Ламинарный поток в круглой трубе

Рис. 8.31. Результаты измерения и теоретического расчета параметров начального участка ламинарного потока в круглой трубе

Рис. 190. Сопоставление результатов измерения с результатами теоретического расчета начального участка ламинарного потока в круглой трубе

Фиг. 41. Ламинарный поток в круглой трубе.

Ламинарный подслой 688 Ламинарный поток в круглой трубе 624 [c.716]

Рис. 3-8. Зависимость коэффициента сопротивления f от критерия Рейнольдса Re для изотермического течения газов и жидкостей в круглых трубах [Л. 988]. я —область ламинарного течения / — ламинарный поток в круглых трубах, /= 16/Re 2 — промышленные стальные и чугунные трубы 3 — гладкие трубы типа стеклянных, медных.

Коэффициент сопротивления I зависит от характера течения жидкости. В случае ламинарного потока в круглых трубах I уменьшается обратно пропорционально увеличению числа Re и не зависит от степени шероховатости трубы. В случае турбулентного потока, кроме зависимости от Re, коэффициент сопротивления к изменяется с изменением шероховатости трубы Д (рис. 14). [c.34]

Интегрирование дифференциального уравнения для частного случая движения жидкости. Ламинарный поток в круглой трубе. [c.96]

Он считал, что формирование потока практически можно считать законченным, если скорость частицы в конце участка на оси иос достигает 0,99 значения максимальной скорости соответствующей равномерному ламинарному потоку в круглой трубе [c.179]

В п. 6.6 было дано понятие о начальном участке ламинарного течения в круглой трубе, описана в основных чертах структура потока и приведены приближенные зависимости для определения основных параметров этого участка. Остановимся на некоторых методах расчета начального участка в плоской и круглой трубах. Разработано несколько таких методов, причем [c.353]

В 6 гл. 6 было дано понятие о начальном участке ламинарного течения в круглой трубе и описана в основных чертах структура потока, а также приведены приближенные зависимости для определения основных параметров этого участка. Остановимся иа некоторых методах расчета начального участка в плоской и круглой трубах. Разработано несколько таких методов, причем одни опираются на теорию пограничного слоя, в основе других лежат приближенные уравнения движения. [c.388]

Таким образом, средняя скорость потока при ламинарном течении в круглой трубе равна половине максимальной. [c.144]

ТЕПЛООТДАЧА ПРИ ЛАМИНАРНОМ ТЕЧЕНИИ В КРУГЛОЙ ТРУБЕ И НАЛИЧИИ ЛУЧИСТОГО ТЕПЛОВОГО ПОТОКА С НАРУЖНОЙ ПОВЕРХНОСТИ ТРУБЫ ") [c.339]

Расчет теплообмена при полностью развитом ламинарном течении в круглой трубе и постоянной плотности теплового потока по длине трубы, но при произвольном изменении плотности теплового потока по окружности провел Рейнольдс [Л. 2, 3]. [c.141]

Собственные значения и постоянные решения задачи о теплообмене при ламинарном течении в круглой трубе постоянная плотность теплового потока на стенке, термический начальный участок [c.159]

Развитое ламинарное течение в трубах жидкости с зависящими от температуры физическими свойствами сравнительно просто поддается аналитическому расчету. В этом случае существенное значение имеет только зависимость вязкости жидкости от температуры. Дифференциальные уравнения движения и энергии для развитого ламинарного течения в круглой трубе при постоянной плотности теплового потока на стенке определяются [c.311]

Формально решения уравнения Навье—Стокса могут быть получены и для очень больших чисел Ке. Однако в действительности ламинарные течения наблюдаются только при достаточно малых числах Ке. Это объясняется тем, что при больших числах Не ламинарные течения теряют устойчивость и переходят в турбулентные. Так, опыт показывает, что ламинарное течение в круглой трубе существует, если Ке = wd.lv <С 2300. Однако эта граница довольно условна, так как устойчивость ламинарного течения зависит также от возмущений потока на входе в трубу. Весьма тщательным устранением источников возмущений удалось, например, добиться ламинарного течения в трубе для Не — 40 000. С другой стороны, следует отметить, что, сколь бы сильными не были возмущения на входе, они гаснут, и поток в трубе остается ламинарным, если Ке < 2000. [c.160]

Подставляя это выражение К через Re в (64), убедимся, что в случае ламинарного потока сопротивление круглой трубы, так же как и плоской, пропорционально первой степени средней скорости движения жидкости сквозь трубу. Формула сопротивления (64) только внешне имеет вид квадратичной зависимости от средней скорости. Истинная зависимость от скорости определяется лишь на основании закона сопротивления (65), выводимого из уравнения движения жидкости. [c.383]

Распределение скоростей в сечениях равномерного потока несжимаемой жидкости при ламинарном течении в круглой трубе радиуса ло определяется формулой [23] [c.69]

Найдем сначала потерю напора при стационарном течении ламинарного потока по круглой трубе. Выделим мысленно в жидкости соосный с трубой цилиндр длиной I и радиусом у. С внешней стороны на поверхность цилиндра действует касательное напряжение вязкого трения, которое по формуле (25-6) равно [c.280]

Параметр А определяется профилем скорости у стенки и одинаков для кинематически подобных потоков, у которых безразмерные эпюры скоростей одинаковы. Однако, как будет ясно из дальнейшего, подобие эпюр скоростей в круглых трубах строго обосновывается и подтверждается опытом только для ламинарных течений. Для них [c.148]

Переход ламинарного режима в турбулентный кратко описан в п. 6.6 для течения в круглых трубах. Он наблюдается и при течениях в каналах разной формы, конфузорах, диффузорах, в пограничном слое при обтекании тел, в свободных струях. Хотя переходные явления для каждого класса потоков имеют некоторую специфику, но в основе любого из них лежит потеря устойчивости ламинарного течения, которая наступает при достижении определенных значений гидродинамических параметров. [c.359]

Рассмотрим основные закономерности ламинарного режима при равномерном движении в круглых трубах, ограничиваясь случаями, когда ось трубы горизонтальна. При этом мы будем рассматривать уже сформировавшийся поток, т. е. поток на участке, начало которого находится от входного сечения трубы на расстоянии, обеспечивающем окончательный устойчивый вид распределения скоростей по сечению потока. [c.116]

Теоретическое определение длины начального участка было дано Буссинеском еще в 1891 г. Буссинеск считал, что формирование ламинарного потока можно считать законченным, когда скорость частиц на оси трубы достигает 99% значения максимальной скорости, соответствующей равномерному ламинарному потоку в круглой трубе, 7 [c.99]

Трубы достигает 99% значения максимальной скорости, соответствующей равномерному ламинарному потоку в круглой трубе, vмш = 2v. При таких условиях длина начального участка, по Буссинеску, оказалась равной [c.97]

Рассмотрим установившийся ламинарный поток в круглой цилиндрической трубе, выбрав цилиндрическую систему координат (рис. 6.15). Предполагая линии тока прямыми, параллельными оси трубы, получаем щ 0 0. Тогда из уравнения неразрывности (2.25) находим dujdz — О, откуда 2 2 ( > 0)- Поскольку это условие должно выполняться во всех точках потока, то и d ujdz- 0. Учитывая, что поток в трубе осесимметричен, заключаем, что все параметры не зависят от переменной 0, т. е. d/dQ О и d id 0. Кроме того, пренебрегаем действием массовых сил. Тогда уравнения Навье—Стокса (5.14) в цилиндрических координатах суш,ественно упрощаются [c.152]

Рассмотрим установившийся ламинарный поток в круглой цилин-дрическрй трубе, выбрав цилиндрическую систему координат, как показано на рис. 68. Предполагая линии тока прямыми, параллельными оси трубы, легко заключим, что и, = д = 0 [c.164]

Критическое число Рейнольдса определяется экспериментально и зависит от большого числа различных факторов. Явление этого перехода изучалось Г. Хагеном (1839 г.), Д. И. Менделеевым (1880 г.), однако систематические исследования возникновения турбулентного течения с установлением критерия перехода были проведены О. Рейнольдсом в 1883 г. для потока в круглой трубе. Критерием перехода оказался установленный анализом единиц измерения комплекс ршс11 1, где w — осредненная по поперечному сечению скорость, ай — диаметр трубы. Последующими многочисленными исследованиями было установлено существование двух чисел Рейнольдса — верхнего и нижнего. Нижнее значение равно примерно 2300 если Ке=ршй/р, 2300, то устойчивость ламинарного течения невозможно нарушить никакими возмущениями. В качестве верхнего числа Рейнольдса обычно принимают значение Ре=10 000, при котором в трубах с технической шероховатостью устанавливается развитое турбулентное течение. Однако в гладких трубах с плавным входом и отсутствием возмущений удавалось затягивать ламинарный режим до значительно больших значений Ре. [c.357]

К классическим задачам о теплообмене при ламинарном течении в круглой трубе относятся задачи с заданной постоянной температурой стенки или тепловым потоком на стенке. В последние годы классические решения были обобщены на случай заданного, но неравномерного по длине теплового потока или переменной температуры стенки. Подобные решения получили Холлмеи [1], Цесс и Шеффер [2], Селлерс, Трайбус и Клейн [3] i). [c.340]

Рассмотрите стабилизированное ламинарное течение в круглой трубе. Плотность тепловопо потока на стенке изменяется по длине трубы в соответствии с соотношением [c.182]

Интегральное соотношение (99) может быть решено и для турбулентного пограничного слоя. При этом, как и в случае ламинарного слоя, используется предположение о том. что распределе1ше продольных скоростей в сечениях пограничного слоя идентично распределению осредненных скоростей в равномерном турбулентном потоке в круглой трубе. При вычислении интегралов, входящих в соотношение, применяют логарифмический или степенной законы распределения скоростей. [c.78]

Теплообмен при ламинарном течении в круглых трубах, изогнутых по окружности, теоретически исследован в упомянутой выше работе Мори и Накаяма. Расчет проведен для полностью развитого течения и теплообмена при постоянных физических свойствах жидкости и отсутствии в потоке диссипации энергии. В качестве граничных условий приняты постоянное значение плотности теплового потока на стенке по длине и постоянное значение температуры стенки по окружности (т. е. смешанные граничные условия). Задача решена в предположении, что [c.283]

Сравнить значения местных чисел Нуссельта при ламинарном течении жидкости в круглой трубе в условиях постоянной плотности теплового потока на стенке, без предвключенного участка гидродинамической стабилизации (Nur) и при наличии такого участка (Nur x). Сравнение провести для относительных расстояний от входа в обогреваемый участок xld=, 2, 5, 10, 15 и 20. Число Рейнольдса принять Re =1800. [c.75]

Рассмотрим установившееся ламинарное движение жидкости в круглой трубе в условиях вполне сформировавшегося потока, т. е. полагая, что начальное сечение потока находится на расстоянии от входа в трубу, достаточном для обеспечения устойчивого распределения скоростей в поперечном сечении. Найдем закон, по которому р 1спределяются скорости по поперечному сечению трубы. [c.160]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...