Величина перегрева жидкост

Величина перегрева жидкости в объеме принята равной =1/10, что соответствует фактическим значениям, наблюдаемым в опытах. [c.252]

Опыты производи-100 мм при отсут-Как видно, даже в этих условиях изменение величины перегрева жидкости против ее равновесного значения весьма мало, тогда как первоначальное падение давления в опытах соответствовало 10 и более градусам. [c.353]

Однако в случае поверхностного кипения влияние массообмена начнет проявляться только тогда, когда температура потока достигнет температуры начала интенсивного поверхностного кипения н.к.При этом величина перегрева жидкости в пристенном слое оказывается равной перегреву в условиях развитого кипения. [c.118]

Как известно i[7], радиус кривизны наименьшего бугорка шероховатости, действующего в качестве центра парообразования, зависит от величины перегрева жидкости, соприкасающейся с поверхностью нагрева, и связан с ней зависимостью [c.120]

Рассмотрим вариант 2 - испарение охладителя завершается во второй зоне. Из данных, приведенных на рис. 6.6, следует также, что как бы велика ни была интенсивность теплообмена в первой зоне (или величина 7i), независимо от протяженности области испарения, при увеличении плотности внешнего теплового потока и превышении им некоторого определенного значения неизбежно наступает режим теплообмена, при котором температура пористого материала в области испарения превышает температуру Т достижимого перегрева жидкости и в точке z = z происходит смена режима теплообмена. Используя последнее из условий [c.139]

Положительную величину АТ, равную разности температуры Т кипения жидкости при данном внешнем давлении и температуры при которой давление насыщенных паров жидкости равно внешнему давлению, называют степенью перегрева жидкости при кипении. [c.224]

Положительную величину АТ, равную разности температуры кипения жидкости при данно.м внешнем давлении и температуры Ts, при которой давление насыщенных паров жидкости равно внешнему давлению, называют степенью перегрева жидкости при кипении, а образующиеся в этих условиях равновесные пузырьки пара — зародышами газообразной фазы. Степень перегрева АТ не может превысить некоторого предельного значения, [c.375]

С увеличением перегрева жидкости при заданном давлении величина Rk уменьшается. Минимальный радиус Rk уменьшается р с увеличением давления при заданном перегреве, так как с увеличением давления растет производная р, а поверхностное натяжение уменьшается. [c.296]

Величина является характерным линейным размером. Она имеет размерность длины и пропорциональна критическому радиусу Rk, отношению энтальпии перегрева жидкости к теплоте парообразования и отношению плотностей паровой и жидкой фаз. [c.310]

Следовательно, в перегретой жидкости не любые случайно возникшие маленькие пузырьки обладают способностью к дальнейшему росту, а только те, радиус которых превышает значение, отвечающее рассмотренным выше условиям неустойчивого механического и теплового равновесия. Это минимальное значение радиуса пузырька Ямт часто называют также критическим радиусом парового зародыша. Величина R мин зависит от степени перегрева жидкости, т. е. от разности температур At=tm—ts, где ts — температура насыщения при давлении в жидкости. Выражение для минимального радиуса парового пузырька можно получить из уравнения Лапласа [c.111]

Приведенные графики характеризуют наличие различных областей теплообмена в прямоточном парогенераторе. Во входном участке парогенератора имеет место экономайзерный режим, сопровождающийся перегревом жидкости сверх температуры насыщения (область перегрева жидкости). После достижения определенной величины пере-калия [c.6]

При небольшой разности температур между стенкой трубы и температурой насыщения калия на входе в парогенератор область перегрева жидкости может занимать значительный участок трубы, в котором почти полностью отсутствует теплообмен. Поэтому при проектировании парогенератора расход греющего теплоносителя должен быть выбран с таким расчетом, чтобы температурный перепад на входе превышал величину по формуле (2). [c.11]

Следовательно, поскольку давление в жидкости ниже давления пара, степень ее перегрева в условиях равновесия превышает величину перегрева газообразной фазы. [c.159]

Величина перегрева воды определяется высотой столба жидкости над барботажным листом. Грею- [c.114]

