Свет — Дисперсия

Зависимость показателя преломления вещества от длины волны или частоты света называется дисперсией света. Согласно теории Максвелла показатель преломления п среды связан с феноменологически введенными константами 8 и х соотношением которые в пер- [c.81]

Т. е. разрешающая способность спектрографа пропорциональна основанию призмы (если она полностью заполнена пучком света) и дисперсии ее материала. [c.35]

Наличие зависимости е от частоты по аналогии с дисперсией света называют дисперсией диэлектрической проницаемости. [c.123]

Периодическое изменение величины f ведет к испусканию вторичных волн, которые, складываясь с первичной возбуждающей волной, дают результирующее электромагнитное поле, распространяющееся сквозь среду. Вычисление показывает, что скорость распространения результирующей волны отличается от скорости волны в пустоте и зависит от частоты света (сж.Дисперсия света).Так. образом поляризуемость частиц определяет собою скорость света в среде, т. е. показатель преломления среды, составленной из этих частиц. В то же время поляризуемость определяет собою и интенсивность рассеянного света, так что проблема Р. с. представляет собою один из вопросов теории дисперсии света. Для газа интенсивность света, рассеянного единицей объема, выражается ф-лой Релея [c.66]

Пространственное спектральное распределение рассеянного света, обусловленное дисперсией спектральных приборов. [c.175]

В-третьих, в земной атмосфере лучи света испытывают дисперсию, т. е. они частично разлагаются на составные лучи. Этим вызваны красивые цветные переливы, которые можно наблюдать при мерцании ярких звезд, а также другие явления. [c.83]

Теория Максвелла установила связь между электрическим, магнитным и оптическим параметрами среды. Однако поскольку, по Максвеллу, е и р. — величины, не зависящие от длины волны света, то явление дисперсии (зависимость показателя преломления от длины волны) оставалось необъясненным в рамках электромагнитной теории. Этот пробел был заполнен после того, как Лорентц предложил электронную теорию, согласно которой диэлектрическая проницаемость среды зависит от длины волны падающего света. [c.7]

ДИСПЕРСИЯ И ПОГЛОЩЕНИЕ СВЕТА [c.264]

Аномальная дисперсия. Формула Коши хорошо описывает дисперсию в области спектра, в которой данное тело не поглощает свет. В области же полосы поглощения обнаружена аномальная зависимость показателя преломления от длины волны — возрастание показателя преломления с увеличением длины волны. Явление это впервые было обнаружено Леру (1862 г.) при прохождении света через пары иода. Он установил, что при прохождении света через полую призму, наполненную парами иода, синие лучи преломляются меньше, чем красные. Такое отклонение зависимости показателя преломления от длины волны Леру назвал аномальной дисперсией. [c.265]

Кундт, проведя более тщательные опыты, установил, что явление аномальной дисперсии связано с поглощением света, точнее, аномальная дисперсия происходит непосредственно в области полос поглощения. В этом можно убедиться также с помощью графика зависимости показателя преломления раствора цианина от длины волны (рис. 11.2). [c.265]

Через интерферометр, состоящий из двух полупрозрачных (П и П ) и двух непрозрачных зеркал П и Я4) пропускается свет от источника сплошного спектра. Интерференционная картина, полученная в виде горизонтальных полос, с помощью линзы Лз проектируется на щель спектрографа. Спектрограф располагается так, чтобы щель его была направлена перпендикулярно к горизонтально расположенным полосам интерференции. В обе ветви интерферометров вводятся две одинаковые кюветы и Т . В одну из кювет (расположенную внутри вакуумной печи) вводится исследуемый материал, в данном случае пары натрия. Путем нагрева до нужной температуры можно получить пары натрия при необходимом давлении. Вторая кювета откачивается. Если кювета с металлом не нагрета, то из-за отсутствия паров натрия нулевая полоса (полоса, для которой разность хода двух интерферирующих лучей равна нулю) будет прямолинейной и пройдет через середину перпендикулярно расположенной щели спектрографа. Выше и ниже этой легко отличимой от других ахроматической полосы располагаются полосы первого, второго порядков и т. д. Так как расстояние между полосами тем больше, чем больше длина волны, а линии дисперсии интерферометра (линия дисперсии направлена вдоль оси у) и спектрографа (линия дисперсии направлена вдоль оси х) взаимно перпендикулярны, то в результате действия обоих приборов в пло- [c.266]

Показатель преломления найдем, исходя из основного соотношения электромагнитной теории света п = а, справедливого для изотропной и прозрачной сред, которое считаем справедливым и при наличии дисперсии. [c.270]

