Число Архимеда конвекции

Поля температуры и скорости, которые приведены на фиг. 3, иллюстрируют развитие околокритического конвективного движения. Около левой границы жидкость при нагреве расширяется и выталкивается вверх силой Архимеда. Поскольку реальное число Рэлея Ка, велико, то формируется тонкий температурный пограничный слой, приводящий к образованию узкой восходящей конвективной струи. Чтобы определить характерное время возникновения конвекции т , по найденному полю скорости и плотности вычислялась кинетическая энергия всей жидкости [c.87]

Таким образом, в случае свободной конвекции тепла взамен числа Fr, определяемого формулой (4-27) и не отражающего действия подъемной силы, надлежит пользоваться модифицированным числом, а именно комплексом w /gLiiAT. которому присвоено название числа Архимеда. Здесь коэффициент термического расширения р считается постоянным, отнесенным к характерной [c.102]

В npoiTBiiiHiix случаях (малые разности темп-р, концентраций и др.) дипамич. П. с. можно считать независимым от остальных 11. с. В общем же случае необходимо учитывать взаимодействия П. с. различной физич. природы и при этом пользоваться характеризующими это взаимодействие числами Рг, S и др. Помимо П. с., образование к-рого обусловлено набегающим на тело потоком (либо собств. движением тела в среде, распространяющейся в неподвижной среде струей и т. п.), приходится иметь дело также с 11. с., "возникающими в результате свободной конвекции, к-рая создается объемной подъемной силой за счет разности плотностей среды в различных точках потока. Движения в такого рода П. с. характеризуются Архимеда числом Аг, к-рое в этом случае приобретает роль определяющего критерия. Если изменение плотности вызвано неизотермичностью потока, то основными становятся процессы в температурном П. с. и определяющим критерием, вместо Де, будет Грасеофа число Gr. Таков, напр., Г1. с., наблюдаемый вблизи вертикальной плиты, подогреваемой изнутри. П. с. со свободной конвекцией играют особую роль в вопросах отопительно-вентиляционной техники. [c.74]

Интересно, что в области отрицательных значений числа Рэлея на продолжительном участке пороговые кривые, соответствующие горизонтальному и наклонному положению каналов, совпадают. Это говорит о том, что в данной области значений Ra стабилизирующее действие силы Архимеда при горизонтальном положении канала близко суммарному стабилизирующему действию продольного течения и силы Архимеда в наклонном канале. Однако эти кривые неизбежно должны разойтись в области больших отрицательных значений Ra. В то время как в устойчиво стратифицированной среде (горизонтальное положение канала, точки /) следует ожидать липть монотонного роста пороговой кривой с увеличением отрицательного значения Ra (фиг. 6), в наклонном канале при больших отрицательных значениях числа Рэлея можно видеть отклонение в сторону оси Ra (точки 2). Это отклонение связано с неустойчивостью встречных потоков, которая по теории [4] проявляется в отсутствие осцилляций при больших значениях числа Рэлея при этом пороговая кривая должна пересечь ось Ra. В проведенных экспериментах этот порог не достигнут вследствие конечной длины канала, что (как отмечалось выше) приводит к повьшгению порога устойчивости гравитационной конвекции из-за формирования в канале продольного градиента температуры, ослабляющего конвективное течение. [c.28]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...