Теплоемкость водяного пара перегретого

Для сушки многих материалов целесообразно и экономически выгодно применять в качестве сушильного агента перегретый водяной пар атмосферного давления или перегретый пар удаляемого из материала растворителя [12, 26, 30]. Использование в качестве сушильного агента перегретого водяного пара атмосферного давления приводит к интенсификации переноса теплоты и массы внутри сушимого материала, увеличению движущей силы и кинетических коэффициентов переноса массы в пограничном слое, возможности применения высоких начальных температур сушильного агента без увеличения пожароопасности, уменьшению капитальных и эксплуатационных затрат вследствие более высокой удельной объемной теплоемкости водяного пара, снижению расходов теплоты за счет замкнутой циркуляции сушильного агента и экономически целесообразной утилизации большей части теплоты, затраченной на испарение влаги из материала. [c.179]

Теплоемкость ртутного пара, как и теплоемкость жидкой ртути, относительно невелика по сравнению с теплоемкостью водяного пара. Так при давлении 10 Па теплоемкость ртутного пара составляет всего 0,1 Дж/(кг-К) против 2,1 Дж/(кг-К) у водяного пара. Вследствие малой теплоемкости ртутного пара он быстрее переходит из перегретого состояния в насыщенное в процессе расширения. Поэтому применение перегрева в цикле на ртутном паре малоэффективно и может быть оправдано лишь в турбинных установках очень малой мощности для повышения внутреннего относительного к. п. д. турбины. [c.23]

Средняя теплоемкость перегретого водяного пара, отсчитанная от температуры насыщения Ср, , кдж/кг-град [c.543]

Эту теплоту называют теплотой перегрева. Здесь Ср есть средняя массовая изобарная теплоемкость перегретого пара, которая является сложной функцией давления и температуры. В качестве примера на рис. 1.12 и 1.13 приведена опытная зависимость j = (р(р, t) для водяного пара соответственно в докритической и закритической областях давлений. [c.35]

Значения теплоемкости Ср перегретого и насыщенного водяного пара при разных давлениях и температурах (Представлены на рис. 6-47. Показатель адиабаты влажного водяного пара может вычисляться по [c.255]

Это не означает, что становятся ненужными мероприятия, направленные на повышение рабочих температур пара. Любой успех здесь крайне важен, однако в современных паровых турбинах достигнуты практически предельные параметры. Использование насыщенного пара с температурой свыше 260 С сопровождается большими трудностями, так как для этого требуется создать слишком высокое давление. Вода — вещество с не самыми лучшими термодинамическими свойствами. Вода имеет низкую критическую температуру (647,4 К), и необходим перегрев, чтобы можно было обеспечить высокие рабочие температуры пара, позволяющие добиться хорошего КПД. Для воды характерно высокое критическое давление (21,83 МПа), поэтому при работе с насыщенным паром необходимо сооружать очень дорогие трубопроводы, а при работе оборудования на перегретом паре система трубопроводов становится более протяженной, хотя массу самих труб можно уменьшить. При температуре конденсации упругость водяного пара очень мала (0,00174 МПа при 16°С), из-за чего необходимо устанавливать на конденсаторах дорогостоящие вакуум-насосы. Наконец, жидкая вода имеет высокую теплоемкость, поэтому требуется затрачивать большое количество дополнительной теплоты при более низких температурах воды, чтобы поднять ее температуру до приемлемого рабочего значения. [c.227]

Удельная теплоемкость перегретого водяного пара в [c.470]

Средняя удельная теплоемкость перегретого водяного пара в —5 численная от температуры [c.470]

Фиг. 42. График теплоемкости перегретого водяного пара.