Итак, показатель преломления среды определяется через оптическую поляризуемость атома (поляризуемость, обусловленную полем световой волны), и, таким образом, задача дисперсии — нахождение зависимости п от X — сводится к нахождению вида зависимости оптической поляризуемости от длины волны (или от частоты, так как ы = 2пс/1, где с— скорость света). Поскольку поляризуемость связана со смещением электрона г из положения равновесия, задача дисперсии сводится к нахождению г из уравнения движения электрона. [c.270]

Рассмотрим дисперсию света вдали от полосы поглощения, где можно пре-небречь у. В самом деле, прозрачные [c.273]

Уподобление движения электрона (атома) под действием светового поля гармоническому осциллятору, как это мы делали при рассмотрении явления дисперсии света, имеет место только при относительно малых смещениях г. Так как смешение электрона связано с действующим полем, то такое приближение верно длл слабых полей. При действии сильного светового поля, т. е. при распространении через среду мощного пучка лазерных лучей действующая на электрон сила зависит не только от г, но также от его более высоких степеней, например [c.395]

Эффект параметрического рассеяния света имеет две основные особенности, резко отличающие его от других видов рассеяния. Во-первых, спектр рассеянного света при параметрическом рассеянии занимает почти сплошной интервал от радиочастот до частоты падающего света (накачки) соц и, во-вторых, свет с данной частотой oj излучается веществом по образующим конуса (рис. 18.11). Обычно этот конус имеет угол при вершине порядка нескольких градусов. Он зависит от дисперсии показателя преломления п (со) согласно следующему уравнению [c.410]

Дисперсия света. Сплошной спектр. Узкий параллельный пучок белого света при прохождении через стеклянную призму разлагается на пучки света разного цвета (рис. 266). Цветную полоску на экране называют сплошным спектром. Явление зависимости скорости света от длины волны (или частоты) называется дисперсией света. Сплош- [c.269]

Теперь понятно то расхождение экспериментальных данных, которое наблюдалось при прохождении света сквозь сероуглерод. В этом веществе дисперсия резко выражена тл U и, причем U < и (нормальная дисперсия). Поэтому в результате измерения на опыте и и вычисления /U получается значение 1,76, отличное от п = с/и = 1,64. [c.50]

ХРОМАТИЧЕСКАЯ АБЕРРАЦИЯ (от греч. hroma— цвет)—одна из осй. аберраций оптич. систем, обусловленная зависимостью показателя преломления прозрачных сред от длины волны света (см. Дисперсия света). X. а. проявляется в оптич. системах, включающих элементы из преломляющих материалов (напр., линзы)-, зеркалам X. а. не свойственна, т. е. зеркала ахроматичны. [c.415]

Имеет место также зависимость Пдев — пр от длины волны используемого монохроматического света — явление дисперсии циркулярного двупреломления. Из-за больших углов поворота плоскости поляризации можно с весьма большой точностью измерить величину Ап = Плев — пр- Допустим, ЧТО ТОЧНОСТЬ измерсния угла поворота составляет 0,5. Тогда для X = 546 нм и при = 10 мм точность определения Ап составит т. е. можно заметить [c.231]

Все вещества при определенных условиях способны излучать свет, который представляет собой электромагнитные волны. Луч света состоит из множества простых лучей разных длин волн. Разложение света на простые лучи производится с помощью трехгранной призмы и называется дисперсией света. Результат дисперсии света, т. е. совокупность лучей, расположенных в соответствии с длинами их волн, называется спектром. Излучение света веществом определяется особенностями строения атомов и состоянием их эл ектронных оболочек. Раскаленные пары твердых веществ излучают линейчатые спектры, в которых каждая линия соответствует лучу света определенной длины волны. Длина волны оптического излу- [c.193]

И1Луществом бикварца является возможность работы с ним при белом, не монохроматич. свете. Вследствие дисперсии вращательной способности (см. Вращение плоскости поляризации) различные цвета, входящие в белый свет, испытывают различное вращение плоскости поляризации. Бикварц, находящийся между поляризатором и анализатором, при освещении белым светом кажется поэтому интенсивно окрашенным, при повороте анализатора или поляризатора окраска резко меняется. При некотором положении анализатора обе половины поля окрашены в одинаковый цвет. Это равенство интенсивности и окраски служит индикатором для установки анализатора. Если толщина бикварца равна 3,75 мм, то при работе с обычными Г-ными излучателями или солнечным светом в одном из положений равной окраски обе половины поля приобретают интенсивно пурпуровый оттенок (чувствительный оттенок). При ничтожном повороте анализатора одно поле становится красноватым, другое синеватым. Если между поляризатором Солей и анализатором, установленным на чувствительный оттенок, поместить оптически активное тело, то окраска обоих полей делается резко различной, и для восстановления чувствительного [c.163]

Здесь Е, В, В — соответственно векторы напряженности электрического поля, электрической и магнитной индукции. Рассматривается изотропная немагнитная среда, в которой напряженность и индукцию магнитного поля можно считать совпадающими, а свойства среды описываются диэлектрической проницаемостью е(со), связывающей векторы В и Е(со — частота света). Пространственной дисперсией, т. е. зависимостью е от волнового вектора световой волны, пренебрегаем. Для монохроматической волны оператор Э/Э/ можно заменить на -гсо. Оптической сверхрешеткой назовем периодическую структуру, состоящую из чередующихся слоев А (толщина а) и 5 (толщина Ъ), характеризующихся диэлектрической проницаемостью (со) ИЕд (со). Как правило, мы будем опускать аргумент и писать кратко Еа и ед. Решения в пределах слоя А или В представляют собой линейную комбинацию плоских волн ехр[/(9хх + ЯуУ кл,в г)], где [c.29]

С. И. Пекар, К теории поглощения света и дисперсии в кристаллах, ЖЭТФ 36, 451 (1959). [c.629]

Относительные изменения показателя преломления и, следовательно, фазовой скорости составляют приблизительно 0,02 для Na I и 0,018 для КС1. Если для диспергирующей среды используется эта модель, то число частиц, умещающихся на длине волны, не должно быть больше 10. Однако известно, что расстояния d имеют порядок нескольких ангстрем и, таким образом, но крайней мере тысяча атомов умещается на длине волны видимого света. Теория дисперсии для этой области спектра должна учитывать внутримолекулярную структуру. [c.241]

ХОЛОДНЫЕ НЕЙТРОНЫ, нейтроны с энергией от 5. 10 до 10 эВ (см. Нейтронная физика). ХРОМАТИЧЕСКАЯ АБЕРРАЦИЯ (от греч. hroma — цвет), одна из осн. аберраций оптич. систем, обусловленная зависимостью показателя преломления прозрачных сред от длины волны света (см. Дисперсия света). X. а. проявляется в оптич. системах, включающих элементы из преломляющих материалов (напр., линзы). Зеркалам X. а. не свойственна др. словами, зеркала ахроматичны. [c.839]

Дисперсия интерферометра Фабри — Перо. Воспользуемся ус-лопием максимума в проходящем свете 21 os (р тХ. Дпффере[1-цируя это выражение, получаем — 21 sin фбц) == тбЯ. Отсюда можно получить максимальную величину дисперсии, взятую по модулю, соответствующему центру картины (ip 0) [c.193]

Остановимся более подробно на генерации второй гармоники. На первый взгляд могло казаться, что с условием возникновения второй гармоники мы уже достаточно знакомь[ и нет особой необходимости более подробно останавливаться на механизме генерации. Действительно, так может казаться HM Hfra на первый взгляд. Возникновение в каких-либо точках среды второй прмоникн еще не означает, что оно приведет к эффективному образованию соответствующей волны. Дело в том, что в отличие от линейной оптики, где из-за неизменности частоты вторичной волны фазовые скорости падающей и вторичной волн одинаковы и, следовательно, вторичные волны когерентны как с первичной, так и между собой. В нашем случае фазовая скорость первичной волны [Уф (ш) = = dn (q))] отличается от фазовой скорости [уф (2 з) = hi (2й))] вторичной. Причиной этому служит дисперсия Ы ( >) ф П 2(ii) света. В результате такого различия вторичные волны, возникшйе [c.403]

Дуализм свойств света. При исследовании законов фотоэффекта в опытах по наблюдению рассеяния фотонов на электронах обнаруживается квантовая, корпускулярная природа света. Но вместе с тем свет обнаруживает способность к дифрагсции, интерференции, преломлению, отражению, дисперсии, поляризации и все эти явления полностью объясняются на основе представлений о свете как электромагнитной волне. [c.304]

В дальнейшем нам придется подробно исследовать взаимодействие излучения с веществом — это необходимо для понимания дисперсии света и других фундаментальных оптических япле-ний. Поэтому представляется разумным выяснение вопроса [c.55]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...