Одномерные модуляции

Полученная в результате линейной фильтрации интерферограмма может содержать мультипликативную помеху за счет частичного перекрытия спектров соседних гармоник и перекрестной модуляции математической интерферограммы низкочастотными функция-мшА (х, у), х, у) (см. (9.3)). На одномерных интерферограммах мультипликативные помехи являются существенно более низкочастотными, чем математическая интерферограмма, а для их подавления можно использовать тот факт, что искомая математическая интерферограмма представляет собой синусоидальное колебание с постоянной амплитудой. Значения наблюдаемой интерферограммы в ее экстремумах можно рассматривать как оценки отсчетов мультипликативной помехи. Саму помеху можно восстановить, а значит, и скомпенсировать, интерполируя ее значения между найденными отсчетами. Точность такой компенсации, помимо точности интерполяции, определяется величиной смещения экстремумов математической интерферограммы за счет мультипликативной помехи. При этом относительная ошибка измерения значения мультипликативной помехи имеет величину порядка квадрата отношения ее производной к ней самой [74]. Отсюда следует, что если мультипликативная помеха является медленно меняющейся функцией, эта ошибка будет невелика. [c.186]

В большинстве одномерных модуляторов применяются дифракционные решетки с модулированным профилем, т.е. каждый бит переносится на несущей частоте. Следовательно, согласно эмпирическому правилу, несущая частота должна быть и 4 раза выше, чем тактовая частота. Число цифр, которое может быть размещено в дифракционном модуляторе, эквивалентно тактовой частоте, умноженной на быстродействие ячейки, нли тf/4, где т — быстродействие ячейки, а f — частота модуляции. Это эквивалентно утверждению, что каждый бит четыре раза представлен несущей частотой. Акустооптические модуляторы обычно имеют произведение т/, достигающее 2000, так что акустооптические модуляторы могут содержать в себе одновременно до 500 цифр. Важно согласовать тактовую частоту с частотой, на которой работает сам модулятор. Если используется тактовая частота в 10 МГц, и для 1-ГГц ячейки гf=2000, тогда в ячейке будут содержаться только 20 цифр. [c.213]

Если условия синхронизма выполняются для очень большого числа волн, то в результате взаимодействия форма волны уже будет далека от синусоидальной. Квазигармоническое приближение здесь не работает. Однако часто оказывается, что число взаимодействующих волн невелико. Такие задачи очень важны для нелинейной оптики, физики твердого тела, физики плазмы. Например, классической задачей нелинейной оптики является задача о вынужденном рассеянии Мандельштама-Бриллюэна [4, 5] падающая на кристалл световая волна частоты и>1 вызывает модуляцию плотности среды (электрострикционный эффект), возникает акустическая волна частоты Ш2- Происходит отражение света от появившихся неоднородностей, результатом чего является возникновение волны частоты Шз = 1— 2, распространяющейся в обратную сторону (см. рис. 17.1г). Взаимодействие волн при этом в одномерном случае (световая волна с напряженностями электромагнитного [c.360]

О, к и к — частота, продольное и поперечное волновые числа волн модуляции), из которого в частном случае плоских волн получается уже известный нам инкремент модуляционной устойчивости (20.12). Сейчас, наоборот, мы для простоты будем считать, что одномерные возмущения отсутствуют, т. е. к = 0. Тогда из (20.21) при /3 < О следует, что для всех [c.425]

В [13, 159] для выполнения двумерного преобразования Фурье через преобразование Радона было предложено использовать одномерные фурье-процессоры, основными элементами которых являются фильтры с линейной частотной модуляцией на поверхностных акустических волнах (ПАВ). Не останавливаясь подробно на принципе действия указанных фильтров, приведем некоторые технические характеристики такого радон—фурье-процессора [159] на ПАВ-структурах с преобразованием Радона, основанным на сканировании изображения светящейся линией. Время получения проекции составляет 10 мс, время получения фурье-спектра — 30 мс после начала сканирования изображения. Это позволяет получать 500 X 500 значений двумерного фурье-образа (500 отсчетов по диаметру в спектральной плоскости и 500 углов в диапазоне 0... 180°) за 1/30 с. [c.210]

Заключение. Аналитически, в рамках одномерной газодинамической модели показано, что в случае воздействия лазерного излучения, имеющего составляющую интенсивности, промодулированную с СВЧ-частотой, на плазму в режимах, близких к световой детонации, в плазме возникают осцилляции ее параметров, которые носят характер поправок к значениям соответствующих газодинамических величин, полученных в случае отсутствия модуляции излучения. Амплитуды этих колебаний пропорциональны интенсивности лазерного излучения и обратно пропорциональны некоторой степени частоты модуляции. У температуры, внутренней энергии и давления плазмы амплитуды колебаний пропорциональны Ш , у скорости распространения плазмы - со , а у плотности плазмы - [c.184]

