Магнитная проницаемость и магнитный момент

Исследовалась пригодность для изготовления гирь аустенитных сталей, содержащих 10% Сг и 20% N1 18% Сг и 12% N1 20% Сг и 30% N1 25% Сг и 20% № 25% Сг и 15% №. Вначале определяли магнитную проницаемость и магнитный момент на единицу объема образца материала. Затем образцы подвергали холодной растяжке. Некоторые из них после этого нагревали в вакууме до 700°С, выдерживали при этой температуре в течение 1 ч и затем охлаждали в вакууме. Испытывали также и готовые гири из этих материалов. [c.40]

МАГНИТНАЯ ПРОНИЦАЕМОСТЬ И МАГНИТНЫЙ МОМЕНТ [c.273]

Абсолютная магнитная проницаемость и магнитная постоянная Магнитный момент электрического тока [c.125]

Под действием обменных сил параллельная ориентация магнитных моментов атомов ферромагнитного вещества происходит в определенных областях, называемых доменами. В пределах домена материал в отсутствие внешнего поля намагничен до насыщения благодаря обменному взаимодействию отдельных атомов. Это взаимодействие действует только до определенной критической температуры, которая называется температурой Кюри. Выше температуры Кюри домены разрушаются и ферромагнетик переходит в парамагнитное состояние. Ферромагнитные вещества легко намагничиваются в слабых магнитных полях. Магнитная проницаемость и [c.86]

В настоящей главе будут рассмотрены электромагнитные процессы в системе индуктор—цилиндр с постоянными по всему сечению магнитной проницаемостью и удельным сопротивлением. Такое допущение с достаточной точностью позволяет получить основные количественные характеристики системы при глубине прогрева х , большей, чем горячая глубина проникновения Д . (см. 4-3 и 4-4), а также при нагреве немагнитных материалов. В последнем случае следует принимать значение удельного сопротивления, соответствующее температуре поверхности в рассматриваемый момент времени. [c.169]

Ферромагнитные массы, расположенные вблизи дуги, имеют гораздо большую магнитную проницаемость, чем воздух. Поэтому магнитные силовые линии, окружающие столб дуги, стремятся замкнуться через тело с большей магнитной проницаемостью и отклоняют дугу в сторону этого тела (фиг. 70, а, б). При сварке углового шва большого калибра в момент приближения электрода [c.224]

РЗЭ и их соединения обладают парамагнитными свойствами . При взаимодействии с внешним магнитным полем они втягиваются в поле. На этом основано определение магнитной проницаемости (и связанной с ней величины молярной магнитной восприимчивости) с помощью магнитных весов. На рис. 130 приведена кривая изменения магнитных моментов лантанидов в зависимости от атомного номера элемента. Значения магнитной восприимчивости строго аддитивны. Поэтому, например, состав бинарной смеси лантанидов (если известны магнитные восприимчивости для каждого из компонентов) может быть определен с точностью 2—3%. [c.360]

Величина передаваемого муфтой крутящего момента определяется разностью магнитных потенциалов между зубцами полумуфт, зависящей от магнитной проницаемости зазора, магнитных свойств материалов полумуфт и геометрических размеров муфты 1201. [c.647]

Необходимый объем гистерезисного слоя определяется величиной Рг. Чем больше ее значение, тем меньше необходимый объем слоя при заданной мощности устройства. Величина sin Vr определяет качество материала. При равных значениях Вг и Яр максимальный гистерезисный момент тем выше, чем больше значение sin Yr- Величина примерно пропорциональна значению sin Vr- Отношение Рг/Нг позволяет оценить гистерезисный материал с точки зрения определения габаритов индуктора. Чем выше это отношение, тем меньше необходимые размеры индуктора. При работе гистерезисного материала в точке петли гистерезиса с параметрами Вг и Ну магнитная проницаемость максимальна. Магнитные свойства гистерезисных материалов в значительной степени зависят от режима термообработки и получаются после отпуска. [c.231]