Теплоемкость перегретого водяного пара зависит от температуры и давления. Эта зависимость может быть изображена графически (фиг. 42). Для точных расчетов следует пользоваться таблицами для Ср. Ср и j, (см. стр. 68, 70 и 88). [c.62]

Теплоемкость перегретого водяного пара зависит от температуры и давления. Эта зависимость может быть представлена графически (фиг. 50). [c.91]

Средняя теплоемкость перегретого водяного пара, отсчитанная [c.132]

В элементах котельного агрегата температура стенки при протекании по трубам воды или перегретого пара мало отличается от температуры потока. Кроме того, при средних давлениях величины числа Прандтля остаются близкими к единице. Поэтому в обычных расчетах и С( принимается равным единице. Несколько иначе расчет ведется для случаев получения водяного пара при сверхкритических давлениях, где все физические свойства существенно зависят от температуры. Особенно резко это проявляется в том интервале температур, в котором имеет место всплеск теплоемкости и одновременно быстрейшее изменение теплопроводности и вязкости с температурой. Ширина этого интервала снижается по мере приближения сверху давления к критическому, но зато указанные особенности физических свойств становятся более подчеркнутыми. [c.123]

ТЕПЛОЕМКОСТИ Ср ПЕРЕГРЕТОГО ВОДЯНОГО ПАРА [c.227]

Рис. 8-2. Схема установки для измерения теплоемкости Ср перегретого водяного пара.

Расчет экспериментальных значений теплоемкости Ср перегретого водяного пара производится по формуле, которая получается из выражения (7-21) с учетом того, что тепло на нагревание калориметра не затрачивается [c.234]

На рис. 6-19 изображена зависимость теплоемкости реального газа (водяного пара) от температуры при докритических давлениях (пунктиром соединены точки на различных изобарах, соответствующие значению на этих изобарах при температуре насыщения). Как видно из этого графика, при одной и той же температуре теплоемкость увеличивается с ростом давления. Вблизи линии насыщения величина вдоль изобары убывает при повышении температуры, затем проходит минимум, и дальнейший рост температуры сопровождается увеличением с . Повышенное значение теплоемкости вблизи линии насыщения объясняется наличием в перегретом паре у линии насыщения крупных ассоциаций молекул. [c.184]

При температуре 500°С давление ртутного пара составляет всего лишь 8,5 ата. Термический относительный к. п. д. ртутнопарового цикла в температурных пределах 500—25° С равняется Эб /р, тогда как циклы водяного пара в тех же температурных пределах имеют термический относительный к. п. д. не выше 80—81%. Повышение к. п. д. цикла при использовании ртутного пара объясняется тем, что пар работает при высокой начальной температуре, но не в перегретом, а в насыщенном состоянии, и что нижняя пограничная кривая имеет весьма крутой подъем благодаря малой величине теплоемкости жидкости. [c.18]

Рис. 5. Теплоемкость перегретого водяного пара по таблицам ВТИ и по экспериментальным

Зависимость теплоемкости Ср реального газа (водяного пара) от температуры имеет сложный вид. Повышенное значение теплоемкости вблизи линии насыщения объясняется наличием в перегретом паре при этих параметрах крупных ассоциаций молекул. [c.121]

Таблица IV. ИСТИННЫЕ ТЕПЛОЕМКОСТИ ВОДЯНОГО ПЕРЕГРЕТОГО ПАРА ПРИ ПОСТОЯННОМ ДАВЛЕНИИ

Таблица V. СРЕДНЯЯ ТЕПЛОЕМКОСТЬ ПЕРЕГРЕТОГО ВОДЯНОГО ПАРА, ОТСЧИТАННАЯ ОТ ТЕМПЕРАТУРЫ НАСЫЩЕНИЯ

Таблица VI. ИСТИННАЯ ТЕПЛОЕМКОСТЬ ПЕРЕГРЕТОГО ВОДЯНОГО ПАРА ПРИ ПОСТОЯННОМ ОБЪЕМЕ

Значения теплоемкости перегретого и насыщенного водяного пара при разных давлениях и температурах представлены на рис. 7-19. [c.145]

На рис. 34 теплоемкость , представлена в функции от температуры и давления для перегретого водяного пара. Из рис. 34 вид- [c.161]