Здесь г [кл ал/ г] — теплосодержание жидкости [°С] — величина перегрева пара против температуры насыщения о [м — толщина пленки конденсата R [м] — радиус трубы. [c.60]

Здесь о — поверхностное натяжение жидкости на границе жидкость — пар при темп-ре Г р . — равновесное давление пара над бесконечно плоской поверхностью жидкости Ря — давление, при к-ром находится перегретая жидкость Уц — УД- объёмы жидкости и пара. Разность давлений, называемая перегревом жидкости, осуществляется изменением объёма на величину ДУ/У = (0,5—2) /6 для разных камер. Время расширения т т. е. время изменения давления от верх, значения рв, к-рое на 1,5—2 атм и более превышает Рве, ДО Рн. равно 5—20 мс (рис. 1). [c.177]

Для выяснения вопроса, имеет ли место прямой контакт капли со стенкой, были проведены специальные опыты, в которых капля падала на острие тонкой иглы 00,1 мм. Поверхность пластины из нержавеющей стали была тщательно отполирована. Кончик иглы устанавливался па расстоянии - 0,4 мм от поверхности так, чтобы ее контакт с жидкостью не прерывался при расплющивании капли. Наличие контакта жидкости с перегретой поверхностью определялось по замыканию электрической цепи (см. рис. 4.13). Фиксация контакта производилась с помощью электронного осциллографа С1-30, работающего в режиме л дущей развертки. Для определения длительности сигнала на второй луч подавался сигнал от генератора ГЗ-33 заданной частоты. Во время опытов наблюдался устойчивый непрерывный импульс. Прерывание импульса или вторичное замыкание цепи во время одного касания капли не отмечалось. Зависимость времени замыкания цепи от величины перегрева пластины показана на рис. 4.15. Опыты проводились при скорости капли Wg 1 м/с. [c.157]

Из сказанного выше следует, что можно ожидать близких значений второй критической температуры крг и температуры предельного перегрева жидкости .Это положение поддается экспериментальной проверке. Нужно независимым путем определить величины и f p2 различных веществ, причем желательно при разных давлениях. [c.61]

Вследствие действия нормальных к поверхности пузыря сил притяжения отдельные молекулы, находящиеся в поверхностном слое, втягиваются внутрь жидкости. При этом поверхность пузырька (соответственно объем) сокращается и давление в нем увеличивается против равновесного на величину Ар2 = = 2a R. Испарение в пространство с большим давлением возможно при дальнейшем повышении кинетической энергии молекул жидкости за счет перегрева ее на величину А г-Таким образом, при заданном перегреве жидкой фазы в паровой пузырек радиуса R переходит определенное число молекул и в нем поддерживается давление р = Рн + р2- При большом перегреве жидкости около центра того же радиуса R облегчаются условия зарождения парового пузырька и испарения в него жидкости. Таким образом, с увеличением перегрева жидкости частота зарождения пузырьков у центра радиуса R непрерывно возрастает. При данном перегреве жидкой фазы условия испарения в пузыри, образующиеся около центров с различным радиусом кривизны, будут неодинаковыми. [c.116]

Если поверхность не смачивается в отдельных точках или полностью, то почти несомненно окажутся в наличии несколько впадин с отвесными стенками, в которых сохранится паровая фаза. Если затем слегка повысить температуру жидкости или снизить давление, то зародыш начнет самопроизвольно расти, но, как уже отмечалось, не сможет покинуть впадину, если радиус устья впадины не равен критическому или не превышает его. Следовательно, радиусом наибольшей несмачиваемой впадины будет определяться статический перегрев или напряжение разрыва в динамических явлениях, какими являются кавитация и вскипание, величина перегрева или напряжения разрыва определяется функцией рае- [c.94]

НИЯ максимальных температур перегрева жидкостей по ЭТОЙ методике. Для исследованных веществ величина QЫA k составляет 7 29°, погрешность значений Гц оценена авторами в 3°. [c.75]

