Зрачок входа оптической системы

Зрачок входа оптической системы 15 [c.812]

Для одиночной положительной линзы характерна кома—аберрация широкого пучка лучей, наклоненного к оптической оси, особенно в меридиональной плоскости. Причиной появления комы является, как у сферической аберрации (отчего их часто рассматривают вместе), кривизна поверхности линзы. Для наклонного пучка лучей при преломлении нет симметрии вверх и вниз от оптической оси если рассматривать угол Р вниз от оптической оси, то нижние лучи будут преломляться сильнее, чем верхние. Для определения комы производится вычисление нескольких лучей, направляющихся в зрачок входа оптической системы и расположенных на расстоянии друг от друга. Вычисления этой аберрации для выбранной линзы приведены в табл. 15. [c.147]

Поток излучения, прошедший через оптическую систему, ослабляется. На вход оптической системы (во входной зрачок) поступает поток [см. формулу (191)]. [c.124]

Входной зрачок (зрачок входа) — изображение апертурной диафрагмы в пространстве предметов. Выходной зрачок (зрачок выхода) — изображение апертурной диафрагмы в пространстве изображений. Апертурная диафрагма может находиться в пространстве предметов, т. е. перед оптической системой, и тогда она сама будет служить зрачком входа если она будет находиться в пространстве изображений, т. е. позади системы, то она будет служить зрачком выхода. Она определяет угол раскрытия прямолинейно ограниченного конуса, внутри которого распространяется свет угол этого конуса обычно обозначают 2н, где — апертура, причем произведение синуса и на показатель преломления среды перед оптической системой называют числовой апертурой. [c.92]

Для оценки количества световой энергии, воспринимаемой оптической системой, необходимо знать площадь сечения наклонного пучка в плоскости зрачка — так называемую площадь действующего отверстия зрачка ее отношение к площади зрачка входа можно назвать геометрическим виньетированием по площади. 64 [c.64]

Рассматривая процесс виньетирования, обусловленный наличием аберраций на изображении одной материальной диафрагмы, мы не учитывали наличия каких-либо других материальных диафрагм и установили, что аберрационное виньетирование от одной материальной диафрагмы определяется величиной комы для зрачка входа. Однако наличие нескольких материальных диафрагм, размещенных в различных частях той или иной оптической системы, встречается достаточно часто. Рассмотрим два характерных случая. [c.73]

Своеобразным видом виньетирования является виньетирование, возникающее в случае наличия в оптической системе значительной кривизны поля при больших апертурных углах в пространстве, где располагается материальная диафрагма, определяющая положение и величину зрачка входа. [c.76]

На рис. 6.4 представлены две оптические системы / и // в пространстве между ними расположена материальная диафрагма с отверстием, площадь которого равна D. Ее изображение, получаемое через систему / в обратном ходе лучей, являющееся зрачком входа как для системы /, так и для совокупности обеих систем, обозначим через D изображение той же диафрагмы через [c.83]

Наиболее простой оптической системой подобного рода является сочетание эллиптического зеркала с концентрической линзой. Конструктивно в такую систему целесообразно ввести [плоское зеркало с отверстием, совпадающим со зрачком входа. [c.445]

По оптическому действию следует различать диафрагмы, ограничивающие входящие в прибор пучки (апертурные диафрагмы), и диафрагмы, ограничивающие поле зрения. Примером последних служит, например, кадровая рамка в кино- и фотоаппаратах, отверстия в оправах сеток визуальных приборов, специальные полевые диафрагмы в окулярах микроскопов и т. п. Полевые диафрагмы обычно имеют неизменяемое отверстие i. Не изменяются также апертурные диафрагмы, являющиеся зрачками входа в телескопических системах. [c.375]