Важной характеристикой перегретого водяного пара служит его истинная теплоемкость Ср, которая зависит от давления и температуры I. В этом состоит ее отличие от теплоемкости идеального газа, которая, как известно, не зависит от давления. [c.174]

Для определения теплоемкости перегретого пара в разное время, в разных странах, различными авторами было проведено много экспериментов. На их основе составлены таблицы и графики теплоемкости пара, которые и используются на практике. Средние значения теплоемкости для данного постоянного давления вычисляют в интервале температур от температуры насыщения до данной. В приложении 2 даны табличные данные средней теплоемкости перегретого водяного пара. [c.174]

Если при температурах, равных или меньших 200° С, для нагрева химической аппаратуры обычно применяют насыщенный водяной пар или перегретую воду, то при температурах выше 200° С вследствие резкого возрастания давления насыщения [при 250° С оно равно 4 МПа (40 кгс/см ) ], при 350° С — 16,8 МПа (168 кгс/см ) ] применяют теплоносители с низкой упругостью пара, достаточной термической стойкостью й высокими теплоемкостью и теплотой парообразования. [c.88]

Для определения теплоемкости перегретого пара в разное время, в разных странах, различными авторами было проведено много экспериментор. На их основе составлены таблицы и графики теплоемкости пара, которые и используются на практике. Средние значения теплоемкости для данного постоянного давления вычисляются в интервале температур от температуры насыщения до данной. На фиг. 124 показан график истиной теплоемкости водяного пара, построенный на основе экспериментов Всесоюзного теплотехнического института (ВТИ) им. Дзержинского. В приложении 2 даны табличные данные средней теплоемкости перегретого водяного пара. [c.218]

В отличие от идеального газа теплоемкость перегретого пара при р = onst зависит не только от температуры, но и от д а в л е н и я. Аналитические зависимости Срт = = / (р, t) сложны, и пользоваться ими в повседневных расчетах не представляется возможным. В таблицах водяного пара, выпускавшихся в последние годы, значения Срт не приводятся. Вместо них даются значения энтальпий [c.117]

Среднюю удельную изобарную теплоемкость перегретого водяного пара Ср в интервале от температуры кипения t, до t можно определить по схеме, показанной на рис. 11.16. Удельная теплота п. идуш,ая на изобарный перегрев пара от температуры ts до t, равна [c.173]

По результатам опыта могут быть рассчитаны три значения теплоемкости Ср перегретого водяного пара, полученные при одинаковой начальной температуре (температура пара на входе в калориметр), одинаковом повышении температуры пара при калориметрирован ии (одинаковой мощности калориметрического нагревателя), одинаковом расходе пара и одинаковой температуре оболочки калориметра. Расхождения полученных значений теплоемкости обусловливаются только некоторыми отклонениями этих величин от среднего значения во время опыта (колебаниями режима), т. е. случайными ошибками. Окончательная величина Ср должна быть взята как среднее арифметическое значение трех ее измерений. [c.235]

Коэффициент полезного действия цикла насыщенного водяного пара может быть улучшен введением регенерации тепла. На рис. 2 показано, что при регенерации в цикле водяного пара линия 3"—3" эквидистантна нижней ииграничной кривой 4—1, т. е. площадь полезной работы парового цикла этим приближается по величине к площади полезной работы цикла Карно. В цикле с перегретым паром влияние регенерации относительно меньше, так как основное отклонение к. п. д. этого цикла от к. п. д. цикла Карно происходит в зоне перегретого пара. Для цикла на ртутном паре применение регенерации не дает заметного эффекта, так как вследствие малой теплоемкости жидкой фазы (при 100° С теплоемкость жидкой ртути около 0,13 Дж/(кг- К), а воды 4,19 Дж/(кг К) нижняя пограничная кривая ртути достаточно близка к адиабате. В циклах на парах цезия и рубидия влияние регенерации на к. п. д. также незначительно. К. п. д. циклов на парах натрия и калия может быть несколько повышен при использовании регенерации. [c.23]

