Число конвекции

Найдем число Нуссельта и коэффициент теплоотдачи конвекцией от газов к стенкам труб. [c.229]

Или числа Рэлея, если ре,чь идет о тепловой конвекции ( 56). [c.170]

Эта функция приобретает тривиальный вид при конвекции с достаточно малыми числами Рейнольдса, Малым R соответ- [c.294]

Конвективное двил<ение может быть как ламинарным, так и турбулентным. Наступление турбулентности определяется числом Рэлея — конвекция становится турбулентной при очень больших значениях М. [c.308]

Формула (11.2) определяет температурный скачок при свободной конвекции и небольших скоростях течения газа. При больших числах Маха формула температурного скачка усложняется. В этих условиях температурный скачок зависит от скорости скольжения 1221. [c.392]

Так как конвекционное движение характеризуется числами Рг и Ог, то для распределения скоростей и температур при стационарной свободной конвекции должны иметь место следующие соотношения [c.451]

Это число характеризует величину подъемной силы свободной конвекции по отношению к вязким силам. Итак, движение, тепло- и массообмен газовой многокомпонентной среды характеризуется рядом безразмерных критериев. Это числа Рейнольдса (Re), Эйлера (Ей), Струхаля (Sh), Фруда (Fr), Шмидта (S u), Прандтля (Рг), Эккерта (Ек), Грасгофа (Gr). [c.39]

Последнее означает, что большим числам Ре будут соответствовать большие числа Re, а следовательно, при некотором достаточно большом числе Re перенос тепла будет осуществляться путем турбулентной конвекции. [c.234]

Для приведенного в качестве примера процесса свободной конвекции Р = 7 (а, I, р, Р , ц. Я, Ср) = 4 ( , М, Т, 0),число критериев будет равно Р—К = 7—4 = 3 (Ми, Ог, Рг). Таким образом, уравнение (18.35) находится в соответствии с я-теоре-мой. Константа С и неизвестные показатели т и п в этом уравнении определяются на основе экспериментальных исследований. [c.287]

Пользуясь теорией размерностей, так же как и в условиях, свободной конвекции, можно в исходной зависимости (а) сократить число независимых переменных путем закономерной замены их комплексами. [c.287]

Число Пекле (3.22) представляет собой среднюю меру отношения интенсивности переноса теплоты конвекцией к интенсивности переноса теплоты теплопроводностью. [c.37]

Число подобия свободной конвекции. Комбинируя числа Рейнольдса и Фруда, можно получить комплекс [c.37]

Участок стабилизованного теплообмена. Турбулентный режим. Теплоотдача при течении в трубах круглого сечения достаточно хорошо изучена экспериментально, так как этот процесс является наиболее характерным для многих теплообменных устройств. Исследования показали, что число Nu для вынужденной конвекции в трубах зависит от чисел Рейнольдса и Прандтля, от качества внутренней поверхности стенок (шероховатость), от изменения свойств переноса (X, ja, с) под влиянием температуры, от изменения плотности жидкости под влиянием температуры или давления. [c.188]

Рассмотрим далее способы определения величины при кипении в большом объеме, т. е. в условиях свободной конвекции л<идкости и при кипении в условиях вынужденной. Схему перехода от пузырькового кипения к пленочному можно представить следующим образом. По мере увеличения перегрева = —7" увеличивается число центров парообразования. При некотором АТ паровые пузыри покроют всю поверхность нагрева примерно так же, как твердые шарики одного размера, прилегающие друг к другу и лежащие на ней в один ряд. По-видимому, в условиях, близких к этим, следует ожидать реализации критической плотности теплового потока, так как турбулизация жидкости всплывающими пузырями будет максимальной. [c.271]

Переход ламинарного режима течения в турбулентный для пограничного слоя, возникающего при свободной конвекции врз-духа, происходит при числах Грасгофа Gr > 10 . [c.368]

Число Нуссельта для теплоотдачи при вынужденной конвекции воды (27.8) [c.434]

Число Нуссельта для теплоотдачи при свободной конвекции [c.434]

