ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Размеры доменов из "Магнитотвердые материалы " Таким образом, величина х, а соответственно и степень отклонения намагниченности одноосного ферромагнетика на его поверхности от направления оси легкого намагничивания зависит от соотношения величин и Л ферромагнитного материала. [c.30] Если образец помещен во внешнее магнитное поле напряженностью Я, то в нем происходит перестройка магнитной структуры, приводящая к уменьшению потенциальной энергии образца в поле Е=—НМ, т. е. происходит возрастание компоненты намагниченности, направление которой совпадает с направлением поля, за счет движения доменных границ и (или) поворота векторов намагниченности доменов. Ниже рассмотрены последовательно отдельные простейшие механизмы перемагничивания (которые в реальных материалах могут иметь место одновременно). [c.32] В этом случае напряженность внешнего поля должна быть достаточной для того, чтобы произошел однородный поворот векторов намагничеииости частицы от направления вдоль главной оси а, в котором коэффициент размагничивания частицы Л =УУ минимален, через направление малой оси Ь, в котором коэффициент =Мь максимален. [c.33] Намагниченность в направлении поля равна os ф, поле И= Мf—N )МJi. Числа у кривых указывают значения угла -ф между направлением поля И и осью а эллипсоида. [c.34] Значение Ьс практически не зависит от соотношения размеров частиц и лежит в пределах (1,44—1,08) 7 кр (при этом а1Ъ= - оо соответственно). [c.37] При этом для критического размера однодоменности образцов по-прежнему остается справедливым уравнение (1-62). [c.37] Причиной изменения энергии доменной границы при ее движении через ферромагнетик может быть, например, наличие пустот или немагнитных включений в нем, когда граница пересекает такой дефект, ее энергия уменьшается. Если включение имеет сферическую форму с радиусом г, устойчивое равновесие тонкой 180°-ной границы, пересекающей включение, соответствует положению х=0, так как при этом уменьшение энергии максимально (рис. 1-9). [c.40] Эта формула получила экспериментальное подтверждение при измерениях коэрцитивной силы на образцах железа с включениями меди пли углерода [1-Ю]. [c.41] Если радиус включения г /- р, то преобладающую роль в процессе связывания границы на включении играет изменение энергий размагничивающего поля включения (пропорциональной г ), а при г Гкр большее значение имеет изменение поверхностной энергии границы. [c.42] Явление магнитного гистерезиса может быть связано как с отставанием изменений намагниченности от изменений внешнего поля, так и с необратимостью изменений намагниченности. [c.44] Причиной отставания изменений намагниченности может быть или задержка образования областей перемагничивания ( доменов обратной магнитной фазы нлп зародышей перемагничивания ), или задержка роста имеющихся областей перемагничивания, или задержка движения доменных границ (при наличии дефектов в структуре материала). [c.44] Для своего возникновения зародыш области обратной намагниченности требует затраты энергии идущей на создание граничного слоя между зародышем и окружающей его магнитной фазой. Прирост энергии системы на ДЕ-, должен компенсироваться уменьшением магнитной объемной энергии во внешнем магнитном поле А.Е н. Рост зародыша возможен лишь нри выполнении неравенства А н 1А т I- Минимальные размеры такого зародыша обратной магнитной фазы го очень чувствительны к ничтожным изменениям структуры и свойств материала и формы зародыша. Местами образования зародышей обратной магнитной фазы могут быть границы зерен, различные фазовые выделения в материале, области с пониженным значением константы анизотропии или константы обмена, области вблизи включений или вблизи поверхности образца, где имеют место сильные размагничивающие поля [1-1]. [c.44] Необратимые изменения намагниченности материала происходят или вследствие необратимого поворота векторов намагниченности (в фазовых выделениях малых объемов, в однодоменных частицах), или вследствие необратимых смещений доменных границ (при достижении указанных значений напряженности внешнего поля Я.5 или Яо). [c.45] Магнитотвердый материал должен обладать высокими значениями фундаментальных физических параметров намагниченности насыщения М,,, константы одноосной анизотропии К], температуры Кюри 0. [c.45] Наиболее высокими значениями намагниченности насыщения среди широко применяемых магнитотвердых материалов обладают сплавы на основе системы Ре-Со-Ы]-А1-Си. Намагниченность насыщения сплава ЮНДК25Б, например, достигает 1,4- 1,5 Тл (14— 15 кГс), Теоретический предел произведения ВН)тах для этого сплава составляет 4-10 Дж/м (50 МГс-Э). [c.45] Константы магнитокристаллической анизотропии сплавов системы Ре-Со-Ы1-А1-Си на два-три порядка меньше констант соединений К-Со. Структура этих сплавов представляет собой однодоменные анизотропные ио форме частицы сильномагнитной фазы, разделенные слабомагнитной матрицей. Значение Яа, связанное с анизотропией формы частиц, достигает 5-10 кА/м (6 кЭ). Процесс перемагничивания осуществляется неоднородным вращением векторов намагниченности в однодоменных частицах. Коэрцитивная сила этих сплавов, как Нсм, так и Нсв, составляет 20—30% поля анизотропии. Поэтому в этих сплавах достигнутые значения (ВН)тах далеки от теоретического предела (1-1) и составляют 10—30% его величины. [c.47] Вернуться к основной статье