В закритической области вещество находится в однородном состоянии, и в нем отсутствует резкое разделение на отдельные фазы, что имеет место при пересечении пограничной кривой вдали от критической точки. Различие между жидкостью и паром в этой области носит лишь количественный характер, поскольку между ними можно осуществить непрерывный переход без выделения или поглощения скрытой теплоты изменения агрегатного состояния. Однако в указанных переходах непрерывный ряд микроскопических однородных состояний содержит области максимальной микроскопической неоднородности флуктуац ионного характера. Существование такой микроскопической неоднородности связано с падением термодинамической устойчивости первоначальной фазы и с возникновением внутри >нее островков более устойчивой фазы. Указанная внутренняя перестройка вещества, несмотря на свою нелрерывность, имеет узкие участки наибольшего сосредоточения, которые обусловливают появление резких скачков теплоемкости, сжимаемости, коэффициента объемного расширения, вязкости и других свойств вещества. Эти явления демонстрировались рис. 1-5, где был показан характер изменения критерия Прандтля для воды, и перегретого водяного пара от температуры и давления, и рис. 1-6 — для кислорода в зависимости от температуры при закритическом давлении. Из графиков следует, что при около- и закритиче-ских давлениях наряду с областями резкого изменения физических параметров имеются области, где они изменяются с температурой незначительно. При высоких давлениях в области слабой зависимости тепловых параметров от температуры теплоотдача подчиняется обычным критериальным зависимостям. В этом случае при проведении опытов можно не опасаться применения значительных температурных перепадов между стенкой и потоком жидкости, обработка опытных данныл также не [c.205]

Из таблицы Средняя удельная теплоемкость перегретого водяного пара, Отсчитанная от температуры насыщения (приложение 2) определяем ср = = 0,5965 ккал1кг град теперь [c.229]

В 14 показывается, что теплоемкость Ср перегретого пара зависит от давления и те.мпературы, и приводится таблица средних значений Ср для давлений от 1 до 20 ат и температур от 180 до 550° С. После этого даются формулы внутренн.ей энергии и энтропии перегретого пара. В 17 говорится о диаграмме Т — 5 водяного пара. Здесь не приводится полная диагра.мма 7 — 5 водяного пара, а лишь рассказывается, как она строится, и дается ее схема с ианесенны.ми на ней двумя пограничными кривыми, которые не продолжены даже до критической точки. В это.м параграфе следовало бы привести и диаграмму г — 5. В учебнике Брандта диаграмма I — 5, и то лишь в схсхматическом виде, дается в гл. 5 Истечение газа и пара после рассмотрения основных процессов изменения состояния насыщенных и перегретых паров. [c.203]

Так, например, в первом разделе Общая термодинамика гомогенных систем содержится довольно развитая общая теория дифференциальных уравнений термодинамики и ее приложения. В этом разделе (он содержит 76 страниц текста) и.меется 10 параграфов, нз которых последние посвящены следующим прикладным вопросам уравнение состояния для водяного пара по Эйхельбергу на основании мюнхенских определений теплоемкостей адиабатное изменение состояния реальных газов и перегретых паров по Ван-дер-Ваальсу. Очень большим по своему содержанию является также раздел Термодинамика химических реакций он содержит более 100 страниц текста и излагается в нем очень обстоятельный общий курс термохимии. [c.255]

Экспериментальное исследование теплоемкости Ср водяного пара как функции температуры и давления. Этот метод, широко использовавшийся при составлении уравнения состояния перегретого водяного пара, применяется и в настоящее время. В СССР он применялся в МЭИ (Шейндлиным, Рассказовым) и во ВТИ (Тимротом, Варгафтиком, Ривкиным, Часту-хиной, Сиротой). Ранее этот метод использовался в Мюнхенской лаборатории технической физики (Кноблаух и др.). [c.483]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...