Фоновые течения

Хаотическая адвекция в моделях фоновых течений геофизической гидродинамики [c.471]

Хаотическая адвекция в моделях фоновых течений 473 [c.473]

Если функция тока гр задана безотносительно к законам движения жидкости, модель (1.3) является кинематической. Проблема динамической совместимости состоит в том, что гр должна удовлетворять соотношениям, вытекающим из динамических уравнений. По-видимому, первая нетривиальная динамически согласованная и имеющая геофизическое значение двухмерная модель, проявляющая детерминированный хаос, была проанализирована на примере классического вихря Кида [37, 24]. В качестве перспективных для исследования хаотической адвекции класс простых динамически согласованных моделей был предложен на основе концепции фоновых течений, развитых для базовых моделей геофизической гидродинамики в работах [6, 5]. [c.473]

В силу выбора системы координат (ось абсцисс направлена по течению) и фонового течения (2.6) нас будут интересовать только волны с I = 0. После решения проблемы (3.34) - (3.37), которое даст дисперсионное соотношение и> = и> (к) для волн в окрестности нулевой фазовой скорости С = и>/к = [c.657]

Как было показано, двухслойные течения в случаях 1-3 приводят к формированию нового типа топографических вихрей в виде вихревой линзы, находящейся внутри потока. Но практическая ценность полученных решений будет только тогда, когда фоновое двухслойное течение будет устойчивым. В неустойчивых фоновых течениях могут развиваться более сильные возмущения иного происхождения, и формирование топографических вихрей может оказаться вообще проблематичным. [c.660]

Достоверных сведений о механизме поглощения СО из атмосферы нет, хотя отдельные возможные приемники этого газа исследовались. Активные механизмы стока СО. безусловно, существуют, потому что фоновая концентрация СО, судя по всему, оставалась неизменной в течение того же периода времени, когда возрастал уровень выбросов в атмосферу двуокиси углерода Oj. Окись углерода химически инертна при концентрациях, обычно существующих в атмосфере, и фотохимические реакции с участием СО происходят довольно редко — окись углерода почти полно-стью прозрачна для солнечных лучей правда, она может превращаться в двуокись углерода при соударении ее молекул с атомарным кислородом, но такие столкновения бывают редко. Кроме того, в нижних слоях атмосферы химические реакции с участием СО протекают крайне медленно например, реакции [c.304]

Фактически имеем условия Гюгонио, соответствующие обычным двумерным течениям. По заданным с одной стороны ударной волны фоновым значениям 2,9-. G, [c.172]

Рассмотрим теперь вопрос о возможности перевода течения разрежения I в течение сжатия типа II с помощью ударной волны в условиях постановки задачи из п. 2. Пусть фоновые функции в течении разрежения I определяются формулами (3.1)-(3.3), 7С0 = 1 [c.174]

Разработанные в СССР предельно допустимые уровни— ПДУ для излучения в диапазоне 0,4... 1,4 мкм учитывают их зависимость от углового размера источника. или от диаметра пятна засветки на сетчатке, а также от диаметра зрачка глаза. В видимом диапазоне волн 0,4...0,7 мкм учитывают зависимость от фоновой освещенности роговицы [20]. Нормированная энергетическая экспозиция Н на роговице глаза и кожи за общее время облучения в течение дня для лазерного излучения с длиной волны 0,2...0,4 мкм составляет [14] [c.52]

Сушка первого фонового слоя в течение 30— 40 мин при температуре 100—110°С. [c.198]

Практически во всех перечисленных статьях фоновое течение рассматривалось однородное. Исключение составляет работа П. Хогга [40], в которой им рассматривался поток с линейным сдвигом скорости по вертикали, и работа П. Дэвиса, Спенса и Д. Бойера [29], где рассматривалось течение с нелинейным сдвигом по вертикали. В обеих статьях рассматривалась /-плоскость и постоянная частота Вяйсяля-Брента. Следовательно, наиболее реальная ситуация в океане, когда фоновое течение не является однородным и имеет сдвиг скорости по вертикали, а частота Вяйсяля-Брента не является константой, до сих пор никем не рассматривалась, хотя именно этот случай имеет место в реальном океане. Цель данной статьи — рассмотреть общий случай формирования топографических вихрей в стратифицированном океане течениями со сдвигом скорости по вертикали и с переменной частотой Вяйсяля-Брента. [c.627]

График функции А(г) при значениях безразмерных параметров в (2.19), равных Uo = —2.0, В = 2.0, а = 0.8, Ь = 1.0, 7 = 10.0, приведен на рис. 1. Как видно из (2.19), постоянный сдвиг скорости фонового течения увеличивает /3-эффект при а > О в восточном течении и уменьшает при а < 0. В западных потоках (Uq < 0) слагаемые в квадратных скобках в (2.19) имеют разные знаки. Возможны три случая А(г) > О или А(г) < О от поверхности до дна, либо А(г) меняет знак на каком-то горизонте г = zq- Примечательно, что при N(z) = onst и и" = ЪМ В" /3-эффект исчезает полностью в уравнении (2.12), которое в этом случае становится уравнением Лапласа. Таким образом, возможна и обратная ситуация — течение на /3-плоскости описывается уравнением Лапласа. [c.630]

В работе [109] сделана попытка исследовать условия возникновения неустойчивых режимов течения в вихревой трубе. Анализ спектрюв пульсаций давления позволил сделать утверждение, что для вихревой трубы характерны три вида колебаний фоновый щум турбулентного происхождения низкочастотные (НЧ) пульсации давления с частотой 1- 2 кГц высокочастотные (ВЧ) периодические пульсации с частотой 12- -18 кГц. [c.119]

Те, кто живет в каменных или бетонных зданиях, получают большую дозу вследствие повышенного содерл ания в этих строительных материалах урана, тория и их дочерних продуктов, особенно газообразного радона. Хотя увеличение годовой дозы фонового излучения на 20 % может показаться не слишком существенным, не следует забывать, что, если люди находятся под воздействием повышенного фонового излучения в течение многих лет, кумулят1гвный эффект такого облучения может быть весьма значительным. [c.344]

ППШ появляется после хромосферных вспышек на Солнце, сопровождаемых потоками солнечных космические лучей, в осн. протонов. На нач. фазе явления иногда регистрируются потоки солнечных электронов. Ослабление радиосигналов может достигать 100 дБ. Интенсивное поглощение ВЧ-радиовояв начинается спустя неск. часов после вспышки на Солнце — вначале вблизи геомагн. полюса, затем постепенно охватывает всю полярную область на широтах Ф 60°, В зависимости от степени освещённости Солнцем полярных областей Земли поглощение радиоволн в ионосфере затухает в течение 2—3 сут до исходного фонового значения. Продолжительность ППШ может достигать 10 сут и белее. Явление ППШ максимально днём и минимально ночью, различия при этом составляют 4—6 раз. В сезонном распределении явлений ППШ нет чёткой закономер-ностн, однако можно отметить найм, вероятность появления ППШ в декабре. Наиб, число случаев ППШ наблюдается в годы высокой солнечной активности (порядка 15—20 интенсивных событий), в годы низкой солнечной активности ППШ практически не наблюдается. [c.262]

При наличии активных областей на диске над фоновым уровнем выделяются также локальные источники повыш радиоизлучения, существующие в течение мн. дней. В. сантиметровом и дециметровом диапазонах регистрируется медленно меняющаяся коицонента (5-компонеята). Она включает в себя неск. составляющих. [c.595]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...