Коэффициент излучения тела угловой

Кипение жидкости 61, 215 Компрессоры 94, 95 Конвекция жидкостей и газов 148 Конденсация пара 61,220 Коэффициент излучения тела угловой [c.254]

Величина Я = ф12 1 = ф21 2 называется взаимной излучающей поверхностью тела 1 и тела 2 f, и / 2 — поверхности тел 1 и 2 ф 2 и ф21 — средние по поверхности угловые коэффициенты излучения тела 1 на тело 2 и тела 2 на тело 1-. [c.189]

Коэффициент облученности называют также угловым коэффициентом излучения. Это чисто геометрический фактор, зависящий только от формы, размеров тел и их взаимного расположения. Различают коэффициент облученности первым телом второго ф ,2 и коэффициент облученности вторым телом первого ф2,1. При этом ф ,2 ] =ф2.1 2. Коэффициент облученности определяется аналитически или экспериментально. Для большинства частных случаев, имеющих место в технике, значения коэффициентов облученности или соответствующие формулы для их расчета приводятся в справочниках [15]. Г сли все излучение одного тела попадает на другое, то ф ,2 = = 1. Применительно к (рис. 11.3) ф1,г = = 1, а ф2,1 = / 1/ 2. [c.93]

Средний угловой коэффициент излучения — это отношение потока излучения от поверхности одного тела на поверхность другого тела к полному потоку полусферического излучения поверхности первого тела. [c.192]

Введем понятие угловых коэффициентов излучения Ф1,2 и ф2,1. Они показывают, какая часть лучистого потока, испускаемого одним телом, падает на другое тело, находящееся в лучистом теплообмене с первым, т. е. [c.412]

Угловые коэффициенты излучения характеризуют геометрические свойства различных систем тел, в которых рассматривается теплообмен излучением. При расчетах коэффициентов излучения фг или взаимных поверхностей излучения Н ] часто используют метод лучистой (поточной) алгебры, базирующийся на некоторых общих свойствах лучистых потоков. [c.414]

Обозначим температуру, поверхность и степень черноты более нагретого тела Ти fi и i, а менее нагретого тела — Tz, Рг и 2 соответственно. При произвольном расположении в пространстве тел, участвующих в лучистом теплообмене, не вся лучистая энергия, излучаемая одним телом, падает на другое. Доля полного лучистого потока одного тела, которая попадает на другое тело, называется угловым коэффициентом излучения, или коэффициентом облученности ф. [c.212]

Уравнение (2.352) называется уравнением взаимности, а Гл называется лучевоспринимающей или взаимной поверхностью. По уравнению (2.352) взаимная (лучевоспринимающая) поверхность пары тел равна произведению площади поверхности одного из тел на угловой коэффициент излучения от этого тела на другое. Понятием взаимной поверхности пользуются при расчетах лучистого теплообмена. [c.212]

В случае произвольного расположения тел не вся лучистая энергия, излучаемая одним телом, может попадать на другое. Доля полного лучистого потока одного тела, которая попадает на другое тело, называется угловым коэффициентом излучения ср [c.235]

Для определения лучистых тепловых потоков, которыми обмениваются различные тела, наряду с физическими (оптическими) свойствами (например, коэффициентом излучения) необходимо также учитывать геометрические факторы. К ним относится угловой коэффициент излучения. Местное (локальное) значение углового коэффициента может быть найдено из соотношения [c.378]

В частном случае, когда поверхности Fi—Fz (рпс. 17-5), угловой коэффициент излучения [c.390]

Один экран. Снижение теплообмена при наличии экранов между телом и оболочкой в отличие от случая плоской системы зависит от расположения их относительно излучающего тела , так как в зависимости от этого изменяются угловые коэффициенты излучения. Экранирование оказывается наиболее эффективным, если цилиндрический или сферический экраны помещаются вблизи тела, имеющего более высокую температуру. [c.390]

Таким образом, элементарный угловой коэффициент излучения характеризует долю энергии излучения, которая попадает с элементарной площадки одного тела на элементарную площадку другого тела по отношению к полному потоку, испускаемому элементарной площадкой первого тела. [c.393]

Следовательно, средний угловой коэффициент излучения характеризует долю энергии, которая попадает с тела, имеющего конечную поверхность Fi, на другое тело с конечной поверхности Fz по отношению к полному потоку собственного излучения первого тела. [c.395]

Таким образом, сумма угловых коэффициентов излучения данного тела с остальными равна единице, а сумма взаимных поверхностей равна поверхности этого тела, так как в соответствии с (17-71) и (17-78) [c.397]

ЭТОЙ площадки проведем ограничивающий контур для лучей, падающих с тела 1 на тело 2. Затем опишем из центра площадки dFi полусферу радиусом R. Эта полусфера оставит в плоскости площадки dFi след в виде окружности того же радиуса. Кроме того, на полусфере контур лучей, падающих с площадки dFi на поверхность второго тела, вырежет соответствующую площадку dF 2, проекция которой выразится площадкой dF"2. Тогда местный угловой коэффициент излучения ф2, i площадки dF [c.415]

Коэффициент освещенности часто называют коэффициентом облученности или угловым коэффициентом . Последний термин обычно применяется при расчетах теплообмена излучением между поверхностями тел. В этом случае угловой коэффициент характеризует отношение количества лучей, падающих на заданную поверхность, ко всему количе- [c.40]

Как будет показано далее, нрн диффузном собственном излучении тел (подчиняющихся закону Ламберта) угловой коэффициент является чисто геометрическим фактором, зависящим от формы, линейных размеров и относительного расположения поверхностей, участвующих во взаимном лучистом теплообмене. Для тел, собственное излучение которых не подчиняется закону Ламберта, величина углового коэффициента для собственного излучения, будет также определяться характером распределения энергии излучения но отдельным направлениям. [c.85]

