаются вертикальными пр -ямыми (рис. 12-4, а, 12-4, б). При адиабатном расширении давление и температура пара уменьшаются перегретый пар переходит в сухой, а затем во влажный. Из условий постоянства энтропии возможно определение конечных параметров пара, если известны параметры начального и один параметр конечного состояний. [c.194]

И К. п. д. установки из-за дополнительных необратимых потерь влажного пара на лопатках. Под воздействием капельной влаги пара происходит эрозия лопаток. Поэтому в установках с высокими начальными параметрами пара применяют промежуточный перегрев пара, что снижает влажность пара в процессе расширения и ведет к повышению к. п.д. установки. Рассмотрим схему установки с промежуточным перегревом пара. (рис. 11.9) и цикл этой установки в Т — 5-диаграмме (рис. 11.10). Из парового котла пар поступает в основной пароперегреватель 2 и далее в турбину высокого давления 4, после расширения в которой пар отводится в дополнительный пароперегреватель 3, где вторично перегревается при давлении р р до температуры Ts. Перегретый пар поступает в турбину низкого давления 5, расширяется в ней до конечного давления р2 и направляется в конденсатор 7. Влажность пара после турбины при наличии дополнительного перегрева его значительно меньше, чем без дополнительного перегрева хд>Х2. Применение промежуточного перегрева пара повышает к. п.д. реальных установок примерно на 4%. Этот выигрыш получают как за счет повышения относительного к. п.д. турбины низкого давления, так и за счет некоторого повышения суммарной работы изо-энтропного расширения на участках цикла 1—7 и 8—9 (см. рис. 11.10) по отношению к изоэнтропной работе расширения на участке 1—2 в силу того, что разность энтальпий процесса 8—9 больше разности энтальпий процесса 7—2, так как изобары в к — 5-диаграммах несколько расходятся слева направо (см. рис. 8.11). [c.172]

На h—5-диаграмме адиабата изображается линией 1—2, при этом начальное состояние пара, определяемое точкой 1, находится на пересечении изобары р и изотермы t. Опуская из точки 1 вертикальную линию 5 = = onst до пересечения с изобарой рг, находим точку 2, которая определяет конечное состояние пара. В точках I VI 2 находят недостающие параметры пара, необходимые для расчета. При адиабатном расширении 1—2 перегретого пара вначале уменьшается степень его перегрева, а затем при давлении р он переходит в насыщенный пар. Дальнейшее расширение пара будет сопровождаться увеличением его степени влажности. [c.146]

В турбине Лаваля при снижении частоты вращения вала при j = = onst растет абсолютная скорость выхода пара с рабочих лопаток с2 И, как следствие этого, к. п. д. турбины быстро падает. Для уменьшения выходных потерь со скоростью С2 и понижения частоты вращения вала Кертис предложил турбину с двумя ступенями скорости. На рис. 6.2,6 представлены схема этой турбины и графики изменения абсолютной скорости и давления пара в проточной части турбины. Пар с начальными параметрами ро и То расширяется до конечного давления pi в соплах 2, а на рабочих лопатках 3 и 3 происходит преобразование кинетической энергии движущегося потока в механическую работу на валу 5 турбины. Закрепленные на диске 4 турбины два ряда рабочих лопаток 3 и 3 разделены неподвижными направляющими лопатками 2, которые крепятся к корпусу I турбины. В первом ряду рабочих лопаток 3 скорость потока падает от i до j, после чего пар поступает на неподвижные лопатки 2, где происходит лишь изменение направления его движения, однако вследствие трения пара о стенки канала скорость парового потока падает от с2 до с. Со скоростью с пар поступает на второй ряд рабочих лопаток 3 и снова повторяется идентичный процесс. Поскольку преобразование кинетической энергии в механическую работу на валу турбины Кертиса происходит в двух рядах рабочих лопаток, максимальное значение г ол получается при меньших отношениях k/ j, чем у одноступенчатой турбины. А это значит, что частота вращения вала турбины (колеса) Кертиса может быть снижена по сравнению с одноступенчатой турбиной. Анализ треугольников скоростей показывает, что оптимальный к. п. д. турбины Кертиса достигается при входной скорости пара t i вдвое большей, чем у одноступенчатой турбины. Это означает, что в турбине с двумя ступенями скорости может быть использовано большее теплопадение /loi, чем в одноступенчатой. [c.302]

Паровые турбины. На конструкцию паровой турбины влияют начальные параметры пара (до- и сверхкритические), режим ее работы (базовый, пиковый или полупиковый), конечная влажность пара, особенности технологии изготовления и другие факторы. Турбины делят по внутренним конструктивным признакам на активные и реактивные. Для активных турбин характерно наличие перегоро- [c.189]

Пример 31-2. Определить для паровой конденсационной турбины, работающей при начальных и конечных параметрах пара, указанных в npniMepe 31-1, часовое количество циркуляционной воды, считая мощность турбины равной 6000 /сет-. Начальную температуру циркуляционной воды принять равной 12° С, а температуру выходящей воды на 6 град ни.>ке температуры насыщенного пара в конденсаторе. [c.369]

Эта формула выведена Бэром и носит его имя. Зная начальные параметры пара ро и /о и конечное давление р , можно построить изоэнтропийный процесс расширения рабочего тела на диаграмме S—t. Критическое давление определится из выражения — Р, Ро. Пересечение изобары р с изоэнтропой расширения определит критические параметры, а конечная точка расширения определит удельный объем и располагаемый перепад энтальпий hl . Критическая скорость Q в случае идеального газа вычисляется по уравнению (3.54), скорость — по уравнению (3.45). Таким образом, пользуясь диаграммой s—i, легко вычислить по формуле (3.59) угол поворота потока б для различных значений давления за решеткой. [c.101]

Удельный расход пара на эквивалентную турбину, т. е. турбину, работающую без отборов при тех же начальных и конечных параметрах пара и развивающую заданную мощность, равен Щ = = 3600/(ЯоГ1Л. [c.154]

Задание на проектирование. В состав задания на проектирование включаются следующие сведения а) годовая производственная программа подлем ащих высушиванию пиломатериалов с распределением по породам древесины, размерам (толщина, ширина, длина) и назначению б) данные о начальной (до высушивания) и конечной влажности пиломатериалов в) данные о возможности получения пара для проектируемых сушильных камер, характеристика и параметры пара (давление, температура, влажность), а также стоимость 1 m пара (пар требуется сухой, насыщенный, нормальное давление пара в точке ввода в сушильную камеру должно составлять i—4 ати г) генплан предприятия, данные о грунтах, уровне грунтовых вод, режиме их колебаний и т. д. Если сушильная камера проектируется внутри производственного цеха, то в распоряжении проектировщика должны быть подробные строительные чертежи цеха с обозначением технологических потоков и рабочих мест. [c.254]

Высокие начальные параметры пара турбин сверх-критических давлений ири шрактически тех же конечных [c.10]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...