Выше мы все время стремились показать, что полевые и апертурные диафрагмы в идеальной оптической системе обладают одними и теми же свойствами. Поэтому в приборе, где их действие согласовано полностью, по мере практической необходимости они могут обмениваться ролями. Например, в ряде спектральных приборов входная щель прибора в одних случаях выполняет роль полевой диафрагмы (спектрограф, спектроскоп), а в других случаях роль апертурной (монохроматор спектрометра). Однако в некоторых оптических приборах производить такую замену роли диафрагм нельзя. Проистекает это по двум причинам. Одна из них конструктивного характера — роль диафрагм определена раз и навсегда (зрительные трубы микроскопа). Другая причина расчетного характера. Дело в том, что расчет оптических систем, например микроскопов, производится на устранение аберраций для различных компонентов системы по различному, сообразуясь с заданным положением предмета. Так, Например, для реальной системы с фиксированным положением предметной плоскости и зрачка входа [c.16]

Рассмотрим, что будет происходить при перемещении люка входа в направлении к предметной плоскости. Из рис. 3 должно быть ясно, что при приближении люка входа к зрачку входа Р РР поле зрения А. В будет увеличиваться, как, впрочем, будет увеличиваться и незатененная его часть А В . Когда люк входа совпадет с зрачком входа, поле зрения расширится до бесконечности. Практического значения это, впрочем, пе имеет, так как в реальных оптических системах явления аберрации не позволяют пользоваться пучками лучей, которые входят в оптическую систему под очень большим наклоном к ее оптической оси. При дальнейшем приближении люка к предметной плоскости поле зрения будет вновь уменьшаться, как это видно из рис. 4. Наконец, когда люк входа совпадет с предметной плоскостью, поле зрения окажется резко ограниченным и явление виньетирования поля зрения исчезнет. Последний случай имеет большое практическое значение, так как им широко пользуются при конструировании оптических приборов, стремясь вышеуказанным способом получить [c.18]

Таким образом, роль зрачка входа системы будет играть оправа объектива, так как оиа из осевой точки предмета будет видна под наименьшим углом. Зрачок выхода зрительной трубы будет лежать в плоскости зрачка глаза, что видно из хода лучей зрения через оптическую систему зрительной трубы (рис. 23). [c.45]

Если оптическая система обладает осью симметрии, то функция N по-прежнему зависит от четырех переменных у, г, т и М, но эти четыре переменные могут входить в выражение для N только в определенных комбинациях, обусловливаемых осевой симметрией. Пусть ОХ (рис. 11.6) — оптическая ось системы <4 (у, г) точка, где луч пересекает плоскость предмета Р (т, Л1 ) — точка, где луч пересекает плоскость выходного зрачка (р и 1] — углы, образуемые с меридиональной плоскостью радиусами-векторами ОА -= г и О Р = г. Положение луча АР по отношению к оси симметрии ОХ определяется тремя параметрами, например расстояниями ОА и О Р и разностью углов ф — яр все эти три величины при вращении луча АР относительно оси остаются постоянными., Но [c.60]

Изображение действующей диафрагмы в пространстве предметов называют зрачком входа системы. В реальных системах, если перед объективом нет дополнительных оптических деталей в виде зеркала или призм, действующая диафрагма к зрачок входа обычно совпадают с оправой объектива. Изображение диафрагмы после оптической системы в пространстве изображений называют зрачком выхода. [c.82]

Светосилой Н является величина, характеризующая зависимость лучистой энергии, прошедшей оптическую систему и используемой для создания изображения в ее фокальной плоскости от геометрических параметров оптической системы и коэффициента пропускания. Так как общее количество лучистой энергии, входяще в систему, определяется площадью зрачка входа и обратно пропорционально квадрату фокусного расстояния объектива, то для определения светосилы применяют зависимость [c.89]

Прежде чем заканчивать изложение параксиальной оптики, остановимся на одном интересном вопросе, который касается теории зрачков. Дело в том, что из полного пучка лучей, берущих начало в точке объекта, лишь часть падает на первую преломляющую поверхность, проходит через систему, выходит из последней поверхности и собирается в точке изображения. Для осевой точки, лежащей в плоскости объекта, пучок, проходящий через систему, более всего ограничивается какой-то диафрагмой. Чтобы найти эту ограничивающую диафрагму, нужно построить изображения всех диафрагм, лежащих справа от первой преломляющей поверхности системы (включая края линз), в пространстве объекта, начиная с первой поверхности. Та диафрагма, изображение которой в пространстве объекта более всего ограничивает угол, в пределах которого пучок лучей, испускаемый осевой точкой, входит в оптическую систему, называется входным зрачком Е. Ее изображение в пространстве изображений называется выходным зрачком Е. [c.78]

Главный недостаток сеток заключается в том, что с их помощью неудобно конструировать светоослабляющие приспособления с непрерывным изменением светового потока. Устанавливаются сетки в плоскости зрачка, а иногда— люка входа оптической системы. [c.323]

Отметим также, что в качестве конструктивных параметров оптической системы как объекта проектированш на системотехническом уровне выступают размеры зрачка входа и его псложение, увеличение системы, а также параметры разложения в ряд соотв лствующей передаточной функции или импульсного отклика. [c.55]

В 68 уже упоминалось о том, что в целях устранения комы в телеанастигматических линзах удобно пользоваться парами теле-анастигматических линз, расположенных симметрично относительно материальной диафрагмы или зрачка входа (выхода) корригируемой оптической системы. [c.364]

Если оитическая система собрана правильно, то независимо от ее сложности люк входа Л и зрачок входа 3 должны лежать в сопряженных плоскостях относительно люка выхода и зрачка выхода всей системы в целом и относительно всех промежуточных люков и зрачков отдельных компонентов оптической системы, сочлененных друг с другом. Размеры их должны определяться величиной линейного увеличения соответствующих компонентов системы. Ход лучей зрения, приведенный на рисунках, наглядно иллюстрирует сказанное. [c.59]

Оптическая система визуального фотометрического устройства должна иметь два зрачка и два люка входа (при одном зрачке выхода и двух люках выхода) и светоделительное устройство, установ.т1енное в области диафрагмы поля зрения. [c.344]

СКИХ измерений, сиектроиоляриметрические измерения осуществляются путем соединений соответствующего поляриметра со спектральным прибором. Это соединение может осуществляться путем пространственного совмещения зрачков и.ли люков входа и выхода обеих систем, чаще всего путем последовательного соединения, когда, например, люк выхода одного прибора (поляриметра) соединяется с люком входа другого прибора (спектрографа). Однако поляризационная система может быть установлена внутри спектрального прибора. При этом следует иметь в виду, что спектральный прибор сам является поляризатором. Поляризация проходящих через спектральный прибор пучков возникает как результат отражения иа поверхностях его оптической системы, а также и па щелях, в особенности, когда ширина щелей мала. Устранение или учет этих эффектов должен проводиться, сообразуясь с конкретными условиями из.мерепий. [c.519]

Пирометр (рис. 7-3-1) состоит из первичного преобразователя (телескопа), измерительного прибора и источника питания. Изображение объекта, температуру которого необходимо измерить, с помощью объектива создается в фокальной плоскости телескопа, В этой же плоскости расположена вольфрамовая нить пирометрической лампы. Окуляр телескопа, предназначенный для наблюдения нити лампына фоне изображения источника излучения (объекта), может перемещаться вдоль огггической оси, что дает возможность устанавливать необходимую видимость нити лампы на фоне изображения объекта. Для постоянства и ограничения углов входа и выхода в оптической системе телескопа установлены две диафрагмы. При строго определенных значениях входного и выходного углов, размера отверстия входной диафрагмы, диаметра объектива в свету, фокусного расстояния окулярной линзы и диаметра выходного зрачка (выходной диафрагмы) телескопа, а также некоторых других размеров достигается независимость показаний оптического пирометра от изменения положения объектива относительно фокальной плоскости, а следовательно, и от изменения расстояния от источника излучения до объектива. [c.270]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...