В остальных случаях угловые коэффициенты для собственного, отраженного и эффективного излучений тел будут иметь различное численное значение. [c.85]

Вычитая из этого равенства поочередно каждое из равенств (8-49), найдем формулы для определения угловых коэффициентов переноса энергии излучения тел рассматриваемой системы [c.119]

Если эффективность плоского экрана не зависит от его расположения между излучающим и поглощающим телами, то действие цилиндрического или сферического экрана зависит от расположения его относительно излучающего тела, так как при изменении положения экрана изменяются угловые коэффициенты излучения [c.8]

При проведении экспериментов с целью определения угловых коэффициентов излучения необходимо заранее знать значение оптических характеристик всех поверхностей тел, участвующих в лучистом тепло-578 [c.578]

Здесь V -и. F — объем и площадь соответственно объемных и поверхностных зон, м , м aix Тi) — спектральный коэффициент поглощения среды в объемной зоне i, м ix (Tt) — спектральная степень черноты поверхностной зоны г (X, Т ) — спектральная плотность потока излучения абсолютно черного тела при температуре Ti, Вт/(м -мкм) —спектральный приведенный разрешающий угловой коэффициент излучения из зоны i в зону /, учитывающий в общем случае переизлучение энергии от поверхностных зон и рассеяние в объемных зонах gn — коэффициент конвективного теплообмена между зонами i и /, Вт/К Q/ — внутреннее тепловыделение в объемных зонах в результате выгорания топлива, или величина, учитывающая теплопередачу от внешней среды для поверхностных зон, Вт. [c.215]

Предположим, что требуется найти излучательную способность изотермической полости, показанной на рис. 7.5. Величина, которую необходимо вычислить, представляет собой отношение спектральной яркости элемента стенки А5, визируемого в Р, к спектральной яркости черного тела при той же температуре. В свою очередь поток излучения, исходящий из в направлении апертуры а, состоит из двух частей потока, излученного самим элементом А5, и лучистого потока, отраженного тем же элементом А5. Первый зависит только от коэффициента излучения стенки и ее температуры и не зависит от присутствия остальной части полости. Отраженный поток, со своей стороны, зависит от коэффициента отражения поверхности элемента А5 и от лучистого потока, попадающего на А5 из остальной части полости. На значении отраженного потока сказывается влияние а, так как лучистый поток, который в замкнутой полости пришел бы от а в направлении А5, в рассматриваемом случае отсутствует. Именно этот эффект отсутствия падающего потока от а в потоке излучения, отраженного от А5, и необходимо вычислить. Следует также учесть, что отсутствует не только лучистый поток в направлении а- А5, но и лучистый поток от а в направлении остальной части стенок полости. Таким образом, лучистый поток, поступающий в А5 от всей оставщейся части полости, является несколько обедненным. Из всего этого должно быть ясно, что расчет излучательной способности такой полости никоим образом не является тривиальной операцией. Для строгого вычисления необходимо знать в деталях геометрию полости и системы наблюдения, угловые зависимости излучательной и отражательной характеристик материала стенки полости, а также распределение температуры вдоль стенок полости. Температурная неоднородность изменяет поток излучения полости в целом так же, как и наличие апертуры, но с некоторым дополнительным усложнением, которое состоит в том, что изменение потока [c.327]

Модель абсолютно черного тела, имеющая круглое отверстие с известными коэффициентом излучения, температурой и угловым коэффициентом излучает на круглую поверхность термостолбика. С другой стороны термостолбика между этернитовыми пластинками располагается исследуемая круглая поверхность соосно с отверсти- [c.531]

Угловой коэффициент энергии излучения тела 2 само на себя. [c.388]

Найдем местные значения потоков излучения элементарных площадок dFi и dF на конечные поверхности соответственно Fz и Fi. Для этого необходимо произвести интегрирование зависимостей (17-59) ио F2 и Fi с учетом того, что плотности потоков собственного излучения черных тел при f= onst являются постоянными величинами вдоль поверхности каждого из тел. элементарных угловых коэффициентов излучения (17-58) [c.394]

Аналитический метод основан на непосредственном интегрировании математического выражения для элементарного углового коэффициента излучения (17-58). Рассмотрим в качестве примера излучающую систему, приведенную на рис. 17-16, еслц тела имеют диффузное отражение. Поскольку угловой коэффициент излучения определяется величиной углов с нормалями, можно изменить масштаб конфигурации системы таким образом, чтобы одно из соответствующих расстояний имело величину, равную единице. Найдем значения величин, входящих в зависимость (17-58) [c.414]

Найдем средние значения взаимных Поверхностей и угловых коэффициентов излучения 1для тел с поверхностями А и F2. Тело ВВ видит тело B DS, тело 55 и тело NMLB. В теплообмене с телом S PN [c.417]

Что касается потоков отраженного и эффективного излучений, то для них угловой коэффициент может иметь ту же величину, что и для собственного излучения только при выполнении двух условий а) когда плотность этих тепловых потоков но по1верхности излучения одинакова б) когда характер распределения этих тепловых потоков по отдельным направлениям тождествен распределению энергии собственного излучения тела по тем же направлениям. [c.85]

Здесь Qj и Qj 2 — потоки тепла, излучаемые первым телом и воспринимаемые вторым телом. Связь между местным и средним значениями угловых коэффициентов излучения представляется зависимостью [c.306]

Предлагаемая методика позволяет достаточно быстро и точно определять оттичеекие характеристики тел, участвующи х в лучистом теплообмене, угловые коэффициенты излучения, поверхностную плотность результирующего лучистого потока и поверхностную 1интен1сив н0сть аккумуляции тепла. [c.574]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...