Вынужденное, не осложненное токами свободной конвекции течение в трубах имеет место, если Ог/Ке<1. В зависимости от числа Рейнольдса (Red — wd/v) различа- [c.49]

Режим 1. Область однофазной свободной конвекции при малых M=t —ts и ц. Здесь число пузырьков пара, возникающих на поверхности нагрева, невелико, теплота от горячей стенки отводится свободной конвекцией и испарение происходит со свободной поверхности жидкости. В этой зоне или [c.59]

Обобщение опытных значений по теплоотдаче с помощью теории подобия. Определяющие и определяемые числа подобия при свободной конвекции. Определяющая температура и линейный размер. [c.153]

При разработке реальной конструкции в число варьируемых проектных параметров включают расстояние между ребрами 5 (рис. 5.11,6). Ясно, что при свободной конвекции слишком тесное расположение ребер приведет к уменьшению коэффициента теплоотдачи, так как движение воздуха в зазоре между ребрами будет затруднено. [c.225]

Подводя итог проведенному анализу, следует констатировать в процессах вынужденной конвекции средний безразмерный коэффициент теплоотдачи определяется двумя безразмерными комплексами — числом Рейнольдса и числом Прандтля [c.326]

Радиационно-конвективный теплообмен весьма сложен в физическом отношении и описывается довольно сложной системой уравнений. Эти два обстоятельства затрудняют как аналитические, так и экспериментальные исследования сложного теплообмена, в связи с чем задача его инженерного расчета еще далека от своего решения. Для практических расчетов обычно используют принцип независимости конвективного и лучистого потоков, что оказывается достаточно верным, если один из них значительно меньше другого. Так, для учета теплоотдачи излучением к коэффициенту теплоотдачи конвекцией, подсчитанному обычным образом, т. е. без учета влияния радиационного теплообмена на профили скорости и температуры, рекомендуется прибавлять условный коэффициент теплоотдачи излучением Пл, поэтому суммарный коэффициент теплоотдачи равен а = ак4-ал-Для сложных процессов теплообмена используют ряд чисел подобия, в частности числа Больцмана — Во и Кирпичева — К1, имеющие вид [c.420]

Решение задачи конвективного теплообмена чаще всего дается в критериальной форме. Так, для теплоотдачи при свободной конвекции определяющим критерием является число Грасгофа и расчетное уравнение имеет вид [c.119]

Теплоотдача при кипении. В процессе кипения жидкость обычно сохраняет постоянную температуру, равную температуре насыщения Поверхность, к которой подводится тепловой поток, перегрета сверх t на Д/. При малых значениях At теплота переносится в основном путем естественной конвекции, коэффициенты теплоотдачи можно рассчитать по формуле (10.10). При увеличении перегрева поверхности на ней образуется все большее число паровых пузырей, которые при отрыве и подъеме интенсивно перемешивают жидкость. Вначале это приводит к резкому увеличению коэффициента теплоотдачи (рис. 10.3) (пузырьковый режим кипения), но затем парообразование у поверхности становится столь интенсивным, что жидкость отделяется от греюш,ей поверхности почти сплошной прослойкой (пленкой) пара. Наступает [c.87]

Определить отношение местного числа Нуссельта к числу Нуссельта для случая постоянных физических свойств жидкости Nuik/Nuo и значение местного коэффициента теплоотдачи в рассматриваемом сечении а, Вт/(м .°С). При расчете считать, что естественная конвекция не оказывает существенного влияния на теплообмен. [c.114]

Два течения подобны, если их числа и Р од1Н1аковы. Теплопередачу при конвекции в поле тяжести характеризуют числом Нуссельта, по-прежнему определенным согласно (53,7). Оно является теперь функцией только от и Р. [c.308]

Привести к решению обыкновенных дифференциальных уравнений задачу об определении числа Нуссельта при свободной конвекции у плоской вертикальной стенки. Предполагается, что скорость и разности температур заметно отличны от нуля лишь в тонком пограничном слое поверхности стенки ( . Pohlhausen, 1921). [c.308]

Если в заданной конфигурации жидкости и твердых стенок ностеиенно увеличивать число Рэлея, то наступит момент, когда состояние покоя жидкости становится неустойчивым по отношению к сколь угодно малым возмущениям ). В результате возникает конвекция, причем переход от режима чистой теплопроводности в неподвижной жидкости к конвективному режиму совершается непрерывным образом. Поэтому зависимость числа Нуссельта от при этом переходе не испытывает скачка, а лишь излом. [c.311]

Следует отметить, что соотношение (8.233) получено в предположении локального равновесия на основе линейных феноменологических уравнений, содержащих переменные коэффициенты, и поэтому является общим для любых изотропных сред, в том числе и плотных, например для жидкостей и сильно сжатых газов. Однако в последних случаях при расчете избыточных функций и коэффициентов активности необходимо быть уверенным в том, что правильно измерен термодиффузионный фактор, значение которого может сильно искажаться даже очень слабой конвекцией в разделительной. ячейке. С учетом этого обстоятельства расчет избыточных функций плотных сред целесообразно проводить на основе данных для умеренно разреженных систем. Если известны объемные свойства и равновесные давления пара над л-сидкостью, то соответствующая экстраполяция не вызывает больших сложностей. [c.235]

Увеличение перегрева стенки ведет к росту числа одновременно действующих центров парообразования, что сопровождается ростом интенсивности теплообмена. Для кипения характерна очень сильная зависимость плотности теплового потока q от перегрева стенки относительно температуры насыщения это кардинально отличает теплообмен при кипении от однофазной конвекции и от конденсации. Зависимость (А Т) называют кривой кипения, или кривой Нукияма, по имени японского исследователя, впервые описавшего эту зависимость в 1935 г. Типичная кривая кипения со схематическим изображением механизма теплообмена при различных сочетаниях плотности теплового потока и перегрева стенки АТ = представлена на рис. 8.3. Пусть жидкость в обогреваемом сосуде находится при температуре насыщения, отвечающей давлению над ее уровнем. Обогреваемая поверхность, например, в виде обращенной вверх пластины с адиабатной нижней поверхностью размещена под уровнем жидкости. Дополнительное гидростатическое давление столба жидкости над нагревателем обычно составляет ничтожную долю от. По обеим координатным осям используется логарифмический масштаб. [c.343]

При свободном движении среды (естественная конвекция) когда движение осуществляется только за счет разности илотно стей, вызванной неравномерностью температурного ноля, кри терием подобия, определяющим расиространение теплоты в среде является критерий Грасгофа. Он находится из ироиз ведения числа Рейнольдса на отношение подъемной силы = = pgP к силе вязкости F [c.82]

Кри/перий Пекле есть отлошение плотности теплового потока, передаваемого конвекцией, к плотности т.еплового потока, передаваемого теплопроводностью, т. е. число Ре характеризует соотношение между переносом теплоты конвекцией и теплопро-водиостыо в потоке. [c.181]

Если нагретая пластина расположена ниже холодной, то после того как число Рэлея (произведение чисел Грасгофа и Прандтля Ra = Gr Рг) достигает значения Ra л 1700, а поболее поздним исследованиям На 1500, в слое жидкости между пластинами возникает свободная конвекция. Поле потока имеет ячеистую форму (рис. 9.4). Визуализация потока достигнута введением в жидкость алюминиевого порошка [86]. [c.182]

При ламинарном режиме течения (Red=a>d/v<2200) в общем случае на теплоотдачу при вынужденном движении оказывает влияние свободная конвекция, что и учитывается в (10.9) введением в число независимых аргументов критерия Сг. Однако влияние свободной конвекции на теплоотдачу ощущается лишь в том случае, когда имеет место так называемый вязкостногравитационный режим течения теплоносителя (GrPr S-10 ). [c.136]

Число факторов, влияющих на процесс теплоотдачи при конденсации, значительно возрастает по сравнению со случаем свободной или вынужденной конвекции, что существенно затрудняет его анализ как в теоретическом, так и экспериментальном плане. Так, например, если в условиях конвективного теплообмена поверхность характеризуется только ее геометрией, то при конденсации неменьшее значение приобретают ее физико-химические свойства, рассматриваемые в сочетании с физико-химическими свойствами конденсирующей среды. [c.165]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...