В гл. 3 было показано, что интерферометры с делением волнового фронта обладают существенно меньшей светосилой по сравнению с интерферометрами с делением амплитуды волны. Дисперсионные спектральные приборы по существу являются многолучевыми интерференционными системами, в которых монохроматизация излучения обеспечивается делением волнового фронта на входном отверстии. Следствием этого является их малая светосила. ИФП, используемый в качестве спектральной системы, обладает существенно большей светосилой. Последнее является результатом того, что ИФП представляет собой интерференционную систему с делением амплитуды световой волны и его светосила определяется существенно большей областью продольной пространственной когерентности по сравнению с поперечной при одном и том же размере источника. Другими словами спектральные системы с двумерной дисперсией (ИФП) более светосильны, чем спектральные системы с одномерной дисперсией. В ИФП выделение узких спектральных составляющих возможно благодаря многолучевой интерференции. Двухлучевые интерферометры, например, типа Майкельсона являются, как и ИФП, спектральными системами с двумерной дисперсией, но не могут быть использованы для выделения узких спектральных интервалов без использования специальных приемов регистрации спектра. Одним из таких приемов является интерфренционная селективная модуляция. [c.473]

Вообще внимательный читатель уже, наверное, заметил, что уравнения (20.6), (20.7) напоминают одномерные уравнения газодинамики 6 играет роль скорости в звуковой волне, а т — роль плотности). Принципиальное отличие состоит в том, что в нашем случае величина яа, играющая роль квадрата скорости звука (с = (1р/(1р см. гл. 5), может быть отрицательной (если бы такую среду удалось создать, то с ростом давления ее плотность бы уменьшилась). При ак > О, как и в газодинамике, уравнения (20.6) и (20.7) имеют решения в виде двух семейств простых волн — быстрых и медленных. У быстрых волн растет крутизна переднего фронта, у медленных — заднего (опрокинуться, как уже замечалось, волна модуляции не может просто станут неприменимы наши уравнения). Если же ак < О, то скорости волн становятся комплексными (убедитесь в этом самостоятельно на примере волн модуляции малой амплитуды, которые описываются линеаризованны- [c.413]

Подобно тому, как для пространственно-временных пакетов, распространяющихся в одномерной слабонелинейной среде, дисперсия оказывала стабилизирующее действие и в результате могли устанавливаться стационарные волны модуляции, в случае развития неодномерных возмущении нелинейной фокусировке волны поперек направления распространения в принципе может воспрепятствовать дифракционное расплывание (описываемое в (20.8) слагаемым, пропорциональным А ьа). В результате совместного действия дифракции и нелинейности становится возможным существование стационарных сфокусированных волновых пучков [27]. Такие пучки, например цилиндрические волноводы, представляют собой чрезвычайный интерес с практической точки зрения — реализовав их, можно было бы передавать энергию, скажем, электромагнитного поля в нелинейной среде на большие расстояния, не опасаясь потерь, вызванных дифракцией. Однако такие волноводы неустойчивы. [c.426]

В гл. 11 мы убедились в том, что в простейшем случае одномерных волн в однородной среде модуляции линейного волнового пакета можно описать уравнен1вдми [c.470]

Большая часть предыдущей главы была посвящена выводу основных уравнений теории. Изучим теперь уравнения модуляций и их решения более подробно и подчеркнем существенное различие между линейной и нелинейной теориями. В этой главе мы рассмотрим основной случай одномерных волн в однородной среде и для простоты предположим, что псевдочастоты и псевдоволновые числа не возникают. В качестве типичных примеров будем здесь использовать нелинейное уравнение Клейна — Гордона и задачи, приведенные в 14.1. Более специальные приложения к нелинейной оптике и волнам на воде составят содержание следующей главы. Обобщения на большее число измерений, неоднородную среду и системы высших порядков будут кратко изложены в виде дополнительных замечаний. [c.492]

Значительно лучшим угл. разрешением ( неск. десятков секунд) обладают Р. т. с модуляц. коллиматорами (рис. 2, а). Модуляц. коллиматор представляет собой две (или больше) проволочные одномерные сетки, устанавливаемые между детектором и щелевым коллиматором, для чего последний поднимается над детектором на высоту 1 м и наблюдения ведутся в режиме либо сканирования (рис. 1,6), либо вращения относительно оси, перпендикулярной плоскости сеток. Проволочки в каждой сетке коллиматора устанавливаются параллельно друг другу на расстоянии, равном диаметру проволочки. Поэтому при движении источника по полю зрения Р. т. тени от верх, проволочек скользят по ниж. сетке, попадая то на проволочки, и тогда скорость счёта максимальна, то между ними, и тогда она минимальна (фон). [c.643]

Осн. приборы С. с.— Фурье спектрометры (см. Фурье спектроскопия), лазеры и субмиллиметровые спектрометры сверхвысокого разрешения, разрешающая способность и чувствительность к-рых в 10 раз выше, чем у Фурье спектрометров. Устройство таких спектрометров мало отличается от спектрометров электронного парамагнитного резонанса или циклотронного резонанса. Источником излучения в таком спектрометре служит лампа обратной волны. Питающее напряжение в нек-ром диапазоне изменяется плавной перестройкой Я, (сканирование). Схема выполняется из квазиоптич. устройств (см. Квазиоптика), а управление поляризацией, мощностью, отражением и пропусканием излучения осуществляется с помощью элементов из одномерных проволочных сеток. Они же служат отражающими зеркалами в открытых резонаторах, предназначенных для измерений к. Наиболее употребительны спектрометры с акустич. детекторами и охлаждаемыми приёмниками из InSb с электронной проводимостью. Для исследования газов применяются акустич. детекторы. Излучение модулируется по интенсивности звук, частотой, а в ячейку с газом помещают чувствит. микрофон, к-рый регистрирует колебания давления газа (с частотой модуляции), возникающие при нагреве газа, вызванном поглощением излучения. Вне линий поглощения детектор не реагирует на проходящее через ячейку излучение. [c.730]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...