Вещества, обладающие спонтанным магнитным моментом, т. е. имеющие конечную намагниченность при достаточно низкой температуре и нулевом внешнем магнитном иоле, называются ферромагнетиками в широком смысле слова. При этом упорядочение спиновых и орбитальных моментов электронов в этих веществах не обязательно имеет простой характер (см. структуры Конус и Ферри на рис. 27.16). Для ферромагнетиков характерны зависимости магнитной проницаемости от внешнего магнитного поля и предыстории образца, а также существование температуры, выше которой вещество переходит в парамагнитное состояние с нулевым спонтанным магнитным моментом. [c.613]

Магнитные свойства феррита при увеличении температуры исчезают дважды в точке Кюри и в точке компенсации [Л. 63]. Наличие этой второй точки объясняется особенностями его кристаллической структуры. В подавляющем большинстве ферриты представляют собой твердые растворы окиси железа РегОз и окислов двухвалентных металлов. Феррит имеет две подрешетки с магнитными моментами, направленными антипараллельно. Компенсация происходит тогда, когда эти моменты будут равны. Намагниченность насыщения у ферритов меньше, чем у ферромагнетиков. Влияние температуры на начальную динамическую магнитную проницаемость увеличивается с ростом этой величины. Однако у никель-цинкового феррита (ц= 200) магнитная проницаемость 14 [c.14]

Магнитные характеристики сред. Поместим в однородное магнитное поле напряженностью И и индукцией = Ца Н (Цд — магнитная проницаемость, вакуума, называемая магнитной постоянной) изотропное тело объемом V. Под действием поля тело намагничивается, приобретая магнитный момент М. Отношение этого момента к объему тела называют намагниченностью тела [c.285]

Вот заготовку, нагретую до температуры чуть выше интервала фазового превращения, кладут в матрицу. При остывании кристаллическая решетка металла перестраивается, и он переходит из парамагнитного состояния в ферромагнитное. В этот момент резко меняется магнитная проницаемость, а следовательно, и ток во вторичной обмотке. Нарушается равновесие чувствительной мости-ковой схемы, и сразу же включается пресс. Таким образом, штамповка происходит точно в момент фазового превращения, независимо от условий охлаждения, колебаний химического состава и металлографической структуры заготовки. [c.10]

По результатам исследования микроструктуры, измерения магнитной проницаемости, твердости и некоторых других методов исследования определяют моменты начала и конца превращений при исследованных скоростях охлаждения. Точки начала [c.134]

Как видно из последнего столбца табл. П16 и П17, к величинам первого порядка помимо силы тока относятся электрический заряд, потенциал и напряжение, напряженности электрического и магнитного полей, смещение, магнитная индукция, магнитодвижущая сила, электрический и магнитный моменты. Но такие величины, как диэлектрическая и магнитная проницаемости, сопротивление, емкость, индуктивность, являются величинами второго порядка. Для них ISI = 2. Замена силы тока в качестве основной величины на любую из этих величин второго порядка приведет к дробным показателям размерности. [c.110]

Реле и контакторы, работающие на постоянном токе, конструктивно ничем не отличаются от рассмотренных. Различие их заключается в том, что магнитопровод изготавливается сплошным из специальной электротехнической стали с высокой магнитной проницаемостью. Катушка электроаппарата, работающего на постоянном токе, имеет в несколько раз большее число витков, чем катушка электроаппарата, работающего на переменном токе. Это объясняется тем, что полное сопротивление катушки электроаппарата, работающего на переменном токе, слагается из двух составляющих — активного и индуктивного сопротивлений. В начальный момент после подачи напряжения пусковой ток в катушке превышает номинальный в несколько раз и созданный им магнитный поток достаточен для притягивания якоря. После замыкания магнитопровода усиливается магнитный поток, увеличивается общее сопротивление катушки за счет увеличения индуктивного, ток в катушке резко падает и достигает значения, достаточного для длительной работы электроаппарата без перегрева. Если катушки электроаппаратов питаются постоянным током, индуктивное сопротивление катушки отсутствует и ток в цепи ограничивается только сопротивлением меди катушки. Чтобы снизить силу тока, протекающего в катушке, необходимо увеличить ее сопротивление, а это приводит к увеличению длины провода и, следовательно, числа витков. [c.177]

