Пластины — Безразмерная температур

Если рассматривать параллелепипед как тело, образованное пересечением трех неограниченных пластин, то безразмерная температура в точке с координатами х, у, г параллелепипеда может быть определена как произведение температур для трех пластин [c.113]

Безразмерная температура любой точки параллелепипеда равна произведению безразмерных температур трех безграничных пластин, пересечением которых образован параллелепипед. [c.48]

Средняя безразмерная температура в момент времени т для пластины может быть вычислена по формуле [c.50]

При оценке температуры внутри цилиндра ограниченной длины определяется безразмерная температура на цилиндрической поверхности заданного радиуса по закономерностям для бесконечного длинного цилиндра и для плоскости, параллельной основаниям цилиндра, по формуле температурного поля пластины, толщина которой равна длине цилиндра. Безразмерная температура на пересечении цилиндрической поверхности и плоскости равна произведению безразмерных температур для каждой из этих поверхностей. [c.301]

В приведенных соотношениях приняты обозначения у — координата t — время Т у, t) — переменная температура пластины Го — начальная температура пластины — температура обтекающей пластину среды р, с, i — плотность, удельная теплоемкость и коэффициент теплопроводности материала пластины а — коэффициент теплоотдачи. Приведем задачу к безразмерному виду, для чего введем переменные [c.293]

Коэффициент А совпадает с безразмерной температурой поверхности пластины, его определение представляет самостоятельный интерес. Уравнению теплопроводности удовлетворим приближенно, для чего проинтегрируем его по тепловому слою [c.294]

Соотношение (8.89) дает зависимость безразмерной температуры поверхности пластины со стороны газа от времени при А (/) < I. Как только тепловой слой достигает противоположной стороны пластины (А = /), т. е. [c.294]

На рис. 5.3 и 5.4 представлены номограммы [49] для определения безразмерной температуры 0 (5.25) в середине пластины (плоскость симметрии) и на боковых поверхностях. [c.67]

На рис. 22.5 и 22.6 представлены номограммы [43] для определения безразмерной температуры Э (22.25) в середине пластины (плоскость симметрии) и на боковых поверхностях. [c.227]

Используя численные методы решения одномерных задач теплопроводности для неограниченной пластины и бесконечно длинного цилиндра н применяя принцип наложения решений, вычислить безразмерные температуры б = (Т — [c.204]

Решающая схема АВМ показана на рис. 5.7. Обозначения безразмерных температур в узлах снабжены индексами О—4. Индекс О соответствует узлу в центре пластины, 4 — узлу на поверхности пластины. Безразмерная координата X в узлах сетки принимает значения соответственно 0 0,25 0,5 0,75 1. Следует напомнить, что в силу симметрии температурного поля рассматривается решение для половины пластины (рис. 5.6). [c.216]

Безразмерные температуры поверхности и оси пластины практически равны [c.148]

При н = 1 y4i = 4/я, при п = 2 Ла = -4/(Зтс),.... Если ограничиться первым членом, то безразмерная температура оси пластины [c.197]

Рис. 14.4. График для определения безразмерной температуры пластины

Теоретически доказано, что безразмерная температура таких тел определяется произведением безразмерных температур тел неограниченных размеров, в результате пересечения которых образовалось рассматриваемое тело. Так, для параллелепипеда (рис. 14.5) безразмерная температура в точке с координатами х, у, 2 может быть найдена как произведение температур трех пластин [c.184]

Решение. Безразмерная температура любой точки параллелепипеда равна произведению безразмерных температур трех безграничных пластин, пересечением которых образован параллелепипед. Следовательно, температуру в центре параллелепипеда можно определить, пользуясь уравнением [c.186]

Температуры поверхностей и середины пластины могут быть также найдены с помощью имеющихся номограмм, на которых приведены зависимости 0 и 00 от безразмерного времени аг/5 при различных значениях а Д (0о -безразмерная температура середины пластины). [c.87]

Задачи нестационарной теплопроводности для некоторых тел ограниченной протяженности (цилиндра, параллелепипеда, призмы) могут быть решены с помощью принципа наложения решений. Например, если цилиндр дайной 2() помещен в среду с температурой Г, то при интенсивности теплоотдачи 1, одинаковой со всех сторон, его температура определится произведением 0 0п безразмерных температур бесконечного цилиндра того же радиуса и неограниченной пластины толщиной 26. Справедливость этого можно установить путем подстановки произведения 0 9 в исходное уравнение. Однако принцип наложения решений применим только для тех задач, которые описываются уравнением теплопроводности в линейном приближении, т. е. при постоянных значениях X, с w р и линейных граничных условиях. [c.88]

Теплоотдача пластины без учета теплоты трения. Безразмерная температура 01 может быть определена из уравнения (2.91) при следующих граничных условиях 01 = 1 при л = 01 01 = 0 при л = эс (Т = Т при у = 0 Т = при у = со). Так как уравнение (2.91) не содержит правой части, в которую входит диссипативная функция, распределение температур в пограничном слое находится без учета теплоты трения [c.112]

Температуро теплоизолированной стенки. Решая уравнение (2.92) с граничными условиями 02/ Г] = о при Т = о и 02 = о при г = со (в прежних переменных (1Т/с1у = о при у = о и Т = Туг при у = со), определяем безразмерную температуру 02. С физической точки зрения частное решение уравнения (2.92) с указанными граничными условиями дает распределение температур в пограничном слое с учетом теплоты трения при условии, что тепловой поток на поверхности пластины равен нулю [c.113]