Достижимые в тех или иных условиях значения степени пересыщения пара или величины перегрева жидкости зависят от разнообразных причин, таких, как степень шероховатости поверхностп сосуда, в котором реализуется метастабильное состояние, степень загрязненности вещества, наличие внешнпх возмущений п т. д. В наиболее тщательно поставленных экспериментах удается достаточно глубоко проникнуть в область метастабильных состояний и приблизиться к спинодали. На рис. 6-40 в приведенных координатах t нанесено положение левой ветви спинодали (границы предельного перегрева жидкости) по результатам экспериментов с рядом углеводородов (и-пентан, п-гексан, ге-гептан, этиловый эфир). Пунктиром на этой тс, х-диаграмме нанесена линия насыщения. [c.213]

Более простым и надежным в эксплуатации является аппарат с выносной нагревательной камерой, для циркуляции раствора в котором используется насос I, установленный вне аппарата (рис. 5.3.16). Питающий раствор, подаваемый в обратную трубу 2, смешивается с большим количеством циркулирующего маточного раствора, после чего подается в нагревательную камеру 3. Небольшая величина перегрева жидкости, а также наличие подъемной трубы 4 устраняют закипание раствора в феющих трубках оно переносится в верхнюю часть трубы 4 и сепаратор 5. Для предупреждения отложений соли подъемную трубу иногда помещают на 1... 1,5 м ниже уровня раствора. В этом случае парообразование происходит в основном в сепараторе. [c.540]

Однако в некоторых случаях (при очень высоких внешних тепловых потоках) температура проницаемой матрицы очень быстро возрастает в области испарения и достигает в сечении Z величины Т перегрева жидкости до завершения ее полного испарения. После этого жидкость перестает смачивать пористый материал, микропленка свертывается в микрокапли, и происходит резкая смена режима течения двухфазного потока с высокоинтенсивным теплообменом при испарении микропленки на режиме движения во второй зоне Z K дисперсного потока перегретого пара с микрокаплями жидкости. Этот режим отличается относительно низкой интенсивностью внутрипорового конвективного теплообмена. Нужно отметить, что именно такому характеру истечения парокапельного потока из стенки при высокой температуре ее внешней поверхности, значительно превышающей величину Г, соответствуют приведенные на рис. 6.3 экспериментальные данные. [c.134]

Проведенный анализ подтверждает описанную выше физическую картину процесса зародышеобразования в стесненных условиях. Так, из рис.2 видно, что график зависимости безразмерного критического перегрева жидкости (или пропорциональной ему величины относительной работы образования яазяеспособного парового объема) от пористости имеет характерный изгиб. Для высокопористых материалов, характеризукщихся соотнояением , наблюдается уменьшение при возраста- [c.85]

Выяснено, что на образовавшийся на поверхности нагрева зародыш пара действуют сила давления окружающей его жидкости и сила поверхностного натя> <еиия пленки меж([)азио11 поверхности, которая подобно упругой оболочке сжимает пар в пузырьке. Поэтому давление пара внутри пузырька оказывается выше давления окружающей его жидкости. Так как давление и температура насыщения пара взаимосвязаны, то равновесная температура насыщения / внутри пузыря выи1е, чем на иоверхности раздела жидкость—пар, на величину перегрева О, зависящую от радиуса кривизны нузырька R. Эта взаимосвязь описывается уравнением [c.102]

Формула (6-23) может быть применена для определения степени перегрева жидкости, яе содержащей [растворенных в ней no TOpoHHiHX газов и кипящей в условиях постоянного, например атмосферного, давления на жидкость. При этом нужно иметь в виду, что образующиеся на стенках сосуда паровые пузырьки имеют радиус того же порядка величины, что и выступы (впадины), шероховатости нагреваемых стенок сосуда. [c.219]

Уровнем перегрева жидкости определяются значения всех локальных характеристик процесса кипения (скорости роста пузыря Wn = dRldx, числа действующих на единице площади поверхности центров парообразования z, частоты отрыва пузыря /о и его диаметра при отрыве от теплоотдающей поверхности do). Указанные величины называют внутренними характеристиками процесса кипения. Они играют очень важную роль в процессе теплообмена при кипении, так как именно от их значений зависит интенсивность переноса теплоты. [c.172]

Образование пузырька с критическим радиусом i/ k возможно лишь в том случае, если окружающая пузырек жидкость будет перегрета, т. е. если ее температура Гж будет превышать температуру насыщения Тп (при давлении в жидкости р) на некоторую величину = —Гн-Температура пара 7п,к в пузырьке с критическим радиусом должна равняться температуре окружающих слоев жидкости Г . Поэтому температура 7 ж = Гп,к может быть найдена приближенно (если не учиты вать малой поправки, связанной с влиянием кривизны межфазной поверхности на давление насыщения) как температура насыщения, соответствующая давлению пара внутри пузырька pi = p+Ap. Отсюда следует, что связь между перепадом давления Ар и необходимым перегревом жидкости At определяется формулой [c.295]

Прекращение пленочного кипения наступает при уменьшении температуры поверхности ниже определенного значения. В эти моменты- жидкость начинает касаться (смачивать) теплоотдающей поверхности. Опыты показывают, что прекращение пленочного кипения происходит тогда, когда температура поверхности нагрева t оказывается ра вной или обычно несколько более низкой, чем температура предельного перегрева жидкости tn. Последняя определяет тот максимальный перегрев жидкости, выше которого жидкая фаза оказывается термодинамически абсолютно неустойчивой она самопроизвольно распадается и испаряется. В работах [Л.82, 83] подробно исследовались величины температур предельного перегрева жидкостей с применением различных методов эксперимента. На рис. 4-21 показана зависимость ta= —fip) для воды [Л. 83]. На этом рисунке показана также линия насыщения ta=f p) воды. Характерной особенностью зависимости t =f(p) является то, что она близка к прямой линии, которая заканчивается в критической точке состояния вещества. В табл. 4-3 приведены значения tn для ряда жидкостей при атмосф ерном давлении [Л. 82]. [c.126]

Область перегрева жидкости. Процесс кипения жидких металлов в трубах по сравнению с неметаллическими жидкостями характеризуется рядом особенностей. Эти особенности связаны с физическими свойствами металлических теплоносителей и высокой температурой насыщения. Одной из таких особенностей, ранее отмеченной в (Ц, является значительный перегрев жидкости сверх температуры насыщения. Было обнаружено, что при подогреве калия в рабочем участке наблюдался рост температуры жидкости сверх температуры насыщения. При достижении некоторой (критической для данных условий) величины перегрева происходило вскипание жидкости, и температура теплоносителя начинала резко падать, уменьшаясь до величины, близкой к Тпосле чего дальнейший процесс кипения калия в трубе происходил при обычных условиях (рис. 2). [c.6]

Большая ошибка в измеренной величине теплоты парообразования может иметь место в том случае, если выходящий из сосуда пар будет влажным, а не сухим насыщенным. Для предотвращения попадания капелек влаги в пар применяют различного рода устройства, однако надежйую их работу в большинстве случаев трудно гарантировать. Поэтому при проведении точных исследований часто пар вначале перегревают, что гарантирует отсутствие в нем влаги, а затем охлаждают до состояния сухого насыщенного, пропуская его по трубке, погруженной в кипящую жидкость, из которой этот пар получен. Для перегрева пара применяют специальный электрический нагреватель, а величину перегрева пара контролируют при помощи дифференциальной термопары. [c.271]

Метастабильное состояние принято характеризовать следующими критериями для переохлажденного пара — степенью пересыщения пара, под которой понимается отношение плотности пара в данном состоянии к плотности насыщенного пара прп той же температуре, а для перегретой жидкости — величиной перегрева, под которой понимается разность между температурой жидкости в данном состоянии и температурой кппенпя жидкости при том же давлении. [c.213]

Для проверки этих обстоятельств Фукс [110] поставил опыты по конденсации паров воды и ртути на поверхностях различной смачиваемости. В качестве абсолютно смачиваемого тела служила свеже-расколотап слюда. В этом случае, в полном согласии с теорией, конденсация пара из паро-воздушной смеси начиналась точно в точке росы. При этом на поверхности охлаждения образовывалась сплошная пленка конденсата. Однако, как только поверхность начинала загрязняться, пленка разрывалась и появлялись капли. Многочисленные опыты по конденсации водяного и ртутного паров на несмачиваемой поверхности (парафин) показали, что этот процесс начинается при переохлаждении относительно точки росы в ядре паро-воздушной смеси порядка 0,1 — 0,2 С. Опыт показывает, что величина перегрева, возникающего вследствие действия сил поверхностного натяжения в кипящей жидкости, имеет этот же порядок, а [c.8]

Для возникновения процесса кипения необходимо наличие перегрева жидкости относительно температуры насыщения, а также наличие определенных центров парообразования. Перегрев жидкости имеет максимальную величину непосредственно у обогреваемой поверхности теплообмена. На ней же находятся центры парообразования в виде отдельных неровностей стенки, пузырьков воздуха, пылинок. Поэтому образование пузырькО В пара происходит преимущественно непосредственно на поверхности теплообмена, а не в объеме. Если имеется достаточное оличесгво центров парообразования, кипение практически может начинаться при температуре, близкой к темлерагуре насыщения при данном давлекии. [c.225]

На рис. 3.6 пунктирной линией показано изменение температуры в пузыре по уравнению (3.4) и линейное изменение температуры жидкости по уравнению (3.5). Из рисунка видно, что только те зародыши способны расти, для которых Т > Т , что реализуется в диапазоне rmin С г < Гщах для г > Гщах г < rmim < ТТ. е. кипение подавлено. Для линии перегрева жидкости, касательной к температурной кривой для пара (у), радиус зародыша равен критической величине при = Т- . Последнее обстоятельство позволяет определить аналитически критический размер зародыша из совместного решения уравнений в виде [3.18] [c.105]

Величина До существенно снижается при загрязнениях стенок сосуда или покрытии их жирной пленкой. Вскипание или кавитация обычно и начинается на загрязненных участках, которые не смачиваются данной жидкостью. Для несма-чиваемой твердой стенки контактный угол пузырька равняется нулю, что соответствует совершенно плоскому пузырьку. Работа отрыва жидкости в этом случае также равна нулю, как это следует из формулы (2-29). Таким образом, для обеспечения прочной адгезии жидкости к стенкам сосуда и тем самым более значительной степени перегрева жидкости необходимо тщательным образом удалить все загрязнения . [c.37]

Таким образом, процесс кипения обусловлен не только вероятностью возникновения зародыша при данном перегреве жидкости, но и вероятностью распределения центров парообразования на поверхности нагрева. Вероятностный характер возникновения паровых пузырей на твердой поверхности отчетливо подтверждается кривыми их распределения по частотам образования, которые были получены для нескольких давлений Л. М. Зы-синой и автором [15]. Аналогичные кривые были получены позднее Г. Г. Трещевым [48] для кипения в условиях подогрева ядра потока жидкости до температуры насыщения. Отрывной, диаметр пузырей также не является величиной постоянной, а подчиняется некоторому распределению. В статических условиях отрывной диаметр пузыря на гладкой поверхности определяется, по вычислениям Фритца [59], формулой [23] [c.45]

Осуществление перегретого состояния жидкости в большом объеме затруднительно и требует специальных мер предосторожности. Нужно избавиться от посторонних (искусственных) центров парообразования. Но местный перегрев жидкости при стационарном тепловом режиме часто встречается в технике. Примером служит кипение жидкости у горячей стенки. Прилегающий непосредственно к ней тонкий слой жидкости принимает температуру стенки и находится в перегретом состоянии, несмотря на постоянное обновление пограничного слоя . Величина перегрева гSрастет с увеличением удельного теплового потока q. При достаточно высоком значении q = наступает кризис кипения, и го пузырьковый режим сменяется пленочным. В этом случае жидкость отделена от греющей поверхности слоем пара. [c.61]

Конденсация пересыщенного пара протекает медленнее, а для кристаллизации переохлажденной жидкости время распада изменяется в очень широких пределах. Оно определяется пе только термодинамическими факторами, но в существенной мере размером и структурой молекул. Застекловывание жидкостей происходит и при наличии зародышевых кристаллов, если перестройке частиц препятствует высокая вязкость. Величина Тр в этом случае может быть соизмеримой с геологическими периодами. Сильная зависимость от пересыщения фазы приводит к тому, что в опыте граница достижимого перегрева жидкостей проявляется резко, хотя само понятие такой границы условно. Если обозначить характерное время опыта через, то неравенство [c.26]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...