Здесь уместно объяснить, почему в оптике магнитную проницаемость ц можно считать равной единице для всех веществ. Механизм намагничивания парамагнетиков состоит в ориентации магнитных моментов атомов и молекул во внешнем [c.101]

По результатам исследования микроструктуры, измерения магнитной проницаемости, твердости и некоторым другим методам исследования определяют моменты начала и конца превращений при исследованных скоростях охлаждения. Точки начала и конца превращения наносят на соответствующие кривые охлаждения (рис. 76, а). В полулогарифмических координатах кривые охлаждения с постоянной скоростью загибаются вниз, как это видно на рис. 76, а. [c.129]

Внутренние напряжения в кристаллической решетке ферромагнетика препятствуют при намагничивании росту доменов и ориентации магнитных моментов их в направлении поля. С увеличением внутренних напряжений магнитная проницаемость уменьшается, а коэрцитивная сила возрастает. Такие напряжения возникают в условиях холодной деформации при прокатке, ковке, протяжке, изгибании и т. п. При этом отдельные кристаллы дробятся, вытягиваются, вследствие чего возникает сложная система внутренних напряжений. [c.322]

В обычных ферромагнетиках всегда имеется магнитная анизотропия, обусловленная кристаллическим порядком расположения магнитных моментов атомов. Магнитная анизотропия существенно уменьшает подвижность доменных стенок и увеличивает коэрцитивную силу. В аморфной структуре (см. рис. 4.23) все магнитные моменты расположены параллельно друг другу и направление суммарного магнитного момента совпадает с направлением каждого магнитного момента. Это идеальный случай, когда не учитываются ни локальные изменения ближнего порядка, плотности или химического состава, ни какие-либо деформации. При этом отсутствует любая анизотропия. Кроме того, так как аморфная структура макроскопически однородна во всем объеме образца, свойства тоже должны быть однородными. Именно благодаря этим особенностям аморфные ферромагнетики имеют чрезвычайно высокую магнитную проницаемость. [c.302]

Смесь на жидкой основе представляет собой грубодисперсную систему. В качестве порошка обычно применяется карбонильное же.чезо с размерами зерен от 0,5 до 10 мк, обладающее большой магнитной проницаемостью и малой коэрцитивной силой. Замена карбонильного железа порошком нержавеющей сталь снижает передаваемый муфтой крутящий момент примерно в 1,5 раза. Ввиду сильн(>го нагревания муфты при скольжении жидкость, используемая лля приготовления смеси, должна иметь малую вяз кость, не испаряться, не разлагаться и не оказывать вредного химического действия на порошок железа при температурах до 200—250° С.. Этим требованиям в достаточной степени удовлетворяют минеральное масло, керосин, хлористый дифенил, хлористый бензол и т. д. [c.208]

На рис. 27.84—27,87 даны графики зависимостей спонтанного магнитного момента и индукции насыщения от состава сплавов и температуры, а также температуры Кюри от состава сплавов. На рис. 27.84 и 27.86 величина N, отложенная на оси абсцисс, соответствует составу сплавов. Рисунок 27.88 дает представление о магнитострикции в материалах разных составов. На рис, 27.89, 27.90 приведены важные для применений характеристики начальной проницаемости и потерь при пе-ремагничиванни. [c.640]

Парамагнитные материалы отличаются тем, что, хотя их ато.мы и имеют магнитные. моменты, они неупорядочены, пока материал не находится в магнитном поле. Так, внешне парамагнетики проявляют себя как немагнитные материалы. Под действием магнитного поля магнитные моменты атомов этих материалов ориентируются в направлении внешнего магнитного поля и усиливают его. Магнитная восприимчивость парамагнетиков положительна, имеет значение от 10 до10 и не зависит от напряженности внешнего магнитного поля, но на нее значительно влияет температура. Относительная магнитная проницаемость парамагнетиков всегда больше единицы. К парамагнетикам относят кислород, некоторые металлы (например, А1, Сг, N3, Mg, Та, Р1, W), их оксиды (например, СаО, СгаОз, СиО). [c.24]

Магнитные свойства и строение вещества. Как известно электрон обладает спиновым и орбитальным магнитными моментами. Геометрически складываясь моменты электронов создают результирующий магнитный момент атома М. Суммарный магнитный момент в единице объема, именуемый намагниченностью J, когда вещество не было намагничено и внешнее поле отсутствует, равняется нулю. Под воздействием магнитного иоля со средней напряженностью внутри тела, равной Н, намагниченность J = %Н, где х— магнитная восприимчивость. Намагниченность определяет величину магнитной индукции В = В + + %Н. Магнитные свойства вещества характеризует также относительная магнитная проницаемость х = 1 -10 гн м — магнитная постоянная вакуума. В зависимости от величины и знака магнитной восприимчивости вещества могут быть диамагнитные (Х<0), парамагнитные и ферромагнитные (х>>0). Рассмотрим две последние группы веществ. В парамагнитных веществах у атомов имеются магнитные моменты, однако иод влиянием теплового движения эти моменты располагаются статистически беспорядочно вдоль магнитного поля удается ориентировать лишь примерно одну десятитысячную процента всех спинов. В результате магнитная восприимчивость X мало отличается от нуля, а магнитная проницаемость парамагнитных материалов немногим больше единицы. К парамагнитным принадлежат некоторые переходные металлы, а также щелочные и щелочно-земельные металлы. Ферромагнитные материалы обладают весьма большой магнитной восприимчивостью, может достигать значений порядка 10 , после снятия поля сохраняется остаточная намагниченность. Ферромагнитные свойства при нагревании наблюдаются лишь до некоторой температуры 0, отвечающей точке Кюри — переходу нз ферромагнитного в парамагнитное состояние. Значение 0 для железа 769° С, для кобальта 1120° С, для никеля 358 С. При температурах Т G в отсутствие внешнего поля ферромагнетик состоит из микроскопических областей — доменов, самопроиз- [c.226]

Магнитное сопротивление. Является обобщающей характеристикой, учитывающей магнитную проницаемость материала образца и его разрыхление, возникновение и развитие усталостных трещин [12. с. 121—1123]. По результатам измерений величины индуктивности катушки получены формулы для определения геометрических размеров усталостной трещины. Индуктивность катушки определялась на частоте 1000 Гц с помощью низкочастотного измерителя Е7-2 и автрматического моста Р-69,1 переменного тока с цифровым отсчетом и выходом на цифропечатающее устройство или перфоратор. Исследование магнитного сопротивления дает возможность в процессе испытания проследить стадии накопления усталостных повреждений, зафиксировать момент возникновения трещины и ха- рактер ее развития. [c.42]

Уловить момент фазового превращения невозможно. Зато можно уловить изменения физических свойств, которые его сопровождают. Так, перестройка кристаллографической решетки сопровождается скачкообразным изменением магнитной проницаемости. Этим обстоятельством и воспользовались сотрудники кафедры кузнечноштамповочного производства Московского института стали и сплавов — доктор технических наук Я. М. Ох-рименко и инженер О. М. Смирнов. Они сконструировали прибор, следящий за магнитной проницаемостью заготовки, и связали его с пусковым устройством пресса. Как только начинается фазовое превращение и заготовка становится сверхпластичной, электрический импульс пускает в ход пресс. Конструкция прибора очень проста. На матрице штампа, сделанной из немагнитного материала, протачивается кольцевая выточка, куда закладываются две концентрически расположенные обмотки. Вместе с заготовкой эти обмотки как бы образуют трансформатор при подаче тока в одну обмотку в другой тоже индуцируется ток, пропорциональный магнитной проницаемости материала сердечника, т. е. самой заготовки. [c.10]

У С. 8 сильно изменяется с изменением напряженности поля, подобно магнитной проницаемости ферромагнетиков. С. роднит с ферромагнетиками и гистерезисная петля зависимости заряда от приложенного к обкладкам сегнетоконденсатора напряжения, аналогичная кривой пере-магничивания. Время установления поляризации в сегнетоэлектрич. области темп-р заметно больше, чем при др. темп-рах, и в сильной степени зависит от напряженности поля. Вследствие этих аналогий свойств с ферромагнетиками С. за рубежом нередко называют ферроэлектриками. Насыщение поляризации наступает при почти полной ориентации диполь-ных моментов в соответствии с полем. При возникновении спонтанной поляризации в точке Кюри, а также при изменении внешнего электрич. поля наблюдается деформация образца — электрострикция. Поляризованные С. в сегнетоэлектрич. области темп-р являются пьезоэлектриками. Потери С. обусловлены как токами утечки, так и электрострикционными деформациями. Выше или ниже сегнетоэлектрич. области вещество ведет себя как обычный диэлектрик— исчезает доменная структура и зависимость е от Е. Темп-ра перехода из сегнетоэлектрич. в несегнетоэлектрич. состояние наз. точкой Кюри (6). В точке Кюри осуществляется переход из одной кристаллография. модификации вещества в другую. Для точки Кюри характерен максимум в температурном ходе диэлектрич. проницаемости. Ввиду низкой механич. прочности, малого температурного интервала пьезосвойств, плохой влагостойкости и др. недостатков применение сегнетовой соли в качестве С. крайне ограничено. В основном применяется сегнетокерамика (см. Керамические радиотехнические материалы), ],ля к-рой характерна достаточная механич. прочность, тепло- и влагостойкость, возможность широкого изменения св-в в зависимости от состава и технология, режима получения материала. Диэлектрич. проницаемость е порядка 400—20 ООО может мало или весьма резко изменяться с изменением напряженности поля и темп-ры. Она резко снижается при частотах выше 10 гц. Тангенс угла диэлектрич. потерь порядка (20 н- 2000)-10 , номере приближения к точке Кюри уменьшается. Он также зависит от напряженности поля. Электрич. прочность пр=2—6 кв мм. [c.163]

Разработаны п другие методы определения содержания феррптной составляющей (а-фазы), такие как пондеромоторный, основанный на измерении силы или момента силы, действующей на образец в постоянном магнитном поле, или силы отрыва постоянного магнита или электромагнита от испытуемой детали, или крутящего момента образца (анпзометр Н. С. Акулова) магнитостатпческий, основанный на измерении изменения магнитной проницаемости испытуемого материала индукционный, основанный на пз.меренпи комплексного сопротивления или индуктивности измерительной катушки, и т. п. [И, 52]. [c.79]

Не следует однако думать, что Р. определяет физич. природу данной величины. Часто величины, имеющие совершенно различную природу, имеют одинаковую Р., напр, работа и момент силы. Отношение единиц электрич. зарядов в абсолютных сивтемах GS электростатической и электромагнитной равно как-раз скорости света. Это объясняется тем, что в одной системе искусственно сделана отвлеченным числом магнитная проницаемость, а в другой системе-—диэлектрическая постоянная. Тем не менее отсюда нельзя делать никаких особых выводов о физическом смысле выбора этих абсолютных систем. [c.445]

Размагничивающим действием обладают вихревые токи (токи Фуко), возникающие при движении доменной стенки. Их создает электрическое поле, индуцируемое в тех областях, в которых изменяется направление намагниченности. Напряженность электрического поля и плотность вихревых токов зависят от скорости движения доменной стенки. Они определяются условием иметь в каждый момент времени в неперемагниченном объеме напряженность результирующего магнитного поля не больше Яс. Именно под влиянием вихревых токов и магнитной вязкости динамическая петля гистерезиса с возрастанием частоты приобретает эллиптический характер. Характеристиками динамической петли являются зависимость максимального значения индукции max ОТ максимального значения напряженности поля Ятах ДЛЯ семейства симметричных динамических петель гистерезиса амплитудная (динамическая) относительная магнитная проницаемость [c.290]

МАГНИТНАЯ ВОСПРИИМЧИВОСТЬ — физ. величина, характеризующая снособность вещества изменять свой магнитнулй момент нод де1 [ствием внешнего магнитного ноля. М. в. см - вещества (объемная М. в.) равна отношению его намагничеппости I к напряженности И магнитного поля внутри вещества X = - //Я. М. в. связана с магнитной проницаемостью. соотношением [I = 1 - - 4ян (в Гаусса системе единиц). М. в. у, рассчитанная на 1 г вещества, на , у д е л ь н о й (х = х/р, где р — плотность), а М. в. одного моля (Хц,дд — молярной М. в. [c.51]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...