Безразмерную температуру каждой точки пластины толщиной 2s при ее двустороннем нагревании в среде с постоянной температурой р можно по аналогии с формулой (11-43) выразить следующим образом [c.149]

Если безразмерную температуру пластины t—/жо)/( с2— жо) обозначить через 0, уравнение (2-125) можно записать в следующем виде [c.64]

Из соотношений (3-37) и i(3-38) следует, что расчет количества теплоты, отданного или воспринятого пластиной, сводится к нахождению средней безразмерной температуры в интересующий нас момент времени. Средняя безразмерная температура для слоя пластины от оси симметрии до плоскости X. найдется как [c.87]

Как было сказано, параллелепипед образован в результате пересечения трех взаимно перпендикулярных безграничных пластин конечной- толщины. Следовательно, для него и решение можно представить, как произведение безразмерных температур для трех безграничных пластин [c.98]

При значениях Fo>0,3 можно вычислять 0, принимая во внимание один первый член ряда совершаемая при этом ошибка не превышает 1%. В этом случае безразмерные температуры в середине пластины [c.131]

Плавкие предохранители 433 Планка постоянная 153 Пластинки — Обтекание 511 Пластины — Безразмерная температура 132 [c.546]

Безразмерная температура пластины является функцией следующих безразмерных величин [c.197]

Средняя безразмерная температура пластины в момент т 00 [c.198]

Из рис. 3.10, где приведены осредненные по времени температуры, видно, что при отклонении пластины теплоотдающей поверхностью вниз на угол у < 5 избыточная безразмерная температура д на расстоянии 0,5 мм от обогреваемой поверхности (сравнимом с диаметром спая) уменьшается до 0,10-0,20, а на расстоянии 1,5 мм при у > 10° вообще равна нулю. [c.105]

Соответственно стационарные значения функции тока и безразмерной температуры определяются для плоской пластины с постоянной скоростью внешнего потока из соотношений [c.115]

На рис. 4-7, 4-8 и 4-9 даны номограммы для определения безразмерных температур поверхности и центра шара 9 и 9 , а также относительной теплоотдачи Q/Qo- Для шара в [Л. 4-7] даны решения для тех же случаев, что и для неограниченной пластины. [c.71]

Здесь О, — безразмерная температура в плоскости с координатой х для неограниченной пластины толщиной 28. — формула (4-11) [c.73]

Безразмерная температура иеограничеииой пластины при охлаждении в среде с постоянной температурой выражается уравнением [c.40]

Расчет количества теплоты, отданной (воспринятой) пластиной в процессе охлаждения (нагревания) за промел<уток премсни от т = = 0 до т, практически сводится к вычислению средней безразмерной температуры в момент т, т. е. может быть вычислено по формуле [c.50]

Например, безразмерную температуру в точке а на рис. 14.5 находят следующим образом 0 = 0J ц0f/ц0z т где О ц, О ц безразмерные температуры в центре безграничной пластины толщиной 26 [c.184]

Подобие условий однозначности предполагает одинаковое математическое описание начальных и граничных условий в безразмерной форме и геометрическое подобие рассматриваемых систем. Например, теплоотдача от пластины с постоянной температурой, обтекаемой продольным потоком, не будет подобна теплоотдаче от пластины, на поверхности которой поддерживается условие =сопз1 или теплоотдаче при движении потока под углом к пластине. В первом случае нарушается подобие граничных условий, а во втором — геометрическое подобие. [c.90]

Однородный цилиндр охлаждается в среде с постоянной температурой Коэффициент теплоотдачи а на основаниях цилиндра и его поверхности одинаков. В начальный момент (т = 0) все точки цилиндра имеют одинаковую температуру о. Диаметр цилиндра равен 2го, длина / = 26z (рис. 3-18). Необходимо найти распределение температуры в цилиндре для любого момента времени и среднюю температуру т<ак функцию времени для заданных условий однозначности. Конечный цилиндр можно рассматривать как результат пересечения безграничных цилиндра диаметром 2го и пластины толщиной 2Ьг, следовательно, и безразмерную температуру для такого тела можно зат1исать как [c.99]

Безразмерная температура в любой точке параллелепипеда равна произведению безразмерных температур (в той же точке) трех неограниченных пластин толш,иной 2Sx, 2Sy и 25 , пересечением которых образован параллелепипед [c.205]

Безразмерная температура пластины в сечении х (по толщине) Ё момент Брсшскй Z равна [Л. 4=7j [c.61]

На (рис. 4-10 приведены кривые раопраделения безразмерной температуры для различных значений критерия Ро (от 0,005 до 1,5), полученные по формулам (4-3-15) (И (4-3-16). Из рисунка видно, что при Охлаждении (toXe) температура в се р0дине пластины заметно уменьшается, начиная с Ро>0,06. Процесс охлаждения заканчивается примерно при Ро>1,5. Этот (График (Может служить также в качестве (Номограммы для практических растетов. [c.143]

Зависимость между средней безразмерной температурой и ритерием Фурье для неограниченной пластины отражена на рис. 4-11